固体物理电子教案31一维晶格振动.ppt

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1、第一节 一维晶格的振动,3.1.1 一维单原子链的振动,3.1.2 一维双原子链(复式格子)的振动,本节主要内容:,3.1 一维晶格的振动,3.1.1 一维单原子链的振动,1.振动方程及其解,(1)模型：一维无限长的单原子链，原子间距(晶格常量)为a，原子质量为m。,用xn和xk分别表示序号为n和k的原子在t时刻偏离平衡位置的位移，用xnk=xn-xk表示在t时刻第n个和第k个原子的相对位移。,(2)振动方程和解,平衡时，第k个原子与第n个原子相距,为两个原子间的互作用势能，平衡时为，,t时刻为,第 n个与第 k个原子间的相互作用力:,振动很微弱时，势能展开式中忽略掉（r）二次方以上的高次项，

2、只保留到(r)2项-简谐近似。,(忽略掉作用力中非线性项的近似-简谐近似。),得:,原子的振动方程:,只考虑最近邻原子间的相互作用，且恢复力系数相等：,给出试探解：,原子都以同一频率，同一振幅A振动,相邻原子间的位相差为aq。晶格中各个原子间的振动相互间都存在着固定的位相关系,即原子的振动形成了波，这种波称为格波。,将试探解代入振动方程得振动频率:,推导略,给出试探解:,由色散关系式可画图如下:,2.色散关系,是波矢q的周期性函数,且(-q)=(q)。,且,故取,简约布里渊区,且,3.玻恩-卡门周期性边界条件及波矢q的取值,(1)玻恩-卡门周期性边界条件,设在实际晶体外，仍然有无限多个完全相同

3、的晶体相连接，各晶体中相对应的原子的运动情况都一样。,晶体中任一个原子，当其原胞标数增加N（N为晶体中原胞的个数）后，其振动情况复原。由N个原胞组成的单原子链，由玻恩-卡门周期性边界条件:,对于一维布拉维晶格(原胞标数与原子标数相同):,(2)波矢q的取值,波矢 也只能取N个不同的值。,(共N个值),晶格振动波矢只能取分立的值波矢的数目(个数)=晶体原胞的数目,4.长波极限:,在长波近似的情况下，晶体可视为连续介质，格波可视为弹性波。,例1.求由5个原子组成的一维单原子晶格的振动频率。设原子质量为m，恢复力常数为(只考虑近邻原子间的相互作用)。,由玻恩-卡门周期性边界条件:,解:设最近邻原子间

4、的恢复力系数为，则:,将试探解代入振动方程得色散关系:,模型,运动方程,试探解,色散关系,波矢q范围,一维无限长原子链，m，a，,晶格振动波矢的数目=晶体的原胞数,B-K条件,波矢q取值,3.1.2 一维双原子链(复式格)的振动,1.运动方程和解,(1)模型:一维无限长原子链，原子质量为m和M，且mM。相邻原子间距均为a，恢复力系数为。,(晶格常量为2a),质量为M的原子编号为2n-2、2n、2n+2、,质量为m的原子编号为2n-1、2n+1、2n+3、,若只考虑最近邻原子的相互作用，则有：,(2)方程和解,其他原子位移可按下列原则得出:,(1)同种原子周围情况都相同，其振幅相同；原子不同，其

5、振幅不同。,(2)相隔一个晶格常数2a的同种原子，相位差为2aq。,2.色散关系,上式看成是以A、B为未知数的线性齐次方程；,若A，B不全为零，必须其系数行列式为零，即:,推导略,0(+)-光学支格波，,A(-)-声学支格波,(1)色散曲线,由玻恩-卡门边界条件，设晶体有N个原胞，则：,(2)波矢q的取值,(共有N个值),一维双原子链，每个原胞有两个原子，晶体的自由度数是2N。,由N个原胞组成的一维双原子链，波矢的数目为N，频率的数目为2N，格波(振动模式)数目为2N。,晶格振动波矢的数目=晶体的原胞个数晶格振动频率(振动模式)的数目=晶体中原子的自由度数,3.声学波和光学波,在长波近似的情况

6、下，声学支格波与弹性波的情况类似。,推导略,(2)相邻原子的振幅之比,对于声学支格波:,声学支格波，相邻原子都是沿着同一方向振动的。,长声学波，相邻原子的位移相同，原胞内的不同原子以相同的振幅和位相作整体运动。因此，可以说，长声学波代表了原胞质心的运动。,对于光学波:,光学支格波，相邻原子振动方向是相反的。,长光学波，原胞的质心保持不动。所以定性地说，长光学波代表原胞中两个原子的相对振动。,光学支格波，相邻原子振动方向是相反的。,声学支格波，相邻原子振动方向是相同的。,可以证明，q=/2a时，在声学支格波上，质量为m的轻原子保持不动；在光学支格波上，质量为M的重原子保持不动。,例2:一维无限长原子链，原子质量为m和M，且mM。靠得较近的两个原子构成一个分子。设一个分子内两原子平衡位置的距离为b，恢复力系数为1，分子间两原子间的恢复力系数为2，晶格常量为a(如图所示)，求色散关系。,a,解:只考虑最近邻原子间的相互作用，,将试探解代入方程得:,据玻恩-卡门周期性边界条件，可以确定波矢q的取值。,0(+)-光学支格波，,A(-)-声学支格波,q可取N个值。,