理论力学课件第十二章.ppt

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1、1,第十二章 动量矩定理,2,121 动量矩 122 动量矩定理 123 刚体定轴转动微分方程 124 刚体对轴的转动惯量 125 质点系相对于质心的动量矩定理 刚体平面运动微分方程 习题课,第十二章 动量矩定理,3,动力学,若当质心为固定轴上一点时，vC=0，则其动量恒等于零，质心无运动，可是质点系确受外力的作用。动量矩定理建立了质点和质点系相对于某固定点（固定轴）的动量矩的改变与外力对同一点（轴）之矩两者之间的关系。,12-1动量矩,一质点的动量矩质点对点O的动量矩：矢量质点对轴 z 的动量矩：代数量,质心运动定理：质心的运动外力（外力系主矢）,4,质点对点O的动量矩与对轴z 的动量矩之间

2、的关系：,正负号规定与力对轴矩的规定相同对着轴看：顺时针为负逆时针为正,二质点系的动量矩质系对点O动量矩：质系对轴z 动量矩：,动力学,kg2/s。,动量矩度量物体在任一瞬时绕固定点(轴)转动的强弱。,5,3平面运动刚体平面运动刚体对垂直于质量对称平面的固定轴的动量矩，等于刚体随同质心作平动时质心的动量对该轴的动量矩与绕质心轴作转动时的动量矩之和。,动力学,刚体动量矩计算：,1平动刚体,平动刚体对固定点（轴）的动量矩等于刚体质心的动量对该点（轴）的动量矩。,2定轴转动刚体定轴转动刚体对转轴的动量矩等于刚体对该轴转动惯量与角速度的乘积。,6,动力学,解：,例1 滑轮A：m1，R1，R1=2R2，

3、I1 滑轮B：m2，R2，I2；物体C：m3 求系统对O轴的动量矩。,7,12-2动量矩定理,一质点的动量矩定理,两边叉乘矢径,有,左边可写成,质点对任一固定点的动量矩对时间的导数，等于作用在质点上的力对同一点之矩。这就是质点对固定点的动量矩定理。,动力学,故：,8,将上式在通过固定点O的三个直角坐标轴上投影，得,上式称质点对固定轴的动量矩定理，也称为质点动量矩定理的投影形式。即质点对任一固定轴的动量矩对时间的导数，等于作用在质点上的力对同一轴之矩。,动力学,9,运动分析：。,动力学,由动量矩定理即,微幅摆动时，并令，则,解微分方程,并代入初始条件 则运动方程,，摆动周期,解：将小球视为质点。

4、受力分析；受力图如图示。,例2 单摆已知m，l，t=0时=0，从静止 开始释放。求单摆的运动规律。,10,注：计算动量矩与力矩时，符号规定应一致（本题规定逆时针转向为正）质点动量矩定理的应用：在质点受有心力的作用时。质点绕某心（轴）转动的问题。,动力学,11,质点系对任一固定点的动量矩对时间的导数，等于作用在质点系上所有外力对同一点之矩的矢量和（外力系的主矩）。,二质点系的动量矩定理,左边交换求和与导数运算的顺序，而,一质点系对固定点的动量矩定理,动力学,对质点系，有,对质点Mi：,将上式在通过固定点O的三个直角坐标轴上投影，得,12,上式称为质点系对固定轴的动量矩定理。即质点系对任一固定轴的

5、动量矩对时间的导数，等于作用在质点系上所有外力对同一固定轴之矩的代数和（外力系对同一轴的主矩）。,质点系的动量矩守恒当时，常矢量。当时，常量。,动力学,定理说明内力不会改变质点系的动量矩，只有外力才能改变质点系的动量矩。,13,解:取整个系统为研究对象，受力分析如图示。运动分析：v=,动力学,由动量矩定理：,例3 已知:,14,解：系统的动量矩守恒。,猴A与猴B向上的绝对速度是一样的,均为。,动力学,例4 已知：猴子A重=猴子B重，猴B以相对绳速度上爬，猴A不动，问当猴B向上爬时，猴A将如何动？动的速度多大？（轮重不计）,15,12-3刚体定轴转动微分方程,对于一个定轴转动刚体代入质点系动量矩

6、定理，有,刚体定轴转动微分方程,解决两类问题：已知作用在刚体的外力矩，求刚体的转动规律。已知刚体的转动规律，求作用于刚体的外力（矩）。但不能求出轴承处的约束反力，需用质心运动定理求解。,动力学,16,特殊情况：若,则恒量，刚体作匀速转动或 保持静止。若 常量，则=常量，刚体作匀变速转动。将 与 比较，刚体的转动惯量 是刚体转动惯性的度量。,动力学,17,12-4 刚体对轴的转动惯量,一定义：若刚体的质量是连续分布，则,刚体的转动惯量是刚体对某轴转动惯性大小的度量，它的大小表现了刚体转动状态改变的难易程度。转动惯量恒为正值，国际单位制中单位kgm2。,动力学,18,积分法（具有规则几何形状的均匀

7、刚体可采用）例1 匀质细直杆长为l,质量为m。求：对z轴的转动惯量；对z 轴的转动惯量。,动力学,二转动惯量的计算,解：,19,2.回转半径由所定义的长度 称为刚体对 z 轴的回转半径。,对于均质刚体，仅与几何形状有关，与密度无关。对于几何形状相同而材料不同（密度不同）的均质刚体，其回转半径是相同的。,在机械工程设计手册中，可以查阅到简单几何形状或已标准化的零件的转动惯量和回转半径。书中列出几种常见均质刚体的，以供参考。,动力学,20,3.平行移轴定理同一个刚体对不同轴的转动惯量一般是不相同的。,刚体对某轴的转动惯量等于刚体对通过质心且与该轴平行的轴的转动惯量，加上刚体的质量与两轴间距离的平方

8、之乘积。,动力学,21,证明：设质量为m的刚体，质心为C，,动力学,例如，对于例1中均质细杆z 轴的转动惯量为,刚体对通过质心轴的转动惯量具有最小值。,22,当物体由几个规则几何形状的物体组成时，可先计算每一部分(物体)的转动惯量,然后再加起来就是整个物体的转动惯量。若物体有空心部分,要把此部分的转动惯量视为负值来处理。,动力学,4计算转动惯量的组合法,解：,例2 钟摆：均质直杆m1,l；均质圆盘：m2,R。求 IO。,23,例3 提升装置中，轮A、B的重量分别为P1、P2,半径分别为 r1、r2,可视为均质圆盘;物体C 的重量为P3;轮A上作用常力矩M1。求 物体C上升的加速度。,取轮B连同

9、物体C为研究对象,补充运动学条件,化简(1)得：,化简(2)得：,动力学,解:取轮A为研究对象,24,12-5质点系相对于质心的动量矩定理 刚体平面运动微分方程,一质点系动量矩,质点系相对于质心和固定点的动量矩定理，具有完全相似的数学形式，而对于质心以外的其它动点，一般并不存在这种简单的关系。,动力学,二质点系相对质心的动量矩定理,质点系相对于质心的动量矩的改变，只与作用在质点系上的外力有关，而与内力无关。,25,三刚体平面运动微分方程 设有一平面运动刚体具有质量对称平面，力系可以简化为该平面内的一个力系。取质量对称平面为平面图形S，质心一定位于S内。,动力学,26,写成投影形式,或,上式称为

10、平面运动微分方程。,动力学,27,例4 质量为m半径为R的均质圆轮置放于倾角为 的斜面上，在重力作用下由静止开始运动。设轮与斜面间的静、动滑动摩擦系数为f、f，不计滚动摩阻，试分析轮的运动。,动力学,解：取轮为研究对象。受力分析如图示。运动分析：取直角坐标系 Oxy aC y=0，aC x=aC，一般情况下轮作平面运动。根据平面运动微分方程，有,，两式中含有三个未知数aC、F、，需补充附加条件。,28,1设接触面绝对光滑。因为轮由静止开始运动，故0，轮沿斜面平动下滑。,2设接触面足够粗糙。轮作纯滚动，所以可解得,动力学,表明：当时，解答3适用；当时，解答2适用；f=0 时解答1适用。,29,一

11、基本概念1动量矩：物体某瞬时机械运动强弱的一种度量。2质点的动量矩：3质点系的动量矩：4转动惯量：物体转动时惯性的度量。,对于均匀直杆，细圆环，薄圆盘（圆柱）对过质心垂直于质量对称平面的转轴的转动惯量要熟记。,动力学,第十二章动量矩定理习题课,30,5刚体动量矩计算平动：定轴转动：平面运动：,二质点的动量矩定理及守恒1质点的动量矩定理,2质点的动量矩守恒,若，则 常矢量。若，则 常量。,动力学,31,三质点系的动量矩定理及守恒1质点系的动量矩定理,动力学,2质点系的动量矩守恒,若，则常矢量 若，则常量,四质点系相对质心的动量矩定理,32,或,动力学,33,六动量矩定理的应用应用动量矩定理，一般

12、可以处理下列一些问题：（对单轴传动系统尤为方便）,动力学,1已知质点系的转动运动，求系统所受的外力或外力矩。2已知质点系所受的外力矩是常力矩或时间的函数，求刚体的角加速度或角速度的改变。3已知质点所受到的外力主矩或外力矩在某轴上的投影代数和等于零，应用动量矩守恒定理求角速度或角位移。,34,七应用举例例1 均质圆柱，半径为r，重量为Q，置圆柱于墙角。初始角速度0，墙面、地面与圆柱接触处的动滑动摩擦系数均为 f，滚阻不计，求使圆柱停止转动所需要的时间。,解：选取圆柱为研究对象。(注意只是一个刚体)受力分析如图示。运动分析：质心C不动，刚体绕质心转动。,动力学,35,将式代入、两式，有,将上述结果

13、代入式，有,解得：,动力学,36,例2 两根质量各为8 kg的均质细杆固连成T 字型，可绕通过O点的水平轴转动，当OA处于水平位置时,T 形杆具有角速度=4rad/s。求该瞬时轴承O的反力。,解：选T 字型杆为研究对象。受力分析如图示。,动力学,由定轴转动微分方程,37,根据质心运动微分方程，得,动力学,38,例3 均质圆柱体A和B的重量均为P，半径均为r，一绳缠在绕固定轴O转动的圆柱A上，绳的另一端绕在圆柱B上，绳重不计且不可伸长，不计轴O处摩擦。求：圆柱B下落时质心的加速度。若在圆柱体A上作用一逆时针转向的转矩M，试问在什么条件下圆柱B的质心将上升。,动力学,39,选圆柱B为研究对象,动力学,解：选圆柱A为研究对象,由、式得：,代入、式得：,40,由动量矩定理：,补充运动学关系式：,代入式，得,当M 2Pr 时，圆柱B的质心将上升。,动力学,再取系统为研究对象,41,研究刚体平面运动的动力学问题，一定要建立补充方程，找出质心运动与刚体转动之间的联系。应用动量矩定理列方程时,要特别注意正负号的规定的一致性。,动力学,42,动力学,第十三章结束,