理论力学12达朗伯原理.ppt

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1、,第十二章 达朗贝尔原理（动静法）,2,本章介绍动力学的一个重要原理达朗贝尔原理。应用这一原理，就将动力学问题从形式上转化为静力学问题，从而根据关于平衡的理论来求解。这种解答动力学问题的方法，因而也称动静法。,动力学,121 惯性力的概念 质点的达朗伯原理 122 质点系的达朗伯原理 123 刚体惯性力系的简化 124 定轴转动刚体的轴承动反力 达朗伯原理的应用,第十五章 达朗伯原理,4,12-1惯性力的概念,人用手推车,动力学,力 是由于小车具有惯性，力图保持原来的运动状态，对于施力物体(人手)产生的反抗力。称为小车的惯性力。,定义：质点惯性力 加速运动的质点，对迫使其产生加速运动的物体的惯

2、性反抗的总和。,一、惯性力的概念,5,动力学,注 质点惯性力不是作用在质点上的真实力，它是质点对施 力体反作用力的合力。,6,动力学,非自由质点M，质量m，受主动力，约束反力，合力,质点的达朗伯原理,12.2、达朗伯原理,7,动力学,该方程对动力学问题来说只是形式上的平衡，并没有改变动力学问题的实质。采用动静法解决动力学问题的最大优点，可以利用静力学提供的解题方法，给动力学问题一种统一的解题格式。,8,动力学,例1 列车在水平轨道上行驶，车厢内悬挂一单摆，当车厢向右作匀加速运动时，单摆左偏角度，相对于车厢静止。求车厢的加速度。,9,动力学,选单摆的摆锤为研究对象 虚加惯性力,角随着加速度 的变

3、化而变化，当 不变时，角也不变。只要测出 角，就能知道列车的加速度。（摆式加速计的原理。）,解：,由动静法,取X坐标如图：有,解得加速度,10,动力学,质点系的达朗伯原理,对整个质点系，主动力系、约束反力系、惯性力系形式上构成平衡力系。这就是质点系的达朗伯原理。可用方程表示为：,设有一质点系由n个质点组成，对每一个质点，有,也可以将质点系受力按内力、外力划分,注意到 则,11,动力学,表明：对整个质点系来说，动静法给出的平衡方程，只是质点系的惯性力系与其外力的平衡，而与内力无关。,12,动力学,对平面任意力系：,对于空间任意力系：,实际应用时,同静力学一样任意选取研究对象,列平衡方程求解。,用

4、动静法求解动力学问题时，,13,动力学,12-3 惯性力系的简化,简化方法就是采用静力学中的力系简化的理论。将虚拟的惯性力系视作力系向任一点O简化而得到一个惯性力 和一个惯性力偶。(简化中心),无论刚体作什么运动，惯性力系主矢都等于刚体质量与质心加速度的乘积，方向与质心加速度方向相反。,14,动力学,惯性力主矩可以按照定义式(12.6)直接计算。但是，很多物体，在跟随简化中心 D 平动的坐标系中计算相对运动惯性力主矩更方便，下面推导这个公式。我们在简化中心 D 上附加一个平动动系 DxD yDzD，如图 所示，可得,rc为平动参考系中看到的质心 C 的矢径。上式将惯性力主矩分解为两项，第一项为

5、平动参考系中看到的惯性力主矩，即相对运动惯性力主矩；第二项为质点系的质量集中到简化中心 D 产生的惯性力矩，为了简化计算，我们希望这一项不出现,15,动力学,通过选择特殊的简化中心，选择方法与相对运动动量矩定理中的特殊动矩心相同，这三种特殊的简化中心为：,16,动力学,12.3.2 刚体惯性力系的简化,向质心C简化：,刚体平动时惯性力系合成为一过质心的合惯性力。,翻页请看动画,质心相对简化中心的矢径,一、刚体作平动,17,动力学,空间惯性力系平面惯性力系（质量对称面）O为转轴z与质量对称平面的交点，向O点简化：,主矢：主矩：,二、定轴转动刚体,先讨论具有垂直于转轴的质量对称平面的简单情况。,O

6、,直线 i:平动，过Mi点，,18,动力学,作用在C点,作用在O点,19,动力学,讨论：,刚体作匀速转动，转轴不通过质心C。,20,动力学,讨论：,转轴过质心C，但0，惯性力偶（与反向）,21,动力学,讨论：,22,动力学,假设刚体具有质量对称平面，并且平行于该平面作平面运动。此时，刚体的惯性力系可先简化为对称平面内的平面力系。,刚体平面运动可分解为随基点（质心C）的平动：绕通过质心轴的转动：作用于质心,三、刚体作平面运动,23,动力学,24,动力学,对于平面运动刚体：由动静法可列出如下三个方程：,实质上：,25,动力学,例1 均质杆长l,质量m,与水平面铰接,杆由与平面成0角位置静止落下。求

7、开始落下时杆AB的角加速度及A点支座反力。,选杆AB为研究对象 虚加惯性力系：针对简化中心叠加,解：,根据动静法，有,26,动力学,27,动力学,用动量矩定理+质心运动定理再求解此题：,解：选AB为研究对象,由质心运动定理：,28,动力学,例2 牵引车的主动轮质量为m，半径为R，沿水平直线轨道滚动，设车轮所受的主动力可简化为作用于质心的两个力 及驱动力偶矩M，车轮对于通过质心C并垂直于轮盘的轴的回转半径为，轮与轨道间摩擦系数为f,试求在车轮滚动而不滑动的条件下，驱动力偶矩M 之最大值。,取轮为研究对象 虚加惯性力系：,解：,由动静法，得：,O,29,动力学,由(1)得,由(2)得 N=P+S，

8、要保证车轮不滑动，必须 Ff N=f(P+S)(5),可见，f 越大越不易滑动。Mmax的值为上式右端的值。,把(5)代入(4)得：,O,30,动力学,12-4 定轴转动刚体的轴承动反力,一、刚体的轴承动反力 刚体的角速度，角加速度（逆时针）主动力系向O点简化:主矢,主矩 惯性力系向O点简化:主矢,主矩,31,动力学,平行于X轴的惯性力分量不对X轴产生力矩,32,动力学,根据动静法：,其中前五个式子与五个约束反力有关。设AB=l,OA=l1,OB=l2 可得,33,动力学,由两部分组成，一部分由主动力引起的，不能消除，称为静反力；一部分是由于惯性力系的不平衡引起的，称为附加动反力，它可以通过调

9、整加以消除。,使附加动反力为零，须有,Rz,34,动力学,当刚体转轴为中心惯性主轴时，轴承的附加动反力为零。,35,动力学,静平衡：刚体转轴过质心，则刚体在仅受重力而不受其它主动力时，不论位置如何，总能平衡。动平衡：转动为中心惯性主轴时，转动时不产生附加动反力。,二、静平衡与动平衡的概念,36,动力学,例1 质量不计的刚轴以角速度匀速转动，其上固结着两个质量均为m的小球A和B。指出在图示各种情况下，哪些是静平衡的？哪些是动平衡的？,静平衡：(b)、(d),动平衡：(a),37,动力学,动平衡的刚体，一定是静平衡的；反过来，静平衡的刚体，不一定是动平衡的。,38,动力学,根据达朗伯原理，以静力学

10、平衡方程的形式来建立动力学方程的方法，称为动静法。应用动静法既可求运动，例如加速度、角加速度；也可以求力，并且多用于已知运动，求质点系运动时的动约束反力。应用动静法可以利用静力学建立平衡方程的一切形式上的便利。例如，矩心可以任意选取，二矩式，三矩式等等。因此当问题中有多个约束反力时，应用动静法求解它们时就方便得多。,达朗伯原理的应用,39,动力学,选取研究对象。原则与静力学相同。受力分析。画出全部主动力和外约束反力。运动分析。主要是刚体质心加速度，刚体角加速度，标出 方向。,应用动静法求动力学问题的步骤及要点：,虚加惯性力。在受力图上画上惯性力和惯性力偶，一定要 在 正确进行运动分析的基础上。

11、熟记刚体惯 性力系的简化结果。,40,动力学,列动静方程。选取适当的矩心和投影轴。建立补充方程。运动学补充方程（运动量之间的关系）。求解求知量。,注 的方向及转向已在受力图中标出，建立方程时，只需按 代入即可。,41,动力学,例1 质量为m1和m2的两重物，分别挂在两条绳子上，绳又分别绕在半径为r1和r2并装在同一轴的两鼓轮上，已知两鼓轮对于转轴O的转动惯量为I，系统在重力作用下发生运动，求鼓轮的角加速度。,取系统为研究对象,解：,方法1 用达朗伯原理求解,42,动力学,虚加惯性力和惯性力偶：,由动静法：,列补充方程：代入上式得：,43,动力学,方法2 用动量矩定理求解,根据动量矩定理：,取系

12、统为研究对象,44,动力学,取系统为研究对象，任一瞬时系统的,两边除以dt，并求导数，得,方法3 用动能定理求解,45,动力学,例2 在图示机构中，沿斜面向上作纯滚动的圆柱体和鼓轮O均为均质物体，各重为P和Q，半径均为R，绳子不可伸长，其质量不计，斜面倾角，如在鼓轮上作用一常力偶矩M，试求：(1)鼓轮的角加速度？(2)绳子的拉力？(3)轴承O处的支反力？(4)圆柱体与斜面间的摩擦力（不计滚动摩擦）？,46,动力学,解：方法1 用达朗伯原理求解取轮O为研究对象，虚加惯性力偶,列出动静方程：,取轮A为研究对象，虚加惯性力 和惯性力偶MQC如图示。,47,动力学,列出动静方程：,运动学关系：，,将M

13、Q，RQ，MQA及运动学关系代入到(1)和(4)式并联立求解得：,48,动力学,代入(2)、(3)、(5)式，得：,49,动力学,方法2 用动力学普遍定理求解,(1)用动能定理求鼓轮角加速度。取系统为研究对象,两边对t求导数：,50,动力学,(2)用动量矩定理求绳子拉力（定轴转动微分方程）取轮O为研究对象，由动量矩定理得,(3)用质心运动定理求解轴承O处支反力 取轮O为研究对象，根据质心运动定理：,51,动力学,(4)用刚体平面运动微分方程求摩擦力 取圆柱体A为研究对象，根据刚体平面运动微分方程,方法3：用动能定理求鼓轮的角加速度 用达朗伯原理求约束反力（绳子拉力、轴承O处反 力 和 及摩擦力

14、）。,52,动力学,例3 均质圆柱体重为P，半径为R，无滑动地沿倾斜平板由静止自O点开始滚动。平板对水平线的倾角为，试求OA=S时平板在O点的约束反力。板的重力略去不计。,解：(1)用动能定理求速度，加速度圆柱体作平面运动。在初始位置时，处于静止状态，故T1=0；在末位置时，设角速度为，则vC=R,动能为：,P,53,动力学,主动力的功：,由动能定理 得,对 t 求导数，则：,(2)用达朗伯原理求约束反力,取系统为研究对象，虚加惯性力 和惯性力偶MQC,P,54,动力学,列出动静方程：,55,动力学,例4 绕线轮重P，半径为R及 r，对质心O转动惯量为IO，在与水平成 角的常力T 作用下纯滚动

15、，不计滚阻，求：(1)轮心的加速度；(2)分析纯滚动的条件。,解：用达朗伯原理求解 绕线轮作平面运动（纯滚动）,由达朗伯原理，得,将RQ、MQO代入上式，可得,56,动力学,纯滚动的条件：F f N,57,动力学,1.物体系统由质量均为m的两物块A和B组成，放在光滑水平面上，物体A上作用一水平力F，试用动静法说明A物体对B物体作用力大小是否等于F？,思考题：,解：,58,动力学,解：,2.质量为M的三棱柱体A 以加速度 向右移动，质量为m的滑块B以加速度 相对三棱柱体的斜面滑动，试问滑块B的惯性力的大小和方向如何？,59,动力学,3.匀质轮重为P，半径为 r，在水平面上作纯滚动。某瞬时角速度，角加速度为，求轮对质心C 的转动惯量，轮的动量、动能，对质心的动量矩，向质心简化的惯性力系主矢与主矩。,解：,60,动力学,达朗伯原理习题,（在此章主要练习多个刚体动力学问题）12.9；12.12；12.13；12.14；12.15,61,动力学,第十五章结束,62,动力学,达朗伯原理习题,14-314-614-1014-1514-1714-18,