功能材料光学材料.ppt

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1、功能材料Function Materials,主讲：孙彦彬 副教授Email:,第七章 光学材料,材料的光学性质是光(自X射线至毫米波的电磁波，波长为10-4l02m)与材料的相互作用而使材料所表现出的特性。如果光与材料相互作用的光强较弱，场强的线性项起作用，光与材料的相互作用就产生各种线性光学效应。如吸收、反射、全反射、透射、折射、色散、散射以及各种现象中有关光偏振态改变的效应等。这种利用线性光学效应传输光线的材料为光学介质材料(Opticalmed Medium Materials)。,7.1 光学材料概述,光学材料主要是光介质材料。光学介质材料可以以折射、反射和透射的方式改变光线的方向、

2、强度和位相，使光线按预定的要求传输；也可以吸收或透过一定波长范围的光线而改变光线的光谱成分。其主要性能参数有两个：光谱通过率和光学色散，即不同波长下的透过率和折射率。光学介质材料从形态及组成上可分为5类：光学玻璃、光学晶体、光学塑料、光学薄膜和光学纤维。,7.2 激光材料,激光，又名镭射(LASER)，来源于经受激辐射引起光频放大的英文（Light Amplification by Stimulated Emission of Radiatton的缩写)。原意表示光的放大及其放大的方式，现在用作由特殊振荡器发出的品质好、具有特定频率的光波之意。,7.2.1 激光的产生 光的产生总是和原于中电子

3、的跃迁有关。假如原子处于高能态E2，然后跃迁到低能态E1，则它以辐射形式发出能量，其辐射频率为,能量发射可以有两种途径：一是原子无规则地转变到低能态，称为自发发射；二是一个具有能量等于两能级间能量差的光子与处于高能态的原子作用，使原子转变到低能态同时产生第二个光子，这一过程称为受激发射，见图7-1。受激发射产生的光就是激光。,图7-1 受激发射,当光入射到由大量粒子所组成的系统时，光的吸收、自发辐射和受激辐射三个基本过程是同时存在的。在热平衡状态，粒子在各能级上的分布服从玻耳兹曼分布律：NiNee-Ki/kT，其中Ni从为处在能级Ei的粒子数；Ne为总粒子数；k为玻耳兹曼常数；T为体系的绝对温

4、度。因为E2 El，所以高能级上的粒子数N2总是小于低能级上的粒子数N1，产生激光作用的必要条件是使原子或分子系统的两个能级之间实现粒子数反转。,7.2.2 固体激光器材料,激光材料应具有良好的物理化学性能，即要求热膨胀系数小、弹性模量大、热导率高、光照稳定性和化学稳定性要好。1激话离子 晶体激光工作物质要在基质晶体中掺入适量的激活离子。激活离子的作用在于在团体中提供亚稳态能级，由光泵作用激发振荡出一定波长的激光。,对激活离子的要求总是希望是四能级的，即被光泵激发到高能级上的粒子，由感应激发跃迁到低能级发生激光振荡时，不直接降到基态，而是降到中间的能级，这比直接降到基态的三能级工作的激活离子效

5、率高，振荡的阈值也低。目前激活离子来自三价和二价的铁系、镧系和锕系元素。激光的波长是由激活离子的种类决定的。,2基质晶体,基质晶体须有良好的机械强度、良好的导热性和较小的光弹性。为降低热损耗和输入，基质对产生激光的吸收应接近零。用作基质的晶体应能制成较大尺寸，且光学性能均匀。基质晶体基本上有三类：1)氟化物晶体 这类晶体熔点较低，易于生长单晶，是早期研究的激光晶体材料，如CaF2，BaF2，SrF2，LaF3，MgF2等。但是，它们大多要在低温下才能工作。所以现在较少应用。,2)含氧金属酸化物晶体 这类材料是较早研究的激光晶体材料之一，均以三价稀土离子为激活离子，如CaWO4，CaMnO4，L

6、iNbO4，Ca(PO4)3F等。3)金属氧化物晶体 这类晶体如Al2O3，Y3Al5O12，Er2O3，Y2O3等，掺入三价过渡族金属离子或三价稀土离子构成激光晶体，应用较广，研制最多。掺杂时不需电荷补尝，但它们的熔点均高，制取优质单晶都较困难。,3红宝石激光晶体(Al2O3:Cr3+)红宝石是世界上第一台固体激光器的工作物质，它是由刚玉单晶(-Al2O3)为基质，掺入Cr3+激活离子所组成的。-Al2O3为六方晶系，铬原子的外层电子为3d54s1。将铬原子掺杂至-Al2O3晶格中去后，铬原子失去3d24s1三个电子，只剩下3d3三个外层电子，成为Cr3+。从激光器对工作物质的物化性能和光谱

7、性能要求来看，红宝石激光器堪称一种较为理想的材料。,红宝石晶体的主要优点是：晶体的物化性能很好，材料坚硬、稳定、导热性好、抗破坏能力高，对泵浦光的吸收特性好，可在室温条件下获得0.6943m的可见激光振荡。主要缺点是属三能级结构，产生激光的阈值较高。红宝石的激光发射波长为可见光红光的波长，这一波长的光，不但为人眼可见，而且对于绝大多数的各种光敏材料和光电探测元件来说，都是易于进行探测和定量测量的。因此红宝石激光器在激光器基础研究、强光(非线性)光学研究、激光光谱学研究、激光照相和全息技术、激光雷达与测距技术等方面都有广泛的应用。,4钕钇铝石榴石激光晶体(YAG:Nd3+)激光工作物质是Y3Al

8、5O12作为基质，Nd3+作为激光离子。纪铝石榴石(YAG)属立方晶系，YAG:Nd3+激光跃迁能级属于四能级系统，具有良好的力学、热学和光学性能。与红宝石相比，YAG:Nd3+晶体的荧光寿命较短，荧光谱线较窄，工作粒子在激光跃迁高能级上不易得到大量积累，激光储能较低，以脉冲方式运转时，输出激光脉冲的能量和峰值功率都受到限制。,鉴于上述原因，YAG:Nd3+器件一般不用来作单次脉冲运转。但由于其阈值比红宝石低，增益系数比红宝石大，适合于作重复脉冲输出运转。重复率可高达每秒几百次，每次输出功率达百兆瓦以上。军用激光测距仪和制导用激光照明器都采用钕钇铝石榴石激光器。这种激光器也是唯一能在常温下连续

9、工作，且有较大功率的固体激光器。,5半导体激光材料 半导体激光器是固体激光器中重要的一类。这类激光器的特点是体积小、效率高、运行简单、便宜。半导体激光器的基本结构极为简单，见图7-2，从图中可知，半导体激光器是半导体器件p-n结二极管，在电流正向流动时会引起激光振荡。,图7-2 半导体激光器的基本结构,但是，在普通电路用的二极管中，即使有电流流动也不会产生激光振荡。引起激光振荡的第一个条件是，利用电流注入的少数载流子复合时放出的能量必须以高效率变换为光。因此，在进行复合的区域(在p-n结附近，称此区域为活性区)，一般必须是具有直接迁移型能带结构的材料。在这一方面，最常用的半导体材料Si与Ge已

10、失去作为激光材料的资格。以GaAs为代表的许多IIIA-VA族化合物由于具有直接迁移型能带结构，可作为激光材料，大部分IIA-VIA族半导体也有可能作为激光材料。,半导体激光器的第二个条件是，在引起反转分布时要注入足够浓度的载流子。某阈值以下的电流，在普通的发光二极管中会引起注入发光，但不会发生激光。第三个条件是有谐振器(空腔)。激光器的谐振器一般是由二片反射镜组成的法布里-珀罗结构构成。半导体激光器由于增益极高，不一定要求具有高反射率的反射镜，可利用垂直于结面而且平行的二极管两个侧面作为反射镜。,目前大部分半导体激光器具有双异质结结构，该结构可减小阈值电流密度，可在室温下连续工作。双异质结激

11、光器的p-n结是用带隙和折射率不同的两种材料在适当的基片上外延生长形成的。不同种类的材料所形成的结(异质结)，由于晶格常数不同而易于产生晶格缺陷。结面的晶格缺陷作为注入载流子的非发光中心而使发光效率下降，器件寿命缩短。因此，作为双异质结激光器材料，要求采用晶格常数大致相同的两种材料来组合。在室温下GaAs和AlAs的晶格常数分别为0.5653nm和0.5661nm，两者仅差0.14。,目前，制作半导体激光器的材料很多，有短波也有长波，它的激发方式可以是电注入式，也有电子束激励及光激励等方式。表7-1为各种半导体激光器材料和它的发光波长。,表7-1 各种半导体激光器材料和发光波长,7.3 光纤材

12、料 60年代发现了激光，这是人们期待已久的信号载体。要实现光通讯，还必须有光元件、组件及信号加工技术和光信号的传输介质。1958年，英国科学家提出了利用光纤的设想，1966年，在英国标准电讯研究所工作的英籍华人工程师高琨，论证了把光纤的光学损耗降低到20dBkm以下的可能性(当时光纤的传输损耗约为1000dB/km)，并指出其对未来光通信的作用后，作为光通信媒质用的光纤引起了世界工业发达国家的科学界、实业界人士以及政府部门的普遍重视。,许多大学、研究所、公司以及工厂开始探索这一工作，对多组分玻璃系和高二氧化硅玻璃系光纤进行开发研究。随着理论研究和制造技术的提高，降低光纤传输损耗的工作进展很快。

13、1970年，美国康宁玻璃公司拉制出世界第一根低损耗光纤，这是一根高二氧化硅玻璃光纤，长数百米，损耗低于20dB/km(降低为1966年光纤损耗的1/50)。十多年后，高二氧化硅玻璃光纤的损耗又降低了两个数量级，约为0.2dB/km，几乎达到了材料的本征光学损耗。,然而，多组分玻璃光纤因其材料难以提纯，以及此类玻璃的均匀性差，而使光纤的最低损耗仍相当大，约为4dB/km。近20年，各种各样的光纤层出不穷，除了通信用多模、单模光纤外，近年来又出现各种结构不同高双折射偏振保持光纤、单偏振光纤，以及各种光纤传感器用的功能光纤、塑料光纤等。光纤的最初应用是制作医用内窥镜，但其大量地应用仍在通信方面。许多

14、国家建造了光纤通信系统，横跨大西洋、太平洋的海底光缆已投人使用，使全世界进人信息时代。,光纤的结构及分类光纤是用高透明电介质材料制成的非常细(外径约为125200m)的低损耗导光纤维，它不仅具有束缚和传输从红外到可见光区域内的光的功能，而且也具有传感功能。一般通信用光纤的横截面的结构如图7-3所示。,图7-3 光纤横裁面结构示意图(a)光纤(b)三层结构芯线,光纤本身由纤芯和包层构成，见图7-3(a)，纤芯是由高透明固体材料(如高二氧化硅玻璃，多组分玻璃、塑料等)制成，纤芯的外面是包层，用折射率较低(相对于纤芯材料而言)的有损耗(每公里几百分贝)的石英玻璃、多组分玻璃或塑料制成。这样就构成了能

15、导光的玻璃纤维光纤，光纤的导光能力取决于纤芯和包层的性质。,上述光纤是很脆的，还不能付诸实际应用。要使它具有实用性，还必须使它具有一定的强度和柔性，采用图7-3(b)所示的三层芯线结构。在光纤的外面是一次被覆层，主要目的是防止玻璃光纤的玻璃表面受损伤，并保持光纤的强度。因此，在选用材料和制造技术上，必须防止光纤产生微弯或受损伤。通常采用连续挤压法把热可塑硅树脂被覆在光纤外而制成，此层的厚度约为100150m。,在一次被覆层之外是缓冲层，外径为400m，目的在于防止光纤因一次被覆层不均匀或受侧压力作用而产生微弯，带来额外损耗。因此，必须用缓冲效果良好的低杨氏系数材料作缓冲层，为了保护一次被覆层和

16、缓冲层，在缓冲层之外加上二次被覆层。二次被覆层材料的杨氏系数应比一次被覆层的大，而且要求具有小的温度系数，常采用尼龙，这一层外径常为0.9mm。按光纤芯折射率分布不同可分为：阶跃型光纤和梯度型光纤两大类，见图7-4。,图7-4 光纤的种类和光的传播(a)阶跃型多模光纤；(b)梯度型多模光纤；(c)单模光纤,阶跃型多模光纤和单模光纤的折射率分布都是突变的，纤芯折射率均匀分布具有恒定值n1，而包层折射率则为稍小于n1的常数n2，n(r)可表示为,其中r为离纤芯纵轴的径向坐标，a为纤芯半径。,阶跃型多模光纤和单模光纤的区别仅在于，后考的芯径和折射率差都比前者小。设计时，适当地选取这两个参数，以使得光

17、纤中只能传播最低模式的光，这就构成了单模光纤。阶跃型光导纤维的芯子与包层间折射率是阶梯状的改变，入射光线在纤芯和包层的界面产生全反射，呈锯齿状曲折前进。,在梯度光纤中，纤芯折射率的分布是径向坐标的递减函数，而包层折射率分布则是均匀的，可用下式表示,其中g为幂指数，一般取2。,梯度型光导纤维的纤芯折射率从中心轴线开始向径向逐渐减小(约以半径的二次方的反比例递减)，因此入射光线进入光纤后，偏离中心轴线的光将呈曲线路径向中心集束传输。由于光束在梯度型光纤中传播时，形成周期性的会聚和发散，呈波浪式曲线前进，故梯度型光纤又称聚焦型光纤。,按材料组分不同，光纤可分为：高二氧化硅(石英)玻璃光纤、多组分玻璃

18、光纤和塑料光纤等。目前，通信用光纤都是高二氧化硅玻璃光纤。按光纤传播光波的模数来分，则有多模光纤、单模光纤两大类。从传感的角度来分，可以分为传输光纤和功能光纤。,7.3.2 光在光纤中传输的基本原理如果有一束光投射到折射率分别为n1和n2的两种媒质界面上时，(设n1n2)，入射光将分为反射光和折射光。入射角1与折射角2之间服从光的折射定律,由上式可知，当入射角1逐渐增大时，折射角2也相应增大。当1=sin1n2/n1时，折射角=/2，这时入射光线全部返回到原来的介质中去，这种现象叫光的全反射。此时的入射角1=sin1n2/n1叫做临界角。,在光纤中，光的传送就是利用光的全反射原理，当入射进光纤

19、芯子中的光与光纤轴线的交角小于一定值时，光线在界面上发生全反射。这时，光将在光纤的芯子中沿锯齿状路径曲折前进，但不会穿出包层，这样就完全避免了光在传输过程中的折射损耗，如图7-5所示。,图7-5 光在光学纤维中的传播路径,传输模式是光学纤维最基本的传输特性之一。若一种光纤只允许传输一个模式的光波、则称它为单模光纤。如果一种光纤允许同时传输多个模式的光波，这种光纤为多模光纤。光学上把具有一定频率，一定的偏振状态和传播方向的光波叫做光波的一种模式，或称光的一种波型。,多模光纤直径为几十至上百微米，与光波长相比大很多，因此，许多模式的光波进入光纤后都能满足全反射条件，在光纤中得到正常的传输。在光纤的

20、输出端可以看到光强度分布的不同花样，即在输出端出现多个亮斑，一个亮斑代表多模光纤所传输的一种模式的光波。,单模光纤的直径非常细，只有310m，同光波的波长相近。在这样细的光纤中，只有沿着光纤轴线方向传播的一种模式的光波满足全反射条件，在光纤中得到正常的传输。其余模式的光波由于不满足全反射条件，在光纤中传送一段距离后很快就被淘汰。,多模光纤的传输频率主要受到模式色散的限制，所以传输的信息量不可能很高。单模光纤不存在模式色散，所以传输频带比多模光纤宽，传输的信息容量大。在大容量、长距离光纤通信中单模光纤具有美好的应用前景。但单模光纤直径太细，制造工艺要求高，所以目前使用还不普通。多模光纤由于直径较

21、组，制造工艺比单模光纤简单些，在使用中光纤的连接与耦合也比单模光纤容易得多。目前光通信所使用的光纤，大多是多模光纤。,光纤材料及制造1石英玻璃光纤目前，国内外所制造的光纤绝大部分都是高二氧化硅玻璃光纤。为降低石英光纤的内部损耗，现都采用化学气相反应淀积法制取高纯度的石英预制棒，再拉丝，制成低损耗石英光纤。,CVD法是根据半导体气相生长法发展起来的，这种方法是用超纯氧气作载气，把超纯原料气体四氯化硅(SiCl4)和掺杂剂四氯化锗(GeCl4)、三溴化硼(BBr3)、三氯氧磷(POCl3)等气体输送到以氢氧焰作热源的加热区。混合气体在加热区发生气相反应，生成粉末状二氧化硅及添加氧化物。继续升温加热

22、，使混合粉料熔融成玻璃态，制成超纯玻璃顶制棒。然后，把预制棒从一端开始加热至1600左右(加热方式可采用高频感应加热、电阻加热、氢氧焰加热等)使料棒熔化，同时进行拉丝。纤维的外径由牵引机自动调节控制，折射率可通过添加氧化物的浓度加以调节。,2多组分玻璃光纤多组分玻璃光纤的成分除石英(SiO2)外，还含有氧化钠(Na2O)、氧化钾(K2O)、氧化钙(CaO)、三氧化二硼(B2O3)等其他氧化物。多组分光纤采用双坩埚法制造。坩埚是尾部带漏管的内外两层铂坩埚同轴套在一起所组成。,多组分玻璃料经过仔细提纯，芯料玻璃放在内层坩埚里，包层玻璃放在外层坩埚里。玻璃料经加热熔化后从漏管中流出。在坩埚下方有一个

23、高速旋转的鼓轮，将熔融状态的玻璃拉成一定直径的细丝。漏孔的直径大小和漏管的长度，决定着芯子的直径与包层厚度的比值。如果把漏管加长，使芯子与包层材料在高温下接触，通过离子交换，形成折射率成梯度分布的结构。通过调节加热炉炉温及拉丝速度，可控制纤维的总直径。,3晶体光纤晶体光纤可分为单晶与多晶两类。单晶光纤的制造方法主要有导模法和浮区溶融法。导模法是把一支毛细管插入盛有较多熔体的坩埚中，在毛细管里的液体因表面张力作用而上升，将定向籽晶引入毛细管上端的熔体层中，并向上提拉籽晶，使附着的熔体缓慢地通过一个温度梯度区域，单晶纤维便在毛细管的上端不断生长，见图7-6。,图7-6 导模法生长晶体光纤示意图,浮

24、区熔融法是先将高纯原料做成预制棒，然后使用激光束在预制的一端加热，待其局部熔融后把籽晶引入熔体并按一定速率向上提拉便得到一根单晶纤维，见图7-7。,图7-7 激光区熔法生长红宝石单晶示意图,4红外光纤近年来，随着高功率激光器的出现，需要与之相配的红外光纤。目前正在研究的有重金属氧化物玻璃、卤化物玻璃、硫系玻璃和卤化物晶体等。,重金属氧化物玻璃主要指比重较石英玻璃大的氧化物玻璃如GeO2，GeO2-SbO3，CaO-Al2O3等。卤化物玻璃主要有BeF2，BaF2-CaF2-YF3-AlF3，GdF3-BaF2-ZrF4等。硫系玻璃主要指以S，Se，Te等元素为主体的单元或多元玻璃化合物。,7.

25、4 红外材料7.4.1 红外线的基本性质1800年，英国物理学家赫舍尔发现太阳光经棱镜分光后所得到光谱中还包含一种不可见光。它通过棱镜后的偏折程度比红光还小，位于红光谱带的外侧，所以叫红外线。,红外线同可见光一样在本质上都是电磁波。它的波长范围很宽，从0.7m到1000m。红外线按波长可分为三个光谱区：近红外(0.715m)，中红外(1550m)和远红外(501000m)。红外线与可见光一样，具有波的性质和粒子的性质，遵守光的反射和折射定律，在一定条件下产生干涉和衍射效应。,红外线与可见光不同之处：(1)红外线对人的肉眼是不可见的；(2)在大气层中，对红外波段存在着一系列吸收很低的“透明窗”。

26、如11.1m，1.61.75m，2.12.4m，3.44.2m等波段，大气层的透过率在80以上。812m波段，透过率为6070。这些特点导致了红外线在军事、工程技术和生物医学上的许多实际应用。,7.4.2 红外材料在红外线应用技术中，要使用能够透过红外线的材料，这些材料应具有对不同波长红外线的透过率、折射率及色散，一定的机械强度及物理、化学稳定性。在红外技术中作为光学材料使用的晶体主要有碱卤化合物晶体、碱土-卤族化合物晶体、氧化物晶体、无机盐晶体及半导体晶体。,碱卤化合物晶体是一类离子晶体，如氟化锂(LiF)、氟化钠(NaF)、氯化钠(NaCl)、氯化钾(KCl)、溴化钾(KBr)等。这类晶体

27、熔点不高，易生成大单晶，具有较高的透过率和较宽的透过波段。但碱卤化合物晶体易受潮解、硬度低、机械强度差、应用范围受限。碱土-卤族化合物晶体是另一类重要的离子晶体，如氟化钙(CaF2)、氟化钡(BaF2)、氟化锶(SrF2)、氟化镁(MgF2)。这类晶体具有较高的机械强度和硬度，几乎不溶于水，适于窗口、滤光片、基板等方面的应用。,氧化物晶体中的蓝宝石(Al2O3)、石英(SiO2)、氧化镁(MgO)和金红石(TiO2)具有优良的物理和化学性质。它们的熔点高、硬度大、化学稳定性好，作为优良的红外材料在火箭、导弹、人造卫星、通讯、遥测等使用的红外装置中被广泛地用作窗口和整流罩等。,在无机盐化合物单晶

28、体中，可作为红外透射光学材料使用的主要有SrTiO2，Ba5Ta4O15，Bi4Ti3O2等。SrTiO2单晶在红外装置中主要作浸没透镜使用，Ba5Ta4O15单晶是一种耐高温的近红外透光材料。金属铊的卤化合物晶体，如溴化铊(TlBr)、氯化铊(TlCl)、溴化铊-碘化铊(KRS-5)和溴化铊-氯化铊(KBS-6)等也是一类常用的红外光学材料。这类晶体具有很宽的透过波段且只微溶于水、所以是一种适于在较低温度下使用的良好的红外窗口与透镜材料。,在半导体材料中，有些晶体也具有良好的红外透过特性，如硫化铅(PbS)、硒化铅(PbSe)、硒化镉(CdSe)、碲化镉(CdTe)、锑化铟(InSb)、硅化

29、铂(PtSi)、碲镉汞(HgCdTe)等。其中HgCdTe材料是目前最重要的红外探测器材料，探测器可覆盖125m的红外波段，是目前国外制备光伏列阵器件、焦平面器件的主要材料。,7.5 发光材料发光是一种物体把吸收的能量，不经过热的阶段，直接转换为特征辐射的现象。发光现象广泛存在于各种材料中，在半导体、绝缘体、有机物和生物中都有不同形式的发光。发光材料的种类也很多。它们可以提供作为新型和有特殊性能的光源，可以提供作为显示、显像、探测辐射场及其他技术手段。,7.5.1 发光的特征发光的第一个特征是颜色。发光材料的发光颜色彼此不同，都有它们各自的特征。已有发光材料的种类很多，它们发光的颜色也足可覆盖

30、整个可见光的范围。材料的发光光谱(发射光谱)可分为下列三种类型：,宽带：半宽度100nm，如CaWO4；窄带：半宽度50nm，如Sr(PO4)3Cl:Eu3+；线谱：半宽度0.1nm，如GdVO4:Eu3+。,一个材料的发光光谱属于哪一类，既与基质有关，又与杂质有关。随着基质的改变，发光的颜色也可改变。发光的第二个特征是强度。由于发光强度是随激发强度而变的，通常用发光效率来表征材料的发光本领，发光效率也同激发光强度有关。在激光出现前，电子束的能量较高，强度也较大，所以一般不发光或发光很弱的材料，在阴极射线激发下则可发出可觉察的光或较强的光。,激光出现后，因激光的强度可107W/cm2，在它激发

31、下除了容易引起发光外，还容易出现非线性效应，包括双光子或多光子效应，易引起转换，如将红外光转换为可见光。发光效率有三种表示方法：量子效率、能量效率及光度效率。量子效率指发光的量子数与激发源输入的量子数的比值；能量效率是指发光的能量与激发源输入的能量的比值；光度效率指发光的光度与激发源输入的能量的比值。,发光的第三个特征是发光持续时间。最初发光分为荧光及磷光两种。荧光是指在激发时发出的光，磷光是指在激发停止后发出的光。发光时间小于10-8s为荧光，大于10-8s为磷光。当时对发光持续时间很短的发光无法测量，才有这种说法。现在瞬态光谱技术已经把测量的范围缩小到1ps(10-12s)以下，最快的脉冲

32、光输出可短到8fs(1fs10-15s)。所以，荧光、磷光的时间界限已不清楚。但发光总是延迟于激发的。,7.5.2 发光材料的分类发光材料按照激发能量方式的不同，可分为：(1)光致发光材料，由紫外光、可见光以及红外光激发而发光，按照发光性能、应用范围的不同，又分为长余辉发光材料、灯用发光材料和多光子发光材料。,(2)阴极射线发光材料，由电子束流激发而发光的材料，又称电子束激发发光材料。(3)电致发光材料，由电场激发而发光的材料，又称为场致发光材料。(4)X射线发光材料，由X射线辐射而发光的材料。(5)化学发光材料，两种或两种以上的化学物质之间的化学反应而引起发光的材料。(6)放射性发光材料，用

33、天然或人造放射性物质辐照而发光的材料。,7.5.3 电子束激发发光1879年W.Crooks确定了发光特性决定于被电子束轰击的物质。1929年出现黑白电视接收机，1953年彩色电视问世，1964年成功地发明了以稀土元素的化合物为基质和以稀土离子掺杂的发光粉，从而成功地提高了发红光材料的亮度，这使它能够和三基色的蓝及绿色发光的亮度匹配，使彩色电视得到迅速推广。,1阴极射线发光的基本规律阴极射线发光是在真空中从阴极出来的电子经加速后轰击荧光屏所发出的光。所以发光区域只局限于电子所轰击的区域附近。又由于电子的能量在几千电子伏以上，所以除发光以外，还产生X射线。X射线对人体有害，因而在显示屏的玻璃中常

34、添加一些重金属(如Pb)，以吸收在电子轰击下荧光屏所产生的X射线。,在可以连续激发的条件下，改变加速电压时，发光亮度也有相应的变化。由多种材料试验得到经验规律 J=J0 I(VV0)n其中，J为发光亮度，J0为常数，I为电流，V为加速电压，V0为起辉电压，加速电压要超过这个最小值才能引起发光。图7-8是发光亮度随加速电压的变化曲线。,图7-8 发光亮度随加速电压的变化曲线,但是，在高速电子的轰击下，发光屏的温度将要上升，而当温度上升到一定值后发光的亮度将下降，这种现象为温度淬灭。它和发光中心的结构密切有关。在晶体中发光中心的电子态和它周围离子的数目、价态、方位及距离都有关系。但是由于晶格的振动

35、，周围离子的方位及距离都在变化。随着晶格的振动，发光中心的电子态也将发生相应的变化。,使用阴极射线发光材料时，除了考虑它的亮度及影响亮度的几种因素外，还必须选择另外两个重要的特性，即发光颜色及衰减。对于必须保证特定颜色的彩色电子束管来说，则要牺牲一定的亮度。因为在能合成这一特定颜色的三基色中，第三种颜色要和其它两种颜色匹配，如果它发光不亮，其它两种颜色的发光亮度也就要压低使用。,在显示合成色时，如果它们的饱和特性和老化特性不同，也容易出现颜色漂移。在飞点扫描管中要求发光余辉特别短，雷达屏中则要求发光余辉特别长，这时可用的发光体的种类就很有限。在雷达管中常用双层屏，在电子束轰击下，第一层发出短余

36、辉的蓝光，它再激发长余辉的第二层材料，发射黄光。,2发光材料的类别高能电子轰击发光体时产生高能电子及空穴，它们经过碰撞，又产生能量较低的电子及空穴。这个过程一直继续下去，直到电子的能量降到和发光体的禁带相匹配时为止，这些低能量的电子及空穴激发发光中心。国内生产的阴极射线发光材料的性能如表7-2所示。,表7-2 国产阴极射线发光材料,选定材料后，要把它粘附在玻壳上。这一步工序对材料的发光特性可以产生很大影响，以至发光粉与荧光屏的特性有明显的差别。投入使用前的特性称为一次特性，制成器件后的特性称为二次特性。二次特性包括：涂敷性能及色再现性。涂敷性能是指粉浆的流动性，颗粒的分散性、粘着力、感光性、三

37、色荧光粉的相互污染及粉浆的稳定性；色再现性是指经过制管及各种条件实验后，屏的亮度、色度、余辉及电流特性。所以，在涂屏时要选择合适的工艺，以保证材料有尽可能好的二次特性。,7.5.4 场致发光1场致发光的机理半导体材料在外电场作用下，出现发光现象，称为场致发光。场致发光材料是禁带宽度比较大的半导体。在这些半导体内场致发光的微观过程主要是碰撞激发或离化杂质中心。它在与金属电极相接的界面上将形成一个势垒。电子从金属电极一侧隧穿到半导体的几率明显增大。当电压提高时，几率进一步增大。,电子进入半导体后随即被半导体内的电场加速，动能增加，在沿电场方向的整个自由程内，能量愈积愈高。当它与发光中心或基质的某个

38、原子发生碰撞，它就会将一部分能量交给中心或基质的电子，使它们被激发或被离化。前者，由于电子没有离开中心，当它从激发态跃迁到基态时，就发射出光来。后者，由于电子离开了中心，进入导带而为整个晶格所有，电子与离化中心复合时，就发出光束。,在使用场致发光材料时，最主要的依据是发光亮度随电压的变化规律其中，J为发光亮度，J0、b为常数，V为外加电压。实验结果如图7-9所示。从图可以看出，当VV0时，发光随电压超线性地增长。,(a)场致发光短阵屏的结构1密封玻璃；2X向电极；3非线性层；4发光层；5Y向电极；6玻璃衬底,(b)场致发光的JV曲线,图7-9 场致发光的实验结果,2场致发光材料最常用的直流场致

39、发光粉末材料有ZnS:Mn,Cu可发黄光，ZnS:Ag可发蓝光，(ZnCd)S:Ag可发绿光，换配比(ZnCd)S:Ag可发红光，它们都是在约100V电压下激发。交流场致发光的效率较高，因此研究、应用的较多。常用的交流电压激发发光材料见表7-3。,表7-3 交流发粉末场致发光材料,7.5.5 发光二极管这是一种在低电压下发光的器件，使用单晶或单晶薄膜材料，可以制成指示器，数字显示器、计算机及仪表。,低压驱动是指在p-n结上加上正向偏压时引起的发光。常用的是同质结，也就是在p型及n型材料接触面两侧是同一种基质。通过结的电流主要是少数载流子的注入。p-n突变结的厚度只有10-410-6cm，其静电

40、动势约1V。所以，尽管外加电压可以很低，在结区内的局部电场还是很高的，可以达到104106V/cm，少数载流子注入到此区后，和空穴的复合或者几率小，或者无辐射，因此这一区域的发光可不考虑。此区中，通过扩散复合是器件发光的主要来源。,在同质p-n结上发生的物理过程如图7-10所示。,图7-10 同质p-n结区发生的基本过程a)发光的三个阶段；b)末加偏压；c)外加正向偏压,在复合过程中，既要求在跃迁前后的能量守恒，还要求动量守恒。所以直接带隙材料容易产生符合这一选择定则的光学跃迁，而间接带隙材料则必须有声子参加跃迁，几率就大为减少。可是，在容易做出两种导电性能的IIIA-VA族材料中，GaAs虽

41、是直接带隙材料，其禁宽度却只有1.43eV，达不到可见光的波段。而GaP的禁带宽度是2.24eV，却是间接带隙材料，复合发光的跃迁几率小。所以，人们想出了混合两种材料的办法，以求得到禁带宽度尽量大，又是直接带隙的材料。,发光二极管所用材料应具下述特性：发光在可见区，Eg1.8eV，700nm；材料必须容易作成n型及n型；有效率高的发光中心或复合发光。发光二极管用主要半导体材料见表7-4。,表7-4 发光二极管用主要半导体材料,作为点和数字等的小型显示器件现已被大量采用，其色调也从初期的红色发展到绿色、橙色、黄色等，由于所用材料的成分和添加杂质的种类不同，波长范围为560700nm，而且容易产生

42、多种颜色。一般采用材料GaP(绿色、黄色及红色)、GaAs1-xPx(红色、橙色)、Ga1-x AlxAs(红色)。,GaP红色发光二极管，能带结构为间接迁移型，发光机理为激子的复合，对于发光波长来说，Eg较大，透射性较好，可采用气相外延生长法或液相外延生长法。若在p型层中掺入Zn和O，并分别置换Ga和P的阵点，则在这些施主、受主中，占据最邻近阵点的施主与受主对便作为激子中心而起作用，利用这些复合可得到峰值波长700nm，频谱半值宽度约100 nm的红色发光。n型层的掺杂剂一般为Te。,GaP绿色发光二极管采用液封直拉晶体作为基片，并在其上以液相外延生长法形成有源层时，在气氛H2中混入NH3进

43、行掺杂N，作为施主采用S，在p-n结形成中，要向n型层中扩散Zn。N在晶体中起着等电子陷阱的作用，可利用它所捕获的激子复合发光。GaAs1-xPx红色发光二极管是采用舟皿生长的GaAs单晶作为基片，在其上以气相外延生长法生长掺有Te的n型GaAs1-xPx层，并向其一部分内扩散Zn而制成p-n结。,Ga1-xAlx红色发光二极管是在GaAs基片上，利用掺有少量Al的Ga-GaAs溶液，用液相外延生长法进行生长。x值取0.35左右可得到峰值波长660nm左右的红色发光。GaN和IIIA族氮化物材料是近年来光电子材料研究的热门课题。这些材料具有宽的直接带隙、高热导率、强的抗辐照能力，可以发出绿光、

44、蓝绿光、蓝光和蓝紫光，可以作为高温半导体器件的换代材料。蓝光发射特性在高亮度全彩色发光二极管(LEO)和具有高密度记录的数字视盘(DVD)等发光器件中有着潜在重要作用。,7.5.6 X射线激发发光X射线发光材料在发光材料中使用较早，而且应用量很大。发光材料在X射线照射下可以发生康普顿效应，也可以吸收X射线，它们都可产生高速的光电子。光电子又经过非弹性碰撞，产生第二代、第三代电子。当这些电子的能量接近发光跃迁所需的能量时，即可激发发光中心，或者离化发光中心，随后发出光来。一个X射线的光子可以引起很多个发光光子。,X射线发光屏是利用发光材料使X光转换为可见光，并显示成像的屏幕。目前已研制出一系列X

45、射线发光材料，这些材料的发光或起源于原子团，或起源于掺杂离子的能级间的电子跃迁。常用材料见表7-5。,表7-5 X射线发光材料,最早应用于X射线探测的钨酸钙现在仍然被广泛地应用。这主要由于它有几个优点：吸收效率高，发光光谱和胶片灵敏波段相适应；物理化学性质稳定；而且在制备中对原料纯度的要求不是很高。硫化物的发光效率较高，像ZnS，CdS这样的材料，通用性较强。它既可用于透视屏又可用于增感屏，还用于像加强器。,碘化铯的发光效率和硫化物相同，都比较高，但它们对X射线的吸收效率却比硫化物高，在X射线激发下，总的效率较高，是很好的材料，常用在像加强器中。像加强器是一种电真空器件，它也用于显示。稀土材料

46、的发光光谱和钨酸钙的相近，在医用X射线(30100keV)的激发下，它的发光效率比钨酸钙的效率还高。,7.6 光色材料变色眼镜片在较强阳光照射下，能在几十秒钟内自动变暗，而无光照射时几分种内又可自动复明，某些天然矿物，如方钠石和荧石等，在阳光下也会发生颜色变化。材料受光照射着色，停止光照时，又可逆地退色，这一特性称为材料的光色现象。这类材料称为光色材料。,7.6.1 光色玻璃到目前为止，已发现几百种光色材料，光色玻璃是其中的一种重要材料。根据照相化学原理制成的含卤化银的玻璃是一种光色材料。它是以普通的碱金属硼硅酸盐玻璃的成分为基础，加入少量的卤化银如氯化银(AgCl)、溴化银(AgBr)、碘化

47、银(AgI)或它们的混合物作为感光剂，再加入极微量的敏化剂制成。,加入敏化剂的目的是为了提高光色互变的灵敏度。敏化剂为砷、锑、锡、铜的氧化物，其中氧化铜特别有效。将配好的原料采用和制造普通玻璃相同的工艺，经过熔制、退火和适当的热处理就可制得卤化银光色玻璃。尽管卤化银光色玻璃是把照相化学原理移植到玻璃中来的产物，却是青出于蓝胜于蓝。普通照相底片只能使用一次，不能重复使用，即发生的光化学反应是个不可逆的过程，而光色玻璃遇光变暗，无光退色的光色互变特性即使在反复几十万次以后仍丝毫没有衰退。,这是因为在照相过程中，普通照相底片上涂敷的溴化银经过曝光后分解成银和溴，再经显影、定影，银原子就成为影像被固定

48、下来，而溴则扩散逸出或被底片中的乳胶所俘获，溶于定影液中，这样就使光化学反应变得不可逆了。而在光色玻璃中情况就不同了，以极微小的晶粒形式存在的氯化银晶体(颗粒大小为530 nm，1立方厘米光色玻璃中大约含有几千万亿个晶体颗粒)，经过光照射虽也会发生光化学作用分解成氯原子和银原子。,银原子使玻璃在可见光区产生均匀光吸收而着色变暗，但由于玻璃本身的惰性和不渗透性，一方面使银原子不能在玻璃中自由行动，另一方面氯原子也跑不出去，所以当光照结束后，光分解产生的氯和银原子又重新相逢，生成无色的氯化银，使光色玻璃复明，这就是光色玻璃着色退色过程可逆的原因。,光色玻璃的性能可根据需要进行调节。改变光色玻璃中感

49、光剂的卤素离子种类和含量，就可调节使光色玻璃由透明变暗所需辐照光的波长范围。如仅含氯化银晶体的光色玻璃的光谱灵敏范围为紫外光到紫光；若含氯化银和溴化银晶体，则其灵敏范围为紫外光到蓝绿光区域。光色玻璃熔制后，要进行热处理。通过控制温度与时间可控制玻璃中析出的卤化银晶体颗粒大小，从而达到调节光色玻璃的光色性能的目的。,7.6.2 光色晶体一些单晶体也具有光色互变特性，用白光照射掺稀土元素(Sm)和铕(Eu)的氟化钙(CaF2)单晶体时，能透过晶体的光的波长为500550 nm，绿光较多，晶体呈绿色；如果这晶体用紫外光照射一下，绿色就退去，变成无色，如再用白光照射，又会变成绿色。,对于光色晶体颜色的

50、可逆变化，通常是由于材料中(含微量掺杂物)存在两种不同能量的电子陷阱，它们之间发生光致可逆电荷转移。在热平衡时(光照处理前)，捕获的电子先占据能量低的A陷阱，吸收光谱为A带。当在A带内曝光时，电子被激发至导带，并被另一陷阱B(能量高于A陷阱)捕获，材料转换成吸收光谱为B带的状态，即被着色了。如果把已着色的材料在B带内曝光(或用升高温度的热激发)时，处于B陷阱内的电子被激发到导带，最后又被A陷阱重新捕获，颜色被消除。,7.6.3 光存储材料表7-6给出四种最有可能应用于全息光学记录，读出和消除的无机光色材料。,表7-6 用于全息存储的光色材料,光色材料一个重要用途是作为光存储材料，由于光色材料的