光波导耦合理论与耦合器.ppt

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1、第5章 光波导耦合理论与耦合器,5.1光波导耦合的基本理论,5.2导模与辐射模的耦合,5.3 棱镜耦合器,5.4 光栅耦合器,5.5 楔形光波导耦合器,5.6 光波导耦合的其它方法,长春理工大学,5.1光波导耦合的基本理论,5.1.1 模式耦合方程,5.1.2 光波导耦合的微扰理论,将光从一个光学元件引入到另一个光学元件当中的过程称为光耦合。使一个模式的功率完全转移到同一波导的另一模式之中或者两个波导间的能量交换。这种现象称为光波导耦合。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,5.1.1 模式耦合方程,两个电磁波传播模式存在着相互间的耦合。一个无损耗的沿z轴方向传播的波模式，写成 的标

2、量形式，振幅E0作为z的函数应该是方程,（5.1-1）,的解。对于标记为a和b的两个波模式的振幅Ea和Eb均可写出以上方程。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,由于模式间存在相互耦合，再考虑另外一个波的耦合影响后可写出,（5.1-2）,（5.1-3）,式（5.1-2）和（5.1-3）是两个波耦合模方程的普遍形式。式中，和 是各个模不受其它模影响而单独存在时的波数；和 称为耦合系数。,()描述模式a（b）对模式b（a）传播模场影响的大小。当两个模式传输方向一致时，；两个模式传输方向相反时，。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,5.1.2 光波导耦合的微扰理论,微扰理论的基

3、本出发点是将耦合系统看作一个受到某种微扰的理想波导。介质光波导中的波动方程可以写成以下的标量形式,（5.1-4）,在微扰作用下，波导内的介质的极化强度P发生了微扰变动，可以表示为,（5.1-5）,式中，代表不存在扰动时波导中介质的极化强度；代表与耦合波相关的各种扰动引起的极化强度。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,根据上两式得到,（5.1-6）,另外两个场分量Ex和Ez有类似的表达式。经分析推导可以得到,（5.1-7）,式中，是发生耦合时波导的折射率；和 是两个相互耦合的条形波导各自具有折射率；和 是在两个波导没有发生耦合时各自的波场。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合

4、器,1、相同方向耦合。考虑两个条形波导中的导模沿同一个方向传播时的情况。,对于两个相互耦合的条形波导a和b，在两个波导距离靠近出现耦合时，波场可以近似地表达为两个无扰动时波场的和,（5.1-8）,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,耦合方程为,（5.1-9）,（5.1-10）,C表示耦合的波导中传输常数变化；K为耦合系数。,（5.1-11）,（5.1-12),长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,当两个波导的尺寸、折射率等参量相同时，有,（5.1-13),发生耦合时，两个波导的导模之间的传播常数差为,（5.1-14),（5.1-15),长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦

5、合器,两个波导中模式所携带的功率各为 和。由功率守恒条件可得,（5.1-16),利用以上条件，得到耦合波方程的解,（5.1-17),(5-1-18),长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,（5.1-19),（5.1-20),由式(5.1-19)可知，当 时，功率达到最大值，即两个导模之间实现最大的功率转换。这个距离定义为耦合长度，用Lc表示。,（5.1-21),波导a和波导b的功率为,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,当 微小时，z=Lc处 最大，而 的模值很小，即光功率由波导b几乎完全转换到波导a中，越小，转换越完全。,当 时，即两个波导的传播常数相同时，在z=Lc处实现

6、功率的完全转换。通常把条件 称为相位匹配条件。在相位匹配条件下，即，有,（5.1-22),（5.1-23),由式（5.1-21)知，相应的耦合长度为,（5.1-24),长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,图5.1表示两个同方向耦合模之间的功率交换。图5.1a)为相位匹配情况()，功率完全交换，图5.1b)为相位失配情况()，不能实现完全交换。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,由此可见，定向耦合器的耦合区长度仅取决于耦合系数K。耦合系数越大，能量完全转移所需耦合长度越小，器件尺寸越小。对于耦合器而言，很难使两条波导完全相同，即做到 是十分困难的。由式（5.1-19)可知，

7、当 时，若相位失配因子，则波导a中传输的光功率为零。因此，要想制作高性能的耦合器，必须要使相位失配因子尽可能小。,根据以上分析可知，两个耦合波导可以通过耦合长度的不同，实现完全交叉态（从b传输到a）传输或者完全直通态（从b传输到b）传输。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,在相位失配，即 条件下，由式(5.1-19)可知，最大能量转换效率为,（5.1-25),如果利用强外场造成的某种效应，使 足够大，以至于在波导中原应有100%能量输出的长度处完全没有能量输出，即波导被“截止”，从而使波导中的传输由“开”变为“关”，这是光波导开关的一种工作原理。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理

8、论与耦合器,2、相反方向耦合。设两个导波模式a、b具有相同的传播常数，其中正向波（入射波）b沿着z的正方向传输，反向波a（反射波）沿着z的负方向传输。仍假设波导无损耗，当波导的两个导模沿相反方向传播时，可以把它们的场分量分别表示为：,（5.1-26）,（5.1-27）,式中,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,设在 处只有入射波存在单模(b)传播，微扰发生在耦合区域在 范围内，初始条件仍为 根据总的功率守恒条件，,（5.1-28）,由式(5.1-26)和(5.1-27)可得,（5.1-29）,（5.1-30）,式中，sinh(x)、cosh(x)称为双曲正、余弦函数。,长春理工大学,

9、第5章 光波导耦合理论与耦合器,当入射波与反射波相位匹配()时，两波振幅的表达式为,（5.1-31),(5-1-32),由上式可见，后退波的功率在 处为零，z渐减至 时渐增至最大值，,反之，前进波的功率(与 成正比)在 处最大，z渐增至 时渐减到零。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,相反方向耦合时两个导模的功率分布如图5.2a)所示。由图可以看出，表达式(5.1-31)和(5.1-32)中的sinh(X)和cosh(X)函数中的因子XX=K(z-L)足够大时，耦合区的入射波能量接近于呈e指数下降，即入射波的能量被反射成为反向传输的反射波导波模式a。,长春理工大学,第5章 光波导耦

10、合理论与耦合器,若把后退波作为入射波，前进波作为反射波，则可把z=0处反射波与入射波的功率之比定义为反射率，可见在相位匹配条件下，反射率为,（5.1-33),可见，只要微扰区域的长度L足够大，反射率接近于1。显然，如果相位失配()，反射率就要减小。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,相反方向耦合的一种重要情形是周期性波导，如图5.2b)所示。它是一个有周期性结构的光波导，周期为d。波导层厚度的周期变化导致了该段波导等效折射率的周期变化。在每一个厚度变化处都会产生光反射，这些反射光之间还会产生干涉。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,模耦合的相位匹配条件，决定了这种反射的

11、特殊频率选择性能。只有工作波长与结构的周期满足,（5.1-34),才能有效地发生反射。这种频率选择反射广泛应用于分布反馈式和布拉格反射器半导体激光器中。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,要点与习题,1、简述光波导耦合的微扰理论,2、什么是模式耦合方程？,3、什么是相同方向耦合？,4、什么是相反方向耦合？,5、什么是相位匹配条件？,6、什么是耦合长度？,7、什么是位相失配因子？,8、什么是耦合系数？,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,第5章 光波导耦合理论与耦合器,5.1光波导耦合的基本理论,5.2导模与辐射模的耦合,5.3 棱镜耦合器,5.4 光栅耦合器,5.5 楔形

12、光波导耦合器,5.6 光波导耦合的其它方法,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,5.2 导模与辐射模的耦合,5.2.1 导模与辐射模耦合分析,5.2.2 输出耦合,5.2.3 输入耦合,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,为了使问题简化，假设只有一个正向传输的m阶的导模与输入光的某一个光波模及辐射模之间存在有效的功率耦合，而忽略这个导模与其它导模的耦合，以及输入光波模与辐射模之间的耦合。光波导的m阶导模与传播常数为kr的正向传输及反向传输的辐射模之间的耦合振幅方程可写为,（5.2-1）,（5.2-2）,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,假设输入的光波具有单一的传

13、播常数ki，光波导的m阶导模与输入光波模之间的耦合模方程可写为,（5.2-3）,（5.2-4）,当输入光波模存在时，导模同时与输入光波模和光波导的一系列辐射模存在耦合，其耦合模方程则为,（5.2-5）,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,5.2.2 输出耦合,在没有输入光波模的情形下，只有光波导的导模与其辐射模之间的耦合。在耦合的扰动波导系统中，导模与辐射模之间的耦合系数可能与传输距离z有关。导波模式与辐射模之间的耦合系数可写成如下形式,（5.2-6）,式中 是一个与z无关的因子，而 是模式耦合的扰动函数，与光波导系统的耦合结构有关。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,（

14、5.2-7）,（5.2-8）,式中,（5.2-9）,由此可见，仅当扰动函数 含有空间频率为 的傅里叶(Fourier)分量时，才能使m阶导模向着对应的辐射模有效地转移功率。,假设在耦合或扰动区域内，微扰引起的 变化很小，则由式(5.2-1)和式(5.2-2)得到,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,对所有辐射模在涉及的空间频率范围求和，在扰动区域内，m阶导模转移到辐射模的总功率为,（5.2-10）,根据式(5.2-7)、式(5.2-8)和式(5.2-10)可以进一步求出m阶导模的振幅的表达式,（5.2-11）,式中 是耦合输出导致的振幅衰减系数,（5.2-12）,长春理工大学,第5章

15、 光波导耦合理论与耦合器,输入耦合,当有输入光波模时，光波导的m阶导模从输入场接收能量的同时又向辐射模输出能量。利用波导输出情况下得到的式(5.2-11)将耦合振幅方程(5.2-3)和(5.2-5)近似简化为,（5.2-13）,（5.2-14）,式中，为入射光波模与导波模式之间的耦合系数。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,（5.2-15）,波导扰动函数，f(z)可按傅里叶级数展开并含有许多个傅里叶分量,（5.2-16）,如果畸变函数f(z)的第N阶傅里叶分量的空间频率使m阶导模与输入光波模的相位匹配，即,（5.2-17）,则在m阶导模的能量输入过程中N阶傅里叶分量起主导作用，通过

16、其它傅里叶分量输入能量的过程可以忽略。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,在相位匹配条件下，近似求解微分方程式(5.2-14)可以得到,（5.2-18）,由式(5.2-18)可以看出，m阶导模的振幅随z的增加从0单调地上升到最大值，从而实现了输入光到光波导的耦合。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,1、对导模与辐射模耦合分析,2、什么是输出耦合,3、什么是输入耦合,要点与习题,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,第5章 光波导耦合理论与耦合器,5.1光波导耦合的基本理论,5.2导模与辐射模的耦合,5.3 棱镜耦合器,5.4 光栅耦合器,5.5 楔形光波导耦合器

17、,5.6 光波导耦合的其它方法,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,5.3 棱镜耦合器,5.3.1 棱镜耦合器的工作原理,棱镜耦合实验,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,棱镜平面波导耦合的结构如图5.3所示。,5.3.1 棱镜耦合器的工作原理,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,棱镜中传输的光波模是连续谱，所以可以将它视作棱镜波导系统的辐射模，因此，棱镜输入输出的问题可以看成光波导中的辐射模与导模之间的耦合问题，可以采用5.2节中介绍的波导模式耦合方程来分析。若棱镜与波导相距很远，则棱镜中传输的光作为辐射模将不会与光波导中的导波模式发生相互耦合。当棱镜与波导相互

18、接近，其间隙变得足够小时，辐射模将与导模产生耦合。当入射到棱镜底的激光束，其入射角大于全反射临界角，即,（5-3-1）,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,全反射时，在间隙中就会产生消逝场，它可以渗透到波导层中以激起平面波导的导模，构成光束输入，此时棱镜中的输入光波，通过辐射模与导模之间的耦合作用，把能量转移到波导中的导模当中，此时称为输入耦合。反过来，波导层中的导模也在间隙中产生消逝场，渗透到棱镜中去，构成光束输出，此时波导中的导模与棱镜之间耦合，把能量引出光波导，称为输出耦合。光束输入和输出的耦合过程，都是依赖光学隧道效应进行的。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,实

19、现有效的耦合的条件。首要的条件是，在光波沿光波导传输的z方向上，棱镜中光波波矢的z分量应该和波导中光波波矢的z分量，即波导导模的传播常数相等。这就是相位匹配的条件。这个条件可写成,（5-3-2）,根据图中的几何关系和折射定律可以得到,（5.3-3）,通过上式，可以得到光束入射到棱镜的角度。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,根据前面的分析可知，若相互作用（沿z方向）的长度L满足关系：,（5.3-4）,这里K是辐射模与导模之间的耦合系数，由图5.3可以看出，耦合长度L取决于光束的宽度W，即,（5.3-5）,因此，要实现辐射模导模之间完全的能量交换，耦合系数K值应为,（5.3-6）,长

20、春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,如果入射光束全部限定在W的有效宽度内，而且没有散射等损失，在适当的耦合系数之下原则上可能实现100%耦合。实际上，入射光束是不可能被完全限定在W宽度内的。具体计算表明，棱镜与波导之间的耦合系数是很小的，虽然如此，棱镜耦合器的效率仍可以大于80%。为了解释这一点，分析当满足相位匹配条件时，由棱镜入射的光波如何在光波导内激发起一系列相互加强的子波，因而在光波导内很快地建立起足够强度的导波。如图5.4所示。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,点B与点A间接波的相位差为,（5.3-7）,式中，是点A和

21、点B之间的距离；点B与点b直接波的相位之差,（5.3-8）,根据式(5.3-2)，在相位匹配的条件下，。因此，点B处的直接波和间接波具有相同的位相，因而它们相互加强。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,同样道理，点C和D处的直接波和间接波也因为相位匹配而相互加强。其余类推，通常在棱镜耦合器中大约有近百个这样的锯齿，因此，相干加强作用就能很快地在光波导中激发起足够强度的导波。相位匹配条件在这里也叫做同步条件。用于激发各种不同导波模式的入射角称为同步角。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,为了提高耦合效率，光束的右边缘必须精确地与棱镜直角尖部位置重合，如图5.4所示。如果光

22、束边缘在棱镜直角尖的外面即右边，将有一部分入射能量直接被反射或直接传输进入波导，而不经过棱镜。如果光束边缘在棱镜直角尖的左边，耦合进入光波导的部分能量可能被再次耦合而返回棱镜。如果光波导中有多个模式传播，利用棱镜耦合器耦合输出的每一个模式，将对应不同的出射角；根据这一特性，可利用棱镜耦合器分析多模光波导中的各个导波模式对应的能量。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,1、棱镜耦合的装置。图5.5所示为棱镜耦合实验装置示意图。,棱镜耦合实验,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,对于是否激励起了导波模式，通常需要使用输出棱镜将导波模式再次引出到波导的外部。把输出光束投影到光屏上

23、，观察被激励起的导波模式的m线。如果入射角正好与m阶模的入射角相匹配，则第m阶导模耦合最强，对应的第m条亮线也将最亮。改变入射光束的入射角，就改变了从棱镜来的辐射模的入射角，从而激励起不同阶的导波模式。这样，m线中各条谱线将随入射角的改变而依次变为最亮。因为基模光波传播方向与光波导中心平面的夹角最小，由此可确定出导模的准确阶数。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,如果用感光器件对m线光谱的强度进行测量，就可以定量地知道激励光的相对强度。如果能够确认激励起了所需要的模，就可以调整光束的入射位置和间隙h，以便获得最高的激励效率。为了便于进行耦合操作，除了采用上面介绍的耦合实验装置外，还

24、可以在棱镜与光波导表面间滴入匹配液，这有利于提高耦合效率。水，甘油，二碘甲烷等都可以作为匹配液使用。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,2、棱镜耦合的优缺点。棱镜耦合法的优点是：1)在最佳条件下可以得到很高的耦合效率(输入耦合效率约为80%，输出耦合效率约为100%)。2)可以从所有导波模式中任选一种进行激励。3)不仅适用于平面波导，在条形波导的情况下也可以高效率地使用。4)棱镜位置可即可离，能够在实验过程中调整，以实现最大耦合强度。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,棱镜耦合法的缺点是：1)棱镜与波导间隙以及入射光束的位置需要进行精心调整，缺乏稳定性。2)棱镜耦合器所

25、用的材料除应满足n3n1外，还要求对所用的光波长透明，即对入射光无显著吸收与散射。3)由于棱镜耦合器入射光必须高度对准，很难用半导体激光器激励。这是因为半导体激光器输出光束在水平方向有5-10的发散角，在垂直方向有15-30的发散角，因此，必须采用光束整形和准直的装置。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,表5-1常用的棱镜耦合器材料,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,1、棱镜耦合的原理？,2、棱镜耦合的优点？,3、棱镜耦合的缺点？,要点与习题,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,第5章 光波导耦合理论与耦合器,5.1光波导耦合的基本理论,5.2导模与辐射模的耦

26、合,5.3 棱镜耦合器,5.4 光栅耦合器,5.5 楔形光波导耦合器,5.6 光波导耦合的其它方法,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,5.4 光栅耦合器,光栅耦合器的工作原理,光栅耦合形成导波的条件,光栅的制作方法,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,光栅耦合器的结构如图5.6所示，图中光波导和包层的交界面上有周期性光栅结构，光栅周期为d。,光栅耦合器的工作原理,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,当波导中的传输模式通过光栅区域时，在该区域就激发起辐射模式，这构成输出耦合。导模通过衍射光束将光能传输到衬底或包层。由衬底或包层照射到光栅的激光束，也可以把能量有效地

27、耦合入光波导，激励波导的导模。和棱镜耦合器相似，光栅耦合器可以用做输出耦合器或输入耦合器。具有光栅的光波导是一个具有周期结构的传输系统。这种传输系统里的一个稳态简谐电磁波模式，根据Floquet定理可以表述为,(5.4-1),长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,周期函数 可以作傅里叶展开,(5.4-2),将式(5.4-2)代入式(5.4-1)，可得,(5.4-3),上式表明，由于光栅的周期性，在具有周期性结构的薄膜光波导的导波模式沿z方向传播时，每一个基本传播模式的波场都受到周期的调制，相当于一系列的空间谐波。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,(5.4-4),这些空间谐

28、波分别以传输角 和 向空气一侧辐射或向衬底一侧辐射。,根据表达式(5.4-4)有下式成立,(5.4-5),由于光栅沿z方向长度比x方向大得多，因此，有关相互耦合波之间的相位匹配式(5.4-5)关注的主要是z方向能否得到满足。,各次谐波的传播常数为,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,因为光栅波导的导波模式的传播常数 而入射光束（从空气一侧入射）沿z方向的传播常数是，所以入射光束与k之间不能实现相位匹配。然而，因为式(5.4-4)中的m可以取负值，可能比k小，并可能满足相位匹配条件,(5.4-6),当m、d、0和入射角 选取适当的值时，能满足相位匹配条件式(5.4-6)。,长春理工大学

29、,第5章 光波导耦合理论与耦合器,5.4.2 光栅耦合形成导波的条件,用 E1和E3分别表示波导中的传输模式和在包层中激起的模式的电场分布：,（5.4-7）,（5.4-8）,用 表示因光栅区域的存在而导致的折射率平方的周期性微扰，表示没有光栅时(未受到微扰)的折射率平方分布，则易见 导波在微扰介质内传播产生的微扰极化强度为,（5.4-9）,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,这个电极化场是一个激发源，它能够把能量馈送到辐射模E3中去，也就是说，它使E1和E3间发生了能量耦合，下面分析这种耦合得以实现的基本条件。,如果发生耦合，那么在介质中，单位体积内从电极化场流入E3模的功率为,（5

30、.4-10）,在一个周期内耦合的平均功率密度为,（5.4-11）,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,由模式E1流入模式E3的总馈送平均功率可由下列积分求得,（5.4-12）,光栅是沿z方向作周期变化的，其周期为d，因此，周期性微扰 可以沿z方向展开为傅里叶级数,（5.4-13）,式中，为m级谐波傅里叶展开系数。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,将式(5.4-13)代人式(5.4-12)中，可见,对z积分后级数中各项在被积分后均与,（5.4-14）,成正比。由于，和 的数量级均与 相同，因而被积函数 是一个迅速变化的周期函数，而 为一微小量，故要使 有一定的数值，应该要

31、求：,（5.4-15）,这就是E1模与E3模能发生有效耦合的条件。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,(5.4-15)又称为纵向相位匹配条件。由式(5.4-14)、(5.4-15)可以看出，有效的耦合只能发生在某一级谐波项上，而且还应该要求在该级谐波项上傅里叶展开系数 不等于零，以及,（5.4-16）,设 表示光栅耦合器的入射角或辐射角，则纵向相位匹配条件式(5.4-15)可以写为：,（5.4-17）,上式可用来确定已给的光栅耦合器的入射角或辐射角；如果给定，则可由上式求出光栅耦合器应有的空间周期d。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,长春理工大学,第5章 光波导耦合理

32、论与耦合器,下面来分析入射光束以 角入射到光波导光栅上时光栅所起的作用。若果没有光栅，则要使光束耦合入光波导之中成为导波，则相位匹配条件要求 而光波导中有导波的条件却是，显然这两个条件不能同时满足，也就是说，没有光栅，不可能实现这种耦合。,当有光栅时，条件 及相位匹配条件式（5.4-17）是可以同时满足的，这就能实现光束与光波导之间的耦合。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,当入射角为 时，在光栅边界的场为,（5.4-18）,分析光栅沟槽为正弦形的情况，这时有,（5.4-19）,式中，h为槽深。将式(5.4-19)代人式(5.4-18)中，就可以得到边界上场傅里叶展开式。这里要用到

33、贝塞耳函数的公式,（5.4-20）,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,利用公式,（5.4-21）,并取，可把式（5.4-20）改写为,（5.4-22）,利用式(5.4-22)，即得场的傅里叶展开式为,（5.4-23）,即，光栅的作用是对入射光场加上一个周期性的调制，而这一组调制平面波就是被光栅衍射的波。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,根据式(5.4-23)，衍射波沿z方向的传播常数为,（5.4-24）,上式表明，衍射波波矢的z分量等于入射波波矢z分量 与由光栅所供给的波矢的z分量 这两个分量之和。,光栅耦合器的相位匹配条件就是,（5.4-25）,式中，是导模的模阶数

34、，m是衍射波的阶数。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,光栅耦合器具有以下优点：1)不受光波导材料折射率大小的限制。2)可以选择所有导模中的任意一种进行激励。3)可以与光波导集成，震动或外界环境的变化，不会改变耦合效率，稳定性好，体积小，价格便宜。4)调整光束的入射位置时不需要特别严格的精度。5)也可以在横向进行同样的耦合，因此，可以激励宽度非常大的导波光。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,光栅耦合器的主要缺点光栅耦合器难以达到棱镜耦合器那样高的耦合效率。这主要是因为光栅不能像棱镜一样实现全内反射式工作，特别是在输入耦合情况下，有相当一部分入射光能量常常由光波导透射而

35、损耗在衬底内。由于光栅耦合与入射光角度的高度相关性，光栅耦合器不能有效地用于发散光束的耦合。光栅耦合器设计过程需要进行复杂的理论计算，而且制作比较困难。器件的参数在制作后无法进一步调整，对于条形波导，光束截面的匹配比较困难。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,光栅的制作方法,平面光栅的制作一般常用干涉法和相位掩模法。,1、干涉法。通常利用分振幅和分波前双光束干涉曝光技术来制作薄膜光栅。分振幅双光束干涉曝光法如图5.7所示。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,如果两光束以角度2在基片的光刻胶表面干涉，则光栅的周期d由下式决定,(5.4-26),可以看到，在波长一定的情况下

36、，只要调节角度，周期d就可以在很宽的范围内变化。d决定了薄膜光栅工作的光波长范围，它可以比干涉光束的波长大很多。但是，根据表达式可以看出,难以获得周期小于/2的光栅。,要想获得d较小的光栅，可以让干涉在折射率较大的介质中进行。将一个矩形棱镜放置在带有光刻胶的波导基片表面，利用在棱镜底部光束干涉得到的光场的渐逝波曝光，获得的光栅周期为,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,(5.4-27),式中，n为棱镜的折射率。,分波前干涉法可以用棱镜或者洛埃镜。用棱镜形成光栅的示意图如图5.8所示，它可以使用棱镜干涉法制作短周期光栅。在这个装置中，UV光束在棱镜的输入面上通过折射而横向展宽。展宽的光

37、束一分为二，一半光束在棱镜表面上发生全内反射，然后，与另一半光束在棱镜的输出面上产生干涉。放在此装置之前的柱透镜有助于沿着光波导形成的干涉图样。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,用洛埃镜干涉系统制作光栅装置如图5.9所示。这个干涉系统由一个非传导性的反射镜组成，用以将UV光束的一半反射之后与另一半光束产生干涉图样。,分波前干涉技术的一个重要优势在于仅使用一个光学器件，这大大降低了系统对机械震动的敏感度。但它的缺点是光栅长度和布拉格波长的调谐范围受到限制。,2、相位掩模法。如图5.10所示。相位掩模版（Phase Mask）是衍射光学元

38、件，用以将入射光束一分为二，即+1级和-1级衍射光束，它们的光功率电平相等，两束激光相干涉并形成明暗相间条纹。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,相位掩模板是一个在石英衬底上刻制的相位光栅，它可以用电子束蚀刻结合反应离子束蚀刻技术制作。它具有抑制零级，增强一级衍射的功能。Bragg光栅写入周期为掩模周期的一半。这种成栅方法不依赖于入射光波长，只与相位掩模的周期有关。因此，对光源的相干性要求不高，简化了光栅的制造系统，其主要缺点是不同Bragg波长要求不同的相位掩模板，并且，相位掩模板的价钱较贵。用低相干光源和相位掩模板来制作光栅的这种方

39、法非常重要，并且相位掩模与扫描曝光技术相结合还可以实现光栅耦合截面的控制，来制作特殊结构的光栅。该方法大大简化了光栅的制作过程，是目前写入光栅常用的一种方法。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,当前，制作光栅光源有准分子激光器、窄线宽准分子激光器、倍频氩离子激光器和倍频染料激光器等。根据实验结果，窄线宽准分子激光器是目前用来制作光栅最为适宜的光源。典型的曝光光源为 248nmKrF准分子激光、193nmArF准分子激光和244nm倍频氩离子激光。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,第5章 光波导耦合理论与耦合器,5.1光波导耦合的基本理论,5.2导模与辐射模的耦合,5.

40、3 棱镜耦合器,5.4 光栅耦合器,5.5 楔形光波导耦合器,5.6 光波导耦合的其它方法,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,5.5 楔形光波导耦合器,有实际应用的另一种耦合器是楔形光波导耦合器，亦称尖劈形光波导耦合器。这种耦合器是把光波导一端制成尖劈形光波导区域而构成的。图5.11为楔形光波导输出耦合的示意图。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,5.5.1 楔形光波导耦合器的工作原理,平面波导的光波导厚度h从A点开始逐渐减薄，直到C点处光波导厚度减至零。导模从A点进入尖劈形光波导区域内传播时，当它传播到光波导厚度等于该导模的截止厚度的B点时，就开始转换成衬底模并由衬底

41、输出。从导模的锯齿形射线模型来看，进入尖劈形光波导区域的射线在上下界面之间每往返一次，它在下界面的入射角就减小（是尖劈光波导的顶角)。这样，经过多次反射到达B点的光线在下界面的入射角等于全反射临界角，光线就开始折射入衬底内。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,如果光波导与衬底的折射率差 远小于光波导与包层的折射率差，则导模的光线还没有来得及折射入包层(空气)中以前，它的全部能量已在若干次反射后折射到衬底，所以当尖劈形光波导区域的顶角 很小时可以实现百分之百的输出耦合效率。还可以看出，到达截止厚度以后，折射入衬底的射线的折射角是从 开始逐渐减小的，所以输出的光束有一发散角，顶角 越小

42、，发散角也越小，而且输出光束的强度有一角分布，由零增至最大值后又减至零，尖劈的斜率越小，角分布就越尖锐，用射线理论的分析可清楚地说明这种特点。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,5.5.2 楔形耦合模型,用锯齿形光线模型不难分析衬底输出光束的角分布。图5.12为截止点以外区域内的锯齿光线示意图，图中a为光波导下界面的截止点，这一点入射角，设入射到该点后入射光线经过下界面和上界面往返反射一次后到达b点，两次后到达c点，。则在b点的入射角为，在c点的入射角为，。各点的折射角 可由折射定律 逐个求得。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦

43、合器,对于TE模来说，在截止点以外区域内的光功率等于,（5.5-1）,其中，为波导的有效厚度，是下界面的入射波电场振幅。设在光波导下界面上相邻两点的距离为，则通过这段距离折射进入衬底的光功率为,（5.5-2）,式中，为衬底中折射率波的电场振幅。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,楔形耦合器的最大优点是能将导波光引向衬底一侧，实现有效的输出耦合。适用于集成光电探测。作为输出耦合器，输出光束的发散角较大，通常在1到20之间。如果在衬底边缘辐射模的出射方向开孔，并插入光纤，可以实现光波导波导同光纤的耦合。楔形耦合器很难实现有效的输入耦合。根据图5.11所示的衬底辐射光束可以看出，这些光束

44、很难汇聚于一点。因此，楔形耦合器如用于输入耦合，很难获得高的耦合效率。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,第5章 光波导耦合理论与耦合器,5.1光波导耦合的基本理论,5.2导模与辐射模的耦合,5.3 棱镜耦合器,5.4 光栅耦合器,5.5 楔形光波导耦合器,5.6 光波导耦合的其它方法,5.6 光波导耦合的其它方法,直接聚焦耦合,利用透镜将激光束直接聚焦在波导层的端面上，在波导数值孔径以内的激光束就会在波导层内传输，从而形成导模。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,图5.12表示的是高斯型光束的纵向耦合，它是将透镜聚光后的光束从端面射入光波导。光波导既可以是平面波导，也

45、可以是条形波导。在透镜焦平面上，光斑的直径为,(5.6-1),式中，NA是透镜的数值孔径，该数值孔径如果和光波导的数值孔径一致，光波就会耦合进入光波导当中。光波导的数值孔径为,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,光束能量转换成一预定表面波的能量，在目前情况下是通过由左面入射的光束的场与表面波的场匹配来实现的，该表面波的场沿z=0的界面向右传播。尤其是TE0基模的振幅具有类似高斯分布，因此，适当减少入射光束的宽度使它尽可能与表面的场相一致，就能实现所需要的场的匹配。,(5.6-2),长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,理论上，如果入射波分布与被激励模分布相匹配，耦合效率接近1

46、00%。然而实际上，通常只能获得60%左右的耦合效率。一方面，只要入射光束的振幅分布于表面波场的形状有点不匹配，则能量会受到损失而变成不希望产生的高阶表面波模以及散射场即辐射模。另一方面，平面波导的边界面（在z=0处）不是完全平直和清洁的，故总会有相当大的损耗。此外还由于导光薄膜的厚度只有1微米的数量级，所以透镜和激光束需要极为严格的准直和相当灵敏的显微操作，由于这些限制条件，横向耦合器只在几个有限的场合下得到使用。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,5.6.2 直接对接耦合,对接耦合法结构简单，不存在棱镜耦合法和光栅耦合法对入射角的精密要求，但对准精度通常至少要达亚微米量级。通过

47、对于有关结构和对接位置参数进行参数最优化设计，可能得到较高的耦合效率，因此，是一种比较有效的耦合方法。图5.13是半导体激光器与平面介质光波导的对接耦合示意图。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,由于光波导的波导层厚度与激光器有源区的厚度相差较小，因此，激光器激励的基模场介布可以与TE0导波模式实现良好的匹配。可见，利用对接耦合，可以很好地实现半导体激光器对平面介质光波导的激励。由于激光二极管的发射光束有发散的半角分布范围，很难利用棱镜耦合、光栅耦合以及楔形耦合技术实现与平面波导的耦合。利用对接耦合，可以很好的实现激光二极管与平面波导之间的耦合。,平面在x方向上的位置偏差用x表示，假设光波导的波导层厚度h小于激光器有源层厚度d，且,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,(5.6-3),由于x所引起的耦合效率的下降可以用下式来表示,(5.6-4),式中，为 时的耦合能量。由此可见，波导与激光器之间的横向偏差越大，耦合效率越低。此外，激光器与波导之间z方向的距离也极大地影响了耦合效率，激光器与波导间距离越近，耦合效率越高，反之则耦合效率越低。,长春理工大学,第5章 光波导耦合理论与耦合器,