《大物光学》课件.ppt
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1、第十六章波动光学,WAVE OPTICS,基本要求:,1.理解光的相干性和相干光的获得方法。2.掌握杨氏双缝实验、薄膜干涉、劈尖干涉、牛顿环、迈克尔逊干涉仪实验干涉的形成、干涉条件、条纹分布规律及应用。3.掌握光程、光程差的概念及计算,掌握光程 差与位相差的关系。4.掌握半波损失的概念及产生条件。,5.掌握单缝衍射、圆孔衍射、光栅衍射的规律。6.理解光学仪器的分辨率。7.掌握自然光、偏振光、部分偏振光等概念。8.掌握马吕斯定律和布懦斯特定律。,物理光学-波动光学-波动性,几何光学-光传播的几何性质,现代光学-量子光学-量子性-非线性光学-信息光学-光电子学、光子学,光 学,光的干涉(inter
2、ference),16-1 光源 光的单色性和相干性,一.光源及发光机理(简介),1光源:发光的物体称为光源。有热光源、冷光源等。,2普通光源发光特点:发光体中大量原子(或分子)辐射电磁波。每个原子(或分子)辐射是间歇的,持续时间约为10-8 秒,且前后两次辐射彼此独立。,各个原子(或分子)辐射彼此独立,因而,光振方向、频率、位相各不相同。,二光的单色性,1.单色光:具有一确定频率的光。2.复色光:各种频率复合起来的光。,可见光:波长:400-760 nm,频率:4.31014-7.51014HZ,三光的相干性,1.波的干涉条件:频率相同、振动方向相同、位相相同或位相差恒定.,2.根据普通光源
3、发光特点得到:从两个独立的光源(即使是同频率的单色光源)或者从同一光源不同部分发出的光是非相干光。,3.满足相干条件的光源称为相干光源。,基本思想:将一束光分成两束光,让它们经过不同路径后相遇(二者光程差不能太大),这两束光满足相干条件。,基本方法:分波阵面法和分振幅法。,4.获得相干光的方法:,16-2分波阵面法-双缝干涉,基本思想:从同一光波波阵面上取出两部分,即一束光分成两束光,让它们经过不同路径后相遇(二者光程差不能太大),这两束光满足相干条件。,一杨氏双缝实验,1实验光路,远场:Dd 近轴:XD,2.干涉强弱条件:,波程差,位相差,3.明暗条纹位置:,位置:,(1)x=0处,k=0
4、零级明纹(2)条纹间距相等,4.干涉花样:平行于缝的、明暗相间的、等间隔的直条纹。,条纹间距,(3)白光照射:中央白色,其它各级彩色。,二.菲涅耳双镜和双棱镜实验,干涉强弱条件与杨氏双缝相同,菲涅耳双镜实验,(Frensnel experiment 1),菲涅耳双棱镜实验,(Frensnel experiment 2),三洛埃镜实验,干涉强弱条件与杨氏双缝相反半波损失,光由光疏媒质向光密媒质传播时(掠入射或正入射),反射光位相突变()即有半波损失。,6 光程 光程差 相干强弱条件,一光在介质中的传播特点,设光在空气中传播时波动方程为,光在介质n1中传播时波动方程为,光在介质n2中传播时波动方程
5、为,二.光程 光程差(optical path/path difference),真空中波长,介质中波长,明纹暗纹,两波相遇时的位相差为,1.光程 nr,光在折射率为n的媒质中经过的几何路程等效(在位相延迟上)成在真空中经过的路程.,2.光程差,两束光走过的光程之差.,光程差与位相差的关系,真空中波长,三.光的相干强弱条件,四半波损失,光从光疏媒质射向光密媒质在界面上反射时(掠入射或正入射),反射光位相突变,相当于增加(或减少)半个波长的附加光程,称半波损失。,计算光程差时,要考虑有无半波损失,例1 如图=5500A,D=3m,d=3.3mm(1)计算条纹间距x(2)把一片厚度e=0.01mm
6、,n=1.55的平行平面玻璃片放 在S2的后面,计算第k级条纹移动的距离l,并说明移动方向。,解:(1),(2)无玻片,第k级明纹:有玻片:,分振幅法基本思想:一束光投射到两种介质的分界面上,一部分反射,一部分透射,分成两部分,满足相干条件,相遇时发生相干叠加。,64分振幅法-薄膜干涉(一),匀厚薄膜的干涉-等倾干涉,(Film Interference),两条反射光线的光程差:,一.干涉条件,当一定厚度的匀厚薄膜处在一定的媒质中(e、n1、n2一定),则 随 i 改变,广延光源上具有相等入射角i的光线,对应同一条干涉条纹等倾干涉。,二.干涉花样,明纹暗纹,等倾条纹是一系列中央级次高、外面级次
7、低、内疏外密的同心圆环。,三.讨论,1.垂直入射时 i=0:,2.有无半波损失,看具体情况而定.,若薄膜处在同种媒质中,一定有半波损失.,当 时,当 时,通常有,3.透射光干涉与反射光干涉互补,反射光,透射光,4.白光入射产生彩色条纹。,解(1),绿色,(2)透射光的光程差,四.应用,增透膜、高反膜、反射式滤波片。,增透膜和增反膜,利用薄膜干涉可以提高光学器件的透光率.,取,(增强),氟化镁为增透膜,则,黄绿光,65 薄膜干涉(二),一.劈尖干涉(WEDGE INTERFERENCE),棱边,棱角,n=1,1.劈尖,非匀厚薄膜的干涉-等厚干涉,空气劈尖,明纹,暗纹,2.干涉条件,注意有无半波损
8、失,1).同一厚度e处对应同一条纹等厚干涉干涉条纹为一系列平行于棱边的明暗相间的直条纹。,注意各种不同情况(折射率)有无半波损失。,3.干涉花样,2).棱边处为暗纹半波损失,3).相邻两明(暗)纹之间劈尖的厚度差,n=1,4).相邻两明(暗)纹的间距,只有当棱角较小时,条纹才可分辨.,干涉条纹的移动,测量细丝直径、厚度、检验平面质量等.,4.应用:,解,劈尖干涉的应用,3)检验光学元件表面的平整度,4)测细丝的直径,1.实验装置,2.干涉条件,明,暗,二.牛顿环干涉(Newton ring interference),3.干涉花样,代入干涉条件,4)应用例子:可以用来测量光波波长,用于检测透镜
9、质量,曲率半径等.,1)从反射光中观测,中心点是暗点还是亮点?从透射光中观测,中心点是暗点还是亮点?,2)属于等厚干涉,条纹间距不等,为什么?,3)将牛顿环置于 的液体中,条纹如何变?,明,暗,干涉条纹为一系列内疏外密的同心园环-牛顿环.,将牛顿环置于n的液体中,例1 测量透镜的曲率半径,例2 用氦氖激光器发出的波长为633nm的单色光做牛顿环实验,测得第个 k 暗环的半径为5.63mm,第 k+5 暗环的半径为7.96mm,求平凸透镜的曲率半径R.,解,G,解 1)条纹为同心圆,明纹,例4 利用牛顿环可测定凹曲面的曲率半径,方法如图。试证明第 k 级暗环半经 rk、凹面半径 R2 凸面半径
10、R1 及光波波长 之间的关系式:,e1,e2,总结,1)干涉条纹为光程差相同的点的轨迹,即厚度相等的点的轨迹,2)厚度线性增长条纹等间距,厚度非线性增长条纹不等间距,3)条纹的动态变化分析(变化时),4)半波损失需具体问题具体分析,单色光源,反射镜,反射镜,一 迈克耳孙干涉仪实验装置,66 迈克耳逊干涉仪,光程差,反射镜,反射镜,单色光源,迈克尔孙干涉仪的主要特性,两相干光束在空间完全分开,并可用移动反射镜或在光路中加入介质片的方法改变两光束的光程差.,移动反射镜,干涉条纹的移动,当 与 之间距离变大时,圆形干涉条纹从中心一个个长出,并向外扩张,干涉条纹变密;距离变小时,圆形干涉条纹一个个向中
11、心缩进,干涉条纹变稀.,插入介质片后光程差,光程差变化,介质片厚度,光程差,解,67 衍射现象及原理,光的衍射(diffraction),一.衍射现象,衍射条件:障碍物线度与波长相比拟.,推广:光波声波电磁波的衍射,光的衍射现象也说明了光具有波动性。,二惠更斯-菲涅耳原理,菲涅耳在惠更斯原理的基础上进一步假定从同一波阵面上各点所发出的子波,经传播而在空间某点相遇时,也可相互叠加产生干涉现象.,惠更斯-菲涅耳原理指出,衍射条纹的明暗,实际上是子波干涉的结果,用此原理可计算衍射波场中任一点处光振动的强弱.,三.衍射的分类,1.菲涅耳衍射 障碍物(光阑)距光源和屏(或其中之一)有限远.,2.夫琅和费
12、衍射 障碍物距光源和屏均无限远.,16-8 单缝的夫琅禾费衍射,一.实验装置,二.衍射花样,半波带,菲涅耳波带法:将波阵面分割成等面积的波带,相邻两波带间对应点的光程差为半波长(位相差为),衍射角为 的一束平行光会聚于P点,这束光线的两条边缘光线之间的光程差为,P点明、暗完全取决于它,当,缝被分成偶数个(半)波带,P点为暗纹,缝被分成奇数个(半)波带,P点为明纹,当,对应的P处为 暗纹(中心),(1)当衍射角适合:,(K=1,2,3,),(2)在两个第一级(k=1)暗纹之间区域:为中央明纹(零级明纹、中央主极大),(3)当衍射角适合:,对应的P处为其他各级 明纹(中心),(K=1,2,3,),
13、对任意衍射角,缝若不能恰好被分成整数个波带,则对应的P处介于明暗之间。,三.讨论,(1)第一暗纹距中心的距离,第一暗纹的衍射角,由图知,当很小时,一定,越大,越大,衍射效应越明显.,光直线传播,增大,减小,一定,减小,增大,衍射最大,第一暗纹的衍射角,角范围,线范围,(2)中央明纹,(的两暗纹间),单缝宽度变化,中央明纹宽度如何变化?,越大,越大,衍射效应越明显.,入射波长变化,衍射效应如何变化?,(4)单缝衍射的动态变化,单缝上移,零级明纹仍在透镜光轴上.,单缝上下移动,根据透镜成像原理衍射图不变.,(3)条纹宽度(相邻条纹间距),(5)入射光非垂直入射时光程差的计算,(中央明纹向下移动),
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