统计热力学基础.ppt

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1、1,第九章,2,(1)了解独立子系统的微观状态，能量分布和宏观状态间的关系。(2)明了统计热力学的基本假设。(3)理解玻尔兹曼能量分布及其适用条件。(4)理解配分函数的定义,物理意义和析因子性质。掌握双原子分子的平动,转动和振动配分函数的计算。(5)理解独立子系统的能量和熵与配分函数的关系。,大纲学习要求：,3,9.1 概论,9.3 配分函数,9.4 各配分函数的计算,9.2 Boltzmann 统计,9.5 单原子理想气体热力学函数的计算,9.6 双原子理想气体热力学函数的计算,本章学习内容：,4,9.1概论,5,1、统计热力学的研究方法,物质的宏观性质本质上是微观粒子不停地运动的客观反应。

2、虽然每个粒子都遵守力学定律，但是无法用力学中的微分方程去描述整个体系的运动状态，所以必须用统计学的方法。,根据统计单位的力学性质（例如速度、动量、位置、振动、转动等），经过统计平均推求体系的热力学性质，将体系的微观性质与宏观性质联系起来，这就是统计热力学的研究方法。,6,2、统计热力学的基本任务,根据对物质结构的某些基本假定，以及实验所得的光谱数据，求得物质结构的一些基本常数，如核间距、键角、振动频率等，从而计算分子配分函数。再根据配分函数求出物质的热力学性质，这就是统计热力学的基本任务。,7,该方法的局限性：计算时必须假定结构的模型，而人们对物质结构的认识也在不断深化，这势必引入一定的近似性

3、。另外，对大的复杂分子以及凝聚体系，计算尚有困难。,该方法的优点：将体系的微观性质与宏观性质联系起来，对于简单分子计算结果常是令人满意的。不需要进行复杂的低温量热实验，就能求得相当准确的熵值。,9.1-2.统计热力学的基本任务,8,3、定位体系和非定位体系,定位体系（localized system）,定位体系又称为定域子体系，这种体系中的粒子彼此可以分辨。例如，在晶体中，粒子在固定的晶格位置上作振动，每个位置可以想象给予编号而加以区分，所以定位体系的微观态数是很大的。,9,非定位体系（non-localized system）,非定位体系又称为离域子体系，基本粒子之间不可区分。例如，气体的分

4、子，总是处于混乱运动之中，彼此无法分辨，所以气体是非定位体系，它的微观状态数在粒子数相同的情况下要比定位体系少得多。,9.1-3.定位体系和非定位体系,10,4、独立粒子体系和相依粒子体系,独立粒子体系（assembly of independent particles）,独立粒子体系是本章主要的研究对象,粒子之间的相互作用非常微弱，因此可以忽略不计，所以独立粒子体系严格讲应称为近独立粒子体系。这种体系的总能量应等于各个粒子能量之和，即：,11,相依粒子体系（assembly of interacting particles）,相依粒子体系又称为非独立粒子体系，体系中粒子之间的相互作用不能忽略

5、，体系的总能量除了包括各个粒子的能量之和外，还包括粒子之间的相互作用的位能，即：,9.1-4.独立粒子体系和相依粒子体系,12,5、统计体系的分类,目前，统计主要有三种：,一种是Maxwell-Boltzmann统计，通常称为Boltzmann统计。,1900年Plonck提出了量子论，引入了能量量子化的概念，发展成为初期的量子统计。,在这时期中，Boltzmann有很多贡献，开始是用经典的统计方法，而后来又有发展，加以改进，形成了目前的Boltzmann统计。,13,6、统计热力学的基本假定,14,等概率假定,例如，某宏观体系的总微态数为，则每一种微观状态 P出现的数学概率都相等，即：,对于

6、U,V 和 N 确定的某一宏观体系，任何一个可能出现的微观状态，都有相同的数学概率，所以这假定又称为等概率原理。,9.1-6.统计热力学的基本假设,15,9.2Boltzmann 统计,定位体系的微态数,定位体系的最概然分布,简并度,有简并度时定位体系的微态数,非定位体系的最概然分布,Boltzmann公式的其它形式,16,1、定位体系的微态数,一个由 N 个可区分的独立粒子组成的宏观体系，在量子化的能级上可以有多种不同的分配方式。设其中的一种分配方式为：,17,这种分配的微态数为：,分配方式有很多,总的微态数为：,无论哪种分配都必须满足如下两个条件：,9.2-1.定位体系的微态数,18,2、

7、定位体系的最概然分布,每种分配的 值各不相同，但其中有一项最大值，在粒子数足够多的宏观体系中，可以近似用 来代表所有的微观数，这就是最概然分布。,问题在于如何在两个限制条件下，找出一种合适的分布，才能使 有极大值，在数学上就是求(1)式的条件极值的问题。即：,19,首先用Stiring公式将阶乘展开，再用Lagrange乘因子法，求得最概然的分布为：,式中 和 是Lagrange乘因子法中引进的待定因子。,用数学方法可求得：,所以最概然分布公式为：,9.2-2.定位体系最概然分布,20,3、简并度（degeneration）,能量是量子化的，但每一个能级上可能有若干个不同的量子状态存在，反映在

8、光谱上就是代表某一能级的谱线常常是由好几条非常接近的精细谱线所构成。,量子力学中把能级可能有的微观状态数称为该能级的简并度，用符号 表示。简并度亦称为退化度或统计权重。,21,4、有简并度时定位体系的微态数,由于分配方式很多，所以在U、V、N一定的条件下，所有的总微态数为：,求和的限制条件仍为：,22,与不考虑简并度时的最概然分布公式相比，只多了 项。,再采用最概然分布概念，用Stiring公式和Lagrange乘因子法求条件极值，得到微态数为极大值时的分布方式 为：,9.2-4.有简并度时定位体系的微态数,23,5、Boltzmann公式的其它形式,（1）将i能级和j能级上粒子数进行比较，用

9、最概然分布公式相比，消去相同项，得：,24,（2）在经典力学中不考虑简并度，则上式成为：,设最低能级为，在 能级上的粒子数为，略去 标号，则上式可写作：,这公式使用方便，例如讨论压力在重力场中的分布，设各个高度温度相同，即得：,公式的其它形式,25,9.3配分函数,配分函数的定义,配分函数的分离,非定位体系配分函数与热力学函数的关系,定位体系配分函数与热力学函数的关系,26,1、配分函数,配分函数的定义,根据Boltzmann最概然分布公式（略去标号）,令分母的求和项为：,q称为分子配分函数，或配分函数（partition function)，其单位为1。求和项中 称为Boltzmann因子。

10、配分函数q是对体系中一个粒子的所有可能状态的Boltzmann因子求和，因此q又称为状态和。,27,将q代入最概然分布公式，得：,q中的任何一项与q之比，等于分配在该能级上粒子的分数，q中任两项之比等于这两个能级上最概然分布的粒子数之比，这正是q被称为配分函数的由来。,9.3-1.配分函数,28,2、配分函数的分离,一个分子的能量可以认为是由分子的整体运动能量即平动能，以及分子内部运动的能量之和。,分子内部的能量包括转动能()、振动能()、电子的能量()和核运动能量()，各能量可看作独立无关。,这几个能级的大小次序是：,29,分子的总能量等于各种能量之和，即：,各不同的能量有相应的简并度，当总

11、能量为 时，总简并度等于各种能量简并度的乘积，即：,9.3-2.配分函数的分离,30,和 分别称为平动、转动、振动、电子和原子核配分函数。,从数学上可以证明，几个独立变数乘积之和等于各自求和的乘积，于是上式可写作：,9.3-2.配分函数的分离,31,3、非定位体系配分函数与热力学函数 的关系,设总的粒子数为N,（1）Helmholz自由能A,32,（2）熵 S,或根据以前得到的熵的表达式直接得到下式：,9.3-3.非定位体系配分函数与热力学函数的关系,33,（3）热力学能U,或从 两个表达式一比较就可得上式。,9.3-3.非定位体系配分函数与热力学函数的关系,34,（4）Gibbs自由能G,9

12、.3-3.非定位体系配分函数与热力学函数的关系,35,(5)焓H,(6)定容热容CV,根据以上各个表达式，只要知道配分函数，就能求出热力学函数值。,9.3-3.非定位体系配分函数与热力学函数的关系,36,4、定位体系配分函数与热力学函数的关系,37,9.3-4.定位体系配分函数与热力学函数的关系,38,由上列公式可见，U，H 和CV的表达式在定位和非定位体系中是一样的；,而A，S 和 G的表达式中，定位体系少了与 有关的常数项，而这些在计算函数的变化值时是可以互相消去的。本章主要讨论非定位体系。,9.3-4.定位体系配分函数与热力学函数的关系,39,9.4各配分函数的计算,原子核配分函数,电子

13、配分函数,平动配分函数,转动配分函数,振动配分函数,40,1、原子核配分函数,式中 分别代表原子核在基态和第一激发态的能量，分别代表相应能级的简并度。,41,由于化学反应中，核总是处于基态，另外基态与第一激发态之间的能级间隔很大，所以一般把方括号中第二项及以后的所有项都忽略不计，则：,如将核基态能级能量选为零，则上式可简化为：,即原子核的配分函数等于基态的简并度，它来源于核的自旋作用。式中 sn 是核的自旋量子数。,9.4-1.原子核配分函数,42,2、电子配分函数,电子能级间隔也很大，除F,Cl 少数元素外，方括号中第二项也可略去。虽然温度很高时，电子也可能被激发，但往往电子尚未激发，分子就

14、分解了。所以通常电子总是处于基态，则：,43,若将 视为零，则,式中 j 是电子总的角动量量子数。电子绕核运动总动量矩也是量子化的，沿某一选定轴上的分量可能有 2j+1个取向。,某些自由原子和稳定离子的 是非简并的。如有一个未配对电子，可能有两种不同的自旋，如 它的,9.4-2.电子配分函数,44,3、平动配分函数,设质量为m的粒子在体积为 的立方体内运动，根据波动方程解得平动能表示式为：,式中h是普朗克常数，分别是 轴上的平动量子数，其数值为 的正整数。,45,将 代入：,因为对所有量子数从 求和，包括了所有状态，所以公式中不出现 项。在三个轴上的平动配分函数是类似的，只解其中一个，其余类推

15、。,9.4-3.平动配分函数,46,和 有相同的表示式，只是把a换成 b或 c，所以：,9.4-3.平动配分函数,47,4、转动配分函数,单原子分子的转动配分函数等于零，异核双原子分子、同核双原子分子和线性多原子分子的 有类似的形式，而非线性多原子分子的 表示式较为复杂。,（1）异核双原子分子的，设其为刚性转子绕质心转动，能级公式为：,式中J是转动能级量子数，I是转动惯量，设双原子质量分别为，r为核间距，则：,48,转动角动量在空间取向也是量子化的，所以能级简并度为：,称为转动特征温度，因等式右边项具有温度的量纲。将 代入 表达式，得：,9.4-4.转动配分函数,49,（2）同核双原子和线性多

16、原子分子的（是对称数，旋转 微观态重复的次数）,（3）非线性多原子分子的,分别为三个轴上的转动惯量。,9.4-4.转动配分函数,50,5、振动配分函数,双原子分子的,设分子作只有一种频率 的简谐振动，振动是非简并的，其振动能为：,式中v为振动量子数，当v=0时，称为零点振动能,51,令 称为振动特征温度,也具有温度量纲,则：,9.4-5.振动配分函数,52,在低温时，则 的表示式为：,将零点振动能视为零,即 则：,9.4-5.振动配分函数,53,9.5单原子理想气体热力学函数的计算,（1）Helmholtz自由能A,（2）熵,（3）热力学能,（4）定容热容,（5）化学势,（6）理想气体状态方程

17、,54,由于单原子分子内部运动没有转动和振动，所以只有原子核、电子和外部的平动对热力学函数有贡献。,理想气体是非定位体系，所以它的一系列热力学函数用配分函数的计算式分别分列如下：,55,（1）Helmholtz自由能A,56,（2）熵,57,（3）热力学能,因为对热力学能没有贡献，只有平动能有贡献，所以：,58,（4）定容热容,59,（5）化学势,对于理想气体，代入 A 的表示式，得：,60,（6）理想气体的状态方程,用统计热力学的方法可以导出理想气体状态方程，这是经典热力学无法办到的。,61,9.6双原子理想气体热力学函数的计算,双原子分子的全配分函数,62,根据配分函数的定义及可分离的性质，分子的全配分函数应该由5个部分组成，即：,对于双原子分子，将各个配分函数的具体表示式代入，就得到：,