工程力学华中科大课件-2刚体力学基本概念与理论.ppt

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1、1,第二章 刚体静力学基本概念与理论,2.5 平面力系的平衡条件,2.1 力,2.2 力偶,2.3 约束与约束反力,2.4 受力图,返回主目录,2,研究对象被抽象为刚体，暂不考虑其变形，为研究力系的平衡提供了极大的方便。,第二章 刚体静力学基本概念与理论,3,(3)应用平衡条件解决工程中的各种问题。,(2)平衡条件建立物体处于平衡状态时，作用在其上各力组成的力系 所应满足的条件。,(1)受力分析分析作用在物体上的各种力 弄清被研究对象的受力情况。,返回主目录,4,单位：N or KN；力不可直接度量。可以度量的是其效应，作用效应相同，则力系等效。,定义：力是物体间的相互作用，作用效应是使物体

2、运动状态发生变化（外）或使物体变形（內）。,1.基本概念,作用力和反作用力：力是成对出现的，作用在 不同的物体上，等值、反向、共线。,力是矢量：力的作用效果，取决于大小、方向、作用点。刚体-不考虑内效应；则力可沿其作用线滑移。三要素成为力的大小、方向和作用线。因此，对于刚体而言，力是滑移矢。,力的合成满足矢量加法规则。若干个共点力，可以合成为一个合力。,2.1 力,返回主目录,5,2.共点力的合成,用几何法求汇交力系合力时，应注意分力首尾相接，合力是从第一力的箭尾指向最后一力的箭头。,几何法：,用平行四边形法则进行合成和分解。FR=F1+F2+Fn=F,b)力三角形,d)力多边形,6,故可知：

3、=70时，F2最小。且可求得：F1=940N,F2=342N。,例2.1 图中固定环上作用着二个力F1和F2，若希望 得到垂直向下的合力F=1kN，又要求力F2尽 量小，试确定角和F1、F2的大小。,解：力三角形如图。有,F2/sin20=F/sin(180-20-),F1/sin=F/sin(180-20-),7,解析法（投影求和法）,力F在任一轴x上的投影，等于力的大小乘以力与轴正向夹角的余弦。有：Fx=Fcos 力的投影是代数量。,8,力在任一轴上的投影可求，力沿一轴上的分量不可定。,讨论：力的投影与分量,9,合力投影定理：合力在任一轴上的投影等于各分 力在该轴上之投影的代数和。,表示合

4、力FR与 x轴所夹的锐角，合力的指向由FRx、FRy的符号判定。,ac-bc=ab,由合力投影定理有：FRx=F1x+F2x+Fnx=Fx FRy=F1y+F2y+Fny=Fy,合力:,10,例2.3 求图示作用在O点之共点力系的合力。,FRx=Fx=-400+250cos45-2004/5=-383.2 NFRy=Fy=250cos45-500+2003/5=-203.2N,解：取坐标如图。合力在坐标轴上的投影为：,11,3.二力平衡:,二力杆或二力构件:只在二点受力而处于平衡的无重杆或无重构件。,推论：在力系中加上或减去一平衡力系并不改变 原力系对刚体的作用效果。,若刚体在二个力的作用下处

5、于平衡，则此二力必大小相等、方向相反、且作用在两受力点的连线上。,返回主目录,12,作用在同一平面内，大小相等、方向相反、作用线相互平行的两个力。,1.基本概念,力偶,度量转动作用效应的物理量。单位为N.m或kN.m在平面内，M是代数量，逆时针转动为正。,力偶矩,2.2 力偶（又一基本量）,返回主目录,13,2.平面力偶的等效与合成,b)在保持力偶矩不变的情况下，可以任意改变力和力臂的大小。由此即可方便地进行力偶的合成。,平面力偶等效定理,同一平面内的二个力偶，只要其力偶矩相等，则二力偶等效。,14,c）平面力偶系的合成,若干个力偶组成的力偶系，可以合成为一个合力偶。平面力偶系的合力偶之矩等于

6、力偶系中各力偶之矩的代数和。M=Mi,合力偶定理,15,比较：,使物体沿力的作用 线移动。,使物体在其作用平面 内转动。,力,力偶,返回主目录,16,运动受到限制的物体。吊重、火车、传动轴等。,非自由体：,限制物体运动的周围物体。如绳索、铁轨、轴承。,约束：,2.3 约束与约束力,返回主目录,17,1)可确定约束力方向的约束,约束力只能是沿柔性体自身的拉力。,约束力方向与所能限制的物体运动方向相反。,柔性约束:,18,1)可确定约束反力方向的约束,约束力方向与所能限制的物体运动方向相反。,约束反力是沿接触处的公法线且指向物体的压力。,光滑约束:,19,1)可确定约束反力方向的约束,约束力方向与

7、所能限制的物体运动方向相反。,约束反力是沿接触处的公法线且指向物体的压力。,光滑约束:,20,2)可确定约束反力作用线的约束,反力作用线过铰链中心且垂直于支承面，指向待定,约束力方向与所能限制的物体运动方向相反。,滚动支承（滚动铰）：,21,2)可确定约束反力作用线的约束,约束力方向与所能限制的物体运动方向相反。,约束反力垂直于滑道、导轨，指向亦待定。,滑道、导轨：,22,3)可确定作用点的约束,约束反力RA，过铰链中心。大小和方向待定，用XA、YA表示。,约束力方向与所能限制的物体运动方向相反。,固定铰链：,x,y,23,4)几种常见约束,约束力方向与所能限制的物体运动方向相反。,24,如果

8、讨论的是x、y平面内的问题，则：,约束力方向与所能限制的物体运动方向相反。指向不能确定的约束反力，可以任意假设。若求解的结果为正，所设指向正确；为负则指向与假设相反。,固定端 用二个反力限制移动，一个反力偶限制转动。,空间球形铰链 相当于固定铰，反力用FAx、FAy二分力表示.,一对轴承 则只有三个反力。,返回主目录,25,将研究对象（物体或物体系统）从周围物体的约束中分离出来，画出作用在研究对象上全部力（主动力和约束力）的图，称为受力图或分离体图。,画受力图是对物体进行受力分析的第一步，也是最重要的一步。,2.4 受力图,返回主目录,26,例 2.4 球G1、G2置于墙和板AB间，BC为绳索

9、。画受力图。,注意FK与FK、FE与FE间作用力与反作用力关系。还要注意，部分受力图中反力必须与整体受力图一致。未解除约束处的系统内力，不画出。,27,例 2.5 连杆滑块机构如图，受力偶 M和力F作用，试画出其各构件和整体的受力图。,注意，若将个体受力图组装到一起，应当得到与整体受力图相同的结果。力不可移出研究对象之外。,解:研究系统整体、杆AB、BC(二力杆)及滑块C。,28,例 2.6 试画出图示梁AB及BC的受力图。,29,正确画出受力图的一般步骤为：,取研究对象，解除其约束，将研究对象分离出来,关键是正确画出所解除约束处的反力。反力方向与约束所能限制的物体运动方向相反。,30,受力图

10、讨论 1：,31,受力图讨论 2：,32,DC-二力杆？,受力图讨论 3：,？,33,习题：2-1;2-5;2-6;2-7,再 见,返回主目录,34,研究思路：,受力分析,2.5 平面力系的平衡条件,返回主目录,35,2.5 平面力系的平衡条件,作用在刚体上力的F，可以平移到其上任一点，但必须同时附加一力偶，力偶矩等于力的大小乘以点到力作用线间的距离。,2.5.1 力对点之矩1.力的平移定理,36,2.力对点之矩,力F平移，等效变换成作用在O点的力F 和力偶M。力偶矩M=Fh，是力F使物体绕O点转动效应的度量。,注意力和力偶对刚体转动作用效果的差别。,37,合力矩定理：合力对点之矩等于其各分力

11、对该点之矩的代数和。,38,推论：力偶对任一点之矩就等于该力偶矩。,注意：力偶在任一轴上的投影为零。,39,2.5.2 平面一般力系的简化,若作用于物体上所有的力（包括力偶）都在同一平面内，则力系称为平面一般（任意）力系。,平面一般力系：,40,平面一般力系，向任一点O简化，,共点力系可合成为一个力FR（主矢）,即：FR=F1+F2+Fn=Fi,或用解析法写为:FRx=F1x+F2x+Fnx=Fx FRy=F1y+F2y+Fny=Fy,注意：FR与简化中心O点的位置选取无关。,得到一个汇交于O点的共点力系和一个平面力偶系。,41,力偶系可合成为一个合力偶，合力偶之矩 MO是各力偶之矩的代数和。

12、即:MO=MO(F1)+MO(F2)+MO(Fn)+MO(M)=MO(Fi),平面一般力系,力？,MO称为原力系对简化中心O的主矩，显然，MO与简化中心O点的位置有关。,42,情况 向O点简化的结果 力系简化的最终结果 分类 主矢FR 主矩MO（与简化中心无关）,讨论1 平面一般力系简化的最终结果,3 FR0 MO=0 合力FR=FR，作用线过O点。,2 FR=0 MO0 一个合力偶，M=MO。,1 FR=0 MO=0 平衡状态（力系对物体的移动 和转动作用效果均为零）。,4 FR0 MO0 一个合力，其大小为 FR=FR，作用线到O点的距离为h=MO/FR FR在O点哪一边，由LO符号决定,

13、平面力系简化的最终结果，只有三种可能：一个力；一个力偶；或为平衡力系。,43,例：求图示力系的合力。,FRx=Fx=F1+4F2/5-3F3/5=6+8-9=5 kN FRy=Fy=-3F2/5-4F3/5+F4=-6-12+8=-10 kN,合力FR=FR=11.1kN；作用线距O点的距离h为：h=M0/FR=1.09(m)；位置由Mo 的正负确定，如图。,Mo=2F1-3(4F2/5)+4(3F3/5)-4F4+M=12 kN.m,解：力系向O点简化，有：,44,设载荷集度为q(x)，在距O点x 处取微段dx,微段上的力为q(x)dx。,讨论2 同向分布平行力系合成,FR大小等于分布载荷图

14、形的面积,FR的作用线通过分布载荷图形的形心。,45,故同向分布平行力系可合成为一个合力，合力的大小等于分布载荷图形的面积，作用线通过图形的形心，指向与原力系相同。,例 求梁上分布载荷的合力。,解：载荷图形分为三部分，有,设合力FR距O点为x，由合力矩定理有：-FRx=-FR1-3.5FR2-3FR3=-(1.6+2.1+2.7)=-得到 x=6.4/3.1=2.06m 故合力为3.1kN，作用在距O点2.06m处，向下。,FR1=1.6kN;作用线距O点1m。FR2=0.6kN;作用线距O点3.5m。FR3=0.9kN;作用线距O点3m。合力 FR=FR1+FR2+FR3=3.1kN。,46

15、,例 求图中分布力系的合力。,解：FR1=2q1=1 kN;FR2=3q2/2=6 kN;,合力的大小：FR=FR2-FR1=5 kN 方向同FR2，如图。,合力作用位置(合力矩定理):FRx=3FR2-1FR1;x=(18-1)/5=3.4m,47,2.5.3 平面力系的平衡条件,48,平面一般力系平衡方程还可表达为下列二种形式：,二力矩式（AB不垂直于x轴),三力矩式(A、B、C三点不共线),49,取汇交点为矩心，力矩方程自动满足。独立平衡方程只有二个,为：,平面汇交力系:,50,51,问题讨论1：若q=a,求梁上分布载荷的合力。,解：FR1=3qa=3a2 FR2=2a2-a2/2 FR

16、=5a2-a2/2;,由合力矩定理有：FRx=1.5aFR1+2aFR2=4.5a3+4a3-a3=8.5a3-a3 x=(8.5-)a/(5-/2),52,问题讨论2：判断所列平衡方程组是否必要且充分的。,(a)(b)(c)Fx=0 Fy=0 M0(F)=0 Fy=0 Fy=0 MA(F)=0 MA(F)=0 MA(F)=0 MB(F)=0,思路：平面力系简化为一个力；或一力偶；或平衡。满足任一力矩平衡方程，则不可能有合力偶；满足任一投影平衡方程，若有合力则必垂直于投影轴。由此，用反证法判断。,充分,53,1)刚体静力学研究的基本问题是：受力分析，平衡条件，解决静力平衡问题。,4)力F对任一

17、点O之矩为Mo(F)=F.h。合力对某点之 矩等于其分力对该点之矩的代数和。,5)作用在刚体上力的F，可平移到任一点，但须附 加一力偶，其矩等于力F 对平移点之矩MO(F)。,3)约束力作用方向与其所限制的运动方向相反。,2)只在二点受力而处于平衡的无重杆，是二力杆。,小 结,54,7)同向分布平行力系可合成为一个合力。合力的大小等于分布载荷图形的面积，作用线通过分布载荷图形的形心，指向与原力系相同。,6)平面一般力系简化的最终结果有三种可能：即 一个力；一个力偶；或为平衡（合力为零）。,55,三个基本概念：力 力偶 约束,三组平衡方程：（力系简化后的结论）一般力系 汇交力系 平行力系,三类基本定理：合力投影定理 合力矩定理 力的平移定理,三种基本能力：力的投影 力对点之矩 约束反力分析,56,思考题：2-5；2-6习题：2-8；2-11(b)(d)；2-12(c)。,再 见,返回主目录,