《固体物理-徐智谋》非简谐振动.ppt
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1、第七节 晶体的非简谐效应,3.7.1 热膨胀,本节主要内容:,3.7.2 热传导,3.7 晶体的非简谐效应,简谐近似:,(1)在简谐近似的情况下,晶格原子振动可描述为3N个线性独立的谐振子的迭加,各振子间不发生作用,也不交换能量;,(2)晶体中某种声子一旦产生,其数目就一直保持不变,既不能把能量传递给其他声子,也不能使自己处于热平衡状态。,用简谐近似理论不能解释晶体的热膨胀和热传导现象。,晶体的非简谐效应:,微扰项,声子间有相互作用,能量交换,系统达到热平衡,两个声子通过非简谐项的作用,而产生第三个声子。这可以看成是两个声子的相互碰撞,最后产生第三个声子。,声子间的相互作用遵循能量守恒和准动量
2、守恒,碰撞前后系统准动量不变,对热流无影响。,以下用非简谐近似理论解释晶体的热膨胀和热传导现象,3.7.1 热膨胀,热膨胀:在不施加压力的情况下,晶体体积随温度变化的现象称为热膨胀。,假设有两个原子,一个在原点固定不动,另一个在平衡位置R0附近作振动,离开平衡位置的位移用表示,势能在平衡位置附近展开:,1.物理图象,(1)简谐近似,两原子间距不变,无热膨胀现象,(2)非简谐效应,两原子间距增大,有热膨胀现象。,由玻尔兹曼统计,原子离开平衡位置的平均位移,2.理论计算,(c、g均为正常数。),(1)简谐近似:,在简谐近似下无热膨胀现象。,是的奇函数,(2)非简谐效应:,在非简谐效应下,有热膨胀现
3、象。,公式推导,结束,线膨胀系数,当势能只保留到3次方项时,线膨胀系数与温度无关。,若保留更高次项,则线膨胀系数与温度有关。,显然,在简谐近似下,g=0,=0。,3.7.2 热传导,当晶体中温度不均匀时,将会有热能从高温处流向低温处,直至各处温度相等达到新的热平衡,这种现象称为热传导。,(为正值)为热传导系数或热导率。,负号表明热能传输总是从高温区流向低温区。,晶体热传导,电子热导,晶格热导,电子运动导热(金属),格波的传播导热(绝缘体、半导体),(1)气体热传导,CV单位体积热容,-平均自由程,热运动平均速度,1.微观解释,(2)晶格热传导,晶格热振动看成是“声子气体”,,CV单位体积热容,
4、-声子自由程,声子平均速度(常取固体中声速),2.讨论与T的关系,1)高温时,TD,CV单位体积热容,-声子自由程,声子平均速度(常取固体中声速)。,基本与温度无关,Cv和与温度密切相关,(2)低温时,TD,因为在实际晶体中存在杂质和缺陷,声子的平均自由程不会非常大。对于完整的晶体,(D为晶体线度)。,实际上热导系数并不会趋向无穷大。,低温时:,完整晶体当温度趋向零度时,热导率是多少?,第三章 晶格振动总 结,三维晶格振动、声子,一维晶格振动,确定晶格振动谱的实验方法,晶体比热,晶体的非简谐效应,长波近似,振动很微弱时,势能展式中只保留到(r)2项,3次方以上的高次项均忽略掉的近似为简谐近似(
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