高维波动方程的初值问题.ppt

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1、1,3.2 高维波动方程的初值问题,3.2.1 三维波动方程的基尔霍夫公式,上节我们讨论了一维波动方程的初值问题，,得到了达朗贝尔公式。,对于三维波动方程，可,用球面平均法形式地推出解的表达式。,这表达,式通常被称为基尔霍夫公式。,现在，我们考察三维波动方程的初值问题,(27),(28),其中,与,为已知函数。,2,(27),(28),首先，任意固定点,表示以,为球心，,为半径的球面。,利用球坐标，则球面上的点,用,表示球面,的单位,外法向，,则球面,上的点可简单记作,同时,也可被看成单位球面上的点。,因此，我们,也记球面上的微元,为球心，,3,(27),(28),此外，记,表示以,为球心，,

2、为半径的球体，,则在,上的体积分用球坐标可表示为,现在引进,的球面平均数,对上式两边对,取极限,得,4,(27),(28),微积分里面的奥-高公式,其中,为简单闭曲面,外法向。,所围成的区域，,是,的单位,可写成散度形式,5,(27),(28),微积分里面的奥-高公式写成散度形式为,其中,为简单闭曲面,外法向。,所围成的区域，,是,的单位,现将方程(27)两边在,上积分得,6,(27),(28),微积分里面的奥-高公式写成散度形式为,其中,为简单闭曲面,外法向。,所围成的区域，,是,的单位,现将方程(27)两边在,上积分得,7,(27),(28),微积分里面的奥-高公式写成散度形式为,其中,为

3、简单闭曲面,外法向。,所围成的区域，,是,的单位,现将方程(27)两边在,上积分得,8,(27),(28),另一方面，利用,则有,9,(27),(28),于是,两边对,求导得,因此可得,的通解为,其中,为二阶可微函数。,10,(27),(28),上式两端分别对,求导得,(29),(30),上面的两式中，令,得,在(29)(30)式中取,得,11,(27),(28),在上式中取,并代入,可得,12,(27),(28),当初始函数足够光滑时，容易验证，由公式(31),所表示的函数,确实是问题(27)(28)的解。,(31),三维波动方程的泊松公式,13,例1,求下列初值问题的解,(31),解,由公

4、式(31)得,14,例1,求下列初值问题的解,解,由公式(31)得,(31),15,(32),(33),(34),3.2.2 降维法,用降维法求解二维波动方程的初值问题,由于可把二维波动方程的初值问题看做是三维,波动方程初值问题的特殊情况，,故可用三维波动,方程的泊松公式来表示二维波动方程初值问题的,解，,并由此导出二维问题解的表示式的另外一种,形式。,一种由高维问题的解引出低维问题解的方法。,16,(35),(32),(33),(34),利用公式(31),可得二维波动方程初值问题(32)-(34)的解为,这里的积分是在三维空间,中的球面,上,进行的。,17,(35),(32),(33),(3

5、4),由于,及,都是与,无关的函数，,因此在球面上,的积分可以化为它在平面,常数上的投影,上的积分。,由于球面上的面积元素,和它的投影,平面元素,之间成立着如下的关系：,18,(35),(32),(33),(34),其中,为这两个面积元素法线方向间的夹角。,因此有,注意到上下半球面上的积分都化成同一圆上的,积分，,因此，应取圆,上的积分的2倍，,19,(35),(32),(33),(34),所以,(36),20,(32),(33),(34),(36),上式称为二维波动方程初值问题的泊松公式。,由于积分区域,是以,为半径的圆域。,为中心，,所以我们通常采用极坐标来计算(36)式中的积分。,21,

6、例2,求下列问题的解,解,由公式(36)得,(36),22,内容小结,(31),(27),(28),1.三维波动方程初值问题的泊松公式,23,(36),(32),(33),(34),内容小结,2.二维波动方程初值问题的泊松公式,24,(31),3.2.3 解的物理意义,假设初始扰动仅发生在空间,某个有限域,内.,在区域,外,任取一点,我们考察在点,处在各个不同时刻所受到,初始扰动影响的情况.,我们知道解,在点,和时刻,的值,是由,初值函数,在球面,和,上的值所决定,所以只有,当球面,和区域,相交时,(31)式中的积分才不为,0，从而,在区域,外,任取一点,25,(31),图3.7,用,分别表示

7、点,到区域,当,时，,的最近和最远距离，如图,还有一段距离，,积分为0，,处,所以该球面上的,和,这时扰动还未达到点,因而,球面,与区域,值为0，,和,当,时，,初始扰动在,处于扰动状态。,积分的值一般不为0，,此时点,相交，,球面,一直与区域,的值一般也不为0，,那,以瞬间达到点,处。,26,(31),图3.7,用,分别表示点,到区域,当,时，,的最近和最远距离，如图,初始扰动区域,开始又取零值，,不再与它相交，,和,这说明扰动已经越过了,球面,已越过了,因此，在,中任一点处的扰动引起的波以速度,有界区域,向周围传播，,从,中扰动影响的区域，,秒时受到初始时刻区域,点，,点处恢复到原来的静止

8、状态。,就是所有以,为中心，,因此，在,中扰动影响的区域，,秒时受到初始时刻区域,就是所有以,为中心，,27,(31),图3.7,因此，在,中任一点处的扰动引起的波以速度,有界区域,向周围传播，,中扰动影响的区域，,秒时受到初始时刻区域,就是所有以,为中心，,为半径的球面的全体。,当,足够大时，这种球面簇有内外两个包络面。,28,(31),图3.7,当,足够大时，这种球面簇有内外两个包络面。,外包络面称为传播波的前阵面(简称波前)，,内包络,面称为传播波的后阵面(简称波后)。,这前后阵面的,中间部分就是受到初始扰动影响的部分。,29,(31),图3.7,前阵面以外的部分表示波尚未传到的区域，,

9、而后阵面以内的部分式波已传过并恢复了原来状态,的区域。,因此，当初始扰动限制在空间某局部范围,内时，波的传播由清晰的前阵面和后阵面，,现象在物理学中称为惠更斯原理或无后效现象。,这种,30,(31),图3.7,由于在点,这种现象在物理学中称为惠更斯原理或无后效现象。,时它的影响是,在,为中心，,为半径的球面,处的扰动，,在以,上，,故解(31),称为球面波。,31,(36),对于二维波动方程初值问题的解(36)也可作,类似的讨论。,但有一点值得注意，,由于积分是在,这个圆域上进行的，,所以对任一点,随着时间,的增加，,由,等于0变为不等于0之后，,就不会像空间情形那样,又由不等于0变为等于0了，,但将从某一时刻起,逐渐减小。,所以二维情形与三维情形有明显不同,之处。,32,(36),对于二维问题，可以把它看作所给初始扰动,坐标的空间问题。,对于二维情形，传播波只有前阵面，而无后,阵面，惠更斯原理不再成立。,这种现象称为,波的弥散，或者说，这种波具有后效现象。,是在一个无限长的柱体内发生，而且不依赖于,这样在点,处的初始扰动，应,看作是过点,且平行于,轴的无限长直线上的初,始扰动，,在,时它的影响是在以该直线为轴，,为半径的圆柱面内，,因此解(36)称为柱面波。,