群论对称性.ppt

《群论对称性.ppt》由会员分享，可在线阅读，更多相关《群论对称性.ppt（50页珍藏版）》请在三一办公上搜索。

1、群论（对称性）,任课教师：胡自翔15223059617Office：phys201-6,物理学中的群论基础,参考书：群论及其在固体物理中的应用 徐婉棠，喀兴林，高等教育出版社，1999年版 群论及其在物理中的应用 马中骐，戴安英，北京理工大学出版社，1988年版 物理学中的群论 马中骐，科学出版社，1998年版“Elements of Group Theory for Physics”科学出版社，1982年版，John Wiley，（1977）“量子化学中的群论方法”C、D、H奇泽著，汪汉卿等译，科学出版社，1981版“群论”韩其智，孙洪洲编著，北京大学出版社，1987年版“群论及其在物理学中

2、的应用”李子平，廖理几，新疆人民出版社，1986年版,一、历史：群论源于十九世纪初，由高斯、柯栖、阿贝尔、哈密顿、伽罗瓦、西勒维斯特等人初创。二十世纪初，相对论和量子力学诞生，随后，群论被引进物理学，成为物理学的一个重要研究工具。,二、群论与对称性 群论是研究系统对称性质的数学工具。中国古代：殷商时期的“司母戊大方鼎”上的蟠龙纹和饕餮纹 河姆渡象牙雕刻件“双鸟朝阳”古 埃 及：金字塔,群 论 简 介,中国古代：殷商时期的“司母戊大方鼎”上的蟠龙纹和饕餮纹,中国古代：河姆渡象牙雕刻件“双鸟朝阳”,古埃及：金字塔,胡夫金字塔,三、群论及物理学 1物理学中的对称性 空间坐标平移不变性（系统拉氏函数L

3、不变）动量守恒，雅科比C.G.J.Jacobi（1884）L在空间转动下对称 角动量守恒，雅科比（1884）L在时间平移下对称 能量守恒，J.R.Schtz（1897）空间反演（）对称 宇称守恒 晶体平移对称性（平移晶格常数 的整数信）Bloch定理 全同粒子交换对称性 玻色子，费米子 标度变换对称性 临界现象，非线性物理，生命起源,强相互作用的SU(2)同位旋对称性 相同自旋粒子的内禀对称性，是电荷的自由度中子和质子看成同一粒子的两个不同同位旋状态。超对称性 玻色子和费米子之间的对称性，它已在10-331030cm范围内的物理学中产生影响。在超对称物理中，所有粒子都有它的超对称伙伴，超伙伴与

4、原来的粒子有完全相同的量子数，如：颜色、电荷、重子数、轻子数等。玻色子的超伙伴是费米子，费米子的超伙伴是玻色子。,2物理学的根本问题：对称性？例：晶格平移不变性（周期为a）能带理论 各种晶体、材料：导体、半导体、绝缘体等。全同粒子交换对称性 玻色子、费米子、量子统计 标度不变性 细胞繁殖、生命起源。宇宙的时空平移不变性？“人类”的起源和未来,Kac-Moody代数 Virasoro代数 辫子群（Braid group）重正化群 共形群 量子群 超对称代数,以上数学均和物理学中的根本问题，如超弦理论、规范场、宇宙学，凝聚理论，大统一理论等密切相关,第一章 线性代数复习1.1线性矢量空间，内积空间

5、,并满足：加法公理和乘法公理,1.11线性矢量空间：,加法公理：）对易性（commutativity）组合性（associativity）集合中有零元，对任意，恒有（null element）)对任何，均有逆元(inverse element)，使得（并不是定义减法）,例：n维欧氏空间En,其中,一般是复数,显然：且 显然：还有,1.1.2内积空间（inner product space）,1内积公理（两矢量乘积变成数的运算，称为矢量的内积）令 R，定义内积()，并满足)()是非负实数，()0,且如果()=0，必有=0)=)分配性（distributivity）),满足以上四个条件的线性矢量空

6、间为内积空间,可推出：,*-的模（modulus）or 的范数（norm）*if，称-orthogonal,2Schwarz不等式，则。其中：,证明:为实数,分配性,令左=y 0，则必有 即,例：n 维欧氏空间En,定义内积 或定义：满足内积公理,一般是复数,例：在a,b上定义复函数，如果 存在，把 看作矢量，定义内积 显然满足内积公理,证明：)，如果，则,),),),1.1.3 线性矢量空间的维数,2线性无关（linearly independent）即上面（*）不可能存在，除非C1，C2，Cl均为零。,3完备集（complete set）或基（basis）若有线性无关矢量，对任何，均有 存

7、在，则 称为完备集或基，m称为该空间的维数。,4基（basis）如果基矢量 中，任意一个基均有，且，则称为正交归一基(normalized orthogonal basis)且在 中，称为 在基 上的分量。,注：可以是一组函数，如能量的本征函数,；付里叶变换中的三角或指数函数，只要满足 即可。,1.1.4 完备集或基总可以正交归一化 Schmidt正交化方法,：;,：令,令,1.1.5 线性变换,满足的算符称为线性算符。线性算符描写的变换称为线性变换。,矩阵,aij是A的第i行j列矩阵元。aii是A的对角元素。n等于m时称为m维矩阵。,线性变换 使得，即：,将其转置共厄：“+”or,么正变换（

8、Unitary transformation）（酉变换）矢量模在变换前后不变,要使此式成立，必有(单位矩阵),即 称为么正矩阵,正交变换（即实空间中的么正变换）令 即 必有“”转置,相似变换（similarity transformation）有基，矢量，,且 现要将基换为 令 若，则 or令,-此类变换称之相似变换,1证明：在内积空间中，。,证明1：按Schmidt正交化法则，总可找到正交归一基 则 又,1.2 矩阵代数（19世纪中叶形成）1.2.1 矩阵运算的定义和规律,1）加法：2）乘法：数：其中：一般，但：,3）直接乘积（direct product）例：直接乘积：,列：(1,1)(1

9、,2)(2,1)(2,2)(3,1)(3,2),行：,例：(2,2)行，(3,1)列,即 超矩阵（super-matrix）中某一个矩阵称为子矩阵（submatrix）,例：证明,证：,证：两对角矩阵，,1证明：对角矩阵的直接乘积仍为对角矩阵。,为完全反对称张量，且具有任何一对下标互换，它改符号，下标有重复时为零，且,定义：)单位矩阵：)若方阵满足det()=0 奇异矩阵（singular matrix）)若方阵满足det()0 非奇异矩阵（non-singular matrix）,1）证明（第2式）：若，令，则，即 两边同乘 得：,定理：非奇异矩阵 必存在，使得，且。,定义：矩阵 的迹,）证

10、：同理可证：,）矩阵经过相似变换后，其迹不变 证：,）证：,1.22 本征值和本征矢量,本征值问题：其中为常数，称为 的本征值，为 的本征矢理。,将(*)写成矩阵形式：有非零解的充要条件为：-久期方程,1收敛问题：定义：只要证明 有界的，则 矩阵中n2个级数也收敛，故 是收敛。,1.2.3 矩阵的指数函数,当 时，有界,用数学归纳法，证明 是有界：,2定理：若 的本征值为 则 的本征值为,证明：对于，有本征矢量n个：，,而,1.3 张量代数1.3.1 逆变矢量（contravariant vector）与协变矢量（covariant vector）,例1：n维空间中的矢径 or（写在上面的指标定义逆变矢 量，写在下面 定为协变矢量）变换矩阵 将 变为另一组基：,则：,而,不是幂，是标记,即：但矢量本身没有变，故：必有：即：即,显然有,例2：n维空间中的梯度 基，分量,有标量函数,定义 f 的梯度：现要变为,即 即,定义：若某一矢量 的变化规律同矢径变化规律相同，即：称为逆变矢量。若某一矢量 的变化规律同递度变化规律相同，即 称为协变矢量。标量,