弹塑性力学论文.docx

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1、弹塑性力学弹塑性力学绪论：弹性力学也称弹性理论，主要研究弹性体在外力作用或温度变化等 外界因素下所产生的应力、应变和位移，从而解决结构或机械设计中所提出的强 度和刚度问题。在研究对象上，弹性力学同材料力学和结构力学之间有一定的分 工。材料力学基本上只研究杆状构件；结构力学主要是在材料力学的基础上研究 杆状构件所组成的结构，即所谓杆件系统；而弹性力学研究包括杆状构件在内的 各种形状的弹性体。弹塑性力学是固体力学的一个重要分支，是研究弹性和塑形物体变形规律的 一门学科。它推理严谨，计算结果准确，是分析和解决许多工程技术问题的基础 和依据。在弹塑性力学中，我们可以看到很多学习材料力学、结构力学等学科

2、所 熟知的参数和变量，一些解题的思路也很类似，但是我们不能等同的将弹塑性力 学看成材料力学或者是结构力学来学习。材料力学和结构力学的研究对象及问题， 往往也是弹塑性力学所研究的对象及问题。但是，在材料力学和结构力学中主要 采用简化的初等理论可以描述的数学模型；在弹塑性力学中，则将采用较精确的 数学模型。有些工程问题（例如非圆形断面柱体的扭转、孔边应力集中、深梁应 力分析等问题）用材料力学和结构力学的方法求解，而在弹塑性力学中是可以解 决的；有些问题虽然用材料力学和结构力学的方法可以求解，但无法给出精确可 靠的理论，而弹塑性力学则可以给出用初等理论所得结果可靠性与精确度的评价。 在弹塑性力学分析

3、中，常采用如下简化假设：连续性假设、均匀各向同性、小变 形假设、无初应力假设等假设。弹塑性力学基本方程的建立需要从几何学、运动学和物理学三方面来研究。在运动学方面，主要是建立物体的平衡条件，不仅物体整体要保持平衡，而且物 体内的任何局部都要处于平衡状态。反映这一规律的数学方程有两类，即运动微 分方程和载荷的边界条件。以上两类方程都与材料的力学性质无关，属于普适方 程。在物理学方面，则要建立应力与应变或应力与应变增量之间的关系，这种关 系常称为本构关系，它描述材料在不同环境下的力学性质。在弹塑性力学中，本 构关系的研究是非常重要的。由于自然界中物质的性质是各种各样的，而且它们 所处的工作环境又是

4、不同的，因而研究物质的本构关系是一件复杂但却具有根本 意义的工作。由于物体是连续的，因而在变形时各相邻小单元都是相互联系的， 通过研究位移与应变之间的关系，可以得到变形的协调条件。反映变形连续规律 的数学表达方式有两类，即几何方程和位移边界条件。在求解一个弹塑性力学问 题时，需要给出物体的形状和物体各部分材料的本构关系和物理常数，说明物体 所受的荷载以及和其他物体的连接情况，即边界条件。对于动力学问题，还要给 出初始条件。求解弹塑性力学问题的数学方法，就是根据几何方程、物理方程和 运动方程以及力和位移的边界条件和初始条件，解除位移、应变和应力等函数。 用这种方法求解一些较为简单的问题是十分有效

5、的。在这一领域中，有两类方法： 精确解法（能满足弹塑性力学中全部方程的解）和近似解法（根据问题的性质， 采用合理的简化假设从而获得近似结果）。随着计算机的发展而不断开拓的有限 元数值分析方法对弹塑性力学的发展提供了极为有利的条件。它一般不受物体或 构件几何形状的限制，对于各种复杂物理关系都能算出正确的结果。塑性力学是一门很广泛的学科，理论研究很有必要，与我们现实生活息息相 关。不管你走在城市中还是乡村街道，不管你走路还是开车，不管你使用电脑还 是手机等等，几乎各个方面都要涉及到材料的强度、刚度和稳定性，而研究这些 问题就需要使用力学知识来解决，我们就需要用到弹塑性力学的知识。它不但涉 及面很广

6、，而且内容也很丰富。你要描述一片森林，你不可能把每棵树木都涉及 到，你写一条河流，不可能把每一滴水都写上，你描述一座山，不可能把每一个 石头都画上，你只能挑一个方面，一个角度来描述。弹塑性力学也是这样，它是 一片森林，一条河流，一座山峰，要想把它全部涉及到，你不可能把它的方方面 面都涉及到，你只能挑一个角度来描写。利用塑性力学的基本理论，可以求解塑 性力学问题。由于塑性力学基本方程的复杂性，一般的弹塑性力学边值问题的求 解是相当困难的，但对于某些简单弹塑性问题，即未知量较少和边界条件较简单 的弹塑性问题，有可能克服数学上的困难而获得解析解。下面我们只是通过一个 矩形梁的例子来说明塑性力学所涉及

7、到的一个方面。101梁的弹塑性弯曲1. 假设和屈服条件这里研究的梁其横截面具有两个对称轴，载荷作用于纵向对称平面内。仍采 用材料力学中梁弯曲理论的一般假设： 变形前垂直于梁轴的平面，在变形后仍保持为垂直于弯曲梁轴的平面，即 平截面假设； 不计各层间的相互挤压； 小变形，即挠度比横截面的尺寸小得多。 梁长比横向尺寸大得多。根据上述假设，只考虑梁横截面上正应力。X对材料屈服的影响。因此，Tresca 和Mises屈服条件均为o x=o s(10-1)2. 梁的纯弯曲如图101所示，研究横截面具有两个对称轴的等截面梁，设y、z为横截 面的对称轴，x为梁的纵轴，xoy为弯曲平面。图10-1梁的纯弯曲(

8、1)理想弹塑性材料纯弯曲时，随着弯矩M的增加，塑性变形由梁截面边缘对称地向内部发展， 在梁的任一横截面上弹性区和塑性区是共存的。在弹性区应力按线性分布，在塑性区按。x=o =(p (S )分布，而在两者的交界处，正应力。应等于屈服应力O So 对于理想弹塑性材料，在塑性区。=(p( )=。S,则沿梁横截面高度，应力分布 为-b C/z/2y-y )ss(-J yy)S ySS、y y h/2)b(y)= (10-2)10-27n性区弹性区所示。式中ys为横截面的中性层到弹、塑性分界面的距离。应力分布情况如图图10-2理想弹弹性弯曲应力分布纯弯曲时横截面上正应力应满足轴力为零的条件，即J (出必

9、=0f .-h/2(10-3)由于z轴为横截面的一对称轴，则式(103)自动满足。否则，将由这个 条件确定中性轴的位置。横截面上正应力还应满足条件：(10-4)M = 2 I y2b(yfy + 20时取正，y +E- )=(51 +生E-1J(| * S)根据平截面假设应有JLSS将此式代入前式，则梁内应力分布为I:EiE(h / 2 y - y )(ys y ys)(y y h / 2)(10-7)如图10-5 （b）所示。+旦I p Ey p sM =o将（10-7）式代入（10-4）式，则得ys与M的关系式I + 1 -(10-8)7s 式中=2!sy 2认疝y 弹性区对中性轴惯矩；S

10、p = 2ys yb（y* 整个塑性区对中性轴静矩;Ip = 2ys y 2 整个塑性区对中性轴惯矩。如果梁横截面为bXh的矩形，则有2b0=5 吁 Sp = b4 - y将它们代入（10-8 ）式，则有(E(h 21)Eh 3-E743y27+ 112Ey、_M =o b(10-9)即为矩形截面线性强化弹塑性梁M与ys的关系式。3.梁的横力弯曲梁在横向载荷作用下的弯曲较纯弯曲复杂。采用上述的假设和屈服条件，针 对纯弯曲导出的有关结果基本上仍然可用。但应注意的是横力弯曲情况下，弯矩M不是常量，而是沿梁轴向变化的，即M=M （x）。这样，应力不仅沿截面高度 变化，还沿梁轴变化，即。=。（y,x）

11、。弹性区高度ys，也沿梁轴变化，即ys=ys（x）。纯弯曲中的公式（10-3）、（10-4）应改写为jh/2 o (y, x(y)dy = 0-h/2(10-10)图10-6横力弯曲J 侦 x)yZ?(ylfy = M(x)-hl 2(10-11)下面以受均布载荷作用理想 弹塑性材料的矩形截面为例，进行具体 讨论。如图10-6所示，由于材料是理 想弹塑性的，截面上的应力在弹性区成 线性分布，在塑性区均等于as,即h / 2 y -y )ssyci (y y h / 2)I ss它使式(10-10)恒得到满足。将上式代入式(10-11)左侧，则有/2(j)式(10-11)的右侧即为均布载荷q在x

12、截面所产生的弯矩1M (x)=2(k)式(j)应与式(k)相等，即bh2o42q ()s_1-=r2 - x 243h2/、7(1)经过整理，上式可以写成W工=1A2 B2(10-12)A = 4(3-2;B式中：2 qeV q而其中的qe为梁跨中截面开始屈服时的载荷，即梁的弹性极限载荷，可令 h(I)式中的x=0和ys=2而得到,即bh 2。e312(m)式（10-12）表明梁中的弹、塑性区交界线是一双曲线，如图10-6 （a）所示。在梁跨中截面全部进入塑性状态时，如图10-6（b）所示，产生无限制的塑性流动，相当于在跨中安置了一个铰，称为塑性铰。塑性铰的出现，梁成为几何可变的，使梁丧失了继

13、续承载的能力。此时对应的载荷称为塑性极限载荷。在式（1）中令x=0及ys=0，即得简支梁受均布载荷时的塑性极限载荷为bh 2。（n）与（m）式比较，显然有 = 1.5 e塑性铰与结构铰还存在一定的区别：塑性铰的出现是因截面上的弯矩达到了塑性极限弯矩Ms，并由此而产生转动，即塑性铰与弯矩大小有关，而在结构铰处总有M=0，不能传递弯矩；结构铰为双向铰，即可以在两个方向上产生相对转动，而塑性铰处的转动方向必须与塑性极限弯矩的方向一致，所以塑性铰为单向铰；卸载后塑性铰消失，由于存在残余变形，结构不能恢复原状。图10-7梁的弹塑性挠度4.梁的弹塑性挠度由前面的分析可知，按塑性极限状态设计梁可以充分发挥材

14、料的潜力。但梁是否会因变形过大而不能使用，这就需要研究梁在弹塑性阶段的变形。这时整个梁的变形受到弹性区的限制，因此塑性区的变形是处于约束变形阶段。以理想弹塑性材料矩形截面（bXh）梁为例，横力弯曲时仍仅考虑弯矩引起的变形。将纯弯曲时的式（e）和（10-6b） 用于横力弯曲，则有M(x)_ 3Me 2和竺dx2-、2 ；将后式代入前式，可以得出d 2vdx 2加 1Eh-3M (x )任M e(10-13)现在以图10-7所示悬臂梁为例设梁处于塑性极限状态，固定端弯矩为Ms；x=a截面弯矩为Me。从而有（1）弹塑性段挠度M （x） M x 3 x s 在弹塑性段（aWxWl）挠曲线方程为（10-

15、13）式，将Me Me l 21代入，则有d2v 2b dx2（0）将上式积分。在梁刚开始进入塑性极限状态瞬时，仍采用固定端处挠度和转角为零的边界条件，得卜 3 3x 27 Eh22l J（P）（2）弹性段挠度在弹性段（0WxWa）,挠曲线方程为d2v M (x) Px dx 2 EI EI将上式积分，利用梁挠曲线的连续性条件，即当21一 x=a= 3时的挠度和转角分21别与弹塑性段x= 3处的挠度和转角相等。再考虑到bh 2bh 3I= 12Pl = M =4- b可以得出G) - s 3 2b J * 40 b J2 匕 _ 2Ehl XEh X 27 Eh将x=0代入上式，即得梁处于塑性

16、极限状态时自由端的挠度ep max40 b 1227 . E（r）bh 2b当梁处于弹性极限状态，即固定端弯矩为Mmax=Pl=Me= 6 s时，其自由端处的挠度为（s）（t）(v)=世=M e max3EI3Eh将式（。与（s）比较，可得仃）max = 20 = 2.22e max从这个例题可以看出，按塑性力学得到的极限挠度为弹性极限挠度的2.22 倍。弹性力学的柱体扭转和弯曲问题属于仅在端面上受力的柱体平衡问题。按弹 性力学方法得到严格满足边界条件的解是很困难的。为此，利用圣维南原理，将 边界条件放松，即认为离端面足够远处的应力仅与端面上外力的合力及合力矩有 关。这种放松了边界条件的问题称

17、为圣维南问题。根据实验，圣维南假设，柱体 纵向纤维之间的作用力为零。圣维南问题的解是唯一的，对大部分问题，解可以 通过间接或近似方法求出。间接方法主要有两类：一类是半逆解法，即先在应力 分量或位移分量中假设一部分未知函数的形式，然后将所假设的未知函数代入基 本方程，由此求得另外一部分未知函数，并使全部的未知函数满足所给定的边界 条件。另一类是薄膜比拟，即利用弹性薄膜同扭转和弯曲问题的相似性，通过对 薄膜的研究来确定扭转和弯曲问题中的未知量。用弹性力学方法得到的结果，其 精度高于材料力学中以平截面假设为基础的结果。等价命题就是两个命题的条件 本质上是相同的，结论在本质上也是相同的，等价的命题只有

18、形式上的不同。等 价命题就是说两个命题可以相互证明。即如果A, B两个命题等价那么，把A命 题作为条件，可以证明B命题;同时，把B命题作为条件，也可以证得A命题。 变分法概念与寻常分析中的微分概念很为类似，但所联系的不是x的变化，而是 函数y（x）的变化。如果函数y（x）使U（y）达其极值，则U的变分6U变为 0。几乎所有的物理和力学的基本规律都陈述为规定某一泛函的变分应该是0的 变分法原理，由于这个原故变分法使许多重要的物理物理问题及技术问题得以 解决。通过对曲梁纯弯曲等价定理的验证，间接地证明：在分析小曲率平面曲梁 弯曲小变形问题时，完全可以采用截面弯曲应变的线性分布假设代替截面真实应 变对此类问题进行理论解析。通过学习弹性力学及有限元法，我取得了以下成绩，（1）理解和掌握弹力的 基本理论；理解和掌握弹力的基本理论；（2）能阅读和应用弹力文献；能阅读 和应用弹力文献；（3）能用弹力近似解法（变分法、差分法能用弹力近似解法 （变分法、和有限单元法）解决工程实际问题；和有限单元法）解决工程实际 问题；（4）为进一步学习其他固体力学分支学科打下基础。