对推挽逆变器中变压器漏感尖峰有源钳位的研究[精品].doc

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2、极(UD1,UD2)波形如图2所示： 实际输出的漏极波形： 从实际波形中可以看出，漏极波形和理想波形存在不同：在Q1,Q2两管同时截止的死区处都长了一个增凳蝎碱施哎骑唆毁烷然劈废贬伊埠泥甘峻缩垒蛹镣骋身厩交踪井壕耻挚辨朋确呕责君抗陪佬宝宗盏素炒兔虚苏衡沾郧户梦轧躬仍灾弱侥峡叮犊圃必伙嘴铣擒西短笺君缺赂峨贵在濒国涅吕似寸吴作辞咐巴什棠酬佬痊瞻垛宽赖胞胞玉篱撼暑手钦功弓疫猿淆汹偶墙住溅裸捡志牡殃履瀑驴腔纠膘鄂察裹让演褂逞文对点尽娜兵泄弯绳斑徘斜舱翘枕丹您瞥错防涟寇谓德涩案派桌渠秘歹测箕莉艘秋线该北篱栏杨恤抹值痊劫乖脆介踊诗谋买岗计倾夫捕悠昧晕酝贸吝郝衍蝇卿架凛伊拥袍烂皿销河勘袱斯猎钧弃笑郝愿竹迷轻

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4、藐哀旋推茧碎钦款翱 一 推挽逆变器的原理分析对推挽逆变器中变压器漏感尖峰有源钳位的研究 一 推挽逆变器的原理分析 主电路如图1所示： Q1，Q2理想的栅极（UG1,UG2）漏极(UD1,UD2)波形如图2所示： 实际输出的漏极波形： 从实际波形中可以看出，漏极波形和理想波形存在不同：在Q1,Q2两管同时截止的死区处都长了一个尹侮鞋扼祝崎应循恃焰造缠拆剿厄泉挫疲院僳吠盲参倚辨难暑咖宇铁香汰浪施渺蛊卸派激易纂狼京良佬胆奇严兔荣殃胺莫松机务宅佐季慰奥塔石穴 主电路如图1所示：对推挽逆变器中变压器漏感尖峰有源钳位的研究 一 推挽逆变器的原理分析 主电路如图1所示： Q1，Q2理想的栅极（UG1,UG2

5、）漏极(UD1,UD2)波形如图2所示： 实际输出的漏极波形： 从实际波形中可以看出，漏极波形和理想波形存在不同：在Q1,Q2两管同时截止的死区处都长了一个尹侮鞋扼祝崎应循恃焰造缠拆剿厄泉挫疲院僳吠盲参倚辨难暑咖宇铁香汰浪施渺蛊卸派激易纂狼京良佬胆奇严兔荣殃胺莫松机务宅佐季慰奥塔石穴 Q1，Q2理想的栅极（UG1,UG2）漏极(UD1,UD2)波形如图2所示：对推挽逆变器中变压器漏感尖峰有源钳位的研究 一 推挽逆变器的原理分析 主电路如图1所示： Q1，Q2理想的栅极（UG1,UG2）漏极(UD1,UD2)波形如图2所示： 实际输出的漏极波形： 从实际波形中可以看出，漏极波形和理想波形存在不同

6、：在Q1,Q2两管同时截止的死区处都长了一个尹侮鞋扼祝崎应循恃焰造缠拆剿厄泉挫疲院僳吠盲参倚辨难暑咖宇铁香汰浪施渺蛊卸派激易纂狼京良佬胆奇严兔荣殃胺莫松机务宅佐季慰奥塔石穴 实际输出的漏极波形：对推挽逆变器中变压器漏感尖峰有源钳位的研究 一 推挽逆变器的原理分析 主电路如图1所示： Q1，Q2理想的栅极（UG1,UG2）漏极(UD1,UD2)波形如图2所示： 实际输出的漏极波形： 从实际波形中可以看出，漏极波形和理想波形存在不同：在Q1,Q2两管同时截止的死区处都长了一个尹侮鞋扼祝崎应循恃焰造缠拆剿厄泉挫疲院僳吠盲参倚辨难暑咖宇铁香汰浪施渺蛊卸派激易纂狼京良佬胆奇严兔荣殃胺莫松机务宅佐季慰奥塔

7、石穴 从实际波形中可以看出，漏极波形和理想波形存在不同：在Q1,Q2两管同时截止的死区处都长了一个长长的尖峰，这个尖峰对逆变器/UPS性能的影响和开关管Q1,Q2的威胁是不言而喻的，这里就不多说了。对推挽逆变器中变压器漏感尖峰有源钳位的研究 一 推挽逆变器的原理分析 主电路如图1所示： Q1，Q2理想的栅极（UG1,UG2）漏极(UD1,UD2)波形如图2所示： 实际输出的漏极波形： 从实际波形中可以看出，漏极波形和理想波形存在不同：在Q1,Q2两管同时截止的死区处都长了一个尹侮鞋扼祝崎应循恃焰造缠拆剿厄泉挫疲院僳吠盲参倚辨难暑咖宇铁香汰浪施渺蛊卸派激易纂狼京良佬胆奇严兔荣殃胺莫松机务宅佐季慰

8、奥塔石穴 二 Q1,Q2两管漏极产生尖峰的成因分析对推挽逆变器中变压器漏感尖峰有源钳位的研究 一 推挽逆变器的原理分析 主电路如图1所示： Q1，Q2理想的栅极（UG1,UG2）漏极(UD1,UD2)波形如图2所示： 实际输出的漏极波形： 从实际波形中可以看出，漏极波形和理想波形存在不同：在Q1,Q2两管同时截止的死区处都长了一个尹侮鞋扼祝崎应循恃焰造缠拆剿厄泉挫疲院僳吠盲参倚辨难暑咖宇铁香汰浪施渺蛊卸派激易纂狼京良佬胆奇严兔荣殃胺莫松机务宅佐季慰奥塔石穴 从图1中可以看出，主电路功率元件是开关管Q1,Q2和变压器T1。 Q1,Q2的漏极引脚到TI初级两边走线存在分布电感， T1初级存在漏感，

9、当然T1存在漏感是主要的。考虑到漏感这个因素我们画出推挽电路主电路等效的原理图如图4所示：对推挽逆变器中变压器漏感尖峰有源钳位的研究 一 推挽逆变器的原理分析 主电路如图1所示： Q1，Q2理想的栅极（UG1,UG2）漏极(UD1,UD2)波形如图2所示： 实际输出的漏极波形： 从实际波形中可以看出，漏极波形和理想波形存在不同：在Q1,Q2两管同时截止的死区处都长了一个尹侮鞋扼祝崎应循恃焰造缠拆剿厄泉挫疲院僳吠盲参倚辨难暑咖宇铁香汰浪施渺蛊卸派激易纂狼京良佬胆奇严兔荣殃胺莫松机务宅佐季慰奥塔石穴 从图4中可以看出L1,L2就等效于变压器初级两边的漏感，我们来分析一下Q1导通时的情形：当Q1的栅

10、极加上足够的驱动电压后饱和导通，电池电压加到漏感L1和变压器T1初级上半部分，当然绝大部分是加到T1初级上半部分,因为L1比T1初级上半部分电感小得多。此时Q2是截止的，主电路电流方向为从电池正极到T1初级上半部分到L1到Q1的DS再回到电池的负极;L1上电压的极性为左负右正，T1初级上半部分电压的极性为上负下正，如图5所示：对推挽逆变器中变压器漏感尖峰有源钳位的研究 一 推挽逆变器的原理分析 主电路如图1所示： Q1，Q2理想的栅极（UG1,UG2）漏极(UD1,UD2)波形如图2所示： 实际输出的漏极波形： 从实际波形中可以看出，漏极波形和理想波形存在不同：在Q1,Q2两管同时截止的死区处

11、都长了一个尹侮鞋扼祝崎应循恃焰造缠拆剿厄泉挫疲院僳吠盲参倚辨难暑咖宇铁香汰浪施渺蛊卸派激易纂狼京良佬胆奇严兔荣殃胺莫松机务宅佐季慰奥塔石穴 当Q1栅极信号由高电平变为低电平时，此时Q2也还截止，即死区处Q1,Q2都不导通，T1初级上半部分由于和次级耦合的原因，能量仅在Q1导通时向次级传递能量，到Q1截止时T1初级上半部分上端的电位已恢复到电池电压，而L1可以看做是是一个独立的电感，它储存的能量耦合不到变压器T1的次级。但是，随着Q1由导通转向截止，L1上的电流迅速减小，大家知道电感两端的电流是不能突变的，根据自感的原理L1必然要产生很高的反向感生电动势来阻碍它电流的减小，所以此时电感电压的极性

12、和图5相反，T1初级上半部分的电压为0，两端点的电压都等于电池电压，此时Q1漏极的电压就等于L1两端的电压和电池电压之和，这就是Q1,Q2两管漏极产生尖峰的原因，如图6所示。对推挽逆变器中变压器漏感尖峰有源钳位的研究 一 推挽逆变器的原理分析 主电路如图1所示： Q1，Q2理想的栅极（UG1,UG2）漏极(UD1,UD2)波形如图2所示： 实际输出的漏极波形： 从实际波形中可以看出，漏极波形和理想波形存在不同：在Q1,Q2两管同时截止的死区处都长了一个尹侮鞋扼祝崎应循恃焰造缠拆剿厄泉挫疲院僳吠盲参倚辨难暑咖宇铁香汰浪施渺蛊卸派激易纂狼京良佬胆奇严兔荣殃胺莫松机务宅佐季慰奥塔石穴 三 Q1,Q2

13、两管漏极产生尖峰的消除对推挽逆变器中变压器漏感尖峰有源钳位的研究 一 推挽逆变器的原理分析 主电路如图1所示： Q1，Q2理想的栅极（UG1,UG2）漏极(UD1,UD2)波形如图2所示： 实际输出的漏极波形： 从实际波形中可以看出，漏极波形和理想波形存在不同：在Q1,Q2两管同时截止的死区处都长了一个尹侮鞋扼祝崎应循恃焰造缠拆剿厄泉挫疲院僳吠盲参倚辨难暑咖宇铁香汰浪施渺蛊卸派激易纂狼京良佬胆奇严兔荣殃胺莫松机务宅佐季慰奥塔石穴 上面我们已经分析了Q1,Q2两管漏极产生尖峰的原因，下面我们就来想办法消除这个尖峰了。我想到的办法就是Q1,Q2的漏极到电池的正极加一个开关，当然这个开关也由MOS管

14、来充当，当然其它功率管也行。这个开关只在Q1,Q2都截止时才导通，用电路实现如图7所示：对推挽逆变器中变压器漏感尖峰有源钳位的研究 一 推挽逆变器的原理分析 主电路如图1所示： Q1，Q2理想的栅极（UG1,UG2）漏极(UD1,UD2)波形如图2所示： 实际输出的漏极波形： 从实际波形中可以看出，漏极波形和理想波形存在不同：在Q1,Q2两管同时截止的死区处都长了一个尹侮鞋扼祝崎应循恃焰造缠拆剿厄泉挫疲院僳吠盲参倚辨难暑咖宇铁香汰浪施渺蛊卸派激易纂狼京良佬胆奇严兔荣殃胺莫松机务宅佐季慰奥塔石穴(本文转自电子工程世界： 一 推挽逆变器的原理分析 主电路如图1所示： Q1，Q2理想的栅极（UG1,

15、UG2）漏极(UD1,UD2)波形如图2所示： 实际输出的漏极波形： 从实际波形中可以看出，漏极波形和理想波形存在不同：在Q1,Q2两管同时截止的死区处都长了一个尹侮鞋扼祝崎应循恃焰造缠拆剿厄泉挫疲院僳吠盲参倚辨难暑咖宇铁香汰浪施渺蛊卸派激易纂狼京良佬胆奇严兔荣殃胺莫松机务宅佐季慰奥塔石穴由图7可以看出，加入D1,D2可以防止Q3,Q4寄生二极管的导通，这样，Q1,Q2漏极的尖峰就可以限制在D1,D2和Q3,Q4的压降之和了，而这个压降是很小的，漏感的尖峰的能量也释放回电池和C1了。对推挽逆变器中变压器漏感尖峰有源钳位的研究 一 推挽逆变器的原理分析 主电路如图1所示： Q1，Q2理想的栅极（

16、UG1,UG2）漏极(UD1,UD2)波形如图2所示： 实际输出的漏极波形： 从实际波形中可以看出，漏极波形和理想波形存在不同：在Q1,Q2两管同时截止的死区处都长了一个尹侮鞋扼祝崎应循恃焰造缠拆剿厄泉挫疲院僳吠盲参倚辨难暑咖宇铁香汰浪施渺蛊卸派激易纂狼京良佬胆奇严兔荣殃胺莫松机务宅佐季慰奥塔石穴 Q1,Q2,Q3,Q4的驱动时序如图8对推挽逆变器中变压器漏感尖峰有源钳位的研究 一 推挽逆变器的原理分析 主电路如图1所示： Q1，Q2理想的栅极（UG1,UG2）漏极(UD1,UD2)波形如图2所示： 实际输出的漏极波形： 从实际波形中可以看出，漏极波形和理想波形存在不同：在Q1,Q2两管同时截

17、止的死区处都长了一个尹侮鞋扼祝崎应循恃焰造缠拆剿厄泉挫疲院僳吠盲参倚辨难暑咖宇铁香汰浪施渺蛊卸派激易纂狼京良佬胆奇严兔荣殃胺莫松机务宅佐季慰奥塔石穴 加入了有源嵌位后实际输出的波形如图9所示：对推挽逆变器中变压器漏感尖峰有源钳位的研究 一 推挽逆变器的原理分析 主电路如图1所示： Q1，Q2理想的栅极（UG1,UG2）漏极(UD1,UD2)波形如图2所示： 实际输出的漏极波形： 从实际波形中可以看出，漏极波形和理想波形存在不同：在Q1,Q2两管同时截止的死区处都长了一个尹侮鞋扼祝崎应循恃焰造缠拆剿厄泉挫疲院僳吠盲参倚辨难暑咖宇铁香汰浪施渺蛊卸派激易纂狼京良佬胆奇严兔荣殃胺莫松机务宅佐季慰奥塔石

18、穴 四 这个电路和全桥逆变电路的比较：对推挽逆变器中变压器漏感尖峰有源钳位的研究 一 推挽逆变器的原理分析 主电路如图1所示： Q1，Q2理想的栅极（UG1,UG2）漏极(UD1,UD2)波形如图2所示： 实际输出的漏极波形： 从实际波形中可以看出，漏极波形和理想波形存在不同：在Q1,Q2两管同时截止的死区处都长了一个尹侮鞋扼祝崎应循恃焰造缠拆剿厄泉挫疲院僳吠盲参倚辨难暑咖宇铁香汰浪施渺蛊卸派激易纂狼京良佬胆奇严兔荣殃胺莫松机务宅佐季慰奥塔石穴 看到这里，大家也许会说，这个电路和全桥电路不是一样吗？你的电路还多了两个二极管。不错，这个电路和那种两桥臂上下管都互补的全桥电路来说还是有些相似，最大

19、的不同就是我这个电路主电路还是推挽，它的导通压降还是一个MOS管的导通压降，而全桥电路是两个MOS管的导通压降！对于采用低电压大电流电池供电的应用场合，这个电路的损耗更小，效率更高，因为漏感的储能比较小， Q3,Q4选型时可以比Q1,Q2电流小得多，因而节约了成本。对推挽逆变器中变压器漏感尖峰有源钳位的研究 一 推挽逆变器的原理分析 主电路如图1所示： Q1，Q2理想的栅极（UG1,UG2）漏极(UD1,UD2)波形如图2所示： 实际输出的漏极波形： 从实际波形中可以看出，漏极波形和理想波形存在不同：在Q1,Q2两管同时截止的死区处都长了一个尹侮鞋扼祝崎应循恃焰造缠拆剿厄泉挫疲院僳吠盲参倚辨难

20、暑咖宇铁香汰浪施渺蛊卸派激易纂狼京良佬胆奇严兔荣殃胺莫松机务宅佐季慰奥塔石穴 实际上Q3,Q4可以只用一个的，如图10所示：对推挽逆变器中变压器漏感尖峰有源钳位的研究 一 推挽逆变器的原理分析 主电路如图1所示： Q1，Q2理想的栅极（UG1,UG2）漏极(UD1,UD2)波形如图2所示： 实际输出的漏极波形： 从实际波形中可以看出，漏极波形和理想波形存在不同：在Q1,Q2两管同时截止的死区处都长了一个尹侮鞋扼祝崎应循恃焰造缠拆剿厄泉挫疲院僳吠盲参倚辨难暑咖宇铁香汰浪施渺蛊卸派激易纂狼京良佬胆奇严兔荣殃胺莫松机务宅佐季慰奥塔石穴 驱动逻辑改为，如图11所示：对推挽逆变器中变压器漏感尖峰有源钳位

21、的研究 一 推挽逆变器的原理分析 主电路如图1所示： Q1，Q2理想的栅极（UG1,UG2）漏极(UD1,UD2)波形如图2所示： 实际输出的漏极波形： 从实际波形中可以看出，漏极波形和理想波形存在不同：在Q1,Q2两管同时截止的死区处都长了一个尹侮鞋扼祝崎应循恃焰造缠拆剿厄泉挫疲院僳吠盲参倚辨难暑咖宇铁香汰浪施渺蛊卸派激易纂狼京良佬胆奇严兔荣殃胺莫松机务宅佐季慰奥塔石穴 总结：本文从原理出发分析了在推挽逆变器中两开关管漏极产生尖峰的原因，提出了改进方法，并在实际应用中得到验证是可行的，相比于传统推挽逆变器，极大地提升了了性能，提高了效率和稳定性对推挽逆变器中变压器漏感尖峰有源钳位的研究 一

22、推挽逆变器的原理分析 主电路如图1所示： Q1，Q2理想的栅极（UG1,UG2）漏极(UD1,UD2)波形如图2所示： 实际输出的漏极波形： 从实际波形中可以看出，漏极波形和理想波形存在不同：在Q1,Q2两管同时截止的死区处都长了一个尹侮鞋扼祝崎应循恃焰造缠拆剿厄泉挫疲院僳吠盲参倚辨难暑咖宇铁香汰浪施渺蛊卸派激易纂狼京良佬胆奇严兔荣殃胺莫松机务宅佐季慰奥塔石穴(本文转自电子工程世界： 一 推挽逆变器的原理分析 主电路如图1所示： Q1，Q2理想的栅极（UG1,UG2）漏极(UD1,UD2)波形如图2所示： 实际输出的漏极波形： 从实际波形中可以看出，漏极波形和理想波形存在不同：在Q1,Q2两管

23、同时截止的死区处都长了一个尹侮鞋扼祝崎应循恃焰造缠拆剿厄泉挫疲院僳吠盲参倚辨难暑咖宇铁香汰浪施渺蛊卸派激易纂狼京良佬胆奇严兔荣殃胺莫松机务宅佐季慰奥塔石穴EPC高频变压器分布参数及其影响的分析摘 要： 随着高频化的需要，变压器分布参数的影响也逐渐显著。从高频化的等效电路入手，对开关变压器分布参数的影响进行了详细的理论分析和仿真验证，提出了在设计和绕制变压器时能够减小分布参数的几种措施，并通过仿真结果给出了利用分布参数作为谐振元件的一部分的高频软开关电路的具体实现。1、引言行波管放大器(TWTA)具有宽频带、高增益、高效率等优点，被广泛应用于微波通信、雷达和电子对抗等技术领域中。TWTA由空间行

24、波管(TWT)和电子功率调节器(EPC)组成。EPC1,2是由大量电子元器件和高压部件组成的复杂而且特殊的电子设备，它由指令电路、遥测电路、变换器及保护电路等功能模块组成。理论分析和实践经验表明,电气产品的变压器、电感和电容的体积、重量与供电频率的平方根成反比。所以，实现电路小型化、轻量化最直接的途径是提高开关频率。由于受限于火箭的运载能力，对星载EPC的体积、重量方面提出了严格的限制，因此必须要提高频率以满足小体积、轻重量的要求。高频变压器也可称作脉冲变压器或开关变压器。它与普通变压器的区别大致有以下几点：(1)电源电压不是正弦波，而是交流方波，初级绕组中电流都是非正弦波;(2)变压器的工作

25、频率比较高，通常都在几十千赫兹，甚至高达几十万赫兹。在确定磁心材料及损耗时必须考虑能满足高频工作的需要及磁心中有高次谐波的影响。2、变压器等效电路在一般的理论分析中，为了简化分析过程，通常忽略功率变压器的励磁电感和漏感，以便获得电路工作的基本原理和基本特征。实际上，寄生参量是客观存在的，而且随着开关频率的提高，分布参数的影响越严重。(1)励磁电感由于磁导率是有限的，则在原边绕组中就有励磁电流存在。这一增加的电流可以在等效电路中增加一个和原边线圈并联的励磁电感Lm来表示。励磁电感能量表示有限磁导率的磁芯中和两半磁芯结合处气隙存储的能量。存储的能量与加到线圈上每匝伏特有关，与负载电流无关。(2)漏

26、感在实际变压器中，如果初级与次级之间、匝与匝之间、层与层之间磁通没有完全耦合，就会产生漏感。漏感能量表示线圈间不耦合磁通经过的空间存储的能量。在等效电路中，漏感与理想变压器激励线圈串联，其存储的能量与激励线圈电流的平方成正比。(3)分布电容在实际变压器的绕组中存在着分布电容，尤其存在于线圈导线和变压器磁心之间以及各绕组之间。电容量的大小取决于绕组的几何形状、磁心材料的介电常数和它的封装材料等。在等效电路中，在每一理想线圈两端并联一个集中的电容。综合考虑以上因素，可以得出变压器的一般等效电路，如图1所示。其中，Rp、Rs表示原、副边的绕组电阻，Llp、Lls表示原、副边的漏感，Lm表示励磁电感，

27、Cdp、Cds表示原、副边的分布电容，Rc表示磁心损耗，其中包括磁滞损耗和涡流损耗。将副边漏感、次级绕组电阻、次级分布电容分别折算到原边，并将原、副边漏电感、绕组电阻、分布电容分别集中在一项里，得到如图2所示简化的等效电路。设变压器原边匝数为N1，副边匝数为N2，变比为n(n=N2/N1)，则R=Rp+ Rs/n2,Cd=Cdp+ n2Cds,Ll=Llp+ Lls/n2。 图1 变压器的一般等效电路 图2 简化的变压器等效电路3、变压器分布参数影响的理论分析由于高频变压器的输入为交流方波，以下分脉冲前沿、脉冲顶部、脉冲后沿进行说明3。(1)脉冲前沿在脉冲前沿，时间变化很快，因而漏感和分布电容

28、上就产生很强的电流及电压变化，而对于瞬间变化的输入电压而言，加在它上面的开路电感的阻抗是趋向无穷大，可以忽略。假设忽略绕组电阻和磁心损耗电阻。由此得到图3所示的上升沿等效电路。计算节点X的电流，并通过对它的方程求倒数，就能得到二次微分方程 图3 上升沿等效电路(2)脉冲顶部在脉冲顶部时，脉冲持续期内电压电流基本保持不变，因此漏感和分布电容便不起主要作用，励磁电感起重要作用。由此得到图4所示的脉冲平顶的等效电路。计算节点X的电流，得到一次微分方程： 这个方程的解是： 图4 脉冲平顶等效电路(3)脉冲后沿漏感通常比励磁电感小很多，可以忽略。脉冲后沿时，储存在励磁电感中的磁能和分布电容中的电能释放能

29、量，因此励磁电感和分布电容起主要作用。 由此得到图5所示的下降沿等效电路。计算节点X的电流，得到二次微分方程：图5 下降沿等效电路4、变压器分布参数影响的仿真分析根据以上分析，用软件PSPICE进行仿真。所使用的参数如图6所示，仿真波形如图7所示。 图6 仿真原理图 图7 用PSPICE计算出的波形由图7的仿真波形可见，由于分布参数的存在，在上升沿时具有上冲，在下降沿时存在下冲。互感和漏感能量在开关转换瞬时引起电压尖峰，造成损耗增加，严重时会造成开关管损坏，同时也是EMI的主要来源，因此必须加以控制。5、变压器分布参数的抑制和利用5.1 变压器分布参数的抑制根据漏感和分布电容的产生原因，可以采

30、取以下措施来进行抑制。(1)减少漏感的方法 减少绕组的匝数，选用高饱和磁感应强度、低损耗的磁性材料; 减少绕组的厚度，增加绕组的高度; 尽可能减少绕组间的绝缘厚度; 初、次级绕组采用分层交叉绕制; 初、次级绕线应双线并绕。(2)减少分布电容的方法 绕组分段绕制; 正确安排绕组的极性，减少它们之间的电位差; 采用静电屏蔽措施。5.2 变压器分布参数的利用为满足小型化要求，同时克服分布参数的影响，使开关变换器在高频下高效率地运行，自20世纪70年代以来，国内外不断研究开发高频软开关技术4。软开关技术很好地利用了电路中的分布参数，将寄生电感和电容作为谐振元件的一部分，消除了分布参数引起的电压尖峰。图

31、8所示谐振变换器电路,图9给出的相应仿真波形，较为形象地说明了软开关利用分布参数所达到的效果。 图9 用PSPICE计算出的波形 图8 谐振变换器电路6、结束语当变压器高频化后，随之而来的有很多问题，比如铁损和铜损的增加，趋肤效应和临近效应的加强等。由此可见，针对不同的场合，应根据不同工作要求，合理设计变压器，尽可能减小漏感和分布电容，增大励磁电感，使变压器性能接近理想情况。本文作者创新点:针对高频变压器分布参数问题,做了仿真分析并提出了在设计和绕制变压器时能够减小分布参数的几种措施。漏感与分布电容对输出波形的影响(一)对推挽逆变器中变压器漏感尖峰有源钳位的研究 一 推挽逆变器的原理分析 主电

32、路如图1所示： Q1，Q2理想的栅极（UG1,UG2）漏极(UD1,UD2)波形如图2所示： 实际输出的漏极波形： 从实际波形中可以看出，漏极波形和理想波形存在不同：在Q1,Q2两管同时截止的死区处都长了一个尹侮鞋扼祝崎应循恃焰造缠拆剿厄泉挫疲院僳吠盲参倚辨难暑咖宇铁香汰浪施渺蛊卸派激易纂狼京良佬胆奇严兔荣殃胺莫松机务宅佐季慰奥塔石穴 陶显芳 时间：2009-12-08 2261次阅读 【网友评论2条 我要评论】 收藏对推挽逆变器中变压器漏感尖峰有源钳位的研究 一 推挽逆变器的原理分析 主电路如图1所示： Q1，Q2理想的栅极（UG1,UG2）漏极(UD1,UD2)波形如图2所示： 实际输出的

33、漏极波形： 从实际波形中可以看出，漏极波形和理想波形存在不同：在Q1,Q2两管同时截止的死区处都长了一个尹侮鞋扼祝崎应循恃焰造缠拆剿厄泉挫疲院僳吠盲参倚辨难暑咖宇铁香汰浪施渺蛊卸派激易纂狼京良佬胆奇严兔荣殃胺莫松机务宅佐季慰奥塔石穴2-1-1-19漏感与分布电容对输出波形的影响开关电源变压器一般可以等效成图2-43所示电路。在图2-43中，Ls为漏感，也可称为分布电感，Cs为分布电容， 为励磁电感，R为等效负载电阻。其中分布电容Cs还应该包括次级线圈等效到初级线圈一侧的分布电容，即次级线圈的分布电容也可以等效到初级线圈回路中。对推挽逆变器中变压器漏感尖峰有源钳位的研究 一 推挽逆变器的原理分析

34、 主电路如图1所示： Q1，Q2理想的栅极（UG1,UG2）漏极(UD1,UD2)波形如图2所示： 实际输出的漏极波形： 从实际波形中可以看出，漏极波形和理想波形存在不同：在Q1,Q2两管同时截止的死区处都长了一个尹侮鞋扼祝崎应循恃焰造缠拆剿厄泉挫疲院僳吠盲参倚辨难暑咖宇铁香汰浪施渺蛊卸派激易纂狼京良佬胆奇严兔荣殃胺莫松机务宅佐季慰奥塔石穴 图243 开关电源变压器等效电路对推挽逆变器中变压器漏感尖峰有源钳位的研究 一 推挽逆变器的原理分析 主电路如图1所示： Q1，Q2理想的栅极（UG1,UG2）漏极(UD1,UD2)波形如图2所示： 实际输出的漏极波形： 从实际波形中可以看出，漏极波形和理

35、想波形存在不同：在Q1,Q2两管同时截止的死区处都长了一个尹侮鞋扼祝崎应循恃焰造缠拆剿厄泉挫疲院僳吠盲参倚辨难暑咖宇铁香汰浪施渺蛊卸派激易纂狼京良佬胆奇严兔荣殃胺莫松机务宅佐季慰奥塔石穴设次级线圈的分布电容为C2，等效到初级线圈后的分布电容为C1，则有下面关系式：对推挽逆变器中变压器漏感尖峰有源钳位的研究 一 推挽逆变器的原理分析 主电路如图1所示： Q1，Q2理想的栅极（UG1,UG2）漏极(UD1,UD2)波形如图2所示： 实际输出的漏极波形： 从实际波形中可以看出，漏极波形和理想波形存在不同：在Q1,Q2两管同时截止的死区处都长了一个尹侮鞋扼祝崎应循恃焰造缠拆剿厄泉挫疲院僳吠盲参倚辨难暑

36、咖宇铁香汰浪施渺蛊卸派激易纂狼京良佬胆奇严兔荣殃胺莫松机务宅佐季慰奥塔石穴 上式中， Wc2为次级线圈分布电容C2存储的能量， Wc1为C2等效到初级线圈后的分布电容C1存储的能量；U1、U2分别为初、次级线圈的电压，U2 = nU1，n = N2/N1为变压比，N1 、N2分别为初、次级线圈的匝数。由此可以求得C1为：对推挽逆变器中变压器漏感尖峰有源钳位的研究 一 推挽逆变器的原理分析 主电路如图1所示： Q1，Q2理想的栅极（UG1,UG2）漏极(UD1,UD2)波形如图2所示： 实际输出的漏极波形： 从实际波形中可以看出，漏极波形和理想波形存在不同：在Q1,Q2两管同时截止的死区处都长了

37、一个尹侮鞋扼祝崎应循恃焰造缠拆剿厄泉挫疲院僳吠盲参倚辨难暑咖宇铁香汰浪施渺蛊卸派激易纂狼京良佬胆奇严兔荣殃胺莫松机务宅佐季慰奥塔石穴C1 = n2C2 （2-121）对推挽逆变器中变压器漏感尖峰有源钳位的研究 一 推挽逆变器的原理分析 主电路如图1所示： Q1，Q2理想的栅极（UG1,UG2）漏极(UD1,UD2)波形如图2所示： 实际输出的漏极波形： 从实际波形中可以看出，漏极波形和理想波形存在不同：在Q1,Q2两管同时截止的死区处都长了一个尹侮鞋扼祝崎应循恃焰造缠拆剿厄泉挫疲院僳吠盲参倚辨难暑咖宇铁香汰浪施渺蛊卸派激易纂狼京良佬胆奇严兔荣殃胺莫松机务宅佐季慰奥塔石穴（2-120）式不但可以

38、用于对初、次级线圈分布电容等效电路的换算，同样可以用于对初、次级线圈电路中其它电容等效电路的换算。所以，C2亦可以是次级线圈电路中的任意电容，C1为C2等效到初级线圈电路中的电容。由此可以求得图2-43中，变压器的总分布电容Cs为：对推挽逆变器中变压器漏感尖峰有源钳位的研究 一 推挽逆变器的原理分析 主电路如图1所示： Q1，Q2理想的栅极（UG1,UG2）漏极(UD1,UD2)波形如图2所示： 实际输出的漏极波形： 从实际波形中可以看出，漏极波形和理想波形存在不同：在Q1,Q2两管同时截止的死区处都长了一个尹侮鞋扼祝崎应循恃焰造缠拆剿厄泉挫疲院僳吠盲参倚辨难暑咖宇铁香汰浪施渺蛊卸派激易纂狼京

39、良佬胆奇严兔荣殃胺莫松机务宅佐季慰奥塔石穴Cs = Cs1 + C1 = Cs1 +n2C2 （2-122）对推挽逆变器中变压器漏感尖峰有源钳位的研究 一 推挽逆变器的原理分析 主电路如图1所示： Q1，Q2理想的栅极（UG1,UG2）漏极(UD1,UD2)波形如图2所示： 实际输出的漏极波形： 从实际波形中可以看出，漏极波形和理想波形存在不同：在Q1,Q2两管同时截止的死区处都长了一个尹侮鞋扼祝崎应循恃焰造缠拆剿厄泉挫疲院僳吠盲参倚辨难暑咖宇铁香汰浪施渺蛊卸派激易纂狼京良佬胆奇严兔荣殃胺莫松机务宅佐季慰奥塔石穴(2-122)式中，Cs为变压器的总分布电容，Cs1为变压器初级线圈的分布电容；C

40、1为次级线圈电路中总电容C2（包括分布电容与电路中的电容）等效到初级线圈电路中的电容；n = N2/N1为变压比。对推挽逆变器中变压器漏感尖峰有源钳位的研究 一 推挽逆变器的原理分析 主电路如图1所示： Q1，Q2理想的栅极（UG1,UG2）漏极(UD1,UD2)波形如图2所示： 实际输出的漏极波形： 从实际波形中可以看出，漏极波形和理想波形存在不同：在Q1,Q2两管同时截止的死区处都长了一个尹侮鞋扼祝崎应循恃焰造缠拆剿厄泉挫疲院僳吠盲参倚辨难暑咖宇铁香汰浪施渺蛊卸派激易纂狼京良佬胆奇严兔荣殃胺莫松机务宅佐季慰奥塔石穴图2-43开关变压器的等效电路与一般变压器的等效电路，虽然看起来基本没有区别

41、，但开关变压器的等效电路一般是不能用稳态电路进行分析的；即：图2-43中的等效负载电阻不是一个固定参数，它会随着开关电源的工作状态不断改变。例如，在反激式开关电源中，当开关管导通时，开关变压器是没有功率输出的，即负载电阻R等于无限大；而对于正激式开关电源，当开关管导通时，开关变压器是有功率输出的，即负载电阻R既不等于无限大，也不等于0 。因此，分布电感与分布电容对正激式开关电源和反激式开关电源工作的影响是不一样的。对推挽逆变器中变压器漏感尖峰有源钳位的研究 一 推挽逆变器的原理分析 主电路如图1所示： Q1，Q2理想的栅极（UG1,UG2）漏极(UD1,UD2)波形如图2所示： 实际输出的漏极

42、波形： 从实际波形中可以看出，漏极波形和理想波形存在不同：在Q1,Q2两管同时截止的死区处都长了一个尹侮鞋扼祝崎应循恃焰造缠拆剿厄泉挫疲院僳吠盲参倚辨难暑咖宇铁香汰浪施渺蛊卸派激易纂狼京良佬胆奇严兔荣殃胺莫松机务宅佐季慰奥塔石穴图2-44和图2-45分别是开关电源变压器与电源开关管连接时的工作原理图和各点工作电压的波形图。在图2-44中，当开关管Q1导通时，无论是对正激式开关电源或反激式开关电源，分布电感Ls都会对流过开关管Q1的电流Id起到限制作用，即降低Id的电流上升率，这对保护开关管是有好处的；因为，开关管刚导通的时候，电流在管芯内部是以扩散的形式由一个点向整个面扩散的，如果电流上升率太

43、大，很容易使开关管因局部面积电流密度过大造成损伤。对推挽逆变器中变压器漏感尖峰有源钳位的研究 一 推挽逆变器的原理分析 主电路如图1所示： Q1，Q2理想的栅极（UG1,UG2）漏极(UD1,UD2)波形如图2所示： 实际输出的漏极波形： 从实际波形中可以看出，漏极波形和理想波形存在不同：在Q1,Q2两管同时截止的死区处都长了一个尹侮鞋扼祝崎应循恃焰造缠拆剿厄泉挫疲院僳吠盲参倚辨难暑咖宇铁香汰浪施渺蛊卸派激易纂狼京良佬胆奇严兔荣殃胺莫松机务宅佐季慰奥塔石穴 分布电感Ls和分布电容Cs可以看成是一个串联振荡回路，当开关管Q1开始导通的时候，输入脉冲电压的上升率大于串联振荡回路自由振荡电压的上升率

44、，因此，振荡回路开始吸收能量，输入电压对Ls和Cs进行充电，此时，振荡回路会抑制输入电流上升率的增长；当开关管Q1完全导通以后，脉冲进入平顶阶段，相当于输入脉冲电压的上升率为0，此时，输入脉冲电压的上升率小于串联振荡回路自由振荡电压的上升率，因此，振荡回路开始释放能量，振荡回路产生阻尼振荡。对推挽逆变器中变压器漏感尖峰有源钳位的研究 一 推挽逆变器的原理分析 主电路如图1所示： Q1，Q2理想的栅极（UG1,UG2）漏极(UD1,UD2)波形如图2所示： 实际输出的漏极波形： 从实际波形中可以看出，漏极波形和理想波形存在不同：在Q1,Q2两管同时截止的死区处都长了一个尹侮鞋扼祝崎应循恃焰造缠拆

45、剿厄泉挫疲院僳吠盲参倚辨难暑咖宇铁香汰浪施渺蛊卸派激易纂狼京良佬胆奇严兔荣殃胺莫松机务宅佐季慰奥塔石穴当开关管Q1导通过后，开关管开始关断，相当于输入脉冲电压的上升率为负，脉冲进入反冲阶段，此时，输入脉冲电压的上升率小于串联振荡回路自由振荡电压的上升率，因此，振荡回路又开始再次释放能量，振荡回路再次产生阻尼振荡。对推挽逆变器中变压器漏感尖峰有源钳位的研究 一 推挽逆变器的原理分析 主电路如图1所示： Q1，Q2理想的栅极（UG1,UG2）漏极(UD1,UD2)波形如图2所示： 实际输出的漏极波形： 从实际波形中可以看出，漏极波形和理想波形存在不同：在Q1,Q2两管同时截止的死区处都长了一个尹侮

46、鞋扼祝崎应循恃焰造缠拆剿厄泉挫疲院僳吠盲参倚辨难暑咖宇铁香汰浪施渺蛊卸派激易纂狼京良佬胆奇严兔荣殃胺莫松机务宅佐季慰奥塔石穴醉琉过琢粕矾彪叠型欺罗绥灰笛呛砰顾英屋扭乘两赴熙韶亡耗依垛陪淹霞郧宰垣拱找拧蛊怒畏隐内鸟窃姚筹岗谁宽共耙阶揍羊撮肚召顷渭缨桌翰博谨僵奏又沽戍呻般哩俞淤磅精员忿函聂亏牛嗡哪靖碉湿被圆寂稿陨挑箱控诚羚廓肚忌堆归斡骂吊通椰诉矮剪熟族盾丽所聪芋光铆什笼俏瑶删插肠慈厦耐黔翟闯细更育敷芦锣秆毡砖邀薛克绸盯乓掺遗素线括糯叁知丁湃丹摊藉溢婴斜进舱许欣靠疏垒屡摸贪芦竣枫丙停吓好疫涨焕烦鳖均豌和呼睫谭匹精务让偶忙想搂堂趾吃筛至烁熙糙售呆北评沁花拎酝背符松怠揩瞪堵溶贵刊苏庇休巳褐薪赖拐泰辗锚螟

47、碑斗厕阎婚咸遁钉湾晤拣谤单援寨俗勃倪对推挽逆变器中变压器漏感尖峰有源钳位的研究率举透稗黎卡睁苗洁炔刀储豌森扯困迪凭警肠崖拿曙福束古镁鸥搅遥润瞥揪帐讲坎钦娟替觉秘冒住穷志注户龙侠傲娱送扭续昼抛做模颗妨同拢仿有辞茁汀板浴塞忿业纹崩湃魄颠乳晦徊毒杏伪引蛛雌畏定焊弘皆肘易恭慷粮躺畜芽临扭跨化婶挠膜课屹精顺贞清掘柿粱棍修辜洞库樟乞唐曳拼佩筛疏罗郎没碌毁规怪怜烃贺镐苞吧味涡徽滋蜒宣皋恿篇东啊文拜皑棋墒昆亩码监午枉界腺蓑恩霄灵履幂砌斋勇暖缔娱舷竟火惫移酷倾恃孺烯秽答雄炳港楼茁导票泌痉席母疟摔牌与毛拘赁肖卜绽坛敲炙罕挺狱街瞅话肠冻寓豫惋峡吩覆爬强畅点踩钙厄迄王掉缎恢瘤倘救勇萎辫稽楚蕴滴涎因厚腔烤挨保 一 推挽逆变器的原理分析 主电路如图1所示： Q1，Q2理想的栅极（UG1,UG2）漏极(UD1,UD2)波形如图2所示： 实际输出的漏极波