流体静力学-上课用.ppt
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1、 2-1 流体静压强及其特性,第二章 流体静力学,2-2 静止流体中的力平衡关系,2-3 重力场中流体静压强的分布规律,2-4 流体压强的度量,2-5 静止流体与固体壁面间的作用力,本章导论,研究内容:,处于静止状态的流体的压强分布规律;流体与其它物体间的相互作用力。,静止含义:,绝对静止:流体相对于惯性坐标系静止相对静止:流体相对于非惯性参考坐标系静止,适用范围:,实际流体、理想流体都是适用的。,静止状态,第一节 流体静压强及其特性,一、静压强(pressure)p,定义:静止流体中,作用在单位面积上的力称为静压强。设微小面积A上的总压力为P,则:平均静压强:点静压强:,C,二、静压强两个特
2、性(证明),假 定:,对部分某点的静压强不是垂直于作用面,切向分量,法向分量,则存在,发生连续变形,在静止的流体中切向分量是不存在的即。因此,流体静压强只可能垂直于作用面。,特性一:流体静压强方向与作用面相垂直,并指向作用面的内法线方向。,与静止流体矛盾,特性二:静止流体内任意一点处,压强的大小与其作用的方位无关只是该点位置坐标的连续函数。,作用在OAC面上的流体静压强,作用在OAB面上的静压强,作用在ABC面上的流体静压强,作用在OBC面上的静压强,作用在各面上的流体静压力等于各面的平均静压强与该作用面面积的乘积,即:,从力平衡的角度证明:,质量力在各轴向的分力:,轴向平衡关系式为:,X轴:
3、,结论:在静止的流体中,任一点的流体静压强,只与该点的位置有关,即流体静压强是空间坐标的连续函数。,由此可得,平衡状态下流体内部压强与质量力的关系:,作用在该六面体上的质量力为,在x,y,z轴上,质量力,第二节 静止流体中的力平衡关系,一、推导过程,设点M的坐标为x、y、z,压强为p。由于压强是坐标的连续函数,则离该点 处的压强为,并且可将 在 处用泰勒级数展开,,略去二阶以上无穷小量后,上式简化为:,当微小六面体处于平衡状态时,方向的合力为,即:,压力:,PA1=,PA2=,即,用矢量形式表示为:,其中,称为哈密顿算子。,此式为流体的平衡微分方程式(欧拉平衡微分方程式)(1775年)。适用范
4、围:静止或相对静止状态的可压缩和不可压缩流体。物理意义:当流体平衡时,作用在单位质量流体上的质 量力与 压力的合力相平衡。上式表明:处于平衡状态的流体中压强的变化率与单位质量力 之间的关系;质量力的方向即为压强递增的方向。,二、方程的变形,三式相加,此为流体平衡微分方程式的全微分形式。,第三节 重力场中流体静压强的分布规律,一、流体静压强的基本方程,设有一容器装有流体,在地面上静止不动,此时质量力只有重力。,取坐标系如图,液面压强为p0,于是:,单位质量力分量:,g,方程适用于均质不可压缩流体,在 的自由表面上,代入上式,,则,静力学基本方程使用条件:静止流体、不可压缩,讨论:,1)液面压强的
5、传递 静止流体中任意点压强等于液面压强 与从该点到流体自由表面的单位面积上的液柱重量 之和。式子表示为:,自由表面上的压强,深度为h、密度为的流体所产生的压强,自由表面压强 的变化 任意一点压强 变化,帕斯卡原理:施加在重力作用下不可压缩流体表面上的压强,将以同一数值沿各个方向传递到流体中所有流体质点。,帕斯卡(Pascal,Blaise)(1623-1662),是法国著名的数学家、物理学家、哲学家和散文家,水压机,千斤顶,2)压强的图示 在静止流体中,压强随着深度成直线规律变化。,3)等压面 压强相等的点所组成的面称为等压面。在静止,同种、连续的流体中,等压面是水平面。,举例说明,液体与气体
6、的分界面,即液体的自由液面就是等压面,其上各点的压强等于在分界面上各点气体的压强。,互不掺混的两种液体的分界面。,等压面判定:,标准:液体静压强分布规律只适用于静止、同种、连续液体。,例:a、b两点,静止、同种,但不连续。b、c两点,静止、连续,但不同种。d、e两点,同种、连续,但不静止。,非等压面的水平面示例,想一想:下图所示那个断面是等压面?,答案:B-B,静止、同种、连续液体,4)测压关系 依据某点的压强及两点间的深度差,可求出另外一点的压强值或两点间的压强差。,由,有,在静止流体中,若已知某点的压强,加上,就得到其下方 处另一点的压强,减去,则可得到其上方 处某点的压强。,g,z 单位
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