06第6章 外磁场中的原子乙型.ppt

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1、第6章 外磁场中的原子,原子的磁矩与Land因子Stern-Gerlach实验的解释顺磁共振塞曼效应帕邢-巴克效应,6.1 原子的有效磁矩,原子中的核外电子，由于具有角动量，而产生磁矩电子由于绕原子核运动的角动量pl，产生轨道磁矩l电子由于自旋运动的自旋角动量ps，产生自旋磁矩磁矩s原子的轨道角动量、自旋角动量合成为原子的总角动量轨道磁矩、自旋磁矩合成为原子的总磁矩,1.单电子原子的有效总磁矩,磁矩的方向与角动量的方向相反轨道和自旋角动量分别绕总角动量旋进（进动），相应的磁矩也绕总角动量旋进（进动）轨道磁矩和自旋磁矩合成为一个总磁矩,原子的有效总磁矩,为使磁矩与角动量间有统一的关系式,引入La

2、nd因子g,总磁矩Land因子的表达式,Land g因子,单电子原子的Land因子,多电子原子的有效总磁矩,LS耦合的Land因子,形式上与单电子一样,根据耦合之后所形成的原子态，可以得到g因子的数值,单重态,S态,J=0的特例,满次壳层，L=0，S=0，J=0同时磁矩=0对于非满次壳层，当L=S时，J=L+S，0L=-S，J=0，轨道角动量与自旋角动量方向恰好相反但由于gS2gL所以总磁矩0相当于朗德因子g=L,Jj耦合的Land因子,第p+1个电子,前p个电子耦合之后,6.2 外磁场中的原子,1、外磁场中的磁矩有磁矩的原子在外磁场中，受到力和力矩的作用,A、力矩的作用，使得角动量P绕外磁场

3、B旋进（进动），这种进动称作Larmor进动,可以用矢量式表示,轨道角动量的Lamor进动,轨道回磁比,外磁场对原子的作用力,有磁矩的原子在外磁场中，受到力的作用,在均匀的外磁场中，由于,但是，力矩却不等于零,拉莫尔进动（Larmor precession）,非均匀磁场中的磁矩,如果外磁场不是均匀的，而是有梯度分布，则磁矩将受到力的作用 如果外磁场只在z方向上有梯度,原子有沿z方向的加速度,外磁场中原子的总角动量不再守恒,原子的总磁矩、总角动量都绕着外磁场作Larmor进动总角动量不守恒但总角动量的空间取向是量子化的在磁场方向上的分量是量子化的,共2j1个取值，pj共有2j1个取向,N,S,进

4、入磁场的Ag原子受到力的作用,Ag,N,S,Stern-Gerlach实验的解释,总角动量增大，原子能量增大,外磁场对原子的作用,由于Lamor进动，产生一个附加的角动量，使得原子在B方向的总角动量改变,总角动量减小，原子能量减小,外磁场中原子能级的分裂,在外磁场中，总角动量的空间取向是量子化的；或者说总角动量在磁场方向的分量是量子化的,总角动量在磁场方向的分量,顺磁共振,具有磁矩的原子在外磁场中出现能级分裂但能级的裂距较小能级差与电磁波相匹配电磁波能量被吸收，出现共振。称为“电子顺磁共振（EPR）”或“电子自旋共振（ESR）”,通常采用固定微波频率，改变磁场强度的方式测量,可以测量原子的g因

5、子,磁场,微波发生器,探测器,记录仪器,样品,核磁共振,一个顺磁共振峰分裂出多个共振峰,6.3 Zeeman效应（1896年）,一、现象磁场中，光谱线发生分裂，原来的一条谱线分裂为多条，且均为偏振光。,Na原子,无磁场,有磁场,逆着磁场方向观察,垂直于磁场方向观察,左旋,右旋,二、解释,1、磁场中能级的分裂原来的两个能级E1、E2加上外磁场后，每一个能级都出现分裂,2、光谱移动,Lorentz单位,3、跃迁选择定则,安东洛伦兹（1853 1928）(Hendrik Antoon Lorentz)关于磁场对辐射现象影响的研究(与彼得塞曼分享),彼得塞曼（19651943）(Pieter Zeem

6、an)关于磁场对辐射现象影响的研究(与安东洛伦兹分享),1902年Nobel Prize,Grotrain图,反常Zeeman效应,Grotrain图,4、光谱线的偏振特性光子角动量量子数为1,跃迁后，原子的角动量在磁场方向上，即Z方向上减少1,跃迁所发出的光子的角动量在磁场方向上，即Z方向上为1,在逆着+Z方向观察，为左旋圆偏光+,跃迁后，原子的角动量在磁场方向上，即Z方向上增加1,跃迁所发出的光子的角动量在磁场方向上，即Z方向上为1,在逆着+Z方向观察，为右旋圆偏光-,在XY平面观察，绕Z轴旋转的电矢量为平面偏振光，成分,跃迁后，原子在磁场方向上的角动量不变，光子角动量垂直于Z轴,在XY平

7、面内的角动量都垂直于Z轴，相应的电矢量分解为z方向的和XY平面内的；XY平面内的电矢量因相互叠加而消失，最后，仅仅剩下z方向的电矢量。由于光是横波，所以只能沿着与Z轴垂直方向传播，为成分；在Z方向观察不到。,多电子原子的Zeeman效应,磁场中，光谱线发生分裂，既有正常塞曼分裂，也有反常塞曼分裂,反常花样,Zn：4s2,4s5s4s4p,1S01P1,3S13P210,g2=2,g1=1,g2=1,g1=3/2,3/2,1,光谱移动,Lorentz单位,跃迁选择定则,Cd的红色谱线的塞曼分裂,48Cd：Kr4d105s25s5d5s5p，单重态，1D21P1g2=g1=1，磁场中上下能级等间隔分裂,Grotrain图,48Cd红色谱线,正常Zeeman效应,5、正常Zeeman效应与反常Zeeman效应,1896年，Zeeman最初发现的现象是：光谱线的分裂是等间隔（波数差相等）的1897年，Preston发现了不等间隔分裂的光谱线将等间隔分裂的情况称为“正常Zeeman效应”；不等间隔分裂的情况称为“反常Zeeman效应”其实，正常效应是因为S=0，单重态，因而g1=g2=1，上下能级分裂的间隔相等如果是多重态，S0，g1 g2，上下能级分裂的间隔不相等。在提出自旋假说后，上述问题自然解决。,