全息照相技术综述.doc

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1、 全息照相的基本原理作者：张新成 学号：20114052021单位：吉首大学物理与机电工程学院2011级应用物理班 内容摘要： 全息摄影亦称：“全息照相”，一种利用波的干涉记录被摄物体反射（或透射）光波中信息（振幅、相位）的照相技术。全息摄影是通过一束参考光和被摄物体上反射的光叠加在感光片上产生干涉条纹而成。全息摄影不仅记录被摄物体反射光波的振幅（强度），而且还记录反射光波的相对相位。全息图并不直接显示物体的图象。用一束激光或单色光在接近参考光的方向入射，可以在适当的角度上观察到原物的像。这是因为激光束在全息图的干涉条纹上衍射而重现原物的光波。再现的像具有三维立体感。 本文试论全息照相的基本原

2、理，来叙述学习本章节后的收获和感想。关键词： 全息照相，波的干涉，全息照片，全息摄影引言： “全息”来自希腊字“holos”，意即完全的信息-不仅包括光的振幅信息，还包括位相信息。利用干涉原理，将物光波前以干涉条纹的形式记录下来。由于物光波前的振幅和位相及全部信息都存储在记录介质中，顾晨伟“全息图”。光波照明全息图，由于衍射效应能再现出原始物光波，该光波将产生包含物体I全部信息的三维像。这个波前记录和再现的过程就是全息术。1947年匈牙利出生的英国物理学家D.伽柏（D.Gabor）提出全息术的设想，意图提高电子显微镜的分辨本领。方法是完全撇开电子显微物镜，用胶片纪录经物体衍射的末聚焦的电子波，

3、得到全息图。一相干的可见光照明全息图，衍射波将产生原物体放大的光学像。为了检验他的理论，1948年他利用水银灯发出的可见光代替电子波，获得了第一张全息图及其再现像。由于全息图的发明，D.伽柏1971年获得诺贝尔物理奖。20世纪50年代GL诺杰斯（G.L.Rogers）等科学家进一步丰富了波前再现理论。光波的位相信息是通过与参考光波相干涉，在记录介质上形成干涉图而记录下来，所以要求两束光高度相干。早期由于没有更好的相干光源，在两侧同轴方向产生不可分离的“孪生像”。观察者对虚像聚焦时，会看到由实像引起的离焦像；対实像聚焦时，伴随有离焦的虚像。从而像质大大降低。由于光源相干性的限制以及”孪生像“的问

4、题，全息术研究的进展极大受阻。1960年，激光的出现为全息术的迅速发展开辟了道路。激光是一种单色性很强的光，是制作全息图最理想的光源。1962年美国密执安大学雷达实验室的E.N利思（E.N.Leith）和J.乌帕特尼克斯（J.upatnieks)借鉴雷达中载频技术，提出”斜参考光法“。这种方法不像伽柏全息图那样以物体直接透射光作为参考光，而是单独引入分离的倾斜照射的参考光波。依据这种方法采用氦氖激光器拍摄成功第一张三维物体的激光透射全息图。激光照明全息图，可看到清楚的三维像。产生孪生像的衍射波在方向上分离，不再相互干扰。1962年苏前联科学家U.丹尼苏克（Denisyuk)提出了反射全息图的方

5、法，第一次用普通的白织灯照明全息图观察到全息像。由于脉冲红宝石激光器可辐射持续时间很短（短到几个纳秒）的强脉冲激光，研究人员开始用脉冲激光全息图记录运动的物体，如飞行的子弹，喷射微粒，飞虫等，该方法后来开创了脉冲激光全息人物肖像的特殊应用领域。1965年，R.L.鲍威尔，K.A.斯泰特森提出全息干涉术。物体在施加应力前后经过两次全息曝光，再现的全息像上的等高线显示物体变形的状况。全息干涉术可用材料无损检测.流场分析等。1968年，S.A.本顿发明彩虹全息术，由于可用白光观察全息图，看到记录物体的彩虹像，成为显示全息术的重要进展。它使后来通过模压技术批量生产全息图成为现实。从此全息术才真正的走出

6、实验室，在生产实践和科学研究领域中成为了重要角色，以全息电影和全息电视，全息储存、全息显示及全息防伪商标等各种形式存在，除光学全息外，还发展了红外、微波和超声全息技术，这些全息技术在军事侦察和监视上有重要意义，如今全系极速已经进入了社会的各个领域一.全息照相原理全息照相分为两步。第一步利用干涉法拍摄全息图（全息照片），如图1（a）所示。从激光器发出的相干光束，被分束镜分成两束光，一束光照明到被摄物体，从物体上反射或散射的物光射到感光胶片上。另一部分光束投射到反射镜，被反射的光波直接照射到感光胶片上，这束光称为参考光。物光与参考光在胶片上迭加干涉，产生的干涉图样即记录了物体振幅和位相的全部信息。

7、这张具有干涉图样的胶片经过适当曝光与冲洗处理后，就是一张全息图（全息照片）。这一拍摄过程就是一个记录或储存信息（或波前）的过程。第二步是利用衍射原理进行物体的再现（重现）。由于全息照片记录的是两相干光相互干涉的结果，因此，与原来的被摄物体毫无相似之处。然而，当把全息图放回原处，用相干参考光（此时称为再现光束）照明全息图时，如图1（b）所示，这张具有干涉图样的全息图宛如一块复杂的光栅将发生衍射，在这些衍射光波中包含着原来的物光波，观察者迎着再现光波方向即可观察到一个逼真的、立体感很强的物体再现像。这是一个物光波前再现亦即成像的过程。不过，如果再现光束和原来的参考光束同向，得到的物像是虚像。如果用

8、原相干光反向照射全息图，则得到的物像是实像。如果不用激光而用白光去照射，由于白光是由多种波长的光混合而成的，全息照片上的干涉条纹，就要同时对各种波长的光发生衍射。因而，全息照片上会出现很多重叠错位的像，使人无法看清楚。当然，如果我们在全息图的拍摄过程中采用诸如彩虹全息和反射式傅立叶变换全息等记录技术，则可以获得白光照明再现原物像的白光全息。图1 全息记录与再现原理（a）全息图的记录光路 （b）全息图的再现光路与像 根据记录光路的不同，全息照相又分为透射式全息和反射式全息。现在我来就投射式全息照相重点讨论。投射式全息照相 投射式全息照相是指重现时所观察的全息图透射光的成像。下面对平面全息图的情况

9、作具体的数学描述。1.设来自物体的单设光波在全息干板平面上的复振幅分布O(x,y)= (1)称为物光波。同一波长的参考光波在于平板平面上的复振幅分布为：R(x,y)= (2)称为参考光波。平板上的总复振幅分布为：U(x,y)=O(x,y)+R(x,y) (3)干板上的光强分布为：I(x,y)U(x,y)U*(x,y) (4)将（1），（2），（3）式代入（4）式中，得出：I(x,y)= (5)适当控制曝光量和冲洗条件，可以是全息图的振幅透过率t(x,y)与曝光量E（与光强I成正比）成线性关系，即t(x,y)设t(x,y)= (6),为常数。这就是全息图的记录过程。由上面的描述可知，底片上干涉条

10、纹的反衬度为：= 其实=|A+ 干涉条纹的间距则决定于（随位子变化的缓慢。对一定的,A来说，干涉条纹的明暗对比反映了物光波的振幅大小，及强度因子，干涉条纹的形状间隔反映了物光波的相位分布。因此底片记录了干涉条纹，也就记录了物光波前的全部信息-振幅和相位。2. 波前重视用于参考光完全相同的光束照射全息图，透过光的复振幅分布 是： U(x,y)=R(x,y)t(x,y) (7)将（2），（3）式代入上式，整理得出： （8）式中的第一项，具有再现光的特性，是衰减了的再现光，这是0级衍射。（8）式的第二项，是原来的物光波乘系数，它具有原来物光波的特性。如果用眼睛接收到这个光波，就会看到原来的“物”。这

11、个再现像就是虚像，称为原始像。（8）中的第三项，具有与原物光波共轭的相位：exp（-i),说明它代表一束会聚光，应形成一个实像。因为有一位相因子exp(2i)存在，这个实像不在原来的方向上。这个像叫共轭像。通常把形成原始像的衍射光称为+1级衍射，把形成共轭像的衍射光称为级衍射。在参考为球面波的情况下，重现光的点光源和原记录时参考光的点光源必须需在相同位置（相对于底片），才能得到无畸变虚像。否则，重现像的位置不同于原来“物”的位置，重现像的放大倍数也不等于1.照明点光源愈远，像愈大，反之像缩小。要得到无畸变实像，应以参考光的共轭光一束会聚在原参考光电光源的会聚光照明底片。3. 体全息图 以上推导

12、中假设乳胶层无限薄，全息图具有平面结构，但这仅在参考光与物光夹角很小（10度左右）时是成立的。当物光和参考光夹角较大时，相近条纹的间距（为乳胶层厚度），这样的全息图具有立体结构，就是所谓的“体积全息图”，其重现是三维衍射过程，衍射极大值应满足布拉格条件，重现时照明光必须以特定的角度入射，才能看到较亮的重现像。同时级衍射不会同时出现，因而不能同时看到虚像和实像。结束语： 由上面所论述的可得到全息照相理解：物体上的每个物点发射一个球面波，当这个球面波到达全息图时，它將和物体的强背景射出平面波相干涉（注意，前面已提到了可能的物体集有着很强的背景），球面波和平面波的干涉得到了干涉图样。在再现时，每个干

13、涉图样的作用好似透镜一样（但光是由衍射而不是由折射引起偏折的），把一部分入射光聚焦成一个点，这个点就是产生特定的干涉图样的那个物点的像。“全息照相”就是一种利用波的干涉记录被摄物体反射（或透射）光波中信息（振幅、相位）的照相技术。全息摄影是通过一束参考光和被摄物体上反射的光叠加在感光片上产生干涉条纹而成。全息摄影不仅记录被摄物体反射光波的振幅（强度），而且还记录反射光波的相对相位。 参考文献：1. 吕乃光 编著傅里叶光学 北京 机械工业出版社出版 2006年3月（2012年6月重印）第二版2. 苏显渝 李继陶编著 信息光学 北京 科学出版社出版 1999年9月第一版3. A.W. 罗曼 著 虞祖良 金国藩 译 光学信息处理 清华大学出版社 1987.74. 李俊昌 熊秉衡等编著 信息光学理论与计算 北京 科学出版社 2009