一种小型化准自补超宽带天线的分析与设计毕业设计.doc

《一种小型化准自补超宽带天线的分析与设计毕业设计.doc》由会员分享，可在线阅读，更多相关《一种小型化准自补超宽带天线的分析与设计毕业设计.doc（64页珍藏版）》请在三一办公上搜索。

1、题 目 一种小型化准自补超宽带天线的分析与设计 1、本论文的目的、意义 由于微带集成技术的发展和空间技术对低剖面天线的迫切需求，微带天线以其众多优点，如体积小、重量轻、剖面薄、能与飞行器共形、易与有源器件和电路集成为单一模件、便于获得圆极化、易于实现双频带、双极化等，受到了广泛的重视和研究。但是由于其固有带宽窄、辐射效率低、功率容量小等缺点，对其应用产生了限制。如何克服这些缺点提升天线的性能成为微带天线研究的方向。本论文即是围绕天线宽带化进行的。关于天线宽带化的方法很多，自补结构是其中的一个重要手段，本文主要是利用HFSS微波仿真软件对适合这种特性的贴片天线进行仿真研究，对工作在超宽带可获得良

2、好特性的微带线准自补天线进行分析和优化并讨论了天线的尺寸、结构等对天线性能的影响。 2、学生应完成的任务:（1）搜索并阅读相关文献，了解超宽带技术的特点和发展现状。 （2）翻译一篇英文文献。 （3）学习微带天线和超宽带天线的基本原理。 （4）熟练掌握仿真软件HFSS的使用。 （5）用微波仿真软件HFSS实现准自补的超宽带天线的仿真。 （6）对该准自补天线进行仿真优化和分析。 3、论文各部分内容及时间分配：（共 15 周）第一部分 搜集相关文献资料 （1周）第二部分 英文文献翻译 （1周）第三部分 学习微带天线和超宽带天线的基本理论 （4周）第四部分 仿真软件HFSS的学习 （3周）第五部分 对

3、天线进行对仿真、分析结果 （5周）第六部分 打印论文，准备答辩 （1周）备 注 指导教师： 年 月 日审 批 人： 年 月 日毕业设计（论文）原创性声明和使用授权说明原创性声明本人郑重承诺：所呈交的毕业设计（论文），是我个人在指导教师的指导下进行的研究工作及取得的成果。尽我所知，除文中特别加以标注和致谢的地方外，不包含其他人或组织已经发表或公布过的研究成果，也不包含我为获得 及其它教育机构的学位或学历而使用过的材料。对本研究提供过帮助和做出过贡献的个人或集体，均已在文中作了明确的说明并表示了谢意。作 者 签 名： 日 期： 指导教师签名： 日期： 使用授权说明本人完全了解 大学关于收集、保存、

4、使用毕业设计（论文）的规定，即：按照学校要求提交毕业设计（论文）的印刷本和电子版本；学校有权保存毕业设计（论文）的印刷本和电子版，并提供目录检索与阅览服务；学校可以采用影印、缩印、数字化或其它复制手段保存论文；在不以赢利为目的前提下，学校可以公布论文的部分或全部内容。作者签名： 日 期： 学位论文原创性声明本人郑重声明：所呈交的论文是本人在导师的指导下独立进行研究所取得的研究成果。除了文中特别加以标注引用的内容外，本论文不包含任何其他个人或集体已经发表或撰写的成果作品。对本文的研究做出重要贡献的个人和集体，均已在文中以明确方式标明。本人完全意识到本声明的法律后果由本人承担。作者签名： 日期：

5、年 月 日学位论文版权使用授权书本学位论文作者完全了解学校有关保留、使用学位论文的规定，同意学校保留并向国家有关部门或机构送交论文的复印件和电子版，允许论文被查阅和借阅。本人授权 大学可以将本学位论文的全部或部分内容编入有关数据库进行检索，可以采用影印、缩印或扫描等复制手段保存和汇编本学位论文。涉密论文按学校规定处理。作者签名：日期： 年 月 日导师签名： 日期： 年 月 日摘 要微带天线以其众多优点，如体积小、重量轻、剖面薄、能与飞行器共形、易与有源器件和电路集成为单一模件、具有多频段多极化工作能力，受到了广泛的重视和研究，但是微带天线的一个主要缺点是固有带宽窄，如何使用新的结构和技术扩展其

6、带宽是超宽带天线研究的一个重要方向。本论文首先介绍了天线的基本知识，包括天线的分类和发展，天线研究的理论基础和主要特性参数，然后介绍了微带天线的基础知识和分析方法以及微带贴片天线的馈电方式，最后介绍了超宽带技术的特点和发展以及基本的超宽带天线的结构原理。在此基础上通过使用仿真软件，对一种具有超宽带特性的准自补微带贴片天线进行了仿真和优化，在原尺寸下仿真结果达不到要求的情况下，使用分频段仿真的方法提高结果的准确性，并对各尺寸对天线性能的影响进行了讨论和分析，最后再综合调整部分尺寸参数，使结果尽量满足天线的设计目标，最后在优化的尺寸结构下该准自补天线工作带宽为2.86-10.7GHz，并在此频率范

7、围内满足回波损耗系数小于-10dB。关键词：准自补；超宽带；微带天线Abstract Microstrip antenna for its many advantages, such as small size, light weight, thin profile, with the aircraft conformal, easy integration with active devices and circuits into a single module, the ability to work with multi-band multi-polarization, has been

8、 widely attention and study, but a major drawback of microstrip antennas are inherently narrow bandwidth, how to use the new structure and technologies to expand its bandwidth of UWB antenna is an important direction. This paper first introduces the basic knowledge of the antenna, including the clas

9、sification and development of the antenna, the antenna of the theoretical basis and the main parameters, and then introduces the basics of microstrip antenna and analytical methods, and microstrip patch antenna feed means.Finally, the characteristics of UWB technology and development, and basic stru

10、ctural principle of ultra-wideband antenna. On this basis, by using the HFSS simulation software, with ultra-wideband characteristics of a quasi-self-complementary patch antenna simulation and optimization, simulation results in the original size fail to meet requirements under the circumstances, th

11、e use of sub-band simulation ways to improve the accuracy of the results, and the size of the antenna performance is discussed and analyzed, and finally some dimensions of comprehensive adjustment to make the results as far as possible to meet the design goals of the antenna, the final size of the o

12、ptimized structure of the quasi-self-complementary antenna working bandwidth of the antenna 2.86 - 10.7GHz, and in this frequency range to meet the return loss coefficient is less than-10dB.key words：quasi-self-complementary,UWB,Microstrip antenna目 录第一章 绪论11.1 论文研究的意义和目的11.2 研究现状和发展趋势11.3 本文研究的主要内容2

13、第二章 天线基础理论32.1 天线的定义和分类32.2 天线电磁理论基础32.3 天线性能参数62.3.1方向图62.3.2 效率与增益系数82.3.3 天线的极化92.3.4 天线的输入阻抗和驻波比102.3.5 频带宽度10第三章 微带天线123.1 微带天线的发展和特点123.2 微带天线分析方法133.2.1传输线模型理论133.2.2 腔模理论153.2.3 全波分析理论163.3 微带天线的数值分析方法173.3.1 矩量法173.3.2 有限元法183.3.3 时域有限差分法193.4 微带天线的馈电方法213.4.1 微带线馈电213.4.2 同轴线馈电213.4.3 临近耦合

14、馈电22第四章 超宽带天线介绍234.1超宽带UWB技术介绍234.1.1超宽带技术的特点234.1.2超宽带技术的频率划分254.1.3 超宽带技术与其它短距离无线技术的比较264.1.4 超宽带技术的典型应用274.2 超宽带技术原理介绍284.3 超宽带天线结构314.3.1角形结构天线314.3.2自补结构天线314.3.3自相似天线334.3.4增大电流辐射面积334.3.5补偿与加载334.3.6 波纹喇叭天线344.3.7 多回路微带天线34第五章 准自补超宽带天线仿真与结果分析365.1本论文所仿真的宽频带天线365.2 使用软件建立模型375.2.1 对天线主体进行建模375

15、.2.2 设置各边界条件以及激励375.3 原尺寸仿真结果385.4 结果分析及解决方法395.5 分频段仿真优化405.5.1 仿真结果405.4.2 对天线进行优化415.5 结果分析讨论48结 论49致 谢50参考文献51第一章 绪论1.1 论文研究的意义和目的微带天线具有低剖面、重量轻、体积小、易与飞行器共形，以及易与有源器件和微波电路集成的特点，广泛应用于卫星通信、雷达、移动通信、以及各种无线设备中。但微带天线本身具有窄频带、品质因数高、低效率的缺点，在很大程度上限制了它的应用，特别是在高速数据传输系统以及军用宽带无线系统的发展中，要求天线具有更宽的带宽。如何改善上述的缺点，充分利用

16、优点已经成为目前通信领域里重要的研究课题。1本论文即是围绕微带天线超宽带化进行的，主要是利用HFSS微波仿真软件对工作在超宽带并可获得良好特性的微带线馈电贴片天线进行分析和研究，并讨论了该天线的尺寸、结构等对天线性能的影响。1.2 研究现状和发展趋势现代意义上的超宽带UWB（Ultra Wide Band）无线电技术，出现于上个世纪60年代，但是当时有关其的应用一直仅限于军事、灾害搜救搜寻雷达定位和测距等方向。2002年2月14日，超宽带无线电技术首次获得美国联邦通信委员会（FCC）等批准用于民用通信，从而引起了世界各国的关注，从1998年开始，FCC对于超宽带无线电设备对所有原有无线电通讯设

17、备的干扰和其相互共存的问题开展了一系列广泛的征求业界意见，在有军方和航空界等许多不同意见的情况下，FCC仍然决定开放了UWB技术在短距离无线通信领域的应用许可，这一点充分证明了此项技术具有的宽广的应用前景和巨大的市场。目前，国际上有关UWB的在短距离无线通信领域的研究已经步入了指定行业标准的阶段，IEEE802.15.3a工作组已经收到很多种方案。UWB通信技术目前采用的主要调制方式有：PAM（脉冲幅度调制），OOK（通断键控调制），TH-PPM（跳时脉位调制），TH/DS-BPSK（跳时/直扩二进制移频键控调制）。通过综合考虑方案的可靠性，有效性和多址性等影响因素后，在以上四种调制方式中目前

18、采用最多的是后面两种TH-PPM和TH/DS-BPSK调制方式。这两种调制方式的不同在于采用匹配滤波器的单用户检测情况下，TH/DS-BPSK的性能要优于TH-PPM，而对于TH/DS-BPSK来讲，在通信速率高时，应该优先选用DS-BPSK方式，在速率低时，由于TH-BPSK受到的远近效应的影响比较小，因此应该选用该调制方式。而在使用MMSE检测方式的多用户接收机应用的情况下，这两种调解方式差别不大。以往和超宽带通信相关的研究主要集中在雷达技术的相关应用方面，以及在UWB天线，UWB通信雷达信号的检测和高功率窄脉冲等方面也取得了比较多的科研成果。但是在我国的电磁兼容的环境下，该技术如何和以往

19、传统通信技术相容共存应用乃至于频谱的分化规则的制定都是急需解决的问题。21.3 本文研究的主要内容本课题在查阅国内外相关文献资料的基础上，选择一种可以满足指标要求的小型化的超宽带准自补天线进行深入研究，并对部分尺寸对天线性能的影响进行了仿真和分析。1. 介绍了天线的分类和理论基础以及基本性能参数，如方向性、极化、驻波比、增益、输入阻抗，频带宽度等。 2.介绍了微带天线的基础知识，基本的分析方法和馈电方式3.介绍了宽频带技术的研究现状和应用前景，并介绍了超宽带技术工作原理和几种基本的结构原理，从而为后续的讨论提供资料支持。 4. 对给定的天线借助HFSS仿真软件结合分频段仿真的方法进行分析，实现

20、了工作频率带宽为2.86 - 10.7GHz的准自补超宽带天线，同时讨论了部分尺寸对天线性能的影响，并给出仿真软件理论分析结果，数值仿真结果表明该天线在2.86 - 10.7GHz频段内，驻波比小于-10dB。第二章 天线基础理论2.1 天线的定义和分类天线（antenna)是一种变换器，它把传输线上传播的导行波，变换成在无界媒介（通常是自由空间）中传播的电磁波，或者进行相反的变换。在无线电设备中用来发射或接收电磁波的部件。无线电通信、广播、电视、雷达、导航、电子对抗、遥感、射电天文等工程系统，凡是利用电磁波来传递信息的，都依靠天线来进行工作。此外，在用电磁波传送能量方面，非信号的能量辐射也需

21、要天线。一般天线都具有互易性，即同一副天线既可用作发射天线，也可用作接收天线，同一天线作为发射或接收的基本特性参数是相同的。天线的大致分类：1.按工作性质可分为发射天线和接收天线。 2.按用途可分为通信天线、广播天线、电视天线、雷达天线等。 3.按工作波长可分为超长波天线、长波天线、中波天线、短波天线、超短波天线、微波天线等。4.按结构形式和工作原理可分为线天线和面天线等。2.2 天线电磁理论基础天线的理论基础是以下的麦克斯韦方程： (2-1) (2-2) (2-3) (2-4)上述四个方程为麦克斯韦方程的积分形式，它们对应的微分形式为 （2-5） （2-6） （2-7） （2-8）麦克斯韦第

22、一方程式是全电流定律，第二方程是电磁感应定律，第三方程是高斯定律，第四方程是磁通连续性定理。由微分形式麦克斯韦方程可以看出，时变电磁场的时变电场是有旋有散的，时变磁场是有旋无散的。时变电场的方向与时变磁场的方向处处相互垂直。时变电磁场是有旋有散场。为了完整地描述时变电磁场的特性，麦克斯韦方程还包括说明电荷以及电流关系的电荷守恒定律以及说明场量与媒质特性关系的方程，即： (2-9) (2-10) (2-11) (2-12)其中，代表时变电磁场的电流源或非电的外源。麦克斯韦方程是宏观电磁学的基础，它是关于场的定量数学描述，方程的形式是简单的，但其所包含的意义却是十分丰富的。3在已知源分布的情况下，

23、,四个矢量一共有12个分量，根据式2-7，当 (2-13)带入式2-6得 (2-14)上式中，为矢量位，为标量位。和共有四个分量。任意一个矢量场，如果只给出它的旋度，则这个矢量场并不是唯一的，做出如下规定 (2-15)这种关系被称为洛仑兹规则。应用洛仑兹规则可以得到矢量位和标量位满足的波方程 (2-16) (2-17)这两个方程形式相同，依然具有一定的任意性，可以做适当的变换而保持电磁场两,不变换，这就是洛仑兹规范的不变性。在无源区域，=0，当取适当的和可以得到库伦规范 (2-18) 也就是说，在无源区域电磁场只有两个独立的分量，这是引入赫兹矢量位的基础。引入极化矢量 (2-19)Maxwel

24、l方程变为 (2-20) (2-21) (2-22) (2-23) 简单总结解题方法如下：由已知的源函数求辅助位函数，由已知电流分布J(R)求解矢量位A。磁场强度 (2-25) 电场强度 (2-26)对于时谐场 (2-27)Poynting矢量，总辐射能量为2 (2-28)源区JxR=r-rvr场点rzy图2.5电流辐射问题的场矢量2.3 天线性能参数2.3.1方向图天线辐射的功率有些方向大，有些方向小。表示这种辐射功率大小在空间的分布图，称为方向图。不同形式的天线，它们的方向图也不相同。如果把天线在各方向辐射的强度用从原点出发的矢量长短来表示，则连接全部矢量端点所形成的包面，就是天线的方向图

25、。它显示天线在不用方向辐射的相对大小。这种方向图是一个三维的立体图形，因而被称为立体方向图。任何通过原点的平面，与立体方向图相交的轮廓称为天线在该平面的平面方向图。工程上一般采用两个相互正交的主平面上的方向图来表示天线的方向性，这两个主平面称为E面和H面。E面是通过天线最大辐射方向并平行与电场矢量的平面，H面是通过天线最大辐射方向并垂直与E面的平面。下图表示七元八木天线的几种方向图，向径的方向代表辐射的方向，向径的长短代表辐射的强度。图3-1 (a)七元八木天线 (b)三维球坐标场强方向图 (c)三维直角坐标场强方向图 元天线产生于远区的电场强度与磁场强度为： （V/m） （2-29） (V/

26、m) （2-30） 从式2-29和2-30看出，天线在远区辐射具有如下的性质：（1） 电场和磁场都与成正比。等相位面是一个球面，球心位于元天线中心。（2） 空间任一点的电场与磁场同相。（3） 电场矢量沿方向，磁场矢量沿方向，且两矢量均与球面相切。（4） 当电流不变时，电场和磁场的大小与波长成反比。由图3-2我们可以看到，方向图中有许多波瓣，其中包含最大辐射方向的波瓣称为主瓣，其他一次为第一副瓣，第二副瓣等。天线辐射是否集中，可以用主瓣宽度这一特性参量来表示。主瓣中辐射强度（即功率密度）为最大值一半的两个径向之间的夹角（图中的）称为主瓣宽度。主瓣宽度愈小，方向图愈尖锐，表示天线辐射愈集中。图3-

27、2 天线典型方向图副瓣的最大值相对于主瓣最大值的比称为副瓣电平，一般用分贝来表示。如下式：(dB) （2-31）式中和分别表示副瓣和主瓣的最大电场强度。我们也可以用方向性系数来表示天线集中辐射程度。所谓的方向性系数，是指早相同的总辐射功率下，某天线产生与某点的电场强度（E）平方度与一理想的无方向性天线（理想的点源）产生与同一点的电场强度（）平方的比值，或在某点产生相等的电场强度的条件下，点源天线咱总辐射功率（）与某天线的总辐射功率（）的比值，通常用D来表示： (2-32)可知天线辐射愈集中，方向性系数愈大。方向系数的另一个计算公式如下： (2-33)从式子可知方向系数与辐射功率在全空间的分布状

28、态有关。要使天线的方向系数大，不仅要求主瓣窄，而且要求全空间的副瓣电平小。2.3.2 效率与增益系数天线的另一个重要的特性参数是增益，它和天线的方向性有着密切的联系，并可说明天线的效率。增益的定义是：在同一输入功率下，某天线在最大辐射方向的辐射强度与一理想点源的无方向性天线产生与同一点的辐射强度的比值，称为该天线的增益。 (2-34)同理，增益定义也可以这样来确定：在某点产生相同电场强度的条件下，无耗理想点源天线的输入功率（）与某天线的输入功率()的比值，如下式： (2-35)由于天线的总辐射功率等于天线的输入功率乘上效率，所以天线的效率是天线的辐射功率与输入功率的比值。 (2-36)2.3.

29、3 天线的极化根据天线辐射的电磁波是线极化或圆极化，相应的天线称为线极化天线或圆极化天线。在有地面存在的情况下，线极化又可分为垂直极化与水平极化。在最大辐射方向，电磁波的电场垂直地面是称为垂直极化，与地面水平时称为水平极化。相应的天线称为垂直或水平极化天线。在平面直角坐标系下，设某一平面波的电场强度仅具有x分量，且向正Z方向传播，则其瞬时值可表示为： (2-37)若两个线极化波相位差相差，振幅相等。则合成波矢量与x轴的夹角为 (2-38)对于某一固定的Z点，夹角为时间t的函数。电场强度矢量随时间不断地旋转，但其大小不变。其合成波的电场强度矢量端点轨迹为一个圆，这种变化规律称为圆极化。当时间增加

30、时，夹角逐渐减小。圆极化的天线有左旋圆极化与右旋圆极化之分，它由辐射的电磁波是左旋还是右旋来定。发射天线是左右旋圆极化天线，接收天线也应采用左右旋极化天线。接收天线和发射天线计划不匹配将影响接收的效果。2.3.4 天线的输入阻抗和驻波比天线的输入阻抗是天线在馈电点的电压与电流的比值。它的值与天线的形式，实用的波长以及周围物体的情况等因素有关。求出天线的输入阻抗之后，就可根据此设计馈线，以达到相互匹配。一般情况下，我们用平均阻抗来计算： (2-39)考虑损耗，则输入阻抗为： (2-40)其中为自由空间相位常数。工程上对天线系统提出的设计要求是规定在馈线上允许的驻波比。匹配愈好，驻波比愈小。2.3

31、.5 频带宽度天线的频带宽度根据规定参量的允许变动范围来确定。这些参量可以使方向图，主瓣宽度，副瓣电平、方向性系数、增益、计划和输入阻抗等。例如，当频率变动是天线的增益不得低于1dB，有此可以确定天线的频带宽度。但若规定的参量是天线的输入阻抗，或馈线上的驻波比不得大于1.5，则由此确定的天线频带宽度不一定和规定天线增益变化的允许范围所确定的频带宽度一样，换句话说，天线的频带宽度是规定的参量而不同。如同时对几个参量都有要求，则应以其中最严格的要求最为确定天线频带宽度的依据。若天线的最高工作频率为f,最低工作频率为f，对于窄频带天线， 采用相对带宽,即： (2-41)来表示其频带宽度。而对于超宽频

32、带天线，常用绝对带宽来表示其频带宽度。通常，相对带宽只有百分之几的为窄频带天线，例如引向天线；相对带宽达百分之几十的为宽频带天线，例如螺旋天线；绝对带宽可达到几个倍频的称为超宽频带天线，例如对数周期天线。4第三章 微带天线3.1 微带天线的发展和特点 在1953年德尚(G.A.Dcschams)教授提出利用微带线的辐射来制成微带微波天线的概念。但并没有引起人们的重视，在随后的近20年里，对此只有一些零星的研究.直到1972年，由于微波集成技术的发展，以及各种低耗介质材料的出现，客观上在制作工艺上保证了微带天线的大量生产，而空间技术的迅猛发展，对低剖面天线提出了迫切需求。芒森(R. E, Mun

33、son)和豪威尔（J.Q.Howell)等研究者制成了第一批实用微带天线.随之国际上展开了对微带天线的广泛研究和应用，1979年在美国新墨西哥州大学举行了微带天线的专题国际会议，1981年IEEE天线与传播会刊在1月号上刊载了微带天线专辑.至此，微带天线已经形成为天线领域中的一个专门分支，两本微带天线专著也相继问世，可见70年代是微带天线取得突破性进展的时期.在80年代中，微带天线无论在理论与应用的深度上和广度上都获得了进一步的发展.今天这一新型天线已趋于成熟，其应用正在与日俱增。5微带天线的特点有：剖面薄，易于飞机、卫星或者其他电子系统的外壳共形。体积小，重量轻，成本低，便于大规模生产。其具

34、有平面结构，和微波的毫米波无源电路、有源电路以及集成电路的兼容性好。微带天线具有在多频段多极化工作的能力。微带天线的主要缺点是带宽比较窄，如果没有采用扩频技术，带宽只有几个百分点，馈线的损耗限制了孔径尺寸和增益，在毫米波级别的高端微带线结构会出现表面波模式。经过几十年的研究，通过采用新的介质材料，新的制造工艺，新的天线结构，新的仿真分析软件等新技术的发明，微带天线的一些缺陷正在逐步的改善，在实际上可以使用多回路，多层结构，刻槽等多种技术扩宽微带天线的频带宽度，以及大大的提高其功率容量，频率上限和应用范围。3.2 微带天线分析方法3.2.1传输线模型理论 图3.1给出了开路传输线中的电荷、电流、

35、电场和磁场的分布方式。终端开路传输线上只有驻波没有行波，传输线终端以及离开终端n/2处电流为应为零。导线上传导电流用箭头标出，相邻的/2的传输线上的电流方向与之相反。电场用垂直于传输线的箭头来表示，磁场用环绕导体的箭头和箭尾来表示。两个导线之间的场会被加强，其他地方的场会被消弱，产生这种现象的原因主要是因为导线之间的距离远远小于波长。如果传输线的末端弯曲成图3.2所示的形状，线之间的场就暴露在自由空间中，这时的上下导体垂直段上的电流方向不在相反，所以远区场不是相互抵消而是相互叠加，从而产生辐射。还有其他的很多的类似的例子，如开路平行板传输线终端张开形成的TEM喇叭天线；开口矩形的波导末端逐渐张

36、开形成的锥形喇叭天线；拉开短路传输线就是双圆锥天线等。天线和传输线有所不同，在传输线的两端都是闭合电路，而天线的一端是闭合的电路，另一端是自由的空间，但是二者的本质都是在传输电磁能量，是一种特殊的能量传输形式。所以可以得出结论，即天线是传输线的特殊的形式，其起着波导和辐射空间的电磁波的能量转换作用。这就是天线的传输线模型。图3.1 开路传输线中的电荷、电流、电场和磁场图3.2 传输线终端张开形成的半波振子天线这是一种最简单而又适合某些工程应用的模型。它首先由芒森在1974 年提出，后又由A.G.Derneryd 等人作了发展。该模型将矩形贴片微带天线看成为场沿横向没有变化的传输线谐振器。场沿纵

37、向呈驻波变化，辐射主要由开路端处的边缘场产生。传输线法有三种模型：简单传输线、广义传输线和有耗传输线。10传输线模型的基本假设是：1.微带片和金属底版构成一段微带传输线，传输准TEM波，波的传输方向决定于馈电点。线段长度L /2，为准TEM波的波长。场的传输方向是驻波分布，而在其垂直方向上（即微带贴片的宽度方向上）是常数。2. 传输线的两个开口端（始端和末端）等效为两个辐射缝，其长度为W，宽为h，缝口径场即为传输线的开口端场强。缝平面看作位于微带片两端的延伸面上，即是将开口面向上转折90，而开口场强也随之折转。由上面的两条基本假设我们便不难看出：当L=/2时，二缝上切向电场均为x方向，并且等幅

38、同向。它们等效为磁流，由于金属底板的作用，相当于有两倍磁流向上半空间辐射。缝上等效磁流密度为 （3-1）其中，V是传输线开口端电压。由于缝已放平，在计算上半空间辐射场时，就可以按照自由空间处理，这是这种方法的方便之处。传输线模型理论的优点是方法简明，计算量少，物理直观性强。但其也有缺点:1.只能用于矩形微带天线及微带振子，对圆形及其它的形式微带天线则不适用。2.传输线模型一般是一维的，因此当馈电点位置在波垂直变化的方向变化时阻抗不变;在谐振频率附近，阻抗的频率特性是对称的，用圆图表示的阻抗曲线对称于实轴，这些都与实验不符合。实验表明，阻抗曲线与馈电点的二维位置有关，当馈电点由边缘向中心移动时，

39、阻抗的不对称逐渐显著，并向电感区收缩。这种计算和实测文微带大线的分析和宽频带设计的差异，源于传输线本质的缺陷。因为微带天线并非只存在最低阶的传输线模式，还有其他高次模式的场存在，在失谐时这些模式将显示主要作用。一般说来，传输线较适合于在辐射边附近馈电，并且.馈电点位于该边的对称轴上。3.2.2 腔模理论该理论由Y.T.Lo罗远志在1979年提出的。腔模理论是在微带谐振腔分析的基础上发展起来的。其基于薄微带天线()的假定:1.电场只有E分量，磁场只有分量，即这是对Z向的TM型场。2.内场不随坐标而变化。3.四周边缘处电流无法向分量，即空腔四周视为磁壁。通过这一近似假定，天线辐射场可由空腔四周的等

40、效磁流而得出，天线的输入阻抗可根据空腔的内场和馈源的边界条件而得出。这种方法的优点是:1.可以用于精确计算厚度不超过介质波一长百分之儿的微带天线特性，且计算量不是很大。2.这一模型使得对微带天线的工作特性有了更为深入的物理解释，不但可以用于矩形贴片，也适用于其他规则形状的贴片。 尽管如此，这种方法也有其缺点:1.其假定内场不随Z坐标变化只能适用于。的情沉，当使用厚基片时会引入误差。由于内场的假定是近似的，天线的外场是基于天线的内场，虽然外场的解法较为精确，但由于内场结果是近似的，最终导致外场的计算只能是近似。2.基本的腔模理论同样要经过修正，才能得到较为精确的结果，特别是边界导纳的引入，把腔内外的电磁问题分开成独立的问题，理论上是严格，但边界导纳的确定较为困难，计算只能近似。腔模理论是对传输线法的发展，它能应用于范围更广的微带天线，另一方面。由于腔模理论考虑了高次模的影响，因此可以在得到较为准确阻抗曲线，并且计算量不大。但是，由于边界导纳的引入，虽然在理论上把腔内外的电磁问题分开，但是由于边界导纳的确定比较困难，使计算只能是近似的。在腔模理论中，认为腔内场是二维函数，这在薄基片时是合理的，而对于厚基片则将引入误差。由于应用微带天线的目的就是降低剖面高度，因此在大多数情况下这不成问题，而在毫米波段就需要另行考虑了。即便如此，腔模理论由于具有结果准确，计算量小的优势，在工程设计领