第20讲激光产生机理与特性课件.ppt

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1、激光原理与技术原理部分,第二讲激光产生机理与特性,2.0 理论体系,经典理论（Classical Laser Theory）电磁场麦克斯韦方程组；原子电偶极振子半经典理论（Semiclassical Laser Theory）电磁场麦克斯韦方程组；原子量子力学描述量子理论（Quantum Laser Theory）电磁场和原子二者作为一个统一的物理体系作量子化处理速率方程理论（Rate Equation Theory）量子理论的简化形式，忽略光子的相位特性和光子数的起伏特性,2.0 理论体系,激光器的严格理论是建立在量子电动力学基础上的量子理论，在原则上可以描述激光器的全部特性；不同近似程度的

2、理论用来描述激光器的不同层次的特性，每种近似理论都揭示出激光器的某些特性，因此可以根据具体应用选择合适的近似理论；本课程主要用到的理论是经典理论和速率方程。,2.1 激光产生的机理,黑体辐射与普朗克公式黑体：一个物体能够完全吸收任何波长的电磁辐射，则称此物体为绝对黑体或黑体。自然界中不存在绝对黑体，而如图所示的空腔辐射体是黑体的理想近似。黑体辐射：当黑体处于某一恒定温度的热平衡状态，它吸收的电磁辐射和发射的电磁辐射 完全相等，即处于能量平衡状态，这 将导致空腔内存在完全确定的辐射场。这种辐射场称为黑体辐射或平衡辐射。,2.1 激光产生的机理,普朗克公式：黑体辐射是黑体温度T和辐射场频率 的函数

3、，并可以用单色能量密度 描述，表示单位体积内，频率处于 附近的单位频率间隔中的电磁辐射能量，其量纲为。为了解释实验测得的 分布规律，普朗克提出了量子化假设，并得到了普朗克公式：在温度T的热平衡状态下，黑体辐射平均地分配到腔内处于频率 附近的所有模式上的平均能量为：,2.1 激光产生的机理,而腔内单位体积中，频率处于 附近单位频率间隔内的电磁场模式数：所以可以得到黑体辐射的普朗克公式：其中K为波尔兹曼常数：,2.1 激光产生的机理,受激辐射与自发辐射自发辐射（Spontaneous emission）处于高能级E2的原子自发的向较低能级E1跃迁，并发射一个能量为 的光子，这种过程称为自发辐射。自

4、发辐射特点：各个原子所发的光向空间各个方向传播，是非相干光。假设系统中高能级原子数为n2，低能级原子数为n1，则单位时间内从高能级向低能级发生跃迁的原子数dn21为：其中A21为自发辐射爱因斯坦系数，定义为单位时间内n2个高能级原子中发生自发跃迁的原子数与n2的比值，其物理意义是每一个处于高能级的原子发生自发跃迁的几率。,2.1 激光产生的机理,按照定义：从上式可以解出：自发辐射的平均寿命 定义为原子数密度由起始值降至它的1/e的时间，则高能级原子数随时间变化可表示为：通过比较可以得到：，即自发辐射系数为高能级原子平均寿命的倒数，是由原子本身的性质决定的，不受外部辐射场的影响。,2.1 激光产

5、生的机理,如何确定自发辐射系数？生活中的自发辐射？,红宝石晶体自发辐射平均寿命测量装置,测量得到的原子自发辐射能量衰减曲线,2.1 激光产生的机理,受激吸收（Stimulated Absorption）如果黑体原子和外加电磁场之间的相互作用只有自发辐射这一种，是无法维持腔内的稳定电磁场的，因此爱因斯坦预言，黑体原子必然存在着一种受外加电磁场激发而从低能级向高能级跃迁的过程。处于低能级E1的一个原子，在频率为 的辐射场作用（激励）下，受激地向E2能级跃迁并吸收一个能量为 的光子，这一过程称为受激吸收，用受激吸收跃迁几率 描述：受激跃迁与自发跃迁不同，其跃迁几率不仅与原子性质有关，而且与外加电磁场

6、 成正比，因此唯象的将其表示为：其中B12称为受激吸收跃迁爱因斯坦系数，它只与原子性质相关。,2.1 激光产生的机理,受激辐射（Stimulated Emission）与受激吸收跃迁类似，黑体原子同外加电磁场之间还存在另一种受激相互作用，一个处于高能级E2的原子在频率为 的电磁场作用下，受激地跃迁到E1能级，并放出一个能量为 的光子，该过程被称为受激辐射跃迁。可以用受激辐射跃迁几率W21来描述受激辐射过程中高能级原子数变化的规律：受激辐射跃迁机率同样与外加电磁场和原子特性相关：,2.1 激光产生的机理,跃迁几率之间的相互关系当黑体处于确定的温度T的热平衡状态时，具有以下三个特点：腔内存在着由普

7、朗克公式描述的热平衡黑体辐射；腔内物质原子数按照能级的分布服从热平衡状态下的波尔兹曼分布：g1、g2为能级E1、E2的统计权重；腔内处于E2（或E1）能级的原子数应保持不变：,2.1 激光产生的机理,由特点3得到：将普朗克公式和波尔兹曼分布带入上式有：令，可以求出爱因斯坦系数之间的相互关系：特别的，当g1=g2时，B12=B21,2.1 激光产生的机理,受激辐射的相干性自发辐射和受激辐射的区别是什么？自发辐射发出的光子在相位、传输方向、偏振方向等特性上是无规则的，即平均分配在腔内可能稳定存在的所有的电磁场模式上；受激辐射则是受到外加电磁场激发而产生的过程，由量子电动力学可以严格证明受激辐射光子

8、与入射光子属于同一光子态，即具有相同的频率、相位、波矢和偏振等特性。按照经典原子模型，将原子看作简谐振动的电偶极子，自发跃迁是原子中电子的自发阻尼振荡，因此每个原子的自发跃迁互相之间没有关联；而受激辐射可以看作电子在外加光场作用下做受迫振动，其振荡频率、相位、方向等与外加光场一致。大量原子在同一辐射场激发下产生的受激辐射光子处于同一光子态，因而是相干的。,2.1 激光产生的机理,光的受激辐射放大光放大的基本原理：利用受激辐射；由于在原子与外加光场相互作用时同时存在受激辐射和受激吸收两种作用，想要实现光放大，必须要满足关系：由爱因斯坦系数相互关系及波尔兹曼分布得到光放大的条件：“不可能”的前提是

9、原子数按照能级的分布服从波尔兹曼分布，那么要实现光放大，必须使原子数按能级的分布打破波尔兹曼分布，即使得高能级原子数大于低能级原子数，使物质处于粒子数反转状态，或者称为负绝对温度状态。,要满足该条件，只有T0，这意味着物质处于温度低于绝对零度的状态，而这是不可能的。,2.1 激光产生的机理,如何使物质处于粒子数反转状态？通过各种泵浦机制，利用各种外部能量，使大量处于低能级的物质粒子跃迁到高能级，实现粒子数反转，为光放大做好准备。用增益系数来描述光放大物质对光的放大能力，增益系数定义为光波在介质中经过单位长度后光强的相对增长率：,2.1 激光产生的机理,求解上面的微分方程，可以得到位置z处的光强

10、：其中G0为增益系数的初值，当粒子数差值(n2-n1)不随距离变化，而且I0很小的情况下，G不随光的传输而发生变化，这种情况称为小信号增益。当I随着传输而逐渐增加时，高能级粒子被不断消耗，因此G也随之减少，G(z)随着z增加而减少的现象称为增益饱和。,2.1 激光产生的机理,光的自激振荡在光放大物质中，除了存在受激跃迁现象外，还有各种因素引起的光传输损耗，我们用损耗系数来描述这些损耗，它定义为光通过单位距离后光强衰减的百分比：在同时存在增益和损耗的光放大介质中，光强随传输距离的变化可以表示为：要利用增益介质实现对入射光的放大，应满足两个基本条件：实现粒子数反转；Ga；,2.1 激光产生的机理,

11、入射光能够被无限放大吗？假设一个微弱光I0入射到一段增益介质中，其初始增益系数为G0，G0a，此时光强随着传输距离增加而不断增强：但随着光强的不断增加，增益介质中的高能级粒子不断的由于受激辐射而跃迁到低能级，增益介质的增益系数不断减小，直到减小到 时，光强将不再随传输距离的变化而变化，此时的光强称为饱和光强Im。,2.1 激光产生的机理,从上面的讨论可以知道，只要增益介质足够长，无论多微弱的入射光，都可以被放大为饱和光强Im。至此我们具备了产生激光的一个必要条件：能够对特定频率的微弱入射光进行受激放大，新的问题是：入射光从何而来？解决之道自发辐射。自发辐射会产生微弱的、频率为 的荧光，可以作为

12、受激辐射的入射光。要产生我们需要的高强度、方向性好的激光，还有两个问题要解决：要获得最大的放大效果，需要近似无穷长度的增益介质，然而这在工程上不可实现的，如何尽可能的增加增益物质的长度？自发辐射产生的光子的前进方向是随机的，如果直接对其进行受激辐射放大，得到的激光在方向上也是随机的，如何选择特定方向的光来进行放大得到方向性很好的激光？,2.1 激光产生的机理,在激光的实际应用中，利用各种不同结构的光学谐振腔来解决上述两个问题。结构最简单的光学谐振腔是在工作物质两端放置两块平行的平面镜而构成的平行平面腔，通过让需要放大的光在两块平面镜之间反射，实现了近似于无限长的增益介质；通过限制平面镜的尺度，

13、使得自发辐射产生的微弱光在谐振腔内反射的过程中，只有靠近平面镜中心而且方向垂直于平面镜的那部分光才能在其中多次反射，得到足够多次的放大而形成激光，其它方向的光则迅速溢出谐振腔外，无法形成正反馈过程。通过这种方式实现了对激光方向性的选择。,2.1 激光产生的机理,光学谐振腔的作用提供正反馈控制激光模式 光学谐振腔的作用很重要，但并不是不可或缺的，在某些高增益工作物质构成的激光器中，不需要谐振腔就能够形成自激振荡，只是相干性较差。,2.2 激光的特性,光子基本特性能量：动量：质量：光子没有静止质量偏振态：光子有两个可能的独立偏振状态，对应于光波的两个独立偏振方向；自旋：光子具有自旋，其自旋量子数为

14、整数，光子属于玻色子，服从玻色爱因斯坦分布，即处于同一量子态的全同粒子数目没有限制。,任意电磁场可以看作是一系列单色平面电磁波的线性叠加，这些单色平面电磁波用波矢 来标识；也可以将任意电磁场视为一系列与单色平面电磁波等效的电磁波本征模式的线性叠加；本征模式的能量、动量具有量子化特性，即能量为基本能量 的整数倍，动量为基本动量 的整数倍。具有基本能量 和基本动量 的物质单元称为属于第 个本征模式的光子。,2.2 激光的特性,2.2 激光的特性,光波模式与光子相格在有边界条件限制的空间V内，只能存在一系列独立存在的、具有特定波矢的单色平面驻波，能够存在于腔内的驻波称为光波模式。考虑如图所示的金属空

15、腔，任何能够存在的驻波应该满足以下条件：其中m、n、l为正整数，由波矢的表达式 可以得到波矢的三个分量：每组不同的m、n、l标识了不同的模式，如果在由kx、ky、kz构成的空间中表示不同的模式，其结果如右图，每个不同的模式分别占据图中的一个方格。可以求出在该空间中一个模式占据的体积为：,2.2 激光的特性,波矢在 范围内的波矢空间体积为：则在该空间内所包含的光波模式数为：由波矢的定义有：可以得到在体积为V的腔内，频率 附近 间隔内的模式数P为：因此单位体积内，频率 附近，单位频率间隔的模式数为：,2.2 激光的特性,光子状态与相格在辐射场中的光子可以用动量、位置和偏振态来对其加以区别；宏观上质

16、点的运动状态可以用位置（x,y,z）和动量（Px,Py,Pz）来完全确定，一种运动状态对应相空间（x,y,z,Px,Py,Pz）中的一个点；微观上的粒子运动满足测不准原理：在相空间中，一个光子态不再对应一个点，而是一个体积元，称为相格，其在相空间中的体积为：,2.2 激光的特性,在波矢空间中一个光波模式占据的体积是：由于腔内稳定存在的光波模都是由两列相向传播的行波构成的，因此每个模式的动量可以写成：将以上结果代入(1)式，可得到：即一个光波模在相空间中也占有一个相格，一个光波模等效于一个光子态。,2.2 激光的特性,相干性光源的相干体积考虑频率宽度为 的沿z方向传播的准单色平面波，由双缝干涉理

17、论可知光源的相干面积：光波的相干长度为其波列长度：则光源相干体积为：其物理意义为：如要求传播方向限于 之内并具有频率宽度 的光波相干，则光源应局限在空间体积Vc内。,2.2 激光的特性,光子的相干性光子动量在(x,y,z)方向的分量分别为：根据前述的光子态在相空间的体积为 可得：上式表明相格的空间体积等于相干体积，如果光子属于同一光子态，则它们应该包含在相干体积之内，即同一光子态的光子是相干的。,2.2 激光的特性,光子态与光波模式是电磁场运动状态描述的两种等效提法，是两种等效的物理概念；相格的空间体积以及一个光波模式或光子态占有的空间体积都等于相干体积；属于同一状态的光子或同一模式的光波是相干的，而不同状态的光子或不同模式的光波是不相干的。,激光的特性1、激光的空间相干性与方向性方向性越好、空间相干性程度越高方向性（发散角）受衍射极限的限制2、激光的时间相干性与单色性单色性越好、相干时间越长3、激光的高强度光子简并度处于同一模式中的光子数目激光器可以产生很高的单模功率，即高光子简并度,2.2 激光的特性,