晶体X射线衍射学衍射原理课件.ppt
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1、晶体X射线衍射学衍射原理,第三章 X射线衍射原理,1、晶体衍射两要素2、劳厄(Laue)方程3、布拉格(Bragg)方程4 劳厄方程与布拉格方程的一致性5 衍射矢量方程和厄尔瓦德图解,2,3,晶体的X射线衍射:当一束X射线照射到晶体上时,首先被电子所 散射,每个电子都是一个新的辐射波源,向空间辐射出与入射波同频率的电磁波。可以把晶体中每个原子都看作一个新的散射波源,同样各自向空间辐射与入射波同频率 的电磁波。由于这些散射波之间的干涉作用,使得空间某些方向上波相互叠加,在这个方向上可以观测到 衍射线,而另一些方向上波相互抵消,没有衍射线产生。X射线在晶体中的衍射现象,是大量的原子散射波互相干涉的
2、结果。,4,晶体的点阵结构使晶体对X射线、中子流和电子流等产生衍射。其中X衍射法最重要,已测定了二十多万种晶体的结构,是物质空间结构数据的主要来源。,5,3.1衍射的两个要素,晶体所产生的衍射花样都反映出晶体内部的原子分布规律。晶体的X射线衍射包括两个要素:(1)衍射方向,即衍射线在空间的分布规律,由晶胞大小、类别和位向决定(hkl)。(2)衍射强度,即衍射线束的强度,取决于原子的种类和它们在晶胞中的相对位置。X射线衍射理论所要解决的中心问题:在衍射现象与晶体结构之间建立起定性和定量的关系,这个关系的建立依靠一个参数联系-晶面间距。,6,晶体的衍射方向,7,为什么在这个方向上能产生衍射,而不是
3、其他方向?回答这个问题就涉及到衍射方向的问题,晶体衍射方向就是X射线与周期性排列的晶体中的原子、分子相互作用时,产生散射后X射线干涉、叠加相互加强的方向。讨论衍射方向的方程有:劳厄Laue方程和 布拉格Bragg方程。前者从一维点阵出发,后者从平面点阵出发,两个方程是等效的。,8,1914年获物理奖M.(Max von Laue,1879-1960),9,德国物理学家,X射线晶体分析的先驱。1904年,博士论文,导师:普朗克(量子力学,1918,诺奖),助教;1907年,他从光学角度支持爱因斯坦狭义相对论;1912年最重要贡献是发现了“X射线通过晶体的衍射”。爱因斯坦曾称此实验为物理学最美的实
4、验。1914年获得诺奖。,The Nobel Prize in Physics 1914,劳厄法,10,3.2 劳厄(Laue)方程,(1)直线点阵的衍射方向(衍射条件)设有原子组成的直线点阵,相邻两原子间的距离为a,如图所示,X射线入射方向S0 与直线点阵的交角为0。,11,12,13,14,15,16,17,劳厄方程中,对于每组HKL,可得到三个衍射圆锥,只有同时满足劳厄方程组才能出现衍射,衍射方向是三个圆锥面的共交线。另外,不是完全彼此独立,这三个参数之间还存在着一个函数关系:F(,)0 例如当,相互垂直时,则有,共计三个变量,但要求它们满足上述的四个方程,这在一般情况下是办不到的,因而
5、不能得到衍射图。,18,为了获得衍射图必须增加一个变量,可采用两种办法:(1)一种办法是晶体不动(即 0,0,0 固定),只让X射线波长改变(改变);即:变,晶体不动(即 0,0,0 不变)-劳厄法(2)另一种办法是采用单色X射线(固定),但改变 0,0,0 的一个或两个以达到产生衍射的目的。不变,0,0,0 中一个或两改变-回转晶体法和粉末法。,19,3.3布拉格定律,布拉格(Great Britain)Sr.William Henry Bragg(1862-1942)Jr.William Lawrence Bragg(1890-1971),20,The Nobel Prize in Phy
6、sics 1915,主要成就:可分为两个阶段,第一阶段在澳大利亚,研究静电学、磁场能量及放射射线,第二阶段即1912年后,与儿子一起推导出布拉格关系式,说明X射线波长与衍射角之间关系,1913年建立第一台X射线摄谱仪,并将晶体结构分析程序化。小布拉格是最年轻的诺贝尔奖获得者,当时25岁。,布拉格方程的导出,任意两个结点a与b上的散射波,在镜面反射方向上散射波的光程差:am-nb=0 于是,同相位而得到干涉。同理,不论X射线从什么方向入射,在对应的镜面反射方向上,原子面上所有个结点的散射波能产生干涉。,21,如果晶体只有一个晶面,任何角度上的镜面反射都能产生干涉,但晶体由多个晶面组成,而且X射线
7、由于极强的穿透力,不仅表面原子,内层原子也将参与镜面反射。问题:X射线在一组晶面上的反射线,出现干涉、产生衍射需要哪些条件?,根据图示,光程差:干涉加强的条件是:式中:d晶面间距,n为整数,称为反射级数;为入射线或反射线与反射面的夹角,称为掠射角,由于它等于入射线与衍射线夹角的一半,故又称为半衍射角,把2 称为衍射角。,22,因此,已经证明:当一束单色平行的X射线照射到晶体时,(1)同一晶面上的原子的散射线,在晶面反射方向上可以相互加强;(2)不同晶面的反射线若要加强,必要的条件是相邻晶面反射线的光程差为波长的整数倍。布拉格方程是X射线对晶体产生衍射的必要条件而非充分条件。有些情况下晶体虽然满
8、足布拉格方程,但不一定出现衍射线,即所谓系统消光。,23,选择反射,(重点:与可见光的镜面反射的区别)X射线在晶体中的衍射实质上是晶体中各原子散射波之间的干涉结果。只是由于衍射线的方向恰好相当于原子面对入射线的反射,所以借用镜面反射规律来描述衍射几何。将衍射看成反射,是布拉格方程的基础。但是,衍射是本质,反射仅是为了使用方便。X射线的原子面反射和可见光的镜面反射不同。一束可见光以任意角度投射到镜面上都可以产生反射,而原子面对X射线的反射并不是任意的,只有当、d三者之间满足布拉格方程时才能发生反射,所以把X射线这种反射称为选择反射。即衍射方向的选择性。,24,总结:,(a)可见光在任意入射角方向
9、均能产生反射,而X射线则只能在有限的布拉格角方向才产生反射。就平面点阵(hkl)来说,只有入射角满足此方程时,才能在相应的反射角方向上产生衍射。(b)可见光的反射只是物体表面上的光学现象,而衍射则是一定厚度内许多间距相同晶面共同作用的结果。,25,反射级数,n为反射级数。当晶面间距(d值)足够大,以致2dsin有可能为波长的两倍或者三倍,甚至以上倍数时,会产生二级或多级反射。所以,对于一个固定波长的入射线,能不能发生二级或多级反射,依赖晶面间距是否足够大。,26,这样,把(hkl)晶面的n级反射看成为与(hkl)晶面平行、面间距为(nh,nk,nl)的晶面的一级反射。如果(hkl)的晶面间距是
10、d,n(hkl)晶面间距是d/n。因此,反射级数是针对实际晶面(hkl)而言,对于虚拟晶面,例如n(hkl),只有一级反射。,布拉格方程的简化,我们将布拉格方程中的n隐含在d中得到简化的布拉格方程:晶面(hkl)的n级反射面n(hkl),用(HKL)表示,称为反射面或者干涉面。(hkl)是晶体中实际存在的晶面,(HKL)仅仅是为了使问题简化而引入的虚拟晶面。干涉面的面指数称为干涉指数,一般有公约数n,例如(200)、(222)等。当n=1,干涉指数变为晶面指数。,27,注意:实际测量的衍射谱中的衍射线条对应的是干涉指数。即有可能出现(200)、(222)、(300)等指数。,布拉格方程的说明,
11、角,即入射线或者反射线与晶面间的夹角,也称掠射角。1,当用单色X射线(一定)照射多晶体,晶面间距相同的晶面,相同。2,一定,d越小,越大。即面间距小的晶面,在高角度处产生衍射。,28,产生衍射的极限条件,根据布拉格方程,sin 不能大于1,因此,产生衍射的条件为:(1)如果想观察到面间距为d的这一晶面的衍射线(或衍射斑点),X射线的波长要小于等于这一晶面的二倍。同样,如果要得到至少一个衍射线或点,X射线的波长必须小于参加反射的晶面中最大面间距的二倍,否则不能产生衍射现象。(2)如果晶面间距d一定,越小,可得到的多级反射就越多。如果希望获得更多的衍射图(斑点或线条),可选用短波长的入射X射线。,
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