数学物理方法第12章格林函数【ppt】 .ppt
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1、本章总共五小节内容,可分为三部分。前两节是一部分,讲解泊松方程解其解的问题,三四节讲解波动和输运方程及其解的问题。第五小节是对前面的推广。在第一节里,写出泊松方程的格林函数积分公式,没有说出格林函数的形式,接下来在第二节就具体求格林函数的形式,然后代入第一节的积分公式中,就把定解问题全部求完了。第三节讲的是波动和输运问题(即含时间t)写出积分公式,第四节具体求格林函数,然后代回。这样就求出了波动和输运问题了。,12.1,泊松方程的格林函数法,有源问题,定解通解边界条件,求通解积分,定解积分边界条件(格林函数法),1.源问题,例 静电场,处静电场,a.无界空间,b.有界空间,边界上可能出现感应电
2、荷,处静电场是源电荷与感应电荷的电势之和。,感应电荷是源电荷的结果。,计算变成,由,计算感应电荷,然后,是否能一次解决,定解通解边界条件,求通解积分,定解积分边界条件(格林函数法),2.格林公式,第一格林公式:,区域 T,边界,T,设 和 在 T 中具有连续二阶导数,在 上有连续一阶导数。由高斯定理,感应电荷是边界问题,第二格林公式:,交换 和:,与上式相减,即,法向导数,3.边值问题,泊松方程,边界条件,定义在,第一类边界条件,第二类边界条件,第三类边界条件,泊松方程与第一类边界条件,构成第一边值问题(狄里希利问题),泊松方程与第二类边界条件,构成第二边值问题(诺依曼问题),泊松方程与第三类
3、边界条件,构成第三边值问题,4.泊松方程的基本积分公式,点源泊松方程,单位负电荷在,奇异,不能化为,面积分。在 T 中挖掉半径,在 的小球。小球边界。,边界条件无法带入积分之中!,在,。,和,连续。,这样,边界条件进入积分之中!泊松方程的基本积分公式。,解 在区域 T 中一点 的值 通过上面积分,由源项对区域的积分(右第一项),和边值得积分(右第二项)给出。,格林函数:,将冲量定理法扩展到空间坐标,对两端固定的弦,问题变成,5.边值问题的格林函数,还需知道点源泊松方程度解的边界条件。,第一边值问题(狄里希利问题),第三边值问题,第一边值问题格林函数,第三边值问题格林函数,在,,在物理上是不合理
4、的。考虑它是偶函数,,具有同一个解,可作变换:,12.2,电像法求格林函数,第一边值问题格林函数,导体球内有一个点电荷,导体接地。求球内电势。电荷的存在,在导体上感应了电荷。球内的电势为自由电荷和感应电荷电势之和。,将感应电荷的电势由一“电像电荷”的电势表示,如右图,当导体外 M1 处有电荷 时,镜像电荷将在球内M0 处。,现在,问题反过来,在 r0 处有电荷-0,求r1,和镜像电荷。,例1,球内第一边值问题,在球面上,例2,半空间第一边值问题,解,按电磁学思维模式,应当引入镜像电荷表示平面(z=0)上的感应电荷。,计算格林函数:,镜像电荷的作用为使平面(z=0)上的电势为零。显然,这个电荷位
5、于相对于平面(z=0)对称的几何点,且有相反的电量。,法线方向与z轴方向相反,12.3 含时间的格林函数,12.112.2讨论的是稳定场问题的格林函数方法.至于波动与输运这类含时间的问题,同样可以运用格林函数方法求解.本节以波动问题为例介绍含时间的格林函数,并导出波动方程定解问题解的积分形式;对于输运问题,亦给出相应的结果.,一般强迫振动的定解问题是,(12.3.1)(12.3.2)(12.3.3)持续作用的力 可看作是前后相继的脉冲力 的叠加.现在我们再进一步将一个个连续分布于空间的脉冲力看作是鳞次栉比排列在许许多多点上的力的叠加.,把持续作用的连续分布力 看作是许许多多脉冲力的叠加,(12
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