一了解热辐射有关概念和黑体辐射有关定律ppt课件.ppt

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1、第十三章 量子力学基础,一 了解热辐射的有关概念和黑体辐射的有关定律。,二 理解普朗克的量子假设，理解爱因斯坦的光量子理论及其对光电效应的解释。,教学基本要求,三 掌握德布罗意假说的内容和意义。,四 了解海森伯不确定关系的意义。,五 了解波函数的概念及其统计解释 ， 了解薛定谔方程极其重要性。,量子概念是 1900 年普朗克首先提出的，距今已有一百多年的历史.其间，经过爱因斯坦、玻尔、德布罗意、玻恩、海森伯、薛定谔、狄拉克等许多物理大师的创新努力，到 20 世纪 30 年代，就建立了一套完整的量子力学理论.,量子力学,经典力学,现代物理的理论基础,量子力学相 对 论,量子力学,第一节 黑体辐射

2、 普朗克量子假设,一 热辐射,（1）热辐射 实验证明不同温度下物体能发出不同的电磁波，这种能量按频率的分布随温度而不同的电磁辐射叫做热辐射.,（2）单色辐射出射度 单位时间内从物体单位表面积发出的波长在 附近单位波长区间的电磁波的能量 .,单色辐射出射度 单位：,第一节 黑体辐射 普朗克量子假设,（3）辐射出射度 （辐出度）,单位时间，单位面积上所辐射出的各种频率（或各种波长）的电磁波的能量总和.,太阳,钨丝,第一节 黑体辐射 普朗克量子假设,实验表明 辐射能力越强的物体，其吸收能力也越强.,（4）黑体 能完全吸收照射到它上面的各种频率的电磁辐射的物体称为黑体 .（黑体是理想模型）,第一节 黑

3、体辐射 普朗克量子假设,测量黑体辐射出射度实验装置,第一节 黑体辐射 普朗克量子假设,二 黑体辐射定律,（1）斯忒藩玻尔兹曼定律,斯忒藩玻尔兹曼常量,（2）维恩位移定律,常量,峰值波长,第一节 黑体辐射 普朗克量子假设,（2）取,（1）由维恩位移定律,（3）由斯特藩玻尔兹曼定律,第一节 黑体辐射 普朗克量子假设,由维恩位移定律,对宇宙中其他发光星体的表面温度也可用这种方法进行推测。,第一节 黑体辐射 普朗克量子假设,除辐射测温外，黑体辐射的规律在现代科学技术和日常生活中有着广泛的应用，比如红外线遥感、红外线追踪。,黑体辐射的瑞利金斯公式 经典物理的困难,瑞利 - 金斯公式,第一节 黑体辐射 普

4、朗克量子假设,三 普朗克的量子假设,普朗克常量,普朗克黑体辐射公式,空腔壁上的带电谐振子吸收或发射能量应为,第一节 黑体辐射 普朗克量子假设,第一节 黑体辐射 普朗克量子假设,解（1）,基元能量,第一节 黑体辐射 普朗克量子假设,（2）,在宏观范围内，能量量子化的效应是极不明显的，即宏观物体的能量完全可视作是连续的.,第一节 黑体辐射 普朗克量子假设,一 光电效应的实验规律,（1）实验装置,光照射至金属表面, 电子从金属表面逸出, 称其为光电子.,（2）实验规律,截止频率（红限）,几种纯金属的截止频率,仅当 才发生光电效应，截止频率与材料有关与光强无关 .,第二节 光电效应 爱因斯坦的光量子论

5、,电流饱和值,遏止电压,瞬时性,遏止电势差与入射光频率具有线性关系.,当光照射到金属表面上时，几乎立即就有光电子逸出,（光强）,遏止电压 与光强无关,第二节 光电效应 爱因斯坦的光量子论,按经典理论，电子逸出金属所需的能量，需要有一定的时间来积累，一直积累到足以使电子逸出金属表面为止.与实验结果不符 .,（3）经典理论遇到的困难,红限问题,瞬时性问题,按经典理论,无论何种频率的入射光,只要其强度足够大，就能使电子具有足够的能量逸出金属 .与实验结果不符.,第二节 光电效应 爱因斯坦的光量子论,二 爱因斯坦的光量子论,（1） “光量子”假设,光子的能量为,（2） 解释实验,爱因斯坦光电方程,逸出

6、功与材料有关,对同一种金属， 一定， ，与光强无关,第二节 光电效应 爱因斯坦的光量子论,逸出功,光强越大，光子数目越多，即单位时间内产生光电 子数目越多，光电流越大.（ 时）,光子射至金属表面，一个光子携带的能量 将一 次性被一个电子吸收，若 ，电子立即逸出， 无需时间积累（瞬时性）.,第二节 光电效应 爱因斯坦的光量子论,（3） 的测定,爱因斯坦方程,第二节 光电效应 爱因斯坦的光量子论,解 （1）,（2）,（3）,第二节 光电效应 爱因斯坦的光量子论,例2 设有一半径为 的薄圆片，它距光源1.0m . 此光源的功率为1W，发射波长为589nm的单色光 . 假定光源向各个方向发射的能量是相

7、同的，试计算在单位时间内落在薄圆片上的光子数 .,解,第二节 光电效应 爱因斯坦的光量子论,三 光电效应在近代技术中的应用,光控继电器、自动控制、自动计数、自动报警等.,光电倍增管,第二节 光电效应 爱因斯坦的光量子论,四 光的波粒二象性,（2）粒子性： （光电效应等）,（1）波动性： 光的干涉和衍射,第二节 光电效应 爱因斯坦的光量子论,思想方法 自然界在许多方面都是明显地对称的，他采用类比的方法提出物质波的假设 .,“整个世纪以来，在辐射理论上，比起波动的研究方法来，是过于忽略了粒子的研究方法； 在实物理论上，是否发生了相反的错误呢 ？ 是不是我们关于粒子的图象想得太多 ，而过分地忽略了波

8、的图象呢？”,法国物理学家德布罗意（Louis Victor de Broglie 1892 1987 ),第三节 微观粒子的波粒二象性,一德布罗意假设（1924 年 ）,德布罗意假设：实物粒子具有波粒二象性 .,德布罗意公式,2）宏观物体的德布罗意波长小到实验难以测量的程度，因此宏观物体仅表现出粒子性 .,第三节 微观粒子的波粒二象性,例 在一束电子中，电子的动能为 ，求此电子的德布罗意波长 ？,解,此波长的数量级与 X 射线波长的数量级相当.,第三节 微观粒子的波粒二象性,二德布罗意波的实验证明,1 戴维孙 革末电子衍射实验（1927年）,第三节 微观粒子的波粒二象性,镍晶体,电子波的波长

9、,两相邻晶面电子束反射射线干涉加强条件,第三节 微观粒子的波粒二象性,2 G . P . 汤姆孙电子衍射实验 ( 1927年 ),当 时， 与实验结果相近.,第三节 微观粒子的波粒二象性,解 在热平衡状态时, 按照能均分定理慢中子的平均平动动能可表示为,例3 试计算温度为 时慢中子的德布罗意波长.,平均平动动能,慢中子的德布罗意波长,三 应用举例,1932年德国人鲁斯卡成功研制了电子显微镜 ; 1981年德国人宾尼希和瑞士人罗雷尔制成了扫瞄隧道显微镜.,第三节 微观粒子的波粒二象性,四德布罗意波的统计解释,经典粒子 不被分割的整体，有确定位置和运动轨道 ；经典的波 某种实际的物理量的空间分布作

10、周期性的变化，波具有相干叠加性 . 二象性 要求将波和粒子两种对立的属性统一到同一物体上 .,1926 年玻恩提出 德布罗意波是概率波 .,统计解释：在某处德布罗意波的强度是与粒子在该处邻近出现的概率成正比的 .,概率概念的哲学意义：在已知给定条件下，不可能精确地预知结果，只能预言某些可能的结果的概率 .,第三节 微观粒子的波粒二象性,一级最小衍射角,电子经过缝时的位置不确定 .,电子经过缝后 x 方向动量不确定,用电子衍射说明不确定关系,考虑衍射次级有,第四节 不确定关系,解 子弹的动量,3）对宏观粒子，因 很小，所以 可视为位置和动量能同时准确测量 .,例 1 一颗质量为10 g 的子弹，具有 的速率 . 若其动量的不确定范围为动量的 (这在宏观范围是十分精确的 ) , 则该子弹位置的不确定量范围为多大?,动量的不确定范围,位置的不确定量范围,第四节 不确定关系,例2 一电子具有 的速率, 动量的不确范围为动量的 0.01% (这也是足够精确的了) , 则该电子的位置不确定范围有多大?,解 电子的动量,动量的不确定范围,位置的不确定量范围,第四节 不确定关系,