理论力学全解课件.ppt

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1、静力学,第一章 静力学基本公理和物体的受力分析,1力定义：,2. 力的效应：,3. 力的三要素：大小，方向，作用点。,1.1 理论力学基本概念,静力学,力系：是指作用在物体上的一群力。 平衡力系：,三.刚体,二.平衡,等效力系：,静力学,公理：是人类经过长期实践和经验而得到的结论，它被反复的实践所验证，是无须证明而为人们所公认的结论。,公理1 二力平衡公理,作用于刚体上的两个力，使刚体平衡的必要与充分条件是：,(简称等值、反向、共线）,注意：,四.静力学公理,这两个力大小相等、方向相反、作用线共线，作用于同一个物体上。,二力构件：只在两个力作用下平衡的刚体叫二力构件(二力体),对变形体来说，上

2、面的条件只是必要条件(或多体中),静力学,静力学,在已知力系上加上或减去任意一个平衡力系，并不改变原力系对刚体的效应。,推论1：力的可传性,因此，对刚体来说，力的三要素为：大小、方向、作用线,公理2 加减平衡力系公理,力是滑移矢量,作用于刚体上的力可沿其作用线移到同一刚体内的任一点，而不改变该力对刚体的效应。,静力学,当刚体受到三力作用而平衡时，若有两力交于一点，则此三力必构成平面汇交力系。,公理3 力的平行四边形法则,作用于物体上同一点的两个力可合成一个合力，此合力也作用于该点，合力的大小和方向由以原两力矢为邻边所构成的平行四边形的对角线来表示。即,推论2：三力平衡汇交定理,力三角形,静力学

3、,公理4 作用力和反作用力定律,两物体间的相互作用力即作用力与反作用力，总是大小相等、方向相反、作用线重合，并分别作用在这两个物体上。,证 为平衡力系， 也为平衡力系。 又 二力平衡必等值、反向、共线， 三力 必汇交，且共面。,例 吊灯,静力学,公理5 刚化原理,变形体在某一力系作用下处于平衡，如将此变形体变成刚体（刚化为刚体），则平衡状态保持不变。,公理5告诉我们：处于平衡状态的变形体，可用刚体静力学的平衡理论。,柔性体（受拉力平衡）,刚化为刚体（仍平衡）,思考题将平衡状态的刚体转化为变形体，是否仍然平衡？,静力学,1-2 力的投影及荷载分类,一、力的投影,1.力 在任一轴上的投影,（1）力

4、 与轴共面：以X表示力 在x轴上的投影，则X=ab。,（2）力与轴不共面：,则X=AB = ab,（3）正负号规定：,若为 与x轴正向的夹角，则X=Fcos,过力 的起点和终点分别作平面垂直于x轴，,若为锐角，则X=Fcos，用观察法确定正负，即：如果从力的起点的投影到终点的投影与投影轴的正向一致者为正，反之为负。,静力学,2.力平面上的投影,为力 在平面上的投影，大小：F=FCOS,注意：力在轴上的投影是代数量，而在平面上的投影是矢量。,3.力在直角坐标轴上的投影,静力学,静力学,(1)一次投影法（直接投影法）,3.力在直角坐标轴上的投影,若已知力与坐标轴正向的夹角、，则,（2）二次投影法（

5、间接投影法） 当力与各轴正向夹角不易确定时，可先将 F 投影到xy面上，然后再投影到x、y轴上，即,静力学,静力学,4.若已知力在直角坐标轴上的投影X、Y、Z，则,力的大小：,方向余弦：,为力与x、y、z轴正向的夹角。,5.力的分解式,在直角坐标系下，力的分力与其投影之间有下列关系：分力的模等于力在相应坐标轴上的投影的绝对值，即, 力的解析表达式为：,5.力的投影和力的分力的区别,力的投影和力的分力是两个不同的概念，不得混淆：,（1）力在轴上的投影是代数量，由力的投影X、Y、Z只能求出力的大小和方向，不能确定其作用点的位置；而力的分力是矢量，由力的分力完全可以确定力的大小和方向及作用点的位置。

6、,（2）力的投影是向轴作垂线而得，力的分力则是利用平行四边形法则而得。关系式,静力学,仅对直角坐标系成立，对斜坐标系不成立。,静力学,二、荷载分类,力,主动力（又称荷载）：使物体产生运动或运动趋势 的力，如 重力、风压力、水压力等，,约束反力,1.荷载分类,根据作用时间，荷载,恒载：不随时间而变，如自重,活载：随时间而变，如风压力,静力学,根据分布情况，荷载,集中荷载（力）：作用在极小的面积或 体积上，可以认为作用在一点上。,分布荷载：分布作用于物体的体内或 表面，如重力、土压力、水压力。,2.分布荷载,线分布力或线荷载：沿一条直线连续分布且相互平行的力系。,线荷载集度q：单位长度上的线荷载，

7、单位：N/m或kN/m。,均布荷载：q=const，非均布荷载：qconst,荷载图：表示荷载集度分布的图形。,静力学,线分布力的大小及作用位置可由力系简化理论（后述）求得：同向线分布力的合力的大小等于荷载图的面积，方向与分布力的方向相同，作用线通过荷载图的形心。,常见分布力的合力及作用位置：,2l/3,l/3,l/2,l/2,l/3,1-3 力矩和力偶,力的效应：移动效应和转动效应,一、力对点的矩：度量力使刚体绕某点转动效应的物理量。,(1)在平面问题中，力对点的矩为代数量（因为所有力矩的作用面都在同一平面内，只要确定了力矩的大小和转向，就可完全表明力使物体绕矩心转动的效应）。大小等于力与力

8、臂的乘积,面积,当F=0或h=0时，,单位N.m或kN.m,正负号:逆时针转动为正，反之为负,O矩心，h 力臂,静力学,（2）在空间问题中，力对点的矩为矢量(为了表示力使物体绕矩心的转动效应，须表示出三个要素：力矩的大小、力矩作用面的方位及力矩在其作用面内的转向，这三个要素必须用一个矢量表示,力对点之矩依赖于矩心的位置，所以空间力对点的矩是定位矢量。,力矩的大小,面积,力对一点的矩不因力沿其作用线移动而改变。这再以次证明了力是滑移矢量。,静力学,矢量 的指向按右手法则确定。,力对点之矩的解析式,以O点为原点建立直角坐标系，则力作用点的矢径及力可表示为解析式：,于是：,注意：力作用点的坐标及力的

9、投影有正负。,静力学,二、力偶,1.力偶：大小相等、方向相反、作用线平行但不重合的两个力。,力偶是常见的一种特殊力系。,2.力偶矩：力偶对物体的转动效应用力偶矩度量。,（1）平面问题中的力偶矩是代数量，大小等于力偶中的力的大小与力偶臂的乘积：,规定：逆时针转向为正，反之为负 。,单位：N.m，kN.m,静力学,（2）空间问题中的力偶矩是矢量，其对物体的作用决定于力偶三要素：,力偶作用面在空间的方位,力偶在作用面内的转向：力偶矩矢与力偶的转向符合右手螺旋法则 。,力偶矩的大小 ：,力偶对刚体的作用完全决定于力偶矩矢。,3.力偶的基本性质,力偶只能使物体转动。因此，力偶不能与一个力等效，它既不能合

10、成一个力，也不能与一个力平衡。力偶只能用力偶来平衡。,静力学,力偶对任一点之矩恒等于力偶矩而与矩心位置无关，因此力偶对物体的转动效应完全决定于力偶矩。,只要保持力偶矩矢的大小和方向不变，力偶可以在其作用面内任意移动，也可以移动到与其作用面相互平行的平面中去；或同时改变力偶中力和力偶臂的大小，而不改变力偶对刚体的效应。,由此可知，力偶矩矢是自由矢量。在研究力偶问题时可以不考虑力偶的作用位置及力偶中力的大小和力偶臂的长度，而只需考虑力偶的力偶矩，故常在力偶作用面内将力偶用带箭头的弧线表示，箭头表示力偶的转向，旁边的数字表示力偶矩的大小。,静力学,静力学,约束反力（或约束力、反力）：约束给被约束物体

11、的作用力。,1-4 约束与约束反力,一、概念,自由体：在空间的运动不受任何限制的物体。,非自由体：在空间的运动受到限制的物体，也称被约束体。,约束：阻碍物体某些方向运动的限制条件 。 （这里，约束是名词，而不是动词的约束。）,静力学,大小是未知的。故称为被动力。方向总是与所限制的物体的位移方向相反；作用点在物体与约束相接触的那一点。,约束反力特点：,静力学,由于柔索只能阻碍物体沿柔索伸长的方向运动，故柔索的约束力通过柔索与物体的连接点，方位沿柔索而指向背离物体。即恒为拉力。,二、常见约束及约束反力：,1.柔索约束（不计重的绳索、链条或皮带等）,静力学,此类约束如支持物体的固定面。,2.光滑接触

12、面约束 (光滑指摩擦不计),约束限制物体沿接触面法线向约束内部的位移，故其约束力沿接触面的公法线指向被约束物体，即恒为压力。,静力学,滑槽与销钉（双面约束）约束力垂直于滑槽，指向可假设,结构图,简化图,受力图,静力学,3.光滑圆柱铰链约束,光滑圆柱铰链,销钉,A、B互为约束与被约束体,静力学,A,简化图,受力图,约束力在垂直于销钉轴线的平面内并通过销钉中心，方向待定。常用两个正交的分力X、Y表示。,或,静力学,静力学,实例分析 剪刀。如图所示剪刀，是对其中所有构件进行受力分析，并做出受力图。,固定铰支座（铰链支座）,将光滑圆柱铰链其中一构件固定而得,光滑圆柱铰链,固定铰支座,静力学,静力学,简

13、化图,受力图（同光滑圆柱铰链）,工程实例,或,静力学,在分析铰链约束力时，通常将销钉固连在某个构件上，简化成只有两个构件的结构。,例如，在图（a）所示的三铰拱结构中，如将铰链C处的销钉固连在构件II上，则构件I、II互为约束。铰链约束力如图(b)所示。,（a）,（b）,（如将铰链C处的销钉固连在构件I上，铰链约束力不变）,静力学,径向轴承,由轴承和轴颈构成的轴承约束，其约束力的特征和铰链的约束力完全相同。,静力学,约束特点： 轴在轴承孔内，轴为非自由体、轴承孔为约束。,计算简图,4.活动铰支座（辊轴支座）,静力学,简化图,被约束体可以绕销钉转动，可以沿销钉轴线移动，也可以沿支承面移动，即约束阻

14、碍物体沿与支承面垂直的方向运动，其约束力通过销钉中心垂直于支承面，指向待定 。,静力学,5.连杆约束,两端是光滑铰链、自重不计、中间不受力的杆件，称为连杆。,静力学,连杆只阻碍物体上与连杆连接的那一点沿连杆两端铰链中心的连线运动，故连杆的约束力沿连杆两端铰链中心的连线，指向待定。连杆在结构中用作拉杆或支撑杆。,连杆,静力学,当连杆平衡时，根据二力平衡公理，其两端的两个力必等值、反向、共线，因此，连杆是二力杆（只受两个力作用而平衡的杆）。,6.平面固定端,平面固定端约束既阻碍被约束物体在该平面内沿任何方向移动，又阻碍被约束物体绕固定端在该平面内转动，如图悬臂梁所示。,阻碍被约束物体移动的约束力为

15、两个正交的分力，阻碍被约束物体转动的为反力偶。,故平面固定端的约束反力有三个 。,静力学,一、受力分析 解决力学问题时，首先要选定需要进行研究的物体，即选择研究对象；然后根据已知条件，约束类型并结合基本概念和公理分析它的受力情况，这个过程称为物体的受力分析。 作用在物体上的力有：一类是:主动力,如重力,风力,气体 压力等。 二类是：被动力，即约束反力。,1-5 物体的受力分析和受力图,静力学,3.画物体受力图主要步骤为：,二、受力图,1.分离体（或脱离体）：从周围物体中单独分离出来的研究对象。,2.受力图：表示研究对象（既脱离体）所受全部力的图形。主动力一般是先给定的，约束力则需要根据约束的性

16、质来判断。,(1)根据题意选取研究对象，并用尽可能简明的轮廓把它单独画出，即解除约束、取分离体。,(2)在脱离体上画主动力。要画上其所受的全部的主动力，不能漏掉，也不能把不是作用在该分离体上的力画在该分离体上。主动力的作用点（线）和方向不能任意改变。,静力学,(3)在去掉约束的地方 根据约束性质逐一画出作用在脱离体上的约束力。,例1用力 拉动压路的碾子。已知碾子重 ，并受到固定石块A的阻挡，如图所示。试画出碾子的受力图。,静力学,解：画出简图,画出主动力,画出约束力,例2曲柄连杆机构，自重不计，所有接触处都光滑，机构在、M、 作用下平衡，画整体及各部件受例图。,M,静力学,三、画受力图应注意的

17、问题,除重力、电磁力外，物体之间只有通过接触才有相互机械作用力，要分清研究对象（受力体）都与周围哪些物体（施力体）相接触，接触处必有力，力的方向由约束类型而定。,2、不要多画力,要注意力是物体之间的相互机械作用。因此对于受力体所受的每一个力，都应能明确地指出它是哪一个施力体施加的。,1、不要漏画力,静力学,即受力图一定要画在分离体上。,3、画作用力与反作用力时，二者必须作用方位相同，指向相反 。,4、受力图上不能再带约束。,5、受力图上只画外力，不画内力。,内力：物体系统内部各物体之间的相互作用的力。它们成对出现，组成平衡力系。,外力：物体系统以外的其它物体给该系统的作用力。,一个力，属于外力

18、还是内力，因研究对象的不同，有可能不同。(即内力外力是相对于研究对象而言的),静力学,7 、正确判断二力构件。,6、整体受力图与部分受力图中同一个力的力符及方向必须一致。,8、受力图上，力符要用矢量表示。,静力学,受力图习题课,习题1图示结构，不计自重及摩擦，试画整体及各构件受力图。,静力学,习题2画图示结构各构件及整体受力图。设接触处摩擦不计，结构自重不计。,静力学,静力学,习题3结构自重不计，试画结构整体及各部件受力图。,（1）设轮C带销钉，此时杆AC、BC互不接触，都与销钉（即轮C）接触，杆AC、BC对销钉的作用力都作用在轮C上。,静力学,静力学,（2）设AC杆带销钉，此时杆轮C、BC互

19、不接触，都与销钉（即AC）接触，轮C、杆BC对销钉的作用力都作用在AC上。,此时，整体、杆BC、重物E的受力图同前。,（3）设杆BC带销钉（一般不考虑此种情况）（4）设销钉独立,静力学,习题4重为W的均质圆柱体O由杆及墙支撑如图，不计杆重及各处摩擦，试画各物体的受力图。,静力学,习题5 画出下图机构整体及各构件的受力图,静力学,1. 杆BD（B处不带销钉）的受力图。,杆BD为二力杆。,习题6 画出下图机构整体及各构件的受力图,2. 杆AB（B处仍不带销钉） 的受力图。,3. 杆DE的受力图。,5. 轮的受力图。,6. 销钉B的受力图。,7. 整体的受力图。,8. 销钉B与滑轮 一起的受力图。,9. 杆AB，滑轮， 以及重物、钢绳（包括销钉B）一起的受力图。,江苏工业学院机械系力学教研室,