工程力学经典ppt课件.ppt

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1、工程力学,大型水利工程设施,长江三峡工程,2200年以前建造的都江堰安澜索桥,美国的Tacoma 大桥，中央跨距853米。,在中等风速（19m/s）作用下整体塌毁。,钻床,静力学材料力学结构力学流体力学弹性力学断裂力学,工程力学,教学安排,教材概念的理解、课后的练习教学内容第一、二、三、四、六章：16学时第一、二、三、四、五、六、七、八、九章：44学时复习：4学时成绩评定考试成绩：平时成绩：参考资料静力学 材料力学北京科技大学东北大学编 1997年修订版 材料力学上、下册 （第四版） 刘鸿文主编 高等教育出版社 2004年1月第4版,实验 ！,第一章 绪论,工程力学的研究内容研究对象研究任务研

2、究方法,工程力学的研究对象工程构件 杆、板、壳、块体,杆一个方向（轴向）上的尺寸远大于另两个方向的尺寸的构件。,直杆,曲杆,板、壳一个方向（厚度方向）上的尺寸远小于另两个方向的尺寸的构件。,板,壳,块体三个方向上的尺寸在同一个数量级上。,块体,等截面,工程力学的研究方法,确定研究对象建立或选择力学模型数学建模求解数学问题验证结论更改或修正,强度失效、刚度失效、稳定性失效,工程力学的研究任务,研究构件的强度、刚度和稳定性问题，确定构件的合理截面尺寸、形状和选择合适的材料。,力学模型,刚体模型刚体静力学忽略物体在力的作用下形状和大小的改变，假定物体中任两点间的距离保持不变。理想弹性体变形体静力学连

3、续性、均匀性、各向同性、完全弹性和线弹性、小变形连续性假设内容：假设物体在其整个体积内无间隙地充满了物质。假设作用：1. 可将研究对象看作连续介质； 2. 连续性可以使用微积分、极限等数学工具。均匀性假设内容：假设物体各点处的力学性质相同（弹性）。假设作用：1. 弹性常数各点相同； 2. 小块可代表整体。,各向同性假设内容：假设物体中任一点处沿各个方向的力学性质相同（弹性）。假设作用：弹性常数不随方向变化。完全弹性和线弹性假设内容：假设物体卸载后立即完全恢复其原有形状和尺寸，没有残余变形，且力与变形成正比关系。假设作用：使求解方程线性化，简化计算。小变形假设内容：假设变形的大小远远小于构件的原

4、始尺寸。假设作用：1. 在研究物体的平衡时，可忽略变形； 2. 简化分析和计算。,第一篇 静力分析基础,一、静力学1. 静力学研究受力系作用处于平衡状态的物体系统。,2-1 静力学基本概念,第二章 静力学基本概念和受力分析,受力分析,力系的等效和简化,平衡条件的建立,2. 研究内容,二、基本概念力、运动、变形、约束,1. 力矢量,2. 运动、变形拉压、弯、剪、扭,平行四边形法则按作用位置分分布力（体积力、表面力）集中力按作用性质分静载荷动载荷（周期载荷、冲击载荷）,拉压,弯曲,剪切,扭转,杆件的基本变形,轴向拉伸或压缩变形,受力特点：合力作用线与杆轴线重合引起的。 拉 伸 压 缩 变形特点：杆

5、件沿合力方向伸长或缩短， 主要变形是长度的改变。,屋架结构中的拉压杆,塔式结构中的拉压杆,桥梁结构中的拉杆,弯 曲 变 形,受力特点：是由垂直于杆件轴线的横向力或作用在杆件的纵向平面内的力偶引起的。,变形特点：杆件由直变弯，杆件的轴线变成曲线。,阳台梁是受弯构件,阳 台,受力特点：由垂直于杆轴线方向的一对大小相等、方向相反、作用线很近的横向外力引起的。,变形特点：二力之间的横截面产生相对错动变形，主要变形是横截面沿外力作用方向发生相对错动。,螺栓,连接键,销钉,吊索,扭 转 变 形,受力特点：由垂直于杆轴线平面内的力偶作用引起的。,变形特点：相邻横截面绕杆轴产生相对旋转变形。,对称扳手拧紧镙帽

6、,桥体发生扭转变形,3. 约束预先给定的、限制物体运动的条件。柔性约束柔索刚性约束光滑接触面约束光滑铰链可动铰支座链杆,主动力约束力约束力约束本身的性质、主动力和物体的运动状态约束力的三要素作用位置：相互接触处。作用方向：与约束所限制的物体运动或运动趋势的方向相反。作用大小：一般未知，根据主动力及运动状态来确定。,（1）柔索,无重量的、不可伸长的且无限柔软的细长物体。,约束特点：只能阻止物体使其沿轴线伸长的运动趋势。,约束力：集中力FT ，作用点在连接处，方向背离物体。,拉力 ！,（2）光滑接触面,摩擦阻力可以忽略不计的两物体的刚性接触面。,约束特点：只限制物体沿接触面法向相互进入的位移。,约

7、束力：分布力，取合力FN，方向沿法向指向物体。,法向支持力 ！,（3）光滑铰链,球铰链和圆柱铰链,a. 球铰链只能绕球心作相对转动。其约束力FR必过球心，用坐标分力表示。,b. 圆柱铰链,Fy,Fx,只能绕销钉轴线作相对转动及沿销钉轴线移动。其约束力FR必沿径向通过销钉中心，用坐标分力表示。,c. 固定铰支座,d. 中间铰/活动铰,作用力与反作用力,e. 向心轴承和止推轴承,约束力同柱铰、球铰。,滚珠(柱)轴承,滑动轴承,止推轴承,FN,（4）可动铰支座（辊轴支座）,允许沿支承面移动。约束力FN必垂直于支承面且通过铰链中心。,（5）链杆,两端用光滑铰链与其它构件连接且不考虑自重的刚性杆件。,约

8、束特点：仅在两端分别受到一个通过铰接中心的力。,约束力： 集中力F 沿两铰接中心的连线，两个力等值反向共线。,F,二力杆： 只在两个力作用下平衡的构件，受到的两个力沿两个力的作用点连线，等值反向。,2-2 受力分析,步骤选取分离体画主动力或外加载荷画约束力检查分离体解除了约束的物体。解除约束原理受约束的物体在某些主动力的作用下处于平衡，若将其部分或全部约束除去，代之以相应的约束力，则物体的平衡不受影响。主动力注意重力约束力关键,检查内容1. 受力图不带约束2. 不多画力、不少画力3. 不错画力的方向（约束力）4. 注意作用力与反作用力（方向的一致）5. 对整个系统分析只画外力，不画内力6. 整

9、体与局部相统一，不能矛盾7. 正确判断二力构件,例2-1 对球进行受力分析,P,FNB,FNA,画受力图步骤：,1. 取分离体,2. 画主动力,3. 画约束力,4. 检查,检查内容1. 受力图不带约束2. 不多画力、不少画力3. 不错画力的方向（约束力）4. 注意作用力与反作用力（方向的一致）5. 对整个系统分析只画外力，不画内力6. 整体与局部相统一，不能矛盾7. 正确判断二力构件,吊车横梁,电葫芦,吊车横梁,电葫芦,例2-2 对桥式吊车横梁进行受力分析,C,D,B,FT,例2-3 对横梁CD进行受力分析,例2-4 对三铰拱进行受力分析,例2-5 对三铰拱进行受力分析,A,B,C,D,例2-

10、6 对铰接梁进行受力分析,A,B,C,D,例2-6 对铰接梁各杆件进行受力分析,例2-7 对三铰拱进行受力分析,三力平衡汇交定理刚体受到三个不平行力作用平衡时，三力必交于同一点，且作用线在同一平面内。已知：作用于刚体上三个相互平衡的力，其中两个力的作用线汇交于一点。求证：此三力必在同一平面内，且第三个力的作用线通过汇交点。证明： 在刚体A、B两点上，分别作用三个相互平衡的力F1、F2、F3，其中F1和F2汇交于A点。 力是矢量，遵守平行四边形法则，得到合力F12。 又整个刚体是平衡的，那么F3与F12必然平衡。 由于两个力平衡只有共线， F3与F1、F2共面，且通过F1和F2的交点A点。,A,

11、B,C,D,例2-8 对铰接梁各杆件进行受力分析,作业,思考题1.8习题1.2, 1.6, 1.8,本章小结,静力学研究内容静力学研究受力系作用处于平衡状态的物体系统。基本概念力、运动、变形和约束力矢量杆件的基本变形约束和约束力柔索、光滑接触面、光滑铰链、可动铰支座、链杆受力分析选取分离体画主动力画约束力检查,合理运用三力平衡汇交定理和正确判断二力构件,第三章 力系的静力等效和简化,力矩和力偶的概念主矢和主矩的概念力系等效定理力的平移定理力系的简化结果固定端约束合力投影定理和合力矩定理形心的计算,力矩度量力使刚体绕某点或某轴转动的强弱程度的物理量。力对点之矩力使刚体绕某一点转动效应的量度。力对

12、轴之矩力使刚体绕某一轴转动效应的量度。力偶,第三章 力系的静力等效和简化,3-1 力矩和力偶的概念,一、力对点之矩平面力和力臂的乘积。1. 公式：Mo（F）=Fh 2. 大小：标量， Fh （2SOAB） 3. 转向：正负符号确定（逆时针为正）4. 方向：垂直平面（确定） 5. 单位：Nm空间矩心到力作用点的矢径与力的矢量积。1. 公式：Mo（F）=rF2. 大小：矢量，| rF |=rFsin （2SOAB）3. 转向：右手螺旋定则4. 方向：沿作用面法向 5. 单位：Nm力矩的三要素大小、方向、取矩心,例3-1,一梁自由端作用F1，F2两个力。分别求出此两个力对梁上O点的力矩。,例3-1,

13、h1,A,B,力臂h1：,C,F1对O点的力矩：,解：,例3-2 图示薄壁的混凝土挡土墙重P1=75kN，覆土重P2=120kN，水平土压力F=90kN。求使墙绕前趾A倾覆的力矩M1和使墙趋于稳定的力矩M2，及倾覆安全因数K= M2/M1。,倾覆力矩：,抗倾覆力矩：,倾覆安全系数：,解：,二、力对轴之矩1. 公式：Mz（F）=Mo（Fxy）=Fxyh2. 大小：标量， Fxyh （2SOab） 3. 转向：正负符号确定（逆时针为正/右手螺旋）4. 方向：转轴轴线方向（确定）5. 单位：Nm力对轴之矩为零的情况力与轴相交（h = 0）力与轴平行（| Fxy | = 0）,力与轴在同一平面,三、力

14、矩关系定理力对点的矩矢在通过该点的某轴上的投影等于力对该轴的矩。或：力对某轴之矩等于力对这个轴上任一点的矩在这个轴上的投影。,力偶定义两个等值、反向，平行不共线的两个力组成的力系。力偶矩矢 M(F,F) = aF力偶矩力偶矩矢的大小。 |M(F,F)| =Fh 度量力偶对刚体的转动效应的物理量。力偶臂两力之间的垂直距离h。力偶的两个要素大小、方向（转向和作用面）。,力偶表示方法,图3-7(b),图3-7(c),图3-7(a),力偶实例,图3-8,图3-9,注意力偶和力都是两个基本物理量力矩和力偶矩 都是反映转动效应力矩（力对点之矩）反映力对刚体的转动效应的强弱，与矩心有关，固定矢量三要素大小、

15、方向、取矩心力偶矩矢（力偶对点之矩）反映力偶对刚体的转动效应的强弱，与矩心无关，自由矢量两要素大小、方向,一、力系及其分类 一般力系 汇交力系 平行力系 力偶系二、主矢和主矩 主矢力系中各力的矢量和。 主矩力系中各力对某点的力矩的矢量和。,3-2 力系的静力等效,空间/平面,三、力系的等效变换 1. 等效力系定理两力系对刚体运动效应相等的条件是其主矢相等以及对同一任意点的主矩相等。 力系的等效变换 力系的简化 2. 平衡力系（零力系）主矢和对任意一点主矩都等于零的力系。 二力平衡条件 3. 加减平衡力系原理 4. 力的可传性 5. 力偶的等效定理力偶矩矢相等,图3-14,推论1：只要保持力偶矩

16、的大小、转向不变，作用在刚体上的力偶可以在其作用面内任意转移，或在作用面内同时改变组成力偶的两个力的大小和力臂的大小，不影响其作用效果。,图3-15,推论2：力偶在同一刚体上可以移动到与其作用面平行的任何平面内，而不改变其对刚体其作用效果。,力的平移定理（力线的平移法则）当把作用在刚体A点上的力F平行移动到刚体上任一点B点时，必须要同时附加一个力偶，附加力偶的矩等于F对新作用点B的力矩，则平移后的新力系与原力系等效。,3-3 力系的简化,力平移的应用,二、力系向一点简化,力向一点简化，简化中心；,平面一般力系,平面汇交力系,平面力偶系,平面一般力系,平面汇交力系,平面力偶系,汇交力系+力偶系,

17、一个力+力偶,主矢+主矩,力系简化的最终结果,空间力系：,四种结果,平衡力系,合力偶,合力,力螺旋,平面力系:,三种结果,合力偶,合力,平衡力系,三、力系简化的最终结果,例题3-3：,力系简化。,力系的主矢和主矩,图3-21（a）,解：,1、力系向 点简化。,解析法,求得主矢和主矩分别为：,方向沿z 轴负向；,向坐标投影,图3-21（b）,例题3-3：,力系简化。,图3-21（c）,2、力系向 点简化。,主矩的各分量计算结果如下：,所以主矩MB=3KNm,，沿y 轴负向；,显然，,为什么没有计算主矢,例题3-3：,力系简化。,图3-21（d）,3、力系简化的最终结果。,由,由图3-21（b）知

18、，主矢和主矩互相垂直。故最终可简化为一个力。,比较二者能得出怎样的结论,图3-21（b）,例题3-4：,平面力系简化。,解：,力系简化的最终结果。,图3-24（a）,重力坝所受力系可简化为其横向对称面内的一个平面力系。,1、先求力系的主矢。,例题3-4：,平面力系简化。,图3-24（b）,力系简化的结果如右上图所示。合力作用线位置可由力的平移确定：,主矢大小：,主矢方向：,2、再求力系对点O 的主矩。,力系最终简化的结果如图3-24c所示。,图3-24（c）,例题3-5：,平面力系简化。,解：,平面力系。建立如图所示的坐标系。,图3-25（a）,该力系主矢为零。简化结果为一合力偶。,图3-25

19、（b）,同时该力系向任意点简化的结果都相同，其最终简化结果也为合力偶。,习题,2.5 3.84.14.2,约束固定端限制移动和转动转动约束万向节轴承刚接点刚性铰和柔性铰定理合力投影定理合力矩定理力对轴之矩的合力矩定理二次投影定理,3-4 力系简化的应用,图3-29,图3-28,图3-30,合力投影定理合力在任一方向上的投影=合力的分力在同一方向上投影的代数和。注：空间问题也适用,如果有，,则，,返回,合力矩定理平面力系合力对某点之矩=合力的分力对该点之矩的代数和。注：空间问题中，矢量和,如果有，,则，,返回,例3-6 重解例 3-1,F1对O点的力矩：,解：,例题3-3,建立如图所示坐标系。合

20、力大小为：,梁受三角形分布载荷作用 。,解：,设合力作用线通过点C，由合力矩定理得：,例3-7 用合力矩定理确定合力作用线位置。,返回,3-5 平行力系的简化重心、质心和形心,一、平行力系的中心：,平行力系的中心：,平行力系的简化结果：,图3-34,d1,d2,d3,d4,D,简化为合力，则主矩必为0：,由于,则，,C、D重合,中心坐标公式,重心的计算,重心重力的中心,质心的计算,形心的计算,三、静矩 面积的一次矩四、常用简单形状匀质物体的重心 P143 表6-1 计算方法： 积分法、组合法（分割法）、负体积（负面积法）,例题3-8：,形心位置坐标求解。,冲床截面形心位置。,图3-35,解：,

21、截面为对称图形，故选取坐标系如图所示：,解法（一）：组合法计算 。,例题3-8：,形心位置坐标求解。,解法（二）：负面积法计算 。,图3-35,所以：,两种计算结果相同，显然第二种方法简单；另外可以看出：物体的质心不一定在物体上。,例3-9,振动器偏心块的形状如图所示。R=100mm, r=13mm, b=17mm。求偏心块重心的位置。,R,r,b,实验法测质心：悬挂法和称重法。,图3-37（a）,图3-38,图3-37（b）,三、分布载荷、面力和合力 ：,力集中力分布力体积力表面力面力和线力垂直于某一平面的线力q的合力，其大小等于载荷面的面积，方向垂直于该平面且与q的指向一致，作用线过载荷面

22、的形心。 例3-11（例3-7）垂直于某一平面的表面力q的合力，其大小等于载荷体的体积，方向垂直于该平面且与q的指向一致，作用线过载荷体的形心。,分布载荷求合力,某一平面的线荷载q的合力，其大小等于载荷面的面积，方向与q的指向一致，作用线过载荷面的形心（中心）。,建立如图所示坐标系。合力为：,解：,设梯形载荷由均布载荷和三角形载荷组成，由合力矩定理得：,例3-10 用合力矩定理计算分布力的合力和对点A之矩。,l,法二：,例3-11 图示矩形闸门宽1m，高AB=2m，重P=15kN，上边缘用铰链A支承。若水面与A齐平且门后无水。求能开启闸门的钢缆的最小拉力。,解：,A,B,对门AB受力分析：,力

23、矩和力偶；,主矢、主矩、静力等效，等效力系定理；,力系向一点简化； 平衡力系、合力偶、合力、力螺旋,固定端和转动约束；,合力投影定理和合力矩定理；,重心、质心、形心；,分布载荷的合力作用线的确定。,本章小结,计算题类型,力对点之矩力对轴之矩力偶力系的简化重心、质心和形心位置分布载荷的合力（大小、方向、作用线）,作业,6.106.16,固定端支座,返回,第四章 刚体和刚体系统的平衡,4-1 质点系和刚体的平衡条件,4-2 平面问题的平衡方程及其应用,4-4 刚体系统的平衡问题,4-5 考虑摩擦时物体的平衡问题,4-3 空间问题平衡方程的应用,4-6 滚动阻碍的概念,平衡状态力系平衡物系平衡一、质

24、点的平衡二、质点系的平衡三、刚体和变形体的平衡,第四章 刚体和刚体系统的平衡,4-1 质点系和刚体的平衡条件,4-2 平面问题的平衡方程及其应用,平衡力系,*3个独立方程，只能解3个未知量,平面三种力系平衡问题的联系,平面一般力系,3个独立方程，只能解3个未知量,注意：,例4-1 阳台，计算固定端的支座反力。,解：,1.画出计算简图,2.建立坐标系,3.受力分析,4.建立平衡方程求解,平面一般力系平衡方程的其他形式,两力矩式,三力矩式,*注意*,多力矩式的限制条件：,3个独立方程，只能解3个未知量,方程独立,例4-2 一个三角形管道支架固定在砖柱上，支架由两根型钢与节点板构成。节点A、B、C均

25、采用焊接，在分析支架受力情况时，可简化为铰接计算，已知每一管道重为248N/m，支架间距为6m。试求支架A、B两处的约束反力。支架自重忽略不计。,解：,1.画出计算简图,例4-2 一个三角形管道支架固定在砖柱上，支架由两根型钢与节点板构成。节点A、B、C均采用栓接，在分析支架受力情况时，可简化为铰接计算，已知每一管道重为248N/m，支架间距为6m。试求支架A、B两处的约束反力。支架自重忽略不计。,解：,3.受力分析,2.在A点建立坐标系,例4-2 一个三角形管道支架固定在砖柱上，支架由两根型钢与节点板构成。节点A、B、C均采用焊接，在分析支架受力情况时，可简化为铰接计算，已知每一管道重为24

26、8N/m，支架间距为6m。试求支架A、B两处的约束反力。支架自重忽略不计。,解：,4.建立平衡方程,例4-2,另解：,4.建立两力矩式平衡方程,1.画出计算简图,3.受力分析,2.在A点建立坐标系,如果：,4.建立三力矩式平衡方程,或：,平衡问题的求解步骤,建立坐标系受力分析整体未知量建立平衡方程求解根据需要，补充平衡方程部分,例4-3 试求A、C、F处的支座反力。,F,解：,2.受力分析,1.在A点建立坐标系,解：,3.建立平衡方程,A,C,B,D,E,F,例4-3 试求A、C、F处的支座反力。,解：,3.建立平衡方程,A,C,B,D,4.取DEF受力分析,例4-3 试求A、C、F处的支座反

27、力。,解：,A,C,B,D,E,F,4.取DEF受力分析,5.建立平衡方程,6.求解方程,例4-3 试求A、C、F处的支座反力。,例题4-4：,滑轮、曲杆、滚轮系统。理想滑轮；重P1=50N，r=80mm，AB=h=400mm，BC= l =200mm，P=200N，=45，BC杆水平。证明滑轮两边绳子拉力相等，并求销钉B 和滚轮C 处的约束力。,解：,1、选重物为研究对象，受力分析后由平衡条件得到：,2、再取滑轮及绳索为研究对象，受力分析，列点A 力矩平衡方程得：,图4-18（c）,图4-18（b）,图4-18（a）,“理想滑轮两边绳子拉力相等”得证。,3、取整体为研究对象，受力分析后列出3

28、个平衡方程：,图4-18（d）,图4-18（a）,由此可解出,例题4-4：,滑轮、曲杆、滚轮系统。理想滑轮；重P1=50N，r=80mm，AB=h=400mm，BC= l =200mm，P=200N，=45，BC杆水平。证明滑轮两边绳子拉力相等，并求销钉B 和滚轮C 处的约束力。,课堂作业计算A、B、D支座处的约束力,A,C,B,D,作业,4.34.7,例4-5 图示为一最大起重力F=100kN的塔吊。其自重G=400kN，作用线距离塔身中心线OO为0.5m。塔身最下面四个轮子可在轮道上行走。为使在起吊过程中不倾倒，必须放置配重W，配重作用线位置如图所示。试问W为多少时，该塔吊不会倾倒？,解：

29、,A,B,O,A,B,O,W,F,G,0.5m,0.5m,1.建立坐标系,2.受力分析,3.绕B点倾倒时,临界状态：,例4-5 图示为一最大起重力F=100kN的塔吊。其自重G=400kN，作用线距离塔身中心线OO为0.5m。塔身最下面四个轮子可在轮道上行走。为使在起吊过程中不倾倒，必须放置配重W，配重作用线位置如图所示。试问W为多少时，该塔吊不会倾倒？,解：,A,B,O,A,B,O,W,F,G,0.5m,0.5m,3.绕B点倾倒时,临界状态：,4.绕A点倾倒时,5.确定平衡范围,例4-6 试求三铰构架A、B处的支座约束力。,解：,2.受力分析,1.在A点建立坐标系,3.建立平衡方程,解：,4

30、.取CB部分受力分析,5.建立平衡方程,由3得到,例4-6 试求三铰构架A、B处的支座约束力。,对称结构,对称荷载,对称约束力,例4-7 图示胶带传动机构中，r=200mm，R=300mm，重物重P=300N。假定胶带不打滑，试求使系统平衡而需要在轮上施加的力偶M的大小。,一、静定和超静定问题 1. 静定问题当未知量的个数小于或等于刚体上作用的力系所对应的独立平衡方程的个数时，应用平衡方程即可求出全部未知量的平衡问题。 2. 超静定问题当未知量的个数多于刚体上作用的力系所对应的独立平衡方程的个数时，应用平衡方程无法求出全部未知量的平衡问题。 3. 自由度完全确定物体在空间的位置所需要的独立变量

31、数。,4-3 刚体系统的平衡问题,图4-13（b）,图4-13（a）,图4-13（c）,N=3-2=10,N=3-3=0,N=0,不完全约束,完全约束,多余约束,有时，刚体约束的数目足够，甚至还有多余，但由于布置不当，刚体仍然会有可能运动。,注意：,不适当约束。 （不完全约束）,静定问题当未知量的个数小于或等于刚体上作用的力系所对应的独立平衡方程的个数时，应用平衡方程即可求出全部未知量的平衡问题。完全约束、不完全约束平衡方程超静定问题当未知量的个数多于刚体上作用的力系所对应的独立平衡方程的个数时，应用平衡方程无法求出全部未知量的平衡问题。多余约束变形体模型,例题4-8：,三绳吊杆问题。,解：,

32、1、平衡方程（静力学分析）,图4-16（a）,图4-16（c）,图4-16（b）,2、变形几何关系分析（几何分析）,3、力和变形关系分析（物理分析）,最后得到：,超静定问题，改变力学模型。取刚杆为研究对象进行受力分析。,二、刚体系统 1. 物体系统几个物体通过一定的约束相互连接组成的系统。 2. 刚体系统物体系统中每一物体都是刚体（都理想化为刚体）。 3. 刚体系统的静定和超静定。 4. 求解步骤：判断系统是否静定。选取恰当的分离体，进行受力分析。列出所需的平衡方程。解方程，求出待求量。,求解刚体系统平衡问题的要点,恰当选择分离体从待求量考虑分离体的未知量尽可能少尽量少拆，避免中间未知量受力分

33、析图的正确外荷载和内部约束力、作用力和反作用力保证所受载荷的完整性恰当选择平衡方程尽可能不包含中间未知量单个方程的未知量尽可能少可不列二力杆的平衡方程解题中的注意事项解题前判断系统是否静定，已知条件是否足够解题后校核（多余平衡方程），讨论,一、摩擦的分类,4-4 考虑摩擦时物体的平衡问题,摩擦的分类,二、滑动摩擦力 1. 方向与相对滑动趋势或相对滑动的方向相反，沿接触面切向。 2. 大小静滑动摩擦力0 Ff Ffmax=fsFN动滑动摩擦力Ff=fFN 3. 摩擦因数,三、考虑摩擦时物体的平衡问题 1. 受力分析增加了一个约束力Ff ，其方向与相对运动或相对运动趋势相反，且沿接触面切向。 2.

34、 列平衡方程多增加一个条件： Ff Ffmax=fsFN 3. 解方程结果有时是一个范围（平衡范围）。 4. 临界状态求解将滑未滑最大静滑动摩擦力的值 Ff = Ffmax=fsFN,例4-9 放置在水平面上的匀质棱柱体重P=4.8kN，摩擦因数f=1/3。试问当主动力F逐渐增大时该棱柱体是先滑动还是先倾倒？并计算运动刚发生时F的值。,P,F,4,3,A,B,2m,1m,本章小结,刚体和刚体系统的平衡问题（不考虑摩擦）选取研究对象列方程解方程校核考虑了摩擦后的平衡问题受力分析中多加一个约束力Ff 列方程时考虑Ff 两种临界状态静定和超静定问题静定未知量个数平衡方程个数超静定未知量个数平衡方程个

35、数,静力学复习,已知F1=150N，F2=300 N，F3=200N，a=5cm，求力系的合力的大小和合力的作用线与x轴的交点坐标xo。,例1,练习4,在图示矩形薄板OABC平面内受力和力偶的作用，已知：F1 =50N，F2 =40N，M =55Nm，a =0.5m。求：(1)该力系向O点简化的结果 主矢：R =（ ）i+( ) j N 主矩：MO=( ) Nm (2)该力系可简化为一合力R，其作用线方程为y(x)=( )m,30,0,30,1,已知: Q=5kN，杆重不计。求C点的反力和DE杆、FG杆的内力。,例2,解：研究整体，受力如图,取AB杆为研究对象，受力如图,已知：AB=2a ,

36、重为P，BC重为Q，ABC=，C点光滑接触。求：A、C两点的反力。,例3,分析：取整体，四个未知力。,已知：AB=2a , 重为P，BC重为Q，ABC=求：A、C两点的反力。,解：BC杆,例3,整体,已知P=5 kN，力偶矩M=2kNm，q=6kN/m，a=1m。求固定端A的约束反力。,练习1,解：,BC杆,ABC杆,解：,BC杆,整体,练习6,z,y,x,F,F= kN，力F对 x,y,z 轴的矩分别为：Mx= , My= , Mz= 。,(长度单位为m),A(1,0,1),B(0,1,2),练习5,z,y,x,F,正立方体，边长为a，F力对 x,y,z 轴的矩分别为：Mx= , My= ,

37、 Mz= 。,a,a,a,在图示边长为a、b、c的长方体的角点A沿对角线AB作用一力F， 则该力在z轴上的投影及对x轴之矩为：,FZ = MX(F) =,例3,练习7,F=100N，力F在x轴上的投影Fx= , 对 x轴的矩为：Mx= 。,(长度单位为m),已知P=300N，M=60Nm，a=25cm，b=20cm，求支座A、B处的约束反力。,练习6,整体,CB杆,练习8,已知：F、a的大小，且M=3Fa， 不计杆子自重。求：A支座的约束力和BE杆、CD杆的内力。,解：,整体,三角形DHE,M,例4,已知q=4kN/m，M=10kNm，各杆自重不计，求支座A的约束力。,D,解：,CD杆,BC杆

38、,CD杆,整体,例5,已知力G在CD杆的中点，G=8kN，q=4kN/m，a=1m，各杆自重不计，求支座A的约束力。,练习1求DE杆的内力，不计各杆自重。,整体,CB杆,练习,已知：P=2kN，杆自重不计，长度单位为m，求CD杆受力大小，是受拉还是受压？,解：整体,BF杆,A,B,C,练习6,D,已知：P=10kN，轮子半径 r =0.3m，AB=AC=CD=l=1m ,不计摩擦和杆重，求支座A和B的反力。,P,解：整体,A,C,D,T,T,BF杆,P,A,B,C,练习7,D,已知：P=10kN，M=20Nm，轮子半径 r =1m，AC=4m，BC=2m，CD=3m ,不计摩擦和杆重，求支座A

39、和D的反力，杆BD的B端所受力。,M,解：整体,A,B,C,P,FAy,FAx,FAy,FAx,FBD,P,ACB杆,例8画各杆、整体、销钉A的受力图。,整体：,FA,FAD,B,C,D,A,M,l,l,l,E,F,例3,已知：F 和M，求铰链A 约束力和杆BD、CE 的内力。,解：整体,ABC杆,DEF杆,FEC,173,与平面汇交力系的合成方法相同，也可用力多边形方法求合力：空间汇交力系的合力等于各分力的矢量和，合力的作用线通过汇交点。,合力在轴的投影为:,用 代入上式,4.3 空间力系的合力与平衡4.3.1 空间汇交力系的合力与平衡条件：,合力,174,方向：,175,称为空间汇交力系的

40、平衡方程, 平衡充要条件为：,空间汇交力系平衡的充要条件：,即：,力系的合力为零,176,已知:F=1000N 求：力P 对z轴的矩,解：,例,空间力偶是一个自由矢量：可以进行平移和滑动。,178,二、空间力偶的等效条件,两个力偶的力偶矩矢相等，则它们是等效。,4.3.2 空间力偶系的合成与平衡,由于空间力偶系是自由矢量，只要方向不变，可移至任意一点，故可使其滑至汇交于某点，由于是矢量，它的合成符合矢量运算法则。 合力偶矢 = 分力偶矩的矢量和,解析式：,合力偶矢的大小和方向：,z,x,y,M,181,显然空间力偶系的平衡条件是：,例3求合力偶,183,把研究平面一般力系的简化方法拿来研究空间

41、一般力系的简化问题，但须把平面坐标系扩充为空间坐标系。,设作用在刚体上有空间一般力系,向O点简化（O点任选）,4.3.3 空间任意力系的平衡方程,一、空间任意力系向一点的简化,184,根据力线平移定理，将各力平行移到O点，得到一空间汇交力系： 和附加力偶系,由于空间力偶是自由矢量，总可汇交于O点。,185,合成 得主矩,合成 得主矢,（主矢 过简化中心O，其大小和方向与O点的选择无关）,（主矩 与简化中心O有关）,186,主矢:,主矩:,187,空间任意力系的平衡方程,二、空间任意力系的平衡方程,188,空间平行力系的平衡方程：,例,三轮小车，P=8kN，P1=10kN，求地面对车轮的反力。,解：,例6,已知：杆AB与CD等长，在中点E铰接， AC=BC=a ，P=500N，求绳子的拉力和支座A、C的反力。,E,解：整体,CD杆,例7,已知：P、D、a，求A、B 处的支反力。,解：,解：,例,皮带拉力F2=2 F1 ，F=2kN，D=0.4m，R=0.3m，=30 , =60，求皮带的拉力和轴承反力。,解：整体,例,r =100mm, R =200mm, P =10kN，求A、B的支反力和链条的拉力。链条的主动边拉力是从动边拉力的两倍。,y,解：,解：,习题,4.174.186.76.10,