天体物理学课件03辐射简介.ppt

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2、气辐射窗口 地球大气阻挡了来自空间的电磁辐射的大部分，仅在射电和光学部分波段较为透明。,大气辐射窗口,不透明度,不透明度,2.2 热辐射，黑体辐射与线谱,热辐射： 处于热平衡的物体所产生的辐射，这里我们仅局限于电磁辐射。,热辐射还可以包括中微子、正反电子对等，热辐射的粒子需满足 m c2 kB T.,基尔霍夫定律： 热辐射物体的谱发射通量与该物体的谱吸收系数之比是与构成物体的材料无关的。,非热辐射： 比如磁场环境下非热高能电子辐射：回旋辐射、同步辐射。,2.2 热辐射，黑体辐射与线谱热辐射： 处于热平衡的物体,黑体 (blackbody) 能吸收所有的外来辐射（无反射）并全部再辐射的理想天体。

3、 黑体辐射 具有特定温度的黑体的热辐射。大部分正常恒星的辐射可以近似地用黑体辐射来表示。,不同温度黑体的辐射谱,黑体 (blackbody) 不同温度黑体的辐射谱,Stefan-Boltzmann定律 单位面积黑体辐射的能量 FT4其中Stefan-Boltzmann常数5.6710 -5 erg cm-2s-1 K-4 Wien定律 黑体辐射最强处的波长max与温度之间的关系为max T0.29 (cm K)高温黑体主要辐射短波，低温黑体主要辐射长波。,Stefan-Boltzmann定律,不同辐射波段的太阳,光学,紫外,X射线,射电,不同辐射波段的太阳光学紫外X射线射电,不同辐射波段的银河

4、系,不同辐射波段的银河系,不同波段的旋涡星系M81,光学 中红外 远红外,X射线 紫外 射电,不同波段的旋涡星系M81 光学,不同温度天体的辐射,Omega Centauri,Sun,A dim, young star (shown here in red) near the center of the Orion Nebula,Rho Ophiuchi,不同温度天体的辐射Omega CentauriSunA di,Planck定律温度为T的单位面积黑体，在单位时间、单位频率内、向单位立体角发射的能量为平方反比定律 单位面积接收到的辐射强度F与光源距离d的平方成反比Fd -2辐射场状态方程：P

5、(T) = (T) / 3,Planck定律,电磁波谱,Kirchoff定律 热的、致密的固体、液体和气体产生连续谱；热的、稀薄的气体产生发射线；连续辐射通过冷的、稀薄的气体后产生吸收线。,电磁波谱 Kirchoff定律,恒星形成区M17中的热气体辐射谱,太阳光谱,恒星形成区M17中的热气体辐射谱太阳光谱,吸收线的产生过程,吸收线的产生过程,谱线与恒星的化学成分 不同元素的原子具有不同的结构，因而有不同的特征谱线。,谱线与恒星的化学成分,通过比较太阳光谱和实验室中各种元素的谱线，可以确定太阳大气的化学成分。,按质量计，70%H, 28% He和2%重元素。按数目计，90.8%H, 9.1%He

6、和0.1%重元素。,通过比较太阳光谱和实验室中各种元素的谱线，可以确定太阳大气的,2.3,2.3,2.4 回旋辐射、同步辐射及曲率辐射,回旋辐射,2.4 回旋辐射、同步辐射及曲率辐射回旋辐射,天体物理学课件03辐射简介,同步辐射,同步辐射,天体物理学课件03辐射简介,蟹状星云的辐射特征就是同步辐射谱。,同步辐射的寿命问题。,蟹状星云脉冲星作为引擎。,蟹状星云的辐射特征就是同步辐射谱。同步辐射的寿命问题。 蟹状,前面我们介绍电荷运动时，采用经典的电动力学理论。但我们知道这些电荷遵从的应该是量子力学规律，经典理论只是一种近似。,但电荷的运动尺度远远大于该电荷的物质波的波长时，经典理论才是足够精确的

7、。,那么，啥时候我们该采用量子理论呢？,电荷在磁场中的运动尺度可由其回旋半径标志，因此,当磁场大于以上临界值时，我们必须采用量子理论。,前面我们介绍电荷运动时，采用经典的电动力学理,朗道能级,电荷 e 在磁场中的非相对论哈密顿量可表达为,矢势可取为,解薛定谔方程可得,朗道能级电荷 e 在磁场中的非相对论哈密顿量可表达为矢势可取,由于在天体问题中，电荷通常作高速运动，电荷的运动通常需要考虑相对论的哈密顿量。电荷 e 在磁场中的相对论哈密顿量可表达为,得本征值为,由于在天体问题中，电荷通常作高速运动，电荷的运动通常得本征值,天体物理学课件03辐射简介,天体物理学课件03辐射简介,曲率辐射 强磁场中

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