《微波技术基础》第二章 传输线理论课件.ppt

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1、微波技术基础,张忠祥,11/30/2022,1,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,2,Sch.EIE Hefei Normal University,教材：微波技术基础，廖承恩编，西安电子科技大学出版社，1995. 参考书目： （1）赵春晖，杨莘元.现代微波技术基础M（第二版），哈尔滨工程大学出版社,2003.（2）吴明英，毛秀华.微波技术M，西安电子科技大学出版社，1995.（3） R.E.柯林.微波工程基础M，吕继尧译，人民邮电出版社，1981.,微波技术基础,11/30/2022,Sch.EIE Hefei Normal Univers

2、ity,3,第一章 引论第二章 传输线理论第三章 规则金属波导第四章 微波集成传输线第五章 毫米波介质波导与光波导第六章 微波网络基础第七章 微波谐振器第八章 常用微波元件第九章 微波铁氧体元件,11/30/2022,Sch.EIE Hefei Normal University,4,第二章 传输线理论,2.1 传输线方程2.2 分布参数阻抗2.3 无耗线工作状态分析2.4 有耗线的特性与计算2.5 史密斯圆图2.6 阻抗匹配,11/30/2022,Sch.EIE Hefei Normal University,5,传输线理论,传输线理论，一维分布参数电路理论，微波电路设计和计算的理论基础。

3、传输线理论，电路理论与场的理论之间起着桥梁的作用。,11/30/2022,6,一、传输线的电路模型,(1)TEM波 (2)TE、TM波 (3)表面波,2-1 传输线方程,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,7,传输线是以TEM导模的方式传送电磁波能量或信号的导行系统，其横向尺寸远小于其上工作波长。 传输线有长线和短线之分。所谓长线是指传输线的几何长度与线上传输电磁波的波长比值(电长度)可相比拟，反之称为短线。,当频率提高到微波波段时，这些分布效应不可忽略，所以微波传输线是一种分布参数电路。这导致传输线上的电压和电流是随时间和空间位置而变化的二元

4、函数。,分界线:,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,8,根据传输线上的分布参数是否均匀分布，可将其分为均匀传输线和不均匀传输线。我们可以把均匀传输线分割成许多小的微元段dz (dz)，这样每个微元段可看作集中参数电路，用一个 型网络来等效。于是整个传输线可等效成无穷多个 型网络的级联.,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,9,双导线、同轴线和平行线传输线的分布参数,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,10,二、传输线方程,1） 一般传输线方程或

5、电报方程,Sch.EIE Hefei Normal University,按泰勒级数展开，忽略高次项,11/30/2022,Sch.EIE Hefei Normal University,11,线元z 上的电压、电流的变化为：,11/30/2022,Sch.EIE Hefei Normal University,12,线元z 上，应用基尔霍夫定律，可得：,11/30/2022,Sch.EIE Hefei Normal University,13,令,一般传输线方程、电报方程,11/30/2022,14,2) 时谐均匀传输线方程,分布参数:不随位置变化,Sch.EIE Hefei Normal

6、University,11/30/2022,15,单位长度串联阻抗,单位长度并联导纳,对z再微商,定义电压传播常数,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,16,电压:,特性阻抗:,电流:,Sch.EIE Hefei Normal University,3）时谐传输线方程电压、电流通解,11/30/2022,17,端接条件定常数:终端条件,始端条件信号源和负载条件,4）传输线方程的边界条件和解,终端条件解,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,18,换坐标:,对于终端边界条件场合，我们常喜欢采用d(终

7、端出发)坐标系d,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,Sch.EIE Hefei Normal University,19,11/30/2022,20,始端条件解: 已知始端电压和电流,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,21,信号源和负载条件解: 已知信号源电动势 内阻抗 负载阻抗,Sch.EIE Hefei Normal University,反射系数,11/30/2022,22,三、传输线的特性参数,1、特性阻抗,无耗线,微波低耗线,Sch.EIE Hefei Normal Univers

8、ity,传输线上行波的电压与电流之比称为传输线的特性阻抗,11/30/2022,Sch.EIE Hefei Normal University,23,双导线的特性阻抗同轴线的特性阻抗平行板传输线的特性阻抗,11/30/2022,24,2、传播常数,无耗线,衰减常数，单位Np/m或dB/m （1Np/m8.686dB）,相位常数，单位rad/m,Sch.EIE Hefei Normal University,描述导行波沿着导行系统传播过程中的衰减和相位变化的参数,11/30/2022,25,微波低耗线,分布电阻产生的导体衰减常数,漏电导产生的介质衰减常数,近似与无耗传输线的相位常数,Sch.EI

9、E Hefei Normal University,11/30/2022,26,对于TEM导波：,Sch.EIE Hefei Normal University,其相速度为,波长为,特性阻抗为,传输线的特性阻抗可以由单位长度分布电容或者分布电感来求得,11/30/2022,27,2-2 分布参数阻抗,Sch.EIE Hefei Normal University,微波阻抗由微波传输线上的电压和电流决定的，是分布参数阻抗。（低频传输线阻抗是集中参数阻抗） 微波阻抗与导行系统上导波的反射或者驻波特性密切相关，即与导行系统的状态或者特性密切相关。 微波阻抗不能直接测量，需要借助反射参量或者驻波参量的

10、直接测量而间接获得。,11/30/2022,28,传输线终端接负载阻抗ZL时，距离终端d 处向负载方向看去的输入阻抗定义为该处的电压V (z)与电流I (z)之比，即,1、分布参数阻抗,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,29,传输线的阻抗（从d电向负载看的输入阻抗，或视在阻抗）,均匀无耗传输线,对给定的传输线和负载阻抗，线上各点的输入阻抗随至终端的距离d 的不同而作周期(周期为)变化，是一种分布参数阻抗。它不能直接测量。,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,30,均匀无耗传输线,Sch.EIE

11、 Hefei Normal University,传输线阻抗，随位置d而变，分布于沿线各点，且与负载有关，是一种分布参数阻抗(Distributed Impedance)。由于微波频率下，电压和电流缺乏明确的物理意义，不能直接测量，故传输线阻抗也不能直接测量。 传输线阻抗具有阻抗变换作用，ZL通过线段d变换成Zin(d)。 传输线阻抗呈现周期性变化。,11/30/2022,31,1.传输线上距负载为半波长整数倍的各点的输入阻抗等于负载阻抗； 半波长的重复性2.距负载为四分之一波长奇数倍的各点的输入阻抗等于特性阻抗的平方与负载阻抗的比值；3.当Z0为实数，ZL为复数负载时，四分之一波长的传输线具

12、有变换阻抗性质的作用。 四分之一波长变换性,在一些特殊位置点上，有如下简单阻抗关系：,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,32,在许多情况下，例如并联电路的阻抗计算，采用导纳比较方便 ：,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,33,2、反射参量,1）反射系数 (Reflection Coefficient),距终端d处的反射波电压V -(d)与入射波电压V+(d)之比定义为该处的电压反射系数V(d)，即,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,34,电

13、流反射系数,终端反射系数,传输线上任一点反射系数与终端反射系数的关系。,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,35,的大小和相位均在单位园内，大小不变，相位以2d 的角度沿等圆周向信号源（顺时针方向）变化。,无耗线情况,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,36,2）阻抗与反射系数关系,Sch.EIE Hefei Normal University,输入阻抗与反射系数间的关系,11/30/2022,37,当传输线特性阻抗Z0一定时，传输线上任意一点d 出的阻抗Zin(d)与该点反射系数(d)一一对应

14、。可以通过测量反射系数获得传输线阻抗。,归一化阻抗,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,38,3）传输系数T,插入损耗,Z0处两电压连续,Sch.EIE Hefei Normal University,描述传输线上的功率传输关系,11/30/2022,39,3、驻波参量,电压（或电流）驻波比VSWR 定义为传输线上电压（或电流）振幅的最大值与最小值之比，或电压驻波系数 ,1）电压驻波比（VSWR）与行波系数K,Sch.EIE Hefei Normal University,传输线上各点的电压和电流一般由入射波和反射波叠加而成，其结果在线上形成驻

15、波，沿线各点的电压和电流的振幅不同，以/2周期变化。波腹点- 振幅最大点波谷点- 振幅最小点 波节点- 振幅等于零的点,11/30/2022,40,行波系数 K 定义为传输线上电压（或电流）的最小值与最大值之比，故行波系数与驻波比互为倒数,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,41,当传输线上入射波与反射波同相迭加时，合成波出现最大值；而反相迭加时出现最小值,驻波比与反射系数的关系式为,传输线任意点电压和电流,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,42,沿线阻抗分布,线上任一点处的输入阻抗为,(1)

16、 阻抗的数值周期性变化，在电压的波腹点和波谷点，阻抗分别为最大值和最小值,(2) 每隔 ，阻抗性质变换一次；每隔 ，阻抗值重复一次。,(波腹),(波谷),Sch.EIE Hefei Normal University,开路短路,11/30/2022,43,2）阻抗与驻波参量的系数,由分布参数阻抗,选取驻波最小点为测量-距离负载的第一个电压驻波最小点位置,负载阻抗和驻波参量一一对应,终端短路，确定电压波节点作参考点，接上负载测量参考点附近电压驻波最小点。,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,44,任何传输线上的电压函数只可能是入射波和反射波的迭加

17、(构成Standing Wave)。不同传输线的区别仅仅在于入射波和反射波的成分不同。换句话说，通解是完备的，我们不需要再去找，也不可能再找到其它解。 边界条件确定A1和A2。边界条件的求取过程中，也孕育着一种思想，即网络思想(Network Idea)：已知输入求输出；或已知输出求输入。,2-3 无耗线工作状态分析,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,45,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,46,反射系数模的变化范围为驻波比的变化范围为,行波系数的变化范围为,传输线的工作状态一般分为三种：,

18、传输线上反射波的大小，可用反射系数的模、驻波比和行波系数三个参量来描述。,(1)行波状态,(2)行驻波状态,(3)驻波状态,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,47,一、行波状态(无反射情况),条件：,由始段条件解,完全匹配,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,48,因为 是实数,行波状态下的分布规律：,(1) 线上电压和电流的振幅恒定不变,(2) 电压行波与电流行波同相，它们的相位是位置z和时间t 的函数,(3) 线上的输入阻抗处处相等，且均等于特性阻抗,初相均为,为初相角,Sch.EIE H

19、efei Normal University,11/30/2022,49,二、驻波状态(全反射情况),反射系数模等于1的全反射情况称为驻波状态。,条件：终端短路；终端开路；终端接纯电抗负载,终端的入射波将被全反射，沿线入射波与反射波迭加形成驻波分布。驻波状态意味着入射波功率一点也没有被负载吸收，即负载与传输线完全失配。,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,50,1. 终端短路,短路时的驻波状态分布规律：,(1) 瞬时电压或电流在传输线的某个固定位置上随时间t 作正弦或余弦变化，而在某一时刻随位置d(z)也作正弦或余弦变化，但瞬时电压和电流的时间

20、相位差和空间相位差均为/2，这表明传输线上没有功率传输。,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,51,(2)电压振幅最大值，而电流振幅恒为零，这些点称之为电压的波腹点和电流的波节点；,电流振幅恒为最大值，而电压振幅恒为零，这些点称之为电流的波腹点和电压的波节点。,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,52,终端短路下：,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,53,(3)传输线终端短路时，输入阻抗为纯电抗。,Sch.EIE Hefei Normal Un

21、iversity,11/30/2022,54,2. 终端开路,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,55,(1) 负载处，或,电流 为电流波节点，电压为最大值 为电压波腹点,（2）输入阻抗,经过观察：把开路线可以看成是短路线移动 而成,短路,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,56,注意：,短路状态,开路状态,作 变换，即可由开路线转化成短路线。不能疏忽了 的条件，长度( )移动条件只对 和阻抗有效，相位是不等价的。,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/20

22、22,57,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,Sch.EIE Hefei Normal University,58,对于一定长度d的传输线，通过开路和短路的测量，可以得到如下参数：,11/30/2022,59,3.1 终端接纯电感负载无耗线,终端接纯电感负载无耗线,终端产生全反射，形成驻波，但终端既不是电压波腹也不是波节点,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,60,Sch.EIE Hefei Normal University,可见此时终端也产生全反射，线上形成驻波;但此时终端(d0)既不是电

23、压波节点也不是电压波腹点。沿线的电压、电流和阻抗分布曲线可将电感负载用一段小于/4的短路线来等效后获得。,短路线输入阻抗：,故有等效短路线长度：,11/30/2022,61,3.2 终端接纯电容负载无耗线,Sch.EIE Hefei Normal University,可见此时终端也产生全反射,线上形成驻波;但此时终端(d0)既不是电压波节点也不是电压波腹点。沿线的电压、电流和阻抗分布曲线可将电容负载用一段小于/4的开路线来等效后获得。,11/30/2022,62,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,63,假设,阻抗的一般公式,此电抗也可用一段

24、特性阻抗为Z0、长度为l0 的短路线等效，长度l0可由下式确定,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,64,长度为l 终端接电抗性负载的传输线，沿线电压、电流及阻抗的变化规律与长度为(l+l0)的短路线上对应段的变化规律完全一致，距终端最近的电压波节点在 范围内,纯容抗,纯感抗,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,65,1、短路：电压按正弦变化，电流按余弦变化，终端电压为零，电流最大； 开路：电压按余弦变化，电流按正弦变化，终端电流为零，电压最大； 纯电抗：电压、电流按正余弦变化，终端电压和电流不

25、为零，也不是最大。,综上所述，均匀无耗传输线终端无论是短路、开路还是接纯电抗负载，终端均产生全反射，沿线电压电流呈驻波分布，只是终端不同。,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,66,3、驻波波腹值为入射波的两倍，波节值等于零。短路线终端为电压波节、电流波腹；开路线终端为电压波腹、电流波节；接纯电抗负载时，终端既非波腹也非波节（纯电感负载时，距负载第一个出现的是电压波幅点）。4、沿线同一位置的电压电流之间90相位差，所以驻波状态只有能量的存贮并无能量的传输。,2、二分之一波长的重复性，四分之一波长的变换性。,Sch.EIE Hefei Norma

26、l University,11/30/2022,67,三、行驻波状态(部分反射情况),条件：当均匀无耗传输线终端接一般复阻抗，产生部分反射，在线上形成行驻波 。,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,68,传输线工作在行驻波状态，行波与驻波的相对大小决定于负载与传输线的失配程度。,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,69,1. 沿线电压、电流分布,从,Sch.EIE Hefei Normal University,此时|1，终端产生部分反射，线上形成行驻波，无波节点，驻波最小值不等于零，驻波最大值

27、不等于终端入射波振幅的两倍。,11/30/2022,70,当,电压驻波最大点位置,当,电压驻波最小点位置,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,71,2、阻抗分布,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,Sch.EIE Hefei Normal University,72,cos(L-2d)=1, （V最大 I最小）Zin=Rmax+jXmax=Z0Rmax=Z0 ；Xmax0cos(L-2d)=-1, （V最小 I最大）Zin=Rmin+jXmin=Z0/Rmin=Z0/ = Z0K；Xmin0电压

28、最大、最小点阻抗均为实数，二者相距/4，RmaxRmin= Z02,11/30/2022,73,2-4 有耗线的特性与计算,损耗：导行波的振幅衰减，入射波和反射波的振幅均沿自已传播方向指数衰减色散：相移常数是频率的函数，波传播速度与频率有关,电压驻波比,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,74,1. 沿有耗线电压、电流分布,电压与电流振幅,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,Sch.EIE Hefei Normal University,75,由此可得沿线电压和电流的驻波最大值和最小值为：,可见

29、电压和电流的极值点均与位置有关,11/30/2022,76,2. 有耗线任一点输入阻抗,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,77,终端开路：,终端短路：,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,Sch.EIE Hefei Normal University,78,同理，对于一定长度d的有耗传输线，通过开路和短路的两次测量，可以得到如下参数：,11/30/2022,Sch.EIE Hefei Normal University,79,11/30/2022,80,3. 传输功率与效率,（1）传输功率 分

30、为匹配线、失配无耗、失配有耗三种情况,匹配线情况： 负载无反射功率,Sch.EIE Hefei Normal University,输入功率，传输给负载的功率,11/30/2022,81,失配无耗线情况,Sch.EIE Hefei Normal University,输入功率,反射功率,传输给负载的功率,11/30/2022,Sch.EIE Hefei Normal University,82,失配无耗线沿线任意点功率情况,11/30/2022,83,行波系数 1/VSWR,传输功率容量（极限功率）,Vbr为线间的击穿电压,Sch.EIE Hefei Normal University,11/

31、30/2022,84,失配有耗线情况,Sch.EIE Hefei Normal University,传输给负载的功率,11/30/2022,85,在输入段，,Sch.EIE Hefei Normal University,对于无耗线， |0|= |L|， |V+0|= |V+L|，对比可知，消耗在有耗线中的功率为,11/30/2022,86,（2）回波损耗和反射损耗,回波损耗： 反射波损耗（反射信号本身损耗）,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,87,反射损耗： 仅用于信源匹配时（ ），它是负载不匹配（ ）引起负载中功率减小的量度,Sch.E

32、IE Hefei Normal University,当,11/30/2022,Sch.EIE Hefei Normal University,88,（3）传输效率,11/30/2022,Sch.EIE Hefei Normal University,89,11/30/2022,Sch.EIE Hefei Normal University,90,4. 衰减的计算方法,损耗对传输的主要影响是造成导行波的振幅衰减,11/30/2022,Sch.EIE Hefei Normal University,91,2. 微扰法,式中，Pl可用计及导体损耗和介质损耗的无耗线的场来。常用来计算空气金属波导的导

33、体衰减常数。,11/30/2022,Sch.EIE Hefei Normal University,92,11/30/2022,Sch.EIE Hefei Normal University,93,4. 由复传播常数求,当介质有耗时，,对于均匀无耗介质，,于是，,11/30/2022,94,2-5 Smith Chart(阻抗圆图及其应用),Sch.EIE Hefei Normal University,前面的分析都是围绕如下公式及相互关系展开的：,11/30/2022,95,Sch.EIE Hefei Normal University,1. 圆图概念,圆图是求解均匀传输线有关阻抗计算和阻抗

34、匹配问题的一类曲线坐标图； 图上有两组坐标曲线：归一化阻抗或者导纳的实部和虚部的等值线簇，与反射系数的模和辐角的等值线簇； 所有这些等值线簇都是圆或圆弧（直线是圆的特例），故称为阻抗圆图或者导纳圆图，简称圆图。,11/30/2022,96,Sch.EIE Hefei Normal University,2. Smith圆图,该图表是由菲利普史密斯(Phillip Smith)于1939年发明的，当时他在美国的RCA公司工作。史密斯也许不是图表的第一位发明者，一位名为Kurakawa的日本工程师声称早于其一年发明了这种图表。,史密斯圆图是通过双线性变换式，将z复平面上的r=常数和x=常数的二簇相

35、互正交的直线分别变换成复平面上的二簇相互正交的圆，并同极坐标等值线簇 =常数和=常数套印在一起而得到的圆图。,11/30/2022,97,距离终端d 处的反射系数为,Sch.EIE Hefei Normal University,等反射系数圆,表明，在复平面上等反射系数模 的轨迹是以坐标原点为圆心、 为半径的圆，这个圆称为等反射系数 圆。由于反射系数的模与驻波比是一一对应的，故又称为等驻波比圆。,阻抗圆图,阻抗圆图是由等反射系数圆和归一化等阻抗圆组成。,11/30/2022,98,线上移动的距离与转动的角度之间的关系为,反射系数圆,为了使用方便，有的圆图上标有两个方向的波长数数值，如图所示。向

36、负载方向移动读里圈读数，向波源方向移动读外圈读数,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,99,线上移动长度 时，对应反射系数矢量转动一周。一般转动的角度用波长数(或电长度) 表示，且标度波长数的零点位置通常选在 处。,等反射系数圆的波长数标度,相角相等的反射系数的轨迹是单位圆内的径向线。,的径向线为各种不同负载阻抗情况下电压波腹点反射系数的轨迹；,的径向线为各种不同负载阻抗情况下电压波节点反射系数的轨迹。,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,100,称为归一化电阻， 称为归一化电抗。,归一化电阻轨

37、迹方程,归一化电抗轨迹方程,Sch.EIE Hefei Normal University,归一化阻抗圆,特征参数，是形成统一Smith圆图的最关键点，它包含了阻抗归一和电长度归一。,11/30/2022,101,归一化电抗圆,归一化电阻图,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,102,归一化电阻图,电阻圆始终和直线 相切。,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,103,电抗圆圆心坐标和半径,归一化电抗圆,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,104,

38、将等电阻圆和等电抗圆绘制在同一张图上，得阻抗圆图,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,105,阻抗圆图具有如下几个特点： (1) 圆图上有三个特殊点：,短路点(C点)，其坐标为(-1,0),开路点(D点)，其坐标为(1,0),匹配(O点)，其坐标为(0,0),Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,106,(2) 圆图上有三条特殊线 圆图上实轴CD为X=0的轨迹，正实半轴为电压波腹点的轨迹，线上的R值为驻波比读数 负实半轴为电压波节点的轨迹，线上的R值为行波系数K的读数 最外面的单位圆为R=0的纯电

39、抗轨迹，即为 的全反射系数圆的轨迹。,(3) 圆上有两个特殊面： 圆图实轴以上的上半平面(即)是感性阻抗的轨迹；实轴以下的下半平面(即)是容性阻抗的轨迹。,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,107,(5) 圆图上任意一点对应了四个参量： 、 、 和 。知道了前两个参量或后两个参量均可确定该点在圆图上的位置。,(6) 若传输线上某一位置对应于圆图上的A点，则A点的读数即为该位置的输入阻抗归一化值( )；若关于O点的A点对称点为点，则点的读数即为该位置的输入导纳归一化值( )。,(4) 圆图上有两个旋转方向： 在传输线上向负载方向移动时，则在圆图

40、上沿等反射系数圆逆时针方向旋转；反之，在传输线上向波源方向移动时，则在圆图上沿等反射系数圆顺时针方向旋转。,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,108,二、导纳圆图导纳是阻抗的倒数,故归一化导纳为,如果以单位圆圆心为轴心，将复平面上的归一化阻抗圆图旋转1800，即可得到导纳圆图。,Smith圆图即可作为阻抗圆图也可作为导纳圆图使用。作为阻抗圆图使用时，圆图中的等值圆表示r和x圆；作为导纳圆图使用时，圆图中的等值圆表示g和b圆。并且圆图实轴的上部x或b均为正值，实轴的下部x或b均为负值。,Sch.EIE Hefei Normal Universi

41、ty,11/30/2022,109,电纳圆方程,电导圆方程,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,110,阻抗圆图与导纳圆图的关系,(3) 与 在同一反射系数圆上，相应位置差。,使用圆图应注意以下特点：,(1) 当圆图作为阻抗圆图时，相角为0的反射系数位于OD上，相角增大，反射系数矢量沿逆时针方向转动；当圆图作为导纳圆图时，相角为0的反射系数位于OC上，相角增大，反射系数矢量仍沿逆时针方向转动。,(2) 与阻抗圆图相反，作为导纳圆图使用时，D点为短路点，C点为开路点，线段OD为电压波节点归一化阻抗的轨迹，线段OC为电压波腹点归一化阻抗的轨迹。,S

42、ch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,111,Smith圆图的基本功能,Sch.EIE Hefei Normal University,2,11/30/2022,112,例1 特性阻抗 ，负载阻抗,求距负载0.24处输入阻抗。,解： 归一化负载阻抗,1） 向电源方向旋转0.213,2) 旋转0.24到,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,113,例2 测量获得,终端接负载后输入阻抗,解：,求负载阻抗？,向负载波长数,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022

43、,114,例3 在特性阻抗为50开槽线终端接一未知负载时测得 出现在0.10m 0.35m、0.6m、0.85m，而当终端为短路线代替未知负载时， 在 0、0.25m,0.50m和0.75m处，求工作频率和负载阻抗,电压驻波最小点距负载0.10m 0.2,解：,0,2,以 点沿2的圆反时针（向负载）旋转0.2,圆,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,115,例4双导线的特性阻抗为250，负载阻抗为500j150，线长为4.8，求输入导纳。,解：,点沿等线旋转180度，得,对应向电源波长数0.028,点沿等线顺时针旋转0.3,得,Sch.EIE

44、Hefei Normal University,11/30/2022,116,2-6 传输线的阻抗匹配,传输线的核心问题之一是功率传输，在低频电路中有最大功率传输定理。只要负载满足 时，可达到电源最大功率输出，即资用功率Pa,在微波传输系统，阻抗匹配极其重要，它关系到系统的传输效率、功率容量与工作稳定性，关系到微波测量的系统误差和测量精度，以及微波元器件的质量等一系列问题。,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,117,传输线上有驻波存在,传输线功率容量降低,一、阻抗匹配概念,增加传输线的衰减,传输线与负载不匹配,阻抗匹配,Sch.EIE Hef

45、ei Normal University,反射波对信号源产生牵引作用，使信号源不稳定，不能正常工作,11/30/2022,118,由,无耗传输线，波的幅度不变,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,119,信号源向负载传送功率,信号源的内阻抗为,传输线的输入阻抗为,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,120,匹配概念分为两种：无反射匹配和共轭匹配,如果信号源与传输线不匹配，不仅会影响信号源的频率和输出的稳定性，而且信号源不能给出最大功率。因此，微波传输系统一定要作到阻抗匹配。,无反射匹配,负载与传

46、输线匹配,信号源与传输线匹配,共轭匹配,信号源的共轭匹配,当传输系统满足： 可同时实现共轭匹配和无反射匹配。,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,121,无反射匹配： 无反射匹配是指传输线两端阻抗与传输线的特性阻抗相等，线上无反射波存在，即工作于行波状态。,无反射匹配包括传输线始端与信号源内阻匹配和传输线终端与负载阻抗匹配。,信号源内阻也为实数，此时传输线的始端无反射波，这种信号源称为匹配信号源。,当传输线终端所接的负载阻抗为纯电阻时，则传输线的终端无反射波，此时的负载称为匹配负载。,Sch.EIE Hefei Normal Universit

47、y,11/30/2022,122,反射系数为零,传输给负载的功率为,1、 负载与传输线的匹配,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,123,总反射系数为零,可能存在驻波，信号源传输给负载的功率为,2、 信号源与负载匹配,但,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,124,共轭匹配,3、 信号源的共轭匹配,信号源内阻抗 一定，改变输入阻抗，使传输给负载的功率最大,对,求导,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,125,传输给负载的最大功率为,注意：反射系数

48、 可能不为零，但失配传输线的多次反射，相位相加，使传送给负载功率比无反射传送时功率要大。,无反射匹配，负载与信号源都匹配，但只有一半功率传送给负载（效率为50） 当负载线与信号源匹配时，传输给负载的功率最大。,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,126,采用阻抗变换器和分支匹配器作为匹配网络是两种最基本的方法。,二、负载阻抗匹配方法,阻抗匹配的方法就是在传输线与负载之间加入一阻抗匹配网络。要求这个匹配网络由电抗元件构成，接入传输线时应尽可能靠近负载，且通过调节能对各种负载实现阻抗匹配。,匹配原理是通过匹配网络引入一个新的反射波来抵消原来的反射波

49、。,电阻性负载匹配和任意负载匹配。,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,127,(一) 集总元件L节匹配网络 （1GHz）,采用两个电抗元件组成L节匹配网络，使任意负载阻抗与传输线匹配,例：设计L节匹配网络。在500MHz，使负载阻抗,与特性阻抗 传输线匹配,归一化负载阻抗,Sch.EIE Hefei Normal University,zL落在1+jx圆内时,zL落在1+jx圆外时,11/30/2022,128,归一化负载阻抗,归一化负载导纳,负载匹配，加j 0.3,归一化导纳落在 圆周上,阻抗,要落在归一化阻抗圆周上,串联电抗,Sch.EI

50、E Hefei Normal University,11/30/2022,Sch.EIE Hefei Normal University,129,11/30/2022,130,阻抗变换器是由一段长度为 、特性阻抗为 的传输线组成。当这段传输线终端接纯电阻 时，则输入阻抗为,（二） 阻抗变换器,为了使实现阻抗匹配，必须使,Sch.EIE Hefei Normal University,11/30/2022,Sch.EIE Hefei Normal University,131,11/30/2022,Sch.EIE Hefei Normal University,132,11/30/2022,13