第三章刚体的定轴转动ppt课件.ppt

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1、第三章刚体的定轴转动,3-0 第三章教学基本要求,3-1 刚体定轴转动的动能定理和转动定律,3-2 定轴转动的动量矩定理和动量矩守恒定律,第三章 刚体的定轴转动,教学基本要求,一、掌握描述刚体定轴转动的角位移、角速度和角加速度等概念.,二、掌握力对固定转轴的力矩的计算方法，了解转动惯量的概 念,三、理解刚体定轴转动的动能定理和刚体服从质点组的功能转换关系.,四、理解刚体定轴转动定律.,五、理解角动量的概念, 理解刚体定轴转动的角动量守恒定律.,七、能综合应用转动定律和牛顿运动定律及质点、刚体定轴转动的运动学公式计算质点刚体系统的简单动力学问题.,六、会计算力矩的功 (只限于恒定力矩的功) 、定

2、轴转动刚体的转动动能和对轴的角动量.,八、能综合应用守恒定律求解质点刚体系统的简单动力学问题. 明确选择分析解决质点刚体系统力学问题规律时的优先考虑顺序.,3-1 刚体定轴转动的动能定理和转动定律,预习要点注意描述刚体定轴转动的运动学方法.阅读附录1中矢量乘法. 力对转轴的力矩如何计算?领会刚体定轴转动的动能定理的意义. 注意区分平动动能和转动动能的计算式. 注意力矩的功的计算方法.转动惯量的定义是什么? 转动惯量与哪些因素有关?刚体定轴转动定律的内容及数学表达式如何? 注意它的应用方法.,一、刚体及刚体定轴转动,刚体：在外力作用下，形状和大小都不发生变化的物体（任意两质点间距离保持不变的特殊

3、质点组）.,刚体的运动形式：平动、转动 .,平动：刚体中所有点的运动轨迹都保持完全相同. 转动：刚体中所有的点都绕同一直线作圆周运动.,转动分定轴转动和非定轴转动. 转轴不动, 刚体绕转轴运动叫刚体的定轴转动；垂直于转轴的平面叫转动平面.,描述刚体定轴转动的物理量,角位移,角坐标,角速度,角加速度,定轴(Oz轴)条件下，由Oz轴正向俯视，逆时针转向的 取正，顺时针取负.,刚体的匀变速转动,（下一页）,非匀变速转动时：,类似于 匀变速直线动,但是,切记！,（角加速度为恒量）,角量与线量的关系,一刚体绕定轴转动时，其上各质点的角量都相同；各点的线速度 v 与各点到转轴的距离 r 成正比，距离越远，

4、线速度越大；同样，距离越远处，其切向加速度和法向加速度也越大。,总加速度：,求： t =6 0 s时的转速 ； 角加速随时间变化的规律； 启动后6 0 s 内转过的圈数。,解：根据题意转速随时间的变化关系， 将t =6 0 s 代入，即得：,（下一页）, t =6 0 s 时转过的角度为,则 t =6 0 s 时电动机转过的圈数,角加速度随时间变化的规律为：,二、刚体定轴转动的动能定理,( :力臂),刚体绕Oz轴旋转, O为轴与转动平面的交点，力 作用在刚体上点 P , 且在转动平面内, 为由点O 到力的作用点 P 的位矢.,对转轴z的力矩,力矩,力矩的功,力矩作功,转动动能,刚体内部质量为

5、的质量元的速度为,动能为,刚体定轴转动的总能量（转动动能）,定义转动惯量,相当于描写转动惯性的物理量.,转动惯量,单位：kg m2（千克米2）.,刚体定轴转动动能计算式：,对质量连续分布的刚体，任取质量元dm，其到轴的距离为r，则转动惯量,刚体定轴转动的动能定理,刚体是其内任两质点间距离不变的质点组，刚体做定轴转动时，质点间无相对位移，质点间内力不作功，外力功为其力矩的功；并且刚体无移动，动能的变化只有定轴转动动能的变化.,由质点组动能定理,合外力矩对绕定轴转动的刚体所作的功等于刚体转动动能的增量.,得刚体定轴转动的动能定理,2. 刚体的定轴转动的动能应用 计算.,1. 如果刚体在运动过程中还

6、有势能的变化，可用质点组的功能原理和机械能转换与守恒定律讨论. 总之，刚体作为特殊的质点组，它服从质点组的功能转换关系.,转动惯量 J,与转动惯量有关的因素：刚体的质量刚体的形状转轴的位置,J称为刚体对转轴的转动惯量，与质点的质量相对应。刚体转动动能与质点运动动能在表达形式上具有相似性。,三、刚体定轴转动的转动定律,若质量连续分布,在（SI）中，J 的单位：kgm2,质量为线分布,质量为面分布,质量为体分布,其中、 分别为质量的线密度、面密度和体密度。,刚体对某一转轴的转动惯量等于每个质元的质量与这一质元到转轴的距离平方的乘积之总和。,（下一页）,几种常见形状的刚体的转动惯量,设棒的线密度为

7、，取一距离转轴 OO 为 处的质量元,求质量为m、长为l的均匀细长棒，对通过棒中心和过端点并与棒垂直的两轴的转动惯量.,如转轴过端点垂直于棒,刚体的转动惯量与刚体的质量m、刚体的质量分布和转轴的位置有关.,转动惯量的计算举例,解:,J 是可加的，所以若为薄圆筒（不计厚度）结果相同。,（下一页）,在圆环上任取质量元 dm,例、求质量为M、半径为R、厚为l 的均匀圆盘 的=转动惯量。轴与盘平面垂直并通过盘心。,解：任取半径为r 宽为dr 的同心细圆环,（下一页）,可见，转动惯量与其厚度 l 无关。所以，实心圆柱对其轴的转动惯量也是 。,转动定律,由动能定理：,取微分形式：,两边除dt,由于,故得,

8、刚体定轴转动定律：刚体作定轴转动时，合外力矩等于刚体的转动惯量与角加速度的乘积.,七、牛顿定律和转动定律的综合应用,如果在一个物体系中，有的物体作平动，有的物体作定轴转动，处理此问题仍然可以应用隔离法. 但应分清哪些物体作平动，哪些物体作转动. 把平动物体隔离出来，按牛顿第二定律写出其动力学方程；把定轴转动物体隔离出来，按转动定律写出其动力学方程. 有时还需要利用质点及刚体定轴转动的运动学公式补充方程，然后对这些方程综合求解.,例:一轻绳跨过一轴承光滑的定滑轮，绳的两端分别悬有质量为m1和m2的物体，滑轮可视为均质圆盘， 质量为m，半径为r，绳子不可伸长而且与滑轮之间无相对滑动.求物体加速度、

9、滑轮转动的角加速度和绳子的张力.,受力图如下，,设,解:,得解,1）系统对轴的转动惯量J是杆的转动惯量J1与小球的转动惯量J2之和.,例: 一根质量均匀分布的细杆，一端连接一个大小可以不计的小球，另一端可绕水平转轴转动. 某瞬时细杆在竖直面内绕轴转动的角速度为 ，杆与竖直轴的夹角为 . 设杆的质量为 、杆长为 l，小球的质量为 .,求： 1）系统对轴的转动惯量； 2）在图示位置系统的转动动能； 3）在图示位置系统所受重力对轴的力矩.,解:,2）系统的转动动能为：,3）系统所受重力有杆的重立和小球的重力.,则系统所受重力对轴的力矩的大小为：,3-2 定轴转动的动量矩定理和动量矩守恒定律,预习要点

10、认识质点对定点的动量矩的定义， 刚体对转轴的动量矩如何计算?刚体定轴转动的动量矩定理的内容及数学表达式是怎样的?动量矩守恒定律的内容及守恒定律的条件是什么?,一、动量矩(角动量),1. 质点的动量矩,质量为 的质点以速度 在空间运动，某时刻相对原点 O 的位矢为 ，质点相对于原点的动量矩（角动量）,大小,的方向符合右手法则.,单位 或,质点对定点O的动量矩 在某坐标轴Oz上的投影 称为该质点对轴Oz的动量矩. 质点作圆运动时，其对过圆心O且运动平面垂直的轴Oz的动量矩：,或,又,故得,（取正号LZ与Oz同向，负号反向）,2. 刚体的动量矩,刚体作定轴转动时，其内所有质点都在与轴垂直的平面内作圆

11、周运动，刚体对轴的动量矩为其所有质点对同一轴的动量矩之和.,即,L为正，其方向沿Oz正向，反之沿Oz负向.,对刚体组合系统，总动量矩为各部分对同轴动量矩之和.,二、刚体定轴转动时的动量矩定理,刚体所受的外力矩等于刚体动量矩的变化率.,将上式变形后积分,动量矩定理: 作用在刚体上的冲量矩等于刚体动量矩的增量.,由刚体定轴转动定律,动量矩守恒定律: 当刚体转动系统受到的合外力矩为零时，系统的动量矩守恒.,三、动量矩守恒定律,若 ，,花样滑冰跳水运动员跳水,1. 对一般的质点系统，若质点系相对于某一定点所受的合外力矩为零时，则此质点系相对于该定点的动量矩始终保持不变.,2. 动量矩守恒定律与动量守恒

12、定律一样,也是自然界的一条普遍规律.,（1）,解：,杆和球在竖直方向所受重力和支持力与轴平行，对轴无力矩；桌面及轴皆光滑，无摩擦力矩；轴对杆的反作用力过轴也无力矩.因此，球与杆在碰撞过程中，所受外力矩为零，在水平面上，碰撞过程中系统角动量守恒.,即：,例：在光滑水平桌面上放置一个静止的质量为m、长为2l、可绕过与杆垂直的光滑轴中心转动的细杆.有一质量为m的小球以与杆垂直的速度 与杆的一端发生完全弹性碰撞，求小球的反弹速度 及杆的转动角速度.,弹性碰撞动能守恒,（2）,其中,联立(1)、(2)式求解,例 行星运动的开普勒第二定律认为，对于任一行星，由太阳到行星的径矢在相等的时间内扫过相等的面积。

13、试用角动量守恒定律证明之。,解 将行星看为质点,在dt 时间内以速度 完成的位移为 ,矢径 在d t 时间内扫过的面积为dS（图中阴影）。,根据质点角动量的定义,则,矢径在单位时间内扫过的面积（称为掠面速度）,万有引力属于有心力, 行星相对于太阳所在处 点O的角动量是守恒的, 即 = 恒矢量，故有,恒量,行星对太阳所在点O 的角动量守恒，不仅角动量的大小不随时间变化，即掠面速度恒定，而且角动量的方向也是不随时间变化的，即行星的轨道平面在空间的取向是恒定的。,例 质量为m的小球系于细绳的一端，绳的另一端缚在一根竖直放置的细棒上, 小球被约束在水平面内绕细棒旋转, 某时刻角速度为1，细绳的长度为r

14、1。当旋转了若干圈后, 由于细绳缠绕在细棒上, 绳长变为r2, 求此时小球绕细棒旋转的角速度2。,解 小球受力 绳子的张力 ,指向细棒；重力 ，竖直向下；支撑力 ,竖直向上。 与绳子平行, 不产生力矩； 与平衡，力矩始终为零。所以, 作用于小球的力对细棒的力矩始终等于零, 故小球对细棒的角动量必定是守恒的。,根据质点对轴的角动量守恒定律,式中v1是半径为r1时小球的线速度, v2是半径为r2时小球的线速度。,代入上式得,解得,可见, 由于细绳越转越短, , 小球的角速度必定越转越大, 即 。,而,例 半径为R的光滑圆环上A点有一质量为m的小球，从静止开始下滑，若不计摩擦力，求小球到达B点时的角动量和角速度。,解 小球受重力矩作用，由角动量定理：,利用初始条件对上式积分,得到,