传热学课件.ppt

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1、.,第一章 绪 论,.,1-0 概 述一、基本概念1 、传热学 传热学是研究热量传递规律的学科。 1)物体内只要存在温差，就有热量从物体的高温部分传向低温部分； 2)物体之间存在温差时，热量就会自发的从高温物体传向低温物体。,.,2 、热量传递过程 根据物体温度与时间的关系，热量传递过程可分为两类：（ 1 ）稳态传热过程；（ 2 ）非稳态传热过程。 1 ）稳态传热过程（定常过程） 凡是物体中各点温度不随时间而变的热传递过程均称稳态传热过程。,.,2 ）非稳态传热过程（非定常过程） 凡是物体中各点温度随时间的变化而变化的热传递过程均称非稳态传热过程。 各种热力设备在持续不变的工况下运行时的热传递

2、过程属稳态传热过程；而在启动、停机、工况改变时的传热过程则属 非稳态传热过程。,.,二、讲授传热学的重要性及必要性,1 、传热学是热工系列课程教学的主要内容之一，是建环专业必修的专业基础课。是否能够熟练掌握课程的内容，直接影响到后续专业课的学习效果。 2 、传热学在生产技术领域中的应用十分广泛。如：(1) 日常生活中的例子：,.,a 人体为恒温体。若房间里气体的温度在夏天和冬天都保持20度，那么在冬天与夏天、人在房间里所穿的衣服能否一样？为什么？b 夏天人在同样温度（如：25度）的空气和水中的感觉不一样。为什么？c 北方寒冷地区，建筑房屋都是双层玻璃，以利于保温。如何解释其道理？越厚越好？,(

3、1) 日常生活中的例子：,.,(2) 特别是在下列技术领域大量存在传热问题,动力、化工、制冷、建筑、机械制造、新能源、微电子、核能、航空航天、微机电系统（MEMS）、新材料、军事科学与技术、生命科学与生物技术,.,(3) 几个特殊领域中的具体应用,a 航空航天：高温叶片气膜冷却与发汗冷却；火箭推力室的再生冷却与发汗冷却；卫星与空间站热控制；空间飞行器重返大气层冷却；超高音速飞行器（Ma=10）冷却；核热火箭、电火箭；微型火箭（电火箭、化学火箭）；太阳能高空无人飞机,.,b 微电子： 电子芯片冷却c 生物医学：肿瘤高温热疗；生物芯片；组织与器官的冷冻保存d 军 事：飞机、坦克；激光武器；弹药贮存

4、e 制 冷：跨临界二氧化碳汽车空调/热泵；高温水源热泵f 新能源：太阳能；燃料电池,.,三、传热学的特点、研究对象及研究方法,1 ）理论性、应用性强 传热学是热工系列课程内容和课程体系设置的主要内容之一。是一门理论性、应用性极强的专业基础课，在热量传递的理论分析中涉及到很深的数学理论和方法。在生产技术领域应用十分广泛。传热学的发展促进了生产技术的进步。,1、特点,.,2) 有利于创造性思维能力的培养 传热学是建筑环境与设备工程专业的主干专业课之一，在教学中重视学生在学习过程中的主体地位，启迪学生学习的积极性，在时间上给学生留有一定的思维空间。从而进一步培养创新的思维能力。对综合性、应用性强的传

5、热问题都有详细地分析讨论。同时介绍了传热学的发展动态和前景。从而给学生开辟了广阔且纵深的思考空间。,.,3 ）教育思想发生了本质性的变化 传热学课程教学内容的组织和表达方面从以往单纯的为后续专业课学习服务转变到重点培养学生综合素质和能力方面，这是传热学课程理论联系实际的核心。从实际工程问题中、科学研究中提炼出综合分析题，对培养学生解决分析综合问题的能力起到积极的作用。,.,2 、研究对象 传热学研究的对象是热量传递规律。 3 、研究方法 研究的是由微观粒子热运动所决定的宏观物理现象，而且主要用经验的方法寻求热量传递的规律，认为研究对象是个连续体，即各点的温度、密度、速度是坐标的连续函数，即将微

6、观粒子的微观物理过程作为宏观现象处理。,.,由前可知，热力学的研究方法仍是如此，但是热力学虽然能确定传热量（稳定流能量方程），但不能确定物体内温度分布。4、学习目的 通过学习能熟练掌握传热过程的基本规律、实验测试技术及分析计算方法，从而达到认识、控制、优化传热过程的目的。,.,1-2 热量传递的三种基本方式,一、导热（热传导） 1 、概念 定义：物体各部分之间不发生相对位移时，依靠分子、原子及自由电子等微观粒子的热运动而产生的热量传递称导热。 如：固体与固体之间及固体内部的热量传递。,.,从微观角度分析气体、液体、导电固体与非金属固体的导热机理。 （ 1 ）气体中：导热是气体分子不规则热运动时

7、相互碰撞的结果，温度升高，动能增大，不同能量水平的分子相互碰撞，使热能从高温传到低温处。,.,（ 2 ）导电固体：其中有许多自由电子，它们在晶格之间像气体分子那样运动。自由电子的运动在导电固体的导热中起主导作用。 （ 3 ）非导电固体：导热是通过晶格结构的振动所产生的弹性波来实现的，即原子、分子在其平衡位置附近的振动来实现的。,.,（ 4 ）液体的导热机理：存在两种不同的观点：第一种观点类似于气体，只是复杂些，因液体分子的间距较近，分子间的作用力对碰撞的影响比气体大；第二种观点类似于非导电固体，主要依靠弹性波（晶格的振动，原子、分子在其平衡位置附近的振动产生的）的作用。,说明：只研究导热现象的

8、宏观规律。,.,2 、导热的基本规律,1 ）傅立叶定律（ 1822 年，法国物理学家） 如图 1-1 所示的两个表面分别维持均匀恒定温度的平板，是个一维导热问题。对于x方向上任意一个厚度为的微元层来说，根据傅里叶定律，单位时间内通过该层的导热热量与当地的温度变化率及平板面积A成正比，即,.,式中 是比例系数，称为热导率，又称导热系数，负号表示热量传递的方向与温度升高的方向相反。,（1-1）,.,.,2 ）热流量 单位时间内通过某一给定面积的热量称为热流量，记为 ，单位 w。 3 ）热流密度（面积热流量） 单位时间内通过单位面积的热量称为热流密度，记为 q ，单位 w/ 。 当物体的温度仅在 x

9、 方向放生变化时，按傅立叶定律，热流密度的表达式为:,.,说明：傅立叶定律又称导热基本定律，式（ 1-1 ）、（ 1-2 ）是一维稳态导热时傅立叶定律的数学表达式。通过分析可知：,（1-2）,.,（ 1 ）当温度 t 沿 x 方向增加时， 而 q ，说明此时热量沿 x 减小的方向传递； （ 2 ）反之，当 0 ，说明热量沿 x 增加的方向传递。 （ 3 ）导热系数 表征材料导热性能优劣的参数，是一种物性参数，单位： w/mk 。,.,不同材料的导热系数值不同，即使同一种材料导热系数值与温度等因素有关。金属材料最高，良导电体，也是良导热体，液体次之，气体最小。,.,二、对流 1 、基本概念 1)

10、 对流：是指由于流体的宏观运动，从而使流体各部分之间发生相对位移，冷热流体相互掺混所引起的热量传递过程。 对流仅发生在流体中，对流的同时必伴随有导热现象。,.,2 、对流换热的分类 1）根据对流换热时是否发生相变分：有相变的对流换热和无相变的对流换热。 2）根据引起流动的原因分：自然对流和强制对流。,2) 对流换热：流体流过一个物体表面时的热量传递过程，称为对流换热。,.,1 ）自然对流： 由于流体冷热各部分的密度不同而引起流体的流动。 如：暖气片表面附近受热空气的向上流动。 2 ）强制对流： 流体的流动是由于水泵、风机或其他压差作用所造成的。 3 ）沸腾换热及凝结换热： 液体在热表面上沸腾及

11、蒸汽在冷表面上凝结的对流换热，称为沸腾换热及凝结换热（相变对流沸腾）。,.,3 、对流换热的基本规律 ,流体被加热时：,流体被冷却时：,式中， 及 分别为壁面温度和流体温度，。,（1-3）,（1-4）,.,如果把温差（亦称温压）记为 ，并约定永远取正值，则牛顿冷却公式可表示为,其中 h 比例系数（表面传热系数） 单位 。,（1-5）,（1-6）,.,h 的物理意义：单位温差作用下通过单位面积的热流量。 表面传热系数的大小与传热过程中的许多因素有关。它不仅取决于物体的物性、换热表面的形状、大小相对位置，而且与流体的流速有关。,.,一般地，就介质而言：水的对流换热比空气强烈； 就换热方式而言：有相

12、变的强于无相变的；强制对流强于自然对流。 对流换热研究的基本任务： 用理论分析或实验的方法推出各种场合下表面换热导数的关系式。,.,三、热辐射,1、基本概念 1 ）辐射和热辐射 物体通过电磁波来传递能量的方式称为辐射。因热的原因而发出辐射能的现象称为热辐射。 2 ）辐射换热 辐射与吸收过程的综合作用造成了以辐射方式进行的物体间的热量传递称辐射换热。,.,自然界中的物体都在不停的向空间发出热辐射，同时又不断的吸收其他物体发出的辐射热。 说明：辐射换热是一个动态过程，当物体与周围环境温度处于热平衡时，辐射换热量为零，但辐射与吸收过程仍在不停的进行，只是辐射热与吸收热相等。,.,3 ）导热、对流、辐

13、射的评述 导热、对流两种热量传递方式，只在有物质存在的条件下，才能实现，而热辐射不需中间介质，可以在真空中传递，而且在真空中辐射能的传递最有效。 在辐射换热过程中，不仅有能量的转换，而且伴随有能量形式的转化。,.,在辐射时，辐射体内热能 辐射能；在吸收时，辐射能 受射体内热能，因此，辐射换热过程是一种能量互变过程。 辐射换热是一种双向热流同时存在的换热过程，即不仅高温物体向低温物体辐射热能，而且低温物体向高温物体辐射热能，,.,辐射换热不需要中间介质，在真空中即可进行，而且在真空中辐射能的传递最有效。因此，又称其为非接触性传热。 热辐射现象仍是微观粒子性态的一种宏观表象。 物体的辐射能力与其温

14、度性质有关。这是热辐射区别于导热，对流的基本特点。,.,2 、热辐射的基本规律： 所谓绝对黑体：把吸收率等于 1 的物体称黑体，是一种假想的理想物体。 黑体的吸收和辐射能力在同温度的物体中是最大的而且辐射热量服从于斯忒藩玻耳兹曼定律。 黑体在单位时间内发出的辐射热量服从于斯忒藩玻耳兹曼定律，即,.,（1-7）,其中 T 黑体的热力学温度 K ； 斯忒潘玻耳兹曼常数（黑体辐射常数），其值为 ； A辐射表面积 m2 。,.,实际物体辐射热流量根据斯忒潘玻耳兹曼定律求得： 其中 物体自身向外辐射的热流量，而不是辐射换热量； 物体的发射率（黑度），其值总小于1，它与物体的种类及表面状态有关。,（ 1-

15、8 ）,.,要计算辐射换热量，必须考虑投到物体上的辐射热量的吸收过程，即收支平衡量，详见第八章。 物体包容在一个很大的表面温度为的空腔内，物体与空腔表面间的辐射换热量,（ 1-9 ）,.,1-3 传热过程和传热系数,一、传热过程 1 、概念 热量由壁面一侧的流体通过壁面传到另一侧流体中去的过程称传热过程。,.,2 、传热过程的组成 传热过程一般包括串联着的三个环节组成，即： 热流体 壁面高温侧； 壁面高温侧 壁面低温侧； 壁面低温侧 冷流体。 若是稳态过程则通过串联环节的热流量相同。,.,.,3 、传热过程的计算,（a）,（b）,（c）,针对稳态的传热过程，即 Q=const 如图 1- 3

16、，其传热环节有三种情况，则其热流量的表达式如下：,.,将式（a）、（b）、（c）改写成温差的形式：,（d）,（e）,（f）,.,三式相加，整理可得:,也可以表示成:,式中， 称为传热系数，单位为 。,（1-10）,（1-11）,.,二、传热系数 1 、概念 是指用来表征传热过程强烈程度的指标。数值上等于冷热流体间温差 ， 传热面积 时热流量的值。 K 值越大，则传热过程越强，反之，则弱。其大小受较多的因素的影响： 参与传热过程的两种流体的种类； 传热过程是否有相变,.,说明：若流体与壁面间有辐射换热现象，上述计算未考虑之。要计算辐射换热，则：表面传热系数应取复合换热表面传热系数，包含由辐射换热

17、折算出来的表面传热系数在内。其方法见 8 - 4 节。,传热系数的表达式为:,（1-12）,.,传热系数的表达式揭示了传热系数的构成，即它等于组成传热过程诸环节的 、 及 之和的倒数。如果对式（1-12）取倒数，还可理解得更深刻些。此时,或,（1-13）,（1-14）,.,此式与欧姆定律 比较， 具有电阻之功能。 由此可见：传热过程热阻是由各构成环节的热阻组成。 串联热阻叠加原则：在一个串联的热量传递过程中，如果通过各个环节的热流量都相等，则串联热量传递过程的总热阻等于各串联环节热阻之和。,.,1-3 传热学发展简史,18世纪30年代工业化革命促进了传热学的发展导热（Heat conducti

18、on）钻炮筒大量发热的实验（B. T. Rumford, 1798年）两块冰摩擦生热化为水的实验（H. Davy, 1799年）,.,导热热量和温差及壁厚的关系（J. B. Biot, 1804年）Fourier 导热定律 (J. B. J. Fourier , 1822 年）G. F. B. Riemann/ H. S. Carslaw/ J. C. Jaeger/ M. Jakob,.,对流换热 （Convection heat transfer）不可压缩流动方程 （M.Navier,1823年)流体流动Navier-Stokes基本方程 (G.G.Stokes,1845年）雷诺数(O.R

19、eynolds,1880年）自然对流的理论解（L.Lorentz, 1881年）管内换热的理论解（L.Graetz, 1885年；W.Nusselt,1916年）,.,凝结换热理论解 （W.Nusselt, 1916年）强制对流与自然对流无量纲数的原则关系 （W.Nusselt,1909年/1915年）流体边界层概念 （L.Prandtl, 1904年）热边界层概念 （E.Pohlhausen, 1921年）湍流计算模型 （L.Prandtl,1925年； Th.Von Karman, 1939年；R.C. Martinelli, 1947年）,.,本章小结：,(1) 导热 Fourier 定

20、律：(2) 对流换热 Newton 冷却公式：(3) 热辐射 Stenfan-Boltzmann 定律： (4) 传热过程,.,第二章 导热基本定律及稳态导热,.,1 、重点内容： 傅立叶定律及其应用； 导热系数及其影响因素； 导热问题的数学模型。 2 、掌握内容：一维稳态导热问题的分析解法 3 、了解内容：多维导热问题,., 2 -1 导热基本定律,一 、温度场 （Temperature field）1 、概念 温度场是指在各个时刻物体内各点温度分布的总称。 由傅立叶定律知，物体的温度分布是坐标和时间的函数：,其中 为空间坐标， 为时间坐标。,.,2 、温度场分类 1 ）稳态温度场（定常温度

21、场） （Steady-state conduction） 是指在稳态条件下物体各点的温度分布不随时间的改变而变化的温度场称稳态温度场，其表达式：,.,2 ）非稳态温度场（非定常温度场） （Transient conduction） 是指在变动工作条件下，物体中各点的温度分布随时间而变化的温度场称非稳态温度场，其表达式： 若物体温度仅一个方向有变化，这种情况下的温度场称一维温度场。,.,等温面与等温线,等温线：用一个平面与各等温面相交，在这个平面上得到一个等温线簇,等温面：同一时刻、温度场中所有温度相同的点连接起来所构成的面,.,等温面与等温线的特点：,(1) 温度不同的等温面或等温线彼此不能相

22、交,(2) 在连续的温度场中，等温面或等温线不会中断，它们或者是物体中完全封闭的曲面（曲线），或者就终止与物体的边界上,物体的温度场通常用等温面或等温线表示,.,等温线图的物理意义：若每条等温线间的温度间隔相等时，等温线的疏密可反映出不同区域导热热流密度的大小。如图所示是用等温线图表示温度场的实例。,.,.,二 、导热基本定律,1 、导热基本定律（傅立叶定律） 1 ）定义：在导热现象中，单位时间内通过给定截面所传递的热量，正比例于垂直于该截面方向上的温度变化率，而热量传递的方向与温度升高的方向相反，即,2 ）数学表达式：,.,（负号表示热量传递方向与温度升高方向相反）,3 ）傅里叶定律用热流密

23、度表示：,其中 热流密度(单位时间内通过单位面积的热流量) 物体温度沿 x 轴方向的变化率,.,当物体的温度是三个坐标的函数时，其形式为:,是空间某点的温度梯度；,是通过该点等温线上的法向单位矢量，指向温度升高的方向；,是该处的热流密度矢量。,式中：,.,2 、温度梯度与热流密度矢量的关系 如图 2-2 （ a ）所示，表示了微元面积 dA 附近的温度分布及垂直于该微元面积的热流密度矢量的关系。 1 ）热流线 定义：热流线是一组与等温线处处垂直的曲线，通过平面上任一点的热流线与该点的热流密度矢量相切。,.,2 ）热流密度矢量与热流线的关系： 在整个物体中，热流密度矢量的走向可用热流线表示。如图

24、 2-2 （ b ）所示，其特点是相邻两个热流线之间所传递的热流密度矢量处处相等，构成一热流通道。,.,.,三 、导热系数 （ 导热率、比例系数）,1 、导热系数的含义 导热系数的定义式由傅里叶定律的数学表达式给出：,数值上等于在单位温度梯度作用下物体内所产生的热流密度矢量的模。,2、影响热导率的因素：物质的种类、材料成分、温度、湿度、压力、密度等,.,3 、保温材料（隔热、绝热材料） 把导热系数小的材料称保温材料。我国规定： 350 时， 0.12w/mk 保温材料导热系数界定值的大小反映了一个国家保温材料的生产及节能的水平。 越小，生产及节能的水平越高。我国 50 年代 0.23W/mk

25、80 年代 GB4272-84 0.14w/mk GB427-92 0.12w/mk,.,4 、保温材料热量转移机理 ( 高效保温材料 ) 高温时：（ 1 ）蜂窝固体结构的导热 （ 2 ）穿过微小气孔的导热 更高温度时：（ 1 ）蜂窝固体结构的导热 （ 2 ）穿过微小气孔的导热和辐射,.,5 、超级保温材料 采取的方法：（ 1 ）夹层中抽真空（减少通过导热而造成热损失） （ 2 ）采用多层间隔结构（ 1cm 达十几层） 特点：间隔材料的反射率很高，减少辐射换热，垂直于隔热板上的导热系数可达： 10 - 4w/mk,.,6 、各向异性材料 指有些材料（木材，石墨）各向结构不同，各方向上的 也有较

26、大差别，这些材料称各向异性材料。此类材料 必须注明方向。相反，称各向同性材料。,., 2-2 导热微分方程式及定解条件,由前可知： （ 1 ）对于一维导热问题，根据傅立叶定律积分，可获得用两侧温差表示的导热量。 （ 2 ）对于多维导热问题，首先获得温度场的分布函数，然后根据傅立叶定律求得空间各点的热流密度矢量。,.,一 、导热微分方程 1 、定义：根据能量守恒定律与傅立叶定律，建立导热物体中的温度场应满足的数学表达式，称为导热微分方程。,2 、导热微分方程的数学表达式 导热微分方程的推导方法，假定导热物体是各向同性的。,.,1 ）针对笛卡儿坐标系中微元平行六面体 由前可知，空间任一点的热流密度

27、矢量可以分解为三个坐标方向的矢量。 同理，通过空间任一点任一方向的热流量也可分解为 x 、 y 、 z 坐标方向的分热流量，如图 2-4 所示。,.,., 通过 x=x 、 y=y 、 z=z ，三个微元表面而导入微元体的热流量： x 、 y 、 z 的计算。 根据傅立叶定律得,., 通过 x=x+dx 、 y=y+dy 、 z=z+dz 三个微元表面而导出微元体的热流量 x+dx 、 y+dy 、 z+dz 的计算。根据傅立叶定律得：,., 对于任一微元体根据能量守恒定律，在任一时间间隔内有以下热平衡关系： 导入微元体的总热流量 + 微元体内热源的生成热 = 导出微元体的总热流量 + 微元体

28、热力学能（内能）的增量,(c),.,微元体热力学能的增量=,微元体内热源的生成热=,其中 微元体的密度、比热容、单位时间内单位体积内热源的生成热及时间。,.,导入微元体的总热流量导出微元体的总热流量,.,将以上各式代入热平衡关系式，并整理得：,这是笛卡尔坐标系中三维非稳态导热微分方程的一般表达式。 其物理意义：反映了物体的温度随时间和空间的变化关系。,.,1）对上式化简：,导热系数为常数,式中， ，称为热扩散率。,导热系数为常数 、无内热源,.,导热系数为常数 、稳态,导热系数为常数 、稳态 、无内热源,.,2）圆柱坐标系中的导热微分方程：,3）球坐标系中的导热微分方程：,.,综上说明： （

29、1 ）导热问题仍然服从能量守恒定律； （ 2 ）等号左边是单位时间内微元体热力学能的增量（非稳态项）； （ 3 ）等号右边前三项之和是通过界面的导热使微分元体在单位时间内 增加的能量 ( 扩散项 ) ； （ 4 ）等号右边最后项是源项；（ 5 ）若某坐标方向上温度不变，该方向的净导热量为零，则相应的扩散项即从导热微分方程中消失。,.,二、 定解条件,1 、定义：是指使导热微分方程获得适合某一特定导热问题的求解的附加条件。,通过导热微分方程可知，求解导热问题，实际上就是对导热微分方程式的求解。预知某一导热问题的温度分布，必须给出表征该问题的附加条件。,.,2 、分类 1 ）初始条件：初始时间温度

30、分布的初始条件； 2 ）边界条件：导热物体边界上温度或换热情况的边界条件。 说明： 非稳态导热定解条件有两个； 稳态导热定解条件只有边界条件，无初始条件。,.,3 、导热问题的常见边界条件可归纳为 以下三类,（1）规定了边界上的温度值，称为第一类边界条件。对于非稳态导热，这类边界条件要求给出以下关系式：,.,（2）规定了边界上的热流密度值，称为第二类边界条件。对于非稳态导热，这类边界条件要求给出以下关系式：,.,（3）规定了边界上物体与周围流体间的表面传热系数及周围流体的温度，称为第三类边界条件。第三类边界条件可表示为,.,1 、热扩散率的物理意义 由热扩散率的定义可知： 1 ） 是物体的导热

31、系数， 越大，在相同温度梯度下，可以传导更多的热量。 2 ）是单位体积的物体温度升高 1 所需的热量。 越小，温度升高 1 所吸收的热量越少，可以剩下更多的热量向物体内部传递，使物体内温度更快的随界面温度升高而升高。,三、有关说明,.,由此可见物理意义： 越大，表示物体受热时，其内部各点温度扯平的能力越大。 越大，表示物体中温度变化传播的越快。所以，也是材料传播温度变化能力大小的指标，亦称导温系数。,.,2 、导热微分方程的适用范围 1 ）适用于 q 不很高，而作用时间长。同时傅立叶定律也适用该条件。 2 ）若时间极短，而且热流密度极大时，则不适用。3 ）若属极底温度（ -273 ）时的导热不

32、适用。,.,2-3 通过平壁，圆筒壁，球壳和其它变截面物体的导热,本节将针对一维、稳态、常物性、无内热源情况，考察平板和圆柱内的导热。直角坐标系：,.,1 单层平壁的导热,a 几何条件：单层平板；,b 物理条件：、c、 已知；无内热源,c 时间条件：,d 边界条件：第一类,.,x,根据上面的条件可得：,第一类边条：,控制方程,边界条件,.,直接积分，得：,带入边界条件：,.,带入Fourier 定律,热阻分析法适用于一维、稳态、无内热源的情况,线性分布,.,2 、热阻的含义 热量传递是自然界的一种转换过程 , 与自然界的其他转换过程类同 , 如 : 电量的转换 , 动量、质量等的转换。其共同规

33、律可表示为 :过程中的转换量 = 过程中的动力 / 过程中的阻力。,在电学中，这种规律性就是欧姆定律，即,.,在平板导热中，与之相对应的表达式可改写为,这种形式有助于更清楚地理解式中各项的物理意义。式中：热流量为导热过程的转移量； 温压 为转移过程的动力； 分母 为转移过程的阻力。,.,由此引出热阻的概念： 1 ）热阻定义：热转移过程的阻力称为热阻。 2 ）热阻分类：不同的热量转移有不同的热阻，其分类较多，如：导热阻、辐射热阻、对流热阻等。对平板导热而言又分： 面积热阻 R A ：单位面积的导热热阻称面积热阻。 热阻 R ：整个平板导热热阻称热阻。,.,3 ）热阻的特点： 串联热阻叠加原则：在

34、一个串联的热量传递过程中，若通过各串联环节的热流量相同，则串联过程的总热阻等于各串联环节的分热阻之和。,.,3 多层平壁的导热,多层平壁：由几层不同材料组成,例：房屋的墙壁 白灰内层、水泥沙浆层、红砖（青砖）主体层等组成,假设各层之间接触良好，可以近似地认为接合面上各处的温度相等,.,.,边界条件：,热阻：,.,由热阻分析法：,问：现在已经知道了q，如何计算其中第 i 层的右侧壁温？,第一层：,第二层：,第 i 层：,.,4 单层圆筒壁的导热,圆柱坐标系：,假设单管长度为l，圆筒壁的外半径小于长度的1/10。,.,.,一维、稳态、无内热源、常物性：,第一类边界条件：,(a),.,对上述方程(a

35、)积分两次:,第一次积分,第二次积分,应用边界条件,获得两个系数,将系数带入第二次积分结果,显然，温度呈对数曲线分布,.,下面来看一下圆筒壁内部的热流密度和热流分布情况,虽然是稳态情况，但热流密度 q 与半径 r 成反比！,根据热阻的定义，通过整个圆筒壁的导热热阻为：,.,5 多层圆筒壁,由不同材料构成的多层圆筒壁，其导热热流量可按总温差和总热阻计算,通过单位长度圆筒壁的热流量,.,6、通过球壳的导热,对于内、外表面维持均匀衡定温度的空心球壁的导热，再球坐标系中也是一个一维导热问题。相应计算公式为：,温度分布：,热流量：,热阻：,.,7 其它变面积或变导热系数问题,求解导热问题的主要途径分两步

36、：求解导热微分方程，获得温度场；根据Fourier定律和已获得的温度场计算热流量； 对于稳态、无内热源、第一类边界条件下的一维导热问题，可以不通过温度场而直接获得热流量。,.,此时，一维Fourier定律：,当(t)时，,.,分离变量后积分，并注意到热流量与x 无关(稳态)，得,.,当 随温度呈线性分布时，即 0at，则,实际上，不论 如何变化，只要能计算出平均导热系数，就可以利用前面讲过的所有定导热系数公式，只是需要将换成平均导热系数。,.,2-4 通过肋片的导热,一 基本概念 1 、肋片：指依附于基础表面上的扩展表面 2 、常见肋片的结构：针肋 直肋 环肋 大套片 3 、肋片导热的作用及特

37、点 1 ）作用：增大对流换热面积及辐射散热面 , 以强化换热,.,2 ）特点：在肋片伸展的方向上有表面的对流换热及辐射散热， 肋片中沿导热热流传递的方向上热流量是不断变化的。即： const 。 4 、分析肋片导热解决的问题 一是：确定肋片的温度沿导热热流传递的方向是如何变化的？ 二是：确定通过肋片的散热热流量有多少？,.,1 通过等截面直肋的导热,已知：矩形直肋肋根温度为t0，且t0 t肋片与环境的表面传热系数为 h.，h和Ac均保持不变求：温度场 t 和热流量 ,.,分析：假设 1 ）肋片在垂直于纸面方向 ( 即深度方向 ) 很长，不考虑温度沿该方向的变化，因此取单位长度分析； 2 ）材料

38、导热系数 及表面传热系数 h 均为常数，沿肋高方向肋片横截面积 Ac 不变； 3 ）表面上的换热热阻 1/h ，远大于肋片的导热热阻 / ，即肋片上任意截面上的温度均匀不变； 4 ）肋片顶端视为绝热，即 dt/dx=0 ；,.,在上述假设条件下，把复杂的肋片导热问题转化为一维稳态导热如图（b）所示并将沿程散热量 视为负的内热源，则导热微分方程式简化为,.,导热微分方程：,引入过余温度 。令,则有：,.,混合边界条件：,方程的通解为：,应用边界条件可得：,.,最后可得等截面内的温度分布：,双曲余弦函数,双曲正切函数,双曲正弦函数,.,稳态条件下肋片表面的散热量 = 通过肋基导入肋片的热量,肋端过

39、余温度： 即 x H,.,2 肋片效率 为了从散热的角度评价加装肋片后换热效果，引进肋片效率,.,肋片的纵剖面积,.,影响肋片效率的因素：肋片材料的热导率 、肋片表面与周围介质之间的表面传热系数 h、肋片的几何形状和尺寸（P、A、H）,可见， 与参量 有关，其关系曲线如图所示。这样，矩形直肋的散热量可以不用公式计算，而直接用图查出 ，散热量,.,3 通过环肋及三角形截面直肋的导热 为了减轻肋片重量、节省材料，并保持散热量基本不变，需要采用变截面肋片，环肋及三角形截面直肋是其中的两种。 对于变截面肋片来讲，由于从导热微分方程求得的肋片散热量计算公式相当复杂，因此，人们仿照等截面直肋。利用肋片效率

40、曲线来计算方便多了，书中图214和215分别给出了三角形直肋和矩形剖面环肋的效率曲线。,.,图 214,.,图 215,.,第三章非稳态导热,.,、重点内容： 非稳态导热的基本概念及特点； 集总参数法的基本原理及应用； 一维及二维非稳态导热问题。 2 、掌握内容： 确定瞬时温度场的方法； 确定在一时间间隔内物体所传导热 量的计算方法。 3 、了解内容：无限大物体非稳态导热的基本特点。,.,3-1 非稳态导热的基本概念,1 非稳态导热的定义 物体的温度随时间而变化的导热过程称非稳态导热。,2 非稳态导热的分类,周期性非稳态导热：物体的温度随时间而作周期性的变化,瞬态非稳态导热：物体的温度随时间的

41、推移逐渐趋近于恒定的值,.,着重讨论瞬态非稳态导热,3 温度分布：,.,4 两个不同的阶段,非正规状况阶段(右侧面不参与换热 )：温度分布显现出部分为非稳态导热规律控制区和部分为初始温度区的混合分布，即：在此阶段物体温度分布受 t 分布的影响较大,正规状况阶段(右侧面参与换热 )：当右侧面参与换热以后，物体中的温度分布不受 to 影响，主要取决于边界条件及物性，此时，非稳态导热过程进入到正规状况阶段。,.,非正规状况阶段（起始阶段）、正规状况阶段、新的稳态,导热过程的三个阶段,二类非稳态导热的区别：前者存在着有区别的两个不同阶段，而后者不存在。,.,5 热量变化,1板左侧导入的热流量2板右侧导

42、出的热流量,.,6 学习非稳态导热的目的：(1) 温度分布和热流量分布随时间和空间的变化规律,(2) 非稳态导热的导热微分方程式：,.,(3) 求解方法：,分析解法、近似分析法、数值解法,分析解法：分离变量法、积分变换、拉普拉斯变换近似分析法： 集总参数法、积分法数值解法：有限差分法、蒙特卡洛法、有限元法、分子动力学模拟,.,7、讨论物体处于恒温介质中的第三类边界条件问题,在第三类边界条件下，确定非稳态导热物体中的温度变化特征与边界条件参数的关系。,已知：平板厚 、初温 、表面传热系数 h 、平板导热系数 ，将其突然置于温度为 的流体中冷却。,由于面积热阻与的相对大小的不同，平板中温度场的变化

43、会出现以下三种情形：,.,.,（1）,这时，由于表面对流换热热阻 几乎可以忽略，因而过程一开始平板的表面温度就被冷却到 。并随着时间的推移，整体地下降，逐渐趋近于 。,（2）,这时，平板内部导热热阻 几乎可以忽略，因而任一时刻平板中各点的温度接近均匀，并随着时间的推移，整体地下降，逐渐趋近于 。,.,这时，平板中不同时刻的温度分布介于上述两种极端情况之间。,（3） 与 的数值比较接近,由此可见，上述两个热阻的相对大小对于物体中非稳态导热的温度场的变化具有重要影响。为此，我们引入表征这两个热阻比值的无量纲数毕渥数：,.,1）毕渥数的定义：,毕渥数属特征数（准则数）。,2）Bi 物理意义： Bi

44、的大小反映了物体在非稳态条件下内部温度场的分布规律。,3 ）特征数（准则数）：表征某一物理现象或过程特征的无量纲数。,4 ）特征长度：是指特征数定义式中的几何尺度。,.,3-2 集总参数法的简化分析,1 定义：忽略物体内部导热热阻、认为物体温度均匀一致的分析方法。此时， ，温度分布只与时间有关，即 ，与空间位置无关，因此，也称为零维问题。,.,2 温度分布如图所示，任意形状的物体，参数均为已知。,将其突然置于温度恒为 的流体中。,.,当物体被冷却时（t t）,由能量守恒可知,方程式改写为：,，则有,初始条件,控制方程,.,积分 ,过余温度比,其中的指数：,.,是傅立叶数,物体中的温度呈指数分布

45、,方程中指数的量纲：,.,即与 的量纲相同，当 时，则,此时，,上式表明：当传热时间等于 时，物体的过余温度已经达到了初始过余温度的36.8。称 为时间常数，用 表示。,.,应用集总参数法时，物体过余温度的变化曲线,.,如果导热体的热容量（ Vc ）小、换热条件好（h大），那么单位时间所传递的热量大、导热体的温度变化快，时间常数 ( Vc / hA) 小。,对于测温的热电偶节点，时间常数越小、说明热电偶对流体温度变化的响应越快。这是测温技术所需要的（微细热电偶、薄膜热电阻）,工程上认为=4 Vc / hA时导热体已达到热平衡状态,.,3 瞬态热流量：,导热体在时间 0 内传给流体的总热量：,当

46、物体被加热时(tt)，计算式相同（为什么？）,.,4 物理意义,无量纲热阻,无量纲时间,Fo越大，热扰动就能越深入地传播到物体内部，因而，物体各点地温度就越接近周围介质的温度。,.,采用此判据时，物体中各点过余温度的差别小于5%,对厚为2的无限大平板对半径为R的无限长圆柱对半径为R的 球,5 集总参数法的应用条件,是与物体几何形状有关的无量纲常数,.,3-3 一维非稳态导热的分析解,1.无限大的平板的分析解,=const a=consth=const因两边对称，只研究半块平壁,.,此半块平板的数学描写：,导热微分方程初始条件边界条件,(对称性),.,引入变量过余温度,令,上式化为：,.,用分离

47、变量法可得其分析解为：此处Bn为离散面(特征值)若令则上式可改写为：,*,.,n为下面超越方程的根为毕渥准则数，用符号 Bi 表示书上P73表3-1给出了部分Bi数下的1值,.,因此是F0, Bi 和 函数，即,注意：特征值 特征数（准则数）,.,2. 非稳态导热的正规状况,对无限大平板 当 取级数的首项，板中心温度， 误差小于1%,.,与时间无关,.,若令Q为 内所传递热量-时刻z的平均过余温度,考察热量的传递,Q0 -非稳态导热所能传递的最大热量,.,对无限大平板，长圆柱体及球： 及 可用一通式表达,此处此处的A，B及函数 见P74表3-2,.,3 正规热状况的实用计算方法拟合公式法,对上

48、述公式中的A，B，1，J0 可用下式拟合式中常数a ,b ,c ,d 见P75表3-3 a,b,c,d见P75表3-4,.,3 正规热状况的实用计算方法线算图法,诺谟图,三个变量，因此，需要分开来画,以无限大平板为例，F00.2 时，取其级数首项即可,先画,.,(2) 再根据公式(3-23) 绘制其线算图,(3) 于是，平板中任一点的温度为,同理，非稳态换热过程所交换的热量也可以利用（324）和（325）绘制出。,.,解的应用范围,书中的诺谟图及拟合函数仅适用恒温介质的第三类边界条件或第一类边界条件的加热及冷却过程，并且F00.2,.,3-4 二维及三维问题的求解,考察一无限长方柱体(其截面为

49、 的长方形),.,.,利用以下两组方程便可证明,.,及,.,即证明了 是无限长方柱体导热微分方程的解，这样便可用一维无限大平壁公式、诺谟图或拟合函数求解二维导热问题,其中,其中,.,.,限制条件：（1） 一侧绝热，另一侧三类（2） 两侧均为一类（3） 初始温度分布必须为常数,.,3-5 半无限大的物体,半无限大物体的概念,.,.,误差函数：,令,无量纲坐标,引入过余温度,问题的解为,误差函数 无量纲变量,.,说明：(1) 无量纲温度仅与无量纲坐标 有关.(2) 一旦物体表面发生了一个热扰动，无论经历多么短的时间无论x有多么大，该处总能感受到温度的化。(3) 但解释Fo,a 时，仍说热量是以一定

50、速度传播的，这是因为，当温度变化很小时，我们就认为没有变化。,.,令 若 即 可认为该处温度没有变化,.,几何位置若对一原为2的平板，若即可作为半无限大物体来处理,两个重要参数:,.,时间若 对于有限大的实际物体，半无限大物体的概念只适用于物体的非稳态导热的初始阶段，那在惰性时间以内,即任一点的热流通量：,.,0,内累计传热量,吸热系数,令 即得边界面上的热流通量,.,第四章导热问题的数值解法,.,1 、重点内容： 掌握导热问题数值解法的基本思路； 利用热平衡法和泰勒级数展开法建立节点的离散方程。2 、掌握内容：数值解法的实质。 3 、了解内容：了解非稳态导热问题的两种差分格式及其稳定性。,.