第四章 边界层理论ppt课件.ppt

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1、1,第四章 边界层理论 (boundary layer),2,1904年，普兰特( Prandtl ) 提出边界层理论。4.1. 边界层的概念 当流体在固体表面流过时，在固体壁面附近存在有一薄层流体，其流速很小；但是其中的速度梯度(或温度、浓度梯度)确非常大，其中的传递阻力占整体传递阻力的绝大部分，此层流体称为边界层。在边界层中，由于流体速度较小，所以动量改变率较小，惯性力较小；但由于速度梯度很大，所以粘滞力作用不能忽略，在边界层之内既需考虑惯性力作用，更需要考虑粘滞力作用。 对于湍流流动，在边界层之外，由于速度梯度较小，只需考虑惯性力的作用。,3,边界层的形成可以用下图说明：(介绍 层流边界

2、层和湍流边界层)边界层的形成与发展过程,4,对于流体平行流过平板，层流边界层转变为湍流边界层的地点可用下列临界雷诺数表示：对于光滑平板，2105 Rexc 3106。对于园管，边界层的发展过程如下：,5,边界层厚度的定义： 一般约定速度等于流体主体速度0.99处为速度边界层的外缘，即传热边界层及传热边界层厚度t： 类似于速度边界层，在传热过程中也存在传热边界层，其形成过程与速度边界层相似。同理，传热边界层厚度的定义为,6,传质边界层: 类似于速度边界层，在传质过程中也存在传质边界层，其形成过程与速度边界层相似。同理，传质边界层厚度c的定义为边界层理论的应用 普兰特首创边界层理论以来，经过他的学

3、生以及其他学者的共同努力，从二维定态层流流动的研究开始，发展成完整的粘性流体力学。该理论的主要内容包括二维、三维层流边界层，自由剪切湍流（射流），壁面剪切湍流，可压缩流体边界层，分离流等。,7,边界层理论应用的突出成就，是阐明了流动阻力的机理，为计算流动阻力以及设法减小流动阻力提供了理论依据。 进一步与传热、传质和化学反应的研究结合起来，在流动边界层概念的基础上，还提出了温度边界层、浓度边界层和反应边界层等理论。 应用边界层理论可以计算粘性流体运动时的速度分布，这为阐明传热和传质机理，计算温度分布、浓度分布、传热分系数、传质分系数及反应速率奠定了基础；同时也为传热、传质等过程的强化指明了方向。

4、,8,4 . 2. 边界层分离 在某些情况下，边界层内的流体会产生倒流，并引起边界层与固体壁面之间的分离现象，同时产生旋涡，造成能量损失。这种现象称为边界层分离。,9,（a）流线形物体；（b）非流线形物体 曲面边界层分离现象示意图,10,流体横流过圆柱体是的压强变化情况,(1) 从D到E流动加速，为顺压梯度区；流体静压能向动能转变，不发生边界层分离 (2) 从E到F流动减速, 为逆压梯度区；E到F段动能只存在损耗，速度减小很快 (3) 在S点处出现粘滞 ，由于压力的升高产生回流导致边界层分离，并形成尾涡,11,流体横流过圆柱体时的传热系数变化情况,12,4.3.边界层方程 描述边界层的基本方程

5、，可以从奈维斯托克斯方程导出(称为普兰特边界层方程)，也可以根据动量交换观点导出(称为卡门边界层方程)。在此我们逐一进行介绍。（1）普兰特边界层方程 将不可压缩流体的奈维斯托克斯方程应用于边界层流动时，需提出下述两点基本假设：,13,a) 当流体主体的Re数很大时，在边界层内粘滞力的作用仍不能忽略，因为这里的惯性力与粘滞力具有相同的数量级； b) 普兰特发现，当流体的Re数较大时，边界层厚度较定性长度L小得多。 下面推导流体在平壁上稳定流动时的二维边界层方程。取x轴与平壁平行，y轴垂直平壁，此时不可压缩流体作稳定层流时的基本方程组为：,14,15,估算数量级必须有一个基准，数量级是相当某个标准

6、而言的，标准改变后，物理量的数量级会发生变化。 在此规定: x为距离的标准数量级，记为x = O(1)； 边界层外的主体流速u为流速的标准数量级，亦记为O (1)； 边界层厚度与x相比很小，即 x，规定它的数量级为，记为O ()。有了上述说明以后，现对连续性方程的各项进行数量级分析： ux：在边界层内x方向的流速由零变化到u，所以它的数量级为O (1)。,16,ux/x: ux/x ux /x= O (1)/ O (1)= O (1)， 即ux/x的数量级也为O (1)。uy/y： 要使方程ux/x uy/y 0 成立，各项应具相同的数量级，即uy/y的数量级应为O(1)。y：由于边界层的厚度

7、由零变化到，所以y在边界层中的数量级为O()。uy：由于uy/y的数量级应为O(1) ，所以uy的数量级必为O()。,17,即，数量级为O(1)； ux/y: ux/y ux /y= O (1)/ O ()= O (1/ ), 即ux/y的数量级为O (1 / )。 即，数量级为O(1/2)，这是一个很大的数量级；,18,即，数量级为O(1/)； 即，数量级为O ()。,19,根据上面的分析，可得 (1)(1) ()(1/) (1) (1/2)上式右侧括号内第一项与第二项相比可以忽略不计。 因第二项的数量级为O(1/2)，要使等式成立，的数量级必为O (2)才能保证整项的数量级为O (1)。

8、这表明，欲获得边界层流动，流体的粘性要非常低。,20,同理，的数量级也应为O (1)，即说明在边界层内,x方向压强变化较大。同样，y方向的奈维斯托克斯方程中各项的数量级为 (1) () () (1) (2) () (1/),21,可见，除动压梯度项外，其余各项的数量级均等于或小于O()，所以的数量级也应为O()。 由于1/有一定数值，所以在边界层内由壁面到边界层外缘在垂直方向上，压强几乎没有什么变化。可以认为沿y方向上，边界层内的压强近似等于边界层外主体的压强，即pd/y = 0。,22,通过上述分析，可以看出，y方向的奈维斯托克斯方程与x方向相比，整个方程可以略去。同时由于pd/y = 0，

9、最后可以将奈维斯托克斯方程组简化为一个方程，称为普兰特边界层方程： 这样，求解平壁边界层的二维稳定层流问题，只需联立求解普兰特边界层方程和连续性方程即可。,23,在流体流经平壁时，上述普兰特边界层方程还可简化。 因pd/y = 0，可以认为边界层中的任一点的压强与同x位置上主体流体中的压强相同。由柏努利方程，对于水平流动，对于理想流体（只适用于主体流动不适用于边界层）：故p为常数，所以在边界层外，dp/dx = 0。因为在边界层内，pd/y = 0，即压力可以穿过边界层保持不变，因此在边界层内仍存在：,24,d/ x = 0故流经平壁的普兰特方程可以简化为连续性方程仍为,25,用类似的方法可以

10、获得能量(温度)边界层方程和浓度边界层方程：,26,(2) 卡门边界层方程 卡门根据边界层概念，直接对边界层进行动量，热量及质量衡算，导出了边界层动量，热量及质量方程。 此种方法要比由N-S方程求解简单的多。,27,边界层动量方程的推导： 设流体呈一维流动，即流动仅沿x方向进行，边界层外主体流速为u,边界层厚度为，微元体边长： X方向为dx Y方向为l (l) Z方向为1个长度单位微元体的上表面高于边界层厚度,28,29,由于在z方向无流体的流入与流出，所以通过A2和A1面质量速率之差，必等于通过平面A3的质量速率，即平面A3在边界层外，其流速为u，则通过A3进入的动量速率为,30,31,32,33,上述卡门边界层方程对层流边界层和湍流边界层都适用，只要知道了速度分布， 就可以计算出边界层厚度及摩擦力。例题：已知流体在园管进口段边界层内的速度分布为试推导边界层厚度与x的关系，并确定进口段长度xc。,