红外探测基础简介ppt课件.ppt

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1、概述,红外探测技术是伴随军用需要而迅速发展起来的一门新兴技术。在光电子技术中，红外探测技术是一种无源探测技术，它不需要光源照射目标，靠目标自身发射的红外辐射来探测目标。与雷达相比，具有结构简单、体积小、质量轻、分辨率高、隐蔽性好、抗干扰能力强等优点；与可见光探测相比，有透雾能力强、可昼夜工作等特点。从常规的夜间红外瞄准具到空间的卫星拦截器都使用了红外技术，可以说红外武器装备已经成为各军兵种必备的现代武器装备。典型的红外应用包括红外夜视、前视红外、侦察、告警、火控、跟踪、定位、精确制导和光电对抗等，他们对取得战场的主动权，发挥了突出作用。,应用举例,有人统计从19751985年，马岛战争至两伊战

2、争期间，被红外制导导弹击落的飞机，占飞机损失总数的95。红外搜索跟踪仪的跟踪精度可以在10以内，对超低空目标和掠海飞行目标的抗干扰能力以及对多目标的选择跟踪能力，都是已有手段中最好的。海湾战争中美国预警卫星的红外望远镜，可以全天候探测“飞毛腿”导弹发射，30s内就可以探测到发动机喷射的尾焰，为反导赢得了时间 。,红外成像装备及观察到的F117图像,第1章 红外技术基础知识,1.1 红外辐射1.1.1 红外线与电磁波 早在1800年，英国天文学家F.W.赫谢尔在研究太阳光的热效应时，首先发现红外线。由于这种光线处在红光以外的光谱区，很自然地就称之为红外线，由于红外线是与热和温度紧密联系在一起的，

3、因此又称为热线或热辐射。同时红外线又属于电磁频谱的一个部分，因此也被称为红外辐射（Infrared radiation），它位于可见光与微波之间，属不可见光线，和其它电磁波一样具有光波的性质，在真空中以光速沿直线传播，遵守同样的反射、折射、衍射、干涉、偏振定律，区别只是波长（频率）不同而已。现已测得其波长范围为0.75m-1000m，频率从4104Hz-31011Hz。同时也已证明，自然界中的一切物体，只要它的温度高于热力学零度（273）就不断地向外界发射红外线。,1.1.2 红外线的传播,红外线的传播和可见光相似，在传播过程中遇到障碍物会被反射（散射）、吸收和透射，在大气传播中,吸收是影响红

4、外传播的主要因素，如水蒸气、CO2、NO、NO2等物质都对红外线具有强烈的吸收，但是这些物质都有其相对应的特征吸收谱线，对某些波长的红外线吸收比较强烈使其传播的能量受到损失，而对另外一些红外谱线却几乎不产生吸收，透射率很高。大气对红外线吸收比较少的波段，也就是透射率比较高的波段，被形象地称为“大气窗口”。红外波段按不同大气窗口，可分为短波红外（SWIR）1m-3m波段、中波红外（MWIR）3m-5m波段和长波红外（LWIR）8m-14m波段。右图为红外线在大气中传播的透射曲线。 红外辐射在大气中传输时能量会受到衰减，影响最大的是水蒸气、二氧化碳和气溶胶，气溶胶是由尘埃、烟、水、盐类与其他有机物

5、的微粒构成。水蒸气和气溶胶在低高度下对红外辐射的衰减更加突出。如在海平面高度的水平方向，大气对红外辐射有最大的衰减，尤其是当水蒸气与气溶胶浓度很大时，会严重影响红外系统的应用效果。定性地讲，水蒸气对8m-14m波段的吸收比对3m-5m波段严重；气溶胶对3m-5m波段的吸收与散射比对8m-14m波段严重。,大气主要成分对红外辐射的吸收谱,1.1.3 红外辐射与红外吸收,任何物体能辐射红外线也能吸收红外线，辐射和吸收都是能量转换的过程。假若辐射入射到物体表面，能被物体全部吸收，没有反射和透射，这种物体就称为黑体。黑体能100%吸收入射到表面的全部辐射，它的吸收系数是1，很显然，当物体温度恒定时，它

6、的吸收和辐射应当相等，它的吸收系数和辐射系数也应当相等，所以黑体的辐射系数也是1。黑体是最好的吸收体也是最好的辐射体。但是，实际物体达不到100%吸收，实际物体的吸收与相同温度黑体的吸收之比，称为物体的吸收率，当物体温度恒定时，吸收率与辐射率相等，实际物体辐射红外线的强弱是由其温度和辐射率决定的。 为了研究和比较不同大小和形状物体的辐射特性，不直接用总能量，而是规定从1cm2面积上、1s内辐射到半球空间的能量的大小，称它为辐射通量密度。辐射通量密度随着辐射的波长不同而变化，单位波长间隔内的辐射通量密度称为光谱辐射通量密度，其大小应与温度、辐射率和波长有关系。光谱辐射通量密度的最大值与温度的5次

7、方成正比，即Wm=bT5，其中Wm代表光谱辐射通量密度的最大值；b是常数；T是热力学温度；m代表辐射普的峰值波长。物体辐射的峰值波长与其所处的温度成反比，即mT=常数=2897.885m*K2898m*K。此关系称为维恩位移定律。图1.3为黑体的温度、光谱辐射通量密度和辐射的波长之间的关系。,从上述关系中，可以看到黑体的热辐射非常强烈地依赖于温度，温度高的黑体，热辐射很强，其峰值波长较短。实际物体的的辐射特性与黑体相似，只不过与材料种类和表面特性（辐射率）有关。物体的温度与辐射峰值波长的关系举例如表1.1所列，从表中可以看出，武器装备和军事感兴趣的目标辐射的红外线，大都在1m-10m之间，所以

8、，前面介绍的短波红外、中波红外和长波红外三个大气窗口，在军事应用上最为重要。,物体的温度与辐射峰值波长的关系举例如下：,物体名称 温度K 辐射峰值波m/m太阳 5900 049钨丝灯 3000 097 2000 145波音707发动机喷嘴 890 362M46 坦克尾部 473 613F16飞机蒙皮 333 870人体(37) 310 966冰水(0) 273 106液态氮 77 376,1.1.4 目标特性和背景特性,应用对红外探测的要求是有更高的灵敏度和更强的识别功能，能在复杂的背景中分辨出目标，了解目标和背景的辐射特性对于设计红外整机来说是至关重要的。目标特性 目标的红外辐射特性是系统选

9、择红外波段的主要依据。选择波段首先要和目标的温度相匹配。下表列出了目标与背景温差对系统温度分辨力，即噪声等效温差（NETD）的要求和目标的辐射强度与等效黑体温度的关系。 对略高于300K温度的目标，其最大辐射值对应的波长为9m-10m，就是说选择8m-14m这一大气窗口是恰当的；对略高于600K温度的目标，其最大辐射值对应的波长在4m-5m，同时考虑到背景，如云层、海面以至沙滩对阳光强烈反射带来的干扰，选择3m-5m是非常合适的。红外制导的空空导弹所用探测器已经从1m-3m改为3m-5m，减少阳光的干扰就是重要原因之一。因而红外系统对波段的选择需要综合权衡，对目标特性的分析中，不单要了解其温度

10、、辐射系数，还要进一步分析、测试其光谱特征，因为光谱特征是目标识别与光电对抗的重要依据之一。,功能 目标 典型温差/K 对NETD的最低要求/K侦察 人的皮肤 8 1.5 侦察 穿衣服的人 2 0.4侦察 飞行器 10 2.0侦察 车辆 5 1.0侦察 船舶 2 0.4医疗诊断 皮肤温度、血液循环温度 0.2-0.5 0.05-0.1天文学 行星、宇宙尘埃、气体云团等 尽可能小,背景特性 在红外系统的军事应用中，目标的探测和识别是首要的。背景的影响可以从两个方面来加以考虑：首先是目标对背景的对比度，这里的对比度是指亮度或温度对比度。假定目标周围的背景是均匀的，对目标探测与识别的必要条件是目标对

11、背景有足够高的对比度。只要知道地表（包括海洋等水体）的温度，就可以定量地估算系统对特定目标的探测与识别距离，然而在白天，特别是晴天，阳光的反射辐射则是一复杂变化的因素，因为对不同波段阳光在地面产生的照度相差很大。其次是背景形成杂波干扰，当需要从背景中探测和识别目标时，如果目标对背景的对比度不够高，背景就会同目标混淆。现代的红外系统大多需要进行目标的自动探测与识别，自动化处理器要时时处理成像传感器送来的视频信号。和目标混在一起的背景信号就形成了杂波，它会严重干扰红外系统的功能。为此，基于各种应用目的的图像和信号处理技术，必须研究开发对所感兴趣目标的特征提取与识别技术，包括物理数学模型、相应的元件

12、和硬件技术。,热像仪夜间拍摄的热图像，它是景物的热图，不受有无阳光照射的影响。,1.2 辐射度学与光度学,在辐射单位体系中，辐射通量或者辐射能是基本量，是只与辐射客体有关的量，其基本单位是瓦（W）或者焦（J）。辐射度学适用于整个电磁波段；光度单位体系是一套反映视觉亮暗特性的光辐射计量单位，被选作基本量的不是光通量而是发光强度，其基本单位是坎（cd），光度学只适用于可见光波段。 以上两类单位体系中的物理量在物理概念上是不同的，但所用的物理符号是相互对应的，为了区别起见，以下角标e表示辐射度物理量，下角标v表示光度物理量。,1.2.1 辐射度学物理量1、辐（射）能 辐能是以辐射形式发射或传输的电磁

13、波（主要指紫外、可见光、红外辐射）能量。辐射能一般用符号Qe表示，单位是焦（J）。2、辐（射）通量 辐通量e又称为辐射功率，定义为单位时间发射、传输或接收的辐射能量即e=dQe/dt,单位是瓦（W）或焦/秒（J/s）。3、辐（射）出（射）度 辐出度Me是用来反映物体辐射能力的物理量，定义为辐射体单位面积发射的辐射通量即Me=de/dS,单位为瓦/米2（W/m2）。4、辐（射）强度 辐强度Ie定义为点辐射源在给定方向上发射在单位立体角内的辐通量，用Ie表示即Ie=de/d,单位为瓦/球面度（W/sr）。,5、辐（射）亮度 辐亮度Le定义为面辐射源在某一给定方向上的辐通量即Le=dIe/(dSco

14、s)=d2e/ddScos,其中为给定方向和辐射源面元法线间的夹角，单位为瓦/（球面度米2）（W/（srm2）6、辐（射）照度 在辐射接收面上的辐照度Ee定义为照射在面元dA的辐通量与该面元面积之比，即Ee=de/dA,单位为瓦/米2（W/m2）7、单色辐（射）度量 对于单色辐射，同样可以采用上述物理量表示，只不过均定义为单位波长间隔内对应的辐射度量，并且对所有辐射量Xe来说，单色辐度量与辐度量之间均满足Xe=0Xe()d1.2.2常用辐射度学物理量与光度学物理量之间的对应关系 物理量名称 符号 定义或定义式 单位 物理量名称 符号 定义或定义式 单位 辐射能 Qe 基本量 J 光亮 Qv Q

15、v=vdt lms 辐射通量 e e=d Qe/dt W 光通量 v v= Ivd lm 辐射出射度 Me Me =de/ds W/m2 光出射度 Mv Mv= dv/ds lm/m2 辐射强度 Ie Ie= de/d W/sr 发光强度 Iv 基本量 cd 辐射亮度 Le Le=dIe/(dScos) W/（srm2）光亮度 Lv Lv=dIv/(dScos) cd/m2 辐射照度 Ee Ee=de/dA W/m2 光照度 Ev Ev=dv/dA lx,1.2.2 辐射度学与光度学的基本定律,辐照度的余弦定律：任一表面上的辐照度随该表面法线和辐能传输方向之间夹角的余弦而变化。朗伯余弦定律：朗

16、伯辐射表面在某方向上的辐射强度随与该方向和表面法线之间夹角的余弦而变化.(朗伯辐射表面：是一个对入射辐射提供均匀漫射的表面，从不同角度观察该表面，其明暗程度是一样的)距离平方反比定律：一定的立体角内，所张的立体角所截的面积与球半径平方成正比。若无损失，点光源在此空间发出的辐通量不变。因此，点光源在传输方向上的某点的辐照度和该点到点光源的距离平方成反比。亮度守恒定律：光辐射能在传播介质中没有损失时辐射亮度是恒定的。,1.3 黑体辐射及其相关定律、公式 任何温度在0K以上的物体都会发射各种波长的电磁波，这种由于物体中的分子、原子受到热激发而发射电磁波的现象称为热辐射。热辐射具有连续的辐射谱，波长自

17、远红外区到紫外区，并且辐射能按波长的分布主要决定于物体的温度。1、单色吸收比和单色反射比 任何物体向周围发射电磁波的同时，也在吸收周围物体发射的辐射能。当辐射从外界入射到不透明的物体表面上时，一部分能量被吸收，另一部分能量从表面反射（如果物体是透明的，则还有一部分能量透射）。（1）吸收比。被物体吸收的能量与入射的能量之比称为该物体的吸收比。在波长-（+d）范围内的吸收比称为单色吸收比，用（T）表示。（2）反射比。被物体反射的能量与入射的能量之比称为该物体的反射比。在波长-（+d）范围内的反射比称为单色反射比，用（T）表示。,对于不透明的物体，单色吸收比和单色反射比之和等于1，即（T）+ （T）

18、=1；若物体在任何温度下，对任何波长的辐能的吸收比都等于1，即（T）1，则称该物体为绝对黑体，简称黑体。2、基尔霍夫辐射定律 在同样温度下，各种不同物体对相同波长的单色辐出度与单色吸收比之比值都相等，并等于该温度下黑体对同一波长的单色辐出度，即Mv1（T）/v 1（T）= Mv2（T）/v 2（T）= Mvb（T） 式中Mvb（T）黑体的单色辐出度。3、普朗克公式 黑体处于温度T时，在波长处的单色辐出度由普朗克公式可得Mvb（T） =2hc2/ 5(ehc/ KBT-1) 式中h普朗克常数；c真空中的光速；KB玻尔兹曼常数；令C1= 2hc2，C2=hc/ KB,则上式改写为Mvb（T）=C1

19、/ 51/ (eC2/ T-1) 于是C1=（3.7418320.000020）10-12Wcm2(第一辐射常数); C2=（1.4387860.000045）104 m K(第二辐射常数)。4、瑞利-琼斯公式 当T很大时eC2/ T1+C2/T可以得到适合于长波区的瑞利-琼斯公式，即Mvb（T）= C1/ C2T-4 在T7.7 105 m K时，该公式与普朗克公式的误差小于1%。5、维恩公式 当T很小时， eC2/ T-1 eC2/ T，可得到适合于短波区得维恩公式，即Mvb（T）=C1-5 e-C2/ T,在T2698 m K区域内，该公式与普朗克公式误差小于1%。6、维恩位移定律 对式

20、Mvb（T）=C1/ 51/ (eC2/ T-1) 取波长的倒数并令其等于零，则单色辐出度最大值对应的波长m为mT=2897.9 m K。7、斯忒藩-玻尔兹曼定律 Mvb（T）=T4 式中=5.67010-8（J/m2sK4）为斯忒藩-玻尔兹曼常数，该定律表明黑体的辐出度只与黑体的温度有关，而与黑体的其他性质无关。,第2章 半导体基础知识,2.1 半导体有关名词载流子：本征半导体中共价键电子所受束缚力较小，它会因为受到热激发而越过禁带，占据价带上面的能带，电子从价带跃迁到导带后，导带中的电子成为自由电子，价带中电子跃迁到导带后，价带中出现电子的空缺成为自由空穴。导带中的自由电子和自由空穴统称为

21、载流子。载流子的扩散和漂移：材料的局部位置受到光照时，材料吸收光子产生光生载流子，在这局部位置的载流子浓度就比平均浓度高，电子将从浓度高的地方向浓度低的地方运动，这种现象称为扩散。扩散电流密度正比于光生载流子的浓度梯度。载流子在外电场作用下，电子向正电极方向运动，称为漂移。在弱电场作用下，半导体中载流子漂移运动服从欧姆定律。本征半导体：就是完全纯净的半导体，没有任何杂质，如硅晶体。n型半导体：在本征半导体硅（或锗）中掺入微量的5价元素，如磷，则磷原子就取代了硅晶体中少量的硅原子占据晶格上的某些位置。磷原子最外层有5个价电子，其中4个价电子分别与邻近4个硅原子形成共价键结构，多余的1个价电子在共

22、价键之外，只受到磷原子对它微弱的束缚，因此在室温下，即可获得挣脱束缚所需要的能量而成为自由电子，游离于晶格之间。失去电子的磷原子则成为不能移动的正离子。磷原子由于可以释放1个电子而被称为施主原子，又称为施主杂质。在本征半导体中，每掺入1个磷原子，就可产生1个自由电子，而本征激发产生的空穴数目不变，这样，在掺入磷的半导体中，自由电子的数目就远远超过了空穴数目，称为多数载流子（简称多子），空穴则成为少数载流子（简称少子）。显然，参与导电的主要是电子，故这种半导体称为电子型半导体，简称n型半导体。,型半导体：在本征半导体硅（或锗）中掺入微量的3价元素，如硼，则硼原子就取代了硅晶体中少量的硅原子占据晶

23、格上的某些位置。硼原子的3个价电子分别与邻近3个硅原子形成完整的共价键，而与其相邻的另一个硅原子的共价键中则缺少1个电子，出现了1个空穴。这个空穴被附近硅原子中的价电子来填充后，使3价的硼原子获得了1个电子而变成负离子，同时，邻近共价键上出现了1个空穴。由于硼原子起着接受电子的作用故被称为受主原子，又称为受主杂质。在本征半导体中，每掺入1个硼原子，就可以提供1个空穴，当掺入一定数量的硼原子时，就可以使半导体中空穴的数目远大于本征激发产生的电子数目，成为多数载流子，而电子则成为少数载流子。显然，参与导电的主要是空穴，故这种半导体称为空穴型型半导体，简称p型半导体。,本征半导体,N型半导体,P型半

24、导体,2.2 半导体的光电效应,光电效应分为内光电效应和外光电效应，其中内光电效应又可分为光电导效应和光生伏特效应。2.2.1 光电导效应 光照变化引起半导体材料电导变化的现象称为光电导效应。当光照射到半导体材料时，材料吸收光子的能量，使非传导态电子变为传导态电子，引起载流子浓度增大，因而导致材料电导率增大。 半导体无光照时为暗态，此时材料具有暗电导；有光照时为亮态，此时具有亮电导。如果给半导体材料外加电压，通过的电流有暗电流与亮电流之分。亮电导与暗电导之差称为光电导，亮电流与暗电流之差称为光电流，如下图所示。 光电材料从光照开始到获得稳定的电流是要经过一定时间的，同样，光照停止后光电流也是逐

25、渐消失的。这些现象称为弛豫过程或惰性。,光照,Ip,2.2.2 p-n结光伏效应 光生伏特效应（简称光伏效应）是一种内光电效应，当材料受到光子激发时能产生一个光生电动势，当两端短接时能得到短路电流。这种效应是基于两种材料相接触形成内建势垒，光子激发的光生载流子被内建电场扫向势垒两边，从而形成了发光电动势。1、p-n结的形成 制作p-n结的材料，可以是同一种半导体（同质结），也可以是由两种不同的半导体材料或金属与半导体的结合（异质结）。“结合”指一个单晶体内部根据杂质的种类和量的不同而形成的接触区域，严格来说是指其中的过渡区。例如一块单晶中存在紧密相邻的p区和n区结构，或者在一种导电类型（p型或

26、n型）半导体上用合金、扩散、外延生长等方法得到另一种导电类型的薄层就构成了p-n结。 同质结可用一块半导体经掺杂形成p区和n区。由于杂质的激活能量E很小，在室温下杂质差不多都被电离成受主离子Nd和施主离子Na。在p-n区交界面处因存在载流子的浓度差，故彼此要向对方扩散。在结形成的一瞬间，在n区的电子为多子，在p区的电子为少子，使电子由n区流向p区，电子与空穴相遇时要发生复合，这样在原来是n区的结面附近电子变得很少，剩下未经中和的施主离子Nd形成正的空间电荷。同样，空穴由p区扩散到n区后，由不能运动的受主离子Na形成负的空间电荷。在p区与n区界面两侧产生不能移动的离子区（也称耗尽层、空间电荷区、

27、阻挡区），形成内电场（称内建电场）。此电场对两区多子的扩散有抵制作用，而对少子的漂移有帮助作用，直到扩散电流等于漂流电流时达到平衡，在界面两侧建立起稳定的内建电场。2、p-n结光电效应 p-n结受光照产生载流子，使p-n结两端产生光生电动势。n区产生的光生电子和p区产生的光生空穴属多子，被势垒阻挡而不能过结，只有n区的光生空穴、p区的光生电子和结区的电子空穴对（少子）扩散到结电场附近时能在内建电场作用下漂移过结区，即为光电流。,在浓度差的作用下，电子从N区向P区扩散，空穴从P区向N区扩散；在交界面两侧产生不能移动的离子区，形成内电场；p-n结一方面阻碍多子的扩散，一方面加强少子的漂移运动。,2

28、.2.3 光电发射效应（外光电效应） 金属或半导体受光照时，如果入射的光子能量h足够大，它和物质中的电子相互作用，使电子从材料表面逸出的现象，也称为外光电效应。它是真空光电器件光电阴极的物理基础，外光电效应有两个基本定律。1、光电发射第一定律斯托列托夫定律 当照射到光阴极上的入射光频率或频谱成分不变时，饱和光电流（即单位时间内发射的光子数目）与光强度成正比，即Ik=SkF0 式中Ik光电流，Sk 光强， F0 该阴极对入射光线的灵敏度。2、光电发射第二定律爱因斯坦定律 光电子的最大动能与入射光的频率成正比，而与入射光强度无关，即1/2mev2max=h-W 式中me 光电子的质量，vmax出射

29、光电子的最大速度，h普朗克常数，W发射体材料的溢出功。,光电发射大致可分为三个过程：光射入物体后，物体中的电子吸收光子能量，从基态跃迁到能量高于真空能级的激发态。受激电子从受激地点出发，在向表面运动过程中免不了要同其他电子或晶格发生碰撞，而失去一部分能量。到达表面的电子，如果仍有足够的能量足以克服表面势垒对电子的束缚（即逸出功）时，即可从表面逸出。由此可见，好的光电发射材料应该是：对光子的吸收系数大，以便体内有较多的电子受到激发。受激电子最好是发生在表面附近，这样向表面运动过程中损失的能量少。材料的逸出功要小，使到达真空界面的电子能够比较容易地逸出。另外，作为光电阴极，其材料还要有一定的电导率

30、，以便能够通过外电源来补充因光电发射所失去的电子。,第3章 红外探测器和探测器组件,3.1 红外探测器原理和分类3.1.1 红外探测器原理 简单地说，用来检测红外辐射存在的器件称为红外探测器，它能把接收到的红外辐射转变成体积、压力、电流等容易测量的物理量。然而真正有实用意义的红外探测器，还必须满足两个条件：一是灵敏度高，对微弱的红外辐射也能探测的到；二是物理量的变化形式与受到的辐射成某种比例，以便定量测量红外辐射。现代红外探测器大都以电信号的形式输出，所以也可以说，红外探测器的作用就是把接收到的红外辐射能转变为电信号输出，是实现光电转换功能的灵敏器件。3.1.2 红外探测器分类 从工作原理上，

31、红外探测器可以分为两大类：一类是热探测器；另一类是光子探测器（也称光电探测器）。 热探测器接收红外辐射以后，先引起接收灵敏元的温度变化，温度变化引起电信号（或其他物理量变化再转换成电信号）输出。输出的电信号与温度变化成比例，而温度变化是因为吸收热辐射能量引起的，与吸收红外辐射的波长没有关系，即对红外辐射吸收没有波长选择性。 红外光子探测器接收红外辐射以后，由于红外光子直接把材料的束缚态电子激发成传导电子，所以引起电信号输出，信号大小与吸收的光子数成比例。这些红外光子能量的大小，必须能达到足以激发束缚态电子到激发态，低于电子激发能的辐射，不能被吸收转变成电信号。所以光子探测器吸收的红外光子必须满

32、足一定的能量要求，即有一定波长限制，超过能量限制的波长不能吸收，对红外辐射的吸收具有波长选择性。,红外探测器具体细分如下：,3.2 热探测器,3.2.1 气动探测器 利用充气容器接受热辐射后温度升高气体体积膨胀的原理，测量其容器壁的变化来确定红外辐射的强度。这是一种比较老式的探测器，但在1947年经高莱改进以后的气动探测器，用光电管测量容器壁的微小变化，使灵敏度大大提高，所以这种气动探测器又称高莱元件。3.2.2 热电偶和热电堆 两种不同材料的导体两头分别相接时，如果两个接头处于不同的温度，电路内就产生一个电动势，连接外电路就会有电信号输出，这就是热电偶（也称温差电偶）。几个热电偶组合在一起，

33、构成一个响应元件，就成为热电堆（也称温差电堆）。热电偶和热电堆常用来测量温度，应用很广泛。常用热电偶有铂-铑热电偶、铜-康铜热电偶、铁-镍热电偶等。热电偶输出电压所代表的温度可由查表或校准曲线标出。如果热电偶的一个接头受到红外线照射，就会因吸收辐射功率而温度升高，该接头与电偶的的另一未受到照射的接头之间就会产生温度差，于是温度不同的两个接头间就会产生电动势。此电动势大小反映出入射的红外辐射功率大小，这就是热电偶型红外探测器。为了测量准确，未受照射的一端放入冰水混合液中，保持0恒温，或采用温度补偿修正的方法。3.2.3 测辐射热计 利用具有高电阻温度系数的材料制作的探测器称为测辐射热计，热敏电阻

34、就是其中的一种。它受热辐射后，温度变化引起阻值变化，在固定偏压下电流就会随之变化，用来检测受到辐射的强度。高温超导测辐射热计是近年发展的新型灵敏探测器。由于高温超导材料的不断发展，高温超导测辐射热计的研究吸引了不少研究工作者。,3.2.4 热电探测器,利用热电效应（也称热释电效应）的探测器，是由一类处于极化状态的材料构成的。在通常情况下，极化强度被表面杂散电荷抵消，不显出电性；当极化后的材料受到红外辐射时，温度升高，材料极化强度随之发生变化，杂散电荷跟不上极化强度的变化，于是表面呈现出电位差，连接外电路，就会有电信号产生。在各种热探测器中，热电探测器灵敏度高，使用方便。常用热电探测器主要有硫酸

35、三甘肽（TGS）、钽酸锂（LiTaO3）、铌酸锂（LiNbO3）、铌酸锶钡（SBN）、钛酸铅（PbTiO3）、锆钛酸铅（PbZrTiO3）和钛酸钡（BaTiO3）等，还有聚氟乙烯（PVF）、聚二氟乙烯（PVF2）等塑料薄膜。热电探测器是目前开发研究较多的一种热探测器。 由于热探测器在常温工作，结构比较简单。为了提高探测器灵敏度，减小探测器的热容是关键。办法是把芯片尺寸缩小，厚度减薄，采取绝热措施。芯片的装架可以是四周固定，中间悬空的悬空式结构；也可以用绝热性能好的材料做衬底，制成刚性较好的带衬底的结构。探测器外壳用金属材料，可以屏蔽电磁干扰，外壳内抽真空或充惰性气体保护，窗口是透红外材料。虽然

36、热电探测器是宽光谱响应，但真正应用时，也用在一定波长范围，窗口材料的透射率与工作波段应该相一致。热电探测器可以做成单元，也可做成多元。,3.3 光子探测器,3.3.1 常用光子探测器原理 （本节所述探测器都是利用内光电效应）光电导（PC）型红外探测器 受红外线激发，探测器芯片传导电子增加，因而电导率增加，在外加偏压下，引起电流增加，增加的电流大小与光子数成正比。光电探测器俗称光敏电阻。光电导又分本征型激发和非本征型（杂质型）激发两种。本征型是指红外光子把电子从价带激发至导带，产生电子-空穴对。即导带中增加电子，价带中增加空穴。杂质型是指红外光子把杂质能级的束缚电子（或空穴）激发至导带（或价带）

37、，使导带中增加电子（或价带中增加空穴）。应用最多的本征型光电探测器有硫化铅、硒化铅、锑化铟、碲镉汞等；杂质型光电探测器主要有锗掺汞、硅掺镓等。光伏（PV）型红外探测器 在半导体材料中，使导电类型不同的两种材料相接触，制成PN结，形成势垒区。红外线激发的电子和空穴在PN结势垒区被分开，积累在势垒区的两边，形成光生电动势。连接外电路，就会有电信号输出。光伏探测器也称光电二极管。光伏红外探测器主要有锑化铟、碲镉汞、碲锡铅（PbSnTe）等。还有一种称为肖特基势垒型探测器，它是由某些金属与半导体接触，形成一种称为肖特基势垒的势垒，与PN结势垒相似，红外线激发的载流子通过内光电发射产生电信号，实现光电探

38、测。常用肖特基势垒型探测器有硅化铂（PtSi）、硅化铱（IrSi）等。 光磁电（PME）型红外探测器 由红外线激发的电子和空穴，在材料内部扩散运动过程中，受到外加磁场的作用，就会使正、负电荷分开，分别偏向相反的一侧，电荷在材料侧面积累。若连接外电路，就会有电信号产生。光磁电型探测器主要有锑化铟、碲镉汞等。由于光磁电型探测器要在探测器芯片上加磁场，结构比较复杂，所以现在很少使用。,3.3.2 光子探测器的特点,光谱响应有选择性，只对短于某一特定波长的红外辐射有响应，这一特定波长称为截止波长（指在长波端） 响应速度快，比热探测器要高几个数量级，一般光电导型探测器响应时间在微秒级，光伏型探测器的响应

39、时间在纳秒级或更快 探测灵敏度高，与热探测器相比，大约高出两个数量级 探测器灵敏度与工作温度有关，工作温度降低，探测器的灵敏度就能提高，有的光子探测器只能在低温下工作，需要制冷条件 光子探测器大都由化合物半导体材料制成，材料生长难度大，器件制造技术要求高，所以价格也比较贵。,3.3.3 光子探测器的结构,根据不同需要，光子探测器工作温度范围为4K-300K。为了保证低温工作条件，探测器结构非常重要，必须注意与制冷器配合、密封性能和组件标准化设计等问题。1、常温工作的探测器结构 在常温下工作的探测器，结构比较简单，只要提供保护外壳，引出电极和透红外窗口就可以了。如硫化铅、硒化铅探测器，一般采用T

40、O-5型晶体管外壳，前面加透红外窗口。2、带半导体制冷器的结构 当探测器工作温度在195K-300K之间时，采用半导体制冷形式最为方便。制冷器冷端上安装探测器芯片，热端与外壳底座相连，并加散热器散热。一般采用真空密封结构，把半导体制冷器和探测器芯片均封装在真空腔中，以保持其制冷效果。3、低温杜瓦结构 低温工作的探测器大多工作在100K以下，以77K工作为主。有些锗、硅掺杂光电导器件工作在4K-60K之间。低温工作的探测器的芯片需要封装在真空杜瓦中。假若工作温度77K，环境温度为常温300K，就必须采取绝热措施，真空杜瓦是绝热的好办法。下图为某一型探测器杜瓦的三维剖视图。若杜瓦真空度降低，绝热性

41、能变坏，传导散热使消耗的冷量增加，因此就需要更大的制冷功率；更为严重的是，制冷器的冷量通过传导会使杜瓦外壳温度降低，空气中的水分就会凝结在杜瓦外壁和窗口上，轻则呈霜状，重则有水滴，称为杜瓦“结霜”或“出汗”。一旦出现“结霜”或“出汗”，影响红外线透射，所以高真空杜瓦结构是探测器正常工作的必须条件。除杜瓦必须保持高真空度以外，透红外窗口还要满足探测器工作波段要求。,某一型探测器杜瓦的三维剖视图,3.3.4 常用光子探测器举例,不同工作温度的硫化铅探测器性能,1.硫化铅探测器 硫化铅探测器是1m-3m波段应用很广的器件。它一般为多晶薄膜结构，是光电导型器件，有单元和多元线列器件，通过镶嵌结构可多达

42、2000元。它的阻值适中，响应率高，可以在常温工作，使用方便；在低温工作时，性能有所提高。它的主要缺点是响应时间常数较大，电阻温度系数大。目前，它在红外探测、制导、引信、跟踪、预警、测温等领域大量使用，由于硫化铅探测器工作在短波红外（1m-3m），所以适合对高温目标（如导弹和喷气式飞机的喷口尾焰）探测。,2.硒化铅探测器 硒化铅探测器是薄膜光电导型器件，工作在3m-5m波段，有单元和多元器件，可以在常温工作，其性能随工作温度降低有所提高，可以用半导体制冷器制冷。工作温度在200左右时，是3m-5m波段的首选器件。,不同工作温度的硒化铅探测器性能,扫积型（SPRITE）器件，是碲镉汞光电导型器件

43、的另一种结构形式，它是20世纪80年代初英国人埃利亚特（C.T.Elliatt）研制成功的。它实际上是一种长条型结构的光电导型探测器，以光学扫描和光电信号漂移运动同步的方式，在一个长条状的碲镉汞光电导型器件内部完成信号积分叠加，相当于多元光电导探测器的串联扫描方式工作。其优点是一条扫积型器件相当于一行多元线列器件再加时间延迟积分（TDI）的功能，简化了电子线路结构，主要用于红外热成像系统。,3.碲镉汞探测器 碲镉汞（MCT）晶体材料是由HgTe和CdTe按一定比例合成后，在高温炉中提拉生长成的，其组成分子式为Hg1-xCdxTe，x表示摩尔组分，调整组分x值，可以连续改变探测器的响应波长，从1

44、m到大约30m。实际应用中，三个大气窗口都有碲镉汞红外探测器应用，可以用光电导型与光伏型两种方式工作。 在1m-3m波段，它的响应速度快，比在此波段工作的硫化铅器件的响应速度提高3个数量级以上；在3m-5m波段，它可以任意调整响应峰值波长，选择探测目标最合适的波长，与锑化铟形成竞争；在8m-14m波段，它是目前最成熟、应用最广、最受重视的长波红外探测器。光电导型碲镉汞探测器有30元、60元、120元、180元等系列化产品；光伏型碲镉汞探测器有64元、128元、256元等，高频器件工作带宽可达1Gz以上，广泛用于热成像、跟踪、制导、告警等领域。,不同x值碲镉汞光电导探测器的光谱探测率,4.锑化铟

45、探测器 工作在3m-5m波段，有光电导型与光伏型两种。光电导型器件可以在常温工作，但性能稍低，不如低温时高。常用锑化铟探测器工作在77K，以光伏型为主，有单元和多元器件，线列可长达256元以上。它的灵敏度高、响应速度快，是目前3m-5m波段最成熟、应用最广的探测器，广泛用于热成像、制导、跟踪、探测、告警。用于制导时可以迎头或全方位攻击空中目标。5.锗掺杂（Ge：X）探测器 它是一种杂质光电导型探测器，以锗材料为基体，掺入不同杂质会有不同的响应波长。它工艺简单、灵敏度高。在碲镉汞探测器成熟之前（约20世纪60年代），锗掺汞是工作在8m-14m的主要长波探测器。为了减少热激发的影响，长波锗掺杂器件

46、必须在很低的温度下工作，一般在30K以下，由于制冷比较困难，因此限制了它的应用。,锗掺杂器件性能与波长和温度关系(a)探测率与波长关系；(b)探测率与温度关系。,6.硅掺杂（Si：X）探测器它也是一种杂质光电导探测器，以硅材料为基体，掺入不同杂质会有不同的响应波长。因为它也必须工作在很低的温度，应用受到限制。但由于它可以和Si信号处理电路单片集成，仍受到一定重视。,硅掺杂器件性能与波长和温度关系(a)探测率与波长关系；(b)探测率与温度关系。,7.双色（或多色）探测器 它是具有两个或更多波段光谱响应的器件。它可以有单片式，如不同x值得碲镉汞分层结构，低x值组分在上，高x值组分在下，分别制作成深

47、浅不同的PN结；可以有异质双层材料组成，也可以用不同波段探测器叠层而成。当它受到红外线照射时，会有两个波段信号输出，如3m-5m InSb/8m-12m HgCdTe双色器件，或Hg0.74Cd0.26Te/Hg0.8Cd0.2Te双色器件等，双色InSb/HgCdTe器件光谱响应如图所示。,3.4 光电探测器的噪声和特性参数,光子噪声：包括信号辐射产生的噪声和背景辐射产生的噪声探测器噪声：包括热噪声、散粒噪声、产生-复合噪声及1/f噪声等信号放大及处理电路噪声,3.4.1 光电探测器的噪声 光电流或光电压实际上是在一定时间间隔中的平均值，输出信号是在平均值上下的随机起伏，这种随机的、瞬间的、

48、幅度不能预知的起伏称为噪声。 一般光电测量系统的噪声可分为三类，如图：,光子噪声,探测器噪声,信号放大及处理电路噪声,3.4.2 探测器的主要特性参数,响应率（积分灵敏度） 探测器输出的信号电压Vs或电流Is与入射辐通量之比，即Sv= Vs/e或Si= Is/e光谱响应率 探测器输出的信号电压Vs()或电流Is()与入射波长为的单色辐通量之比，即Sv()= Vs()/e()或Si()= Is()/e()噪声等效功率NEP、探测率D、比探测率D* 探测器输出功率与噪声功率之比为1时，入射到光探测器的信号光功率，又称最小可观功率Pmin。即NEP=P/(Vs/Vn) NEP的倒数称为探测率，即有D

49、=1/NEP(W-1) 探测器的NEP与其面积A和系统的带宽f乘积平方根成正比，即NEP （Af），为了除去A和f的影响，进行归一化处理，得到了比探测率，即比探测率D*=（Af）/NEP=(Vs/Vn)/P （Af）(cmHz1/2W-1)响应时间 阶跃光输入，光信号上升沿输出电流为：Is（t）=I0（1-e-t/）。上上升到稳态值I0的63%的时间； 下下降到稳态值I0的37%的时间。,3.5 红外探测器组件,灵敏元芯片：是探测器的核心，实现光电转换功能。真空杜瓦：提供真空条件，当探测器芯片被制冷时，探测器外壳保持常温。微型制冷器：提供低温工作条件，用于对探测器制冷，使其达到工作温度。光学元

50、件：包括透红外线窗口、滤光片和场镜等。前置放大器：用做探测器输出电信号的第一级低噪声放大。 其中前两项组成低温工作的探测器结构整体，无法分开，前面已有叙述。后面三项可以单独选配。,3.5.1 组件和结构 红外探测器的功能是进行光-电转换，它通常需要制冷和低噪声前置放大等一些比较特殊的工作条件，因此选配好制冷器、前置放大器、光学元件等配套件对于保证探测器发挥应有的性能非常重要。因此，通常将探测器和制冷器，前置放大器、光学元件等组装在一起，构成一个结构紧凑的组合件，简称为探测器组件。 探测器组件是探测器和其工作必须的配套件组合在一起的一个完整功能部件，它可以做为整体维修或更换。这些配套件都是为了充