电磁场与传输理论A恒定电场与恒定磁场.ppt

电磁场与传输理论A,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.1 恒定电场基本方程与边界条件4.2 恒定电场的电位与静电比拟法4.3 恒定磁场基本方程与边界条件4.4 矢量磁位和标量磁位4.5 恒定磁场的能量和载流回路的电感,第4章 恒定电场与恒定磁场,电磁场与传输理论A,基本要求,掌握恒定电场的基本方程和边界条件；掌握静电比拟法以及简单恒定电场的求解；掌握标量位、矢量位的基本概念；掌握恒定磁场的基本方程和边界条件；会利用矢量位的求解简单的恒定磁场问题；掌握恒定磁场的能量和载流回路的电感的基本概念。,第4章 恒定电场与恒定磁场,第4章 恒定电场与恒定磁场,电磁场与传输理论A,第4章 恒定电场与恒定磁场,第4章 恒定电场与恒定磁场,电磁场的分类,电磁场与传输理论A,第4章 恒定电场与恒定磁场,第4章 恒定电场与恒定磁场,媒质的分类,电磁场与传输理论A,4.1 恒定电场基本方程与边界条件,恒定电场的基本概念,第4章 恒定电场与恒定磁场,若导体中存在有恒定电流，则该导体内部必然存在一个不随时间而变化的电场来驱动电荷做定向运动，这个电场就是导体内部的恒定电场。处于动态平衡状态下的电荷分布也不随时间而变化，这样的电荷在导体外部空间产生的电场也不应随时间而变化，这个电场就是导体外部的恒定电场。恒定电场也是时变电磁场的特殊情形。恒定电场基本方程和边界条件也是麦克斯韦方程组和时变电磁场的边界条件在各类场量均不随时间而变化时的特殊情形。,电磁场与传输理论A,4.1 恒定电场基本方程与边界条件,4.1.1 恒定电场的基本方程,导体外部恒定电场的基本方程,第4章 恒定电场与恒定磁场,当导体中的电流恒定时，电荷就处于一种动态平稳状态，电荷分布不随时间而变化。这种恒定电荷分布在导体外部所产生的恒定电场和静止电荷所产生的静电场没有区别。导体外部恒定电场基本方程与无源区静电场基本方程相同。,电磁场与传输理论A,4.1 恒定电场基本方程与边界条件,4.1.1 恒定电场的基本方程,导体内部恒定电场的基本方程,第4章 恒定电场与恒定磁场,当导体内部流过恒定电流时，导体内部的电荷密度和电流密度均不随时间而变化。导体内部的电场应为无旋场，导体内部的体电流密度的散度应为零。,电磁场与传输理论A,4.1 恒定电场基本方程与边界条件,4.1.1 恒定电场的基本方程,导体内部恒定电场的基本方程,第4章 恒定电场与恒定磁场,导体内部恒定电场的微分方程,（）,（）,电磁场与传输理论A,4.1 恒定电场基本方程与边界条件,4.1.2 恒定电场的边界条件,导体外部恒定电场的边界条件,第4章 恒定电场与恒定磁场,在两种不同电介质的分界面没有自由面电荷的,电磁场与传输理论A,4.1 恒定电场基本方程与边界条件,4.1.2 恒定电场的边界条件,导体内部恒定电场的边界条件,第4章 恒定电场与恒定磁场,电场强度的切向分量和电流密度的法向分量是连续的。电场强度的法向分量和电流密度的切向分量是不连续的。,电磁场与传输理论A,4.1 恒定电场基本方程与边界条件,4.1.2 恒定电场的边界条件,第4章 恒定电场与恒定磁场,边界条件的两个应用,电磁场与传输理论A,4.1 恒定电场基本方程与边界条件,4.1.2 恒定电场的边界条件,第4章 恒定电场与恒定磁场,边界条件的两个应用,电磁场与传输理论A,4.1 恒定电场基本方程与边界条件,4.1.2 恒定电场的边界条件,导体内部恒定电场的电位移矢量和边界条件,第4章 恒定电场与恒定磁场,后面将会证明：在线性和各向同性的均匀媒质中是不存在体电荷的，即。,导电媒质分界面上的面电荷密度电位移的边界条件,电磁场与传输理论A,4.2 恒定电场的电位与静电比拟法,4.2.1 恒定电场的电位,恒定电场的位函数的定义由矢量恒等式来定义的,第4章 恒定电场与恒定磁场,恒定电场的电位没有物理意义，仅仅是一个计算的辅助量。恒定电场的电位只能通过求解微分方程得到。根据静电比拟法还可以将恒定电场与无源区的静电场相互转换。,电磁场与传输理论A,4.2 恒定电场的电位与静电比拟法,4.2.1 恒定电场的电位,恒定电场的位函数的拉普拉斯方程,第4章 恒定电场与恒定磁场,线性和各向同性的均匀媒质中的体电荷密度恒为零，亦即不存在体电荷的（恒定电场没有泊松方程）,电磁场与传输理论A,4.2 恒定电场的电位与静电比拟法,4.2.1 恒定电场的电位,恒定电场电位的边界条件,第4章 恒定电场与恒定磁场,利用梯度的性质由场的的边界条件得到,电磁场与传输理论A,4.2 恒定电场的电位与静电比拟法,4.2.2 恒定电场的功率损耗与电容器的漏电导,1.恒定电场的功率损耗,第4章 恒定电场与恒定磁场,当电子在运动的过程中不断的与原子晶格点阵上的质子发生碰撞，把自身的能量传递给质子，使晶格点阵的热运动加剧，导体温度上升，产生了热能。这就是电流的热效应。由电能转换来的热能称为焦耳热。虽然电场对电子做了功，但是电子的动能和势能并没有增加，也就是说，电子在运动过程中产生了能量损耗。这种从电能到热能的转换是一种不可逆转的能量转换。,恒定电场的功率损耗的基本概念,电磁场与传输理论A,4.2 恒定电场的电位与静电比拟法,4.2.2 恒定电场的功率损耗与电容器的漏电导,1.恒定电场的功率损耗,第4章 恒定电场与恒定磁场,焦耳定律的微分形式和积分形式,电磁场与传输理论A,4.2 恒定电场的电位与静电比拟法,4.2.2 恒定电场的功率损耗与电容器的漏电导,1.恒定电场的功率损耗,第4章 恒定电场与恒定磁场,功率损耗密度焦耳定律的微分形式,焦耳定律的微分形式和积分形式,焦耳定律的积分形式,（）,电磁场与传输理论A,4.2 恒定电场的电位与静电比拟法,4.2.2 恒定电场的功率损耗与电容器的漏电导,1.恒定电场的功率损耗,第4章 恒定电场与恒定磁场,欧姆定律的微分形式和积分形式,电磁场与传输理论A,4.2 恒定电场的电位与静电比拟法,4.2.2 恒定电场的功率损耗与电容器的漏电导,1.恒定电场的功率损耗,第4章 恒定电场与恒定磁场,一小段电流均匀分布的导电媒质,电磁场与传输理论A,4.2 恒定电场的电位与静电比拟法,4.2.2 恒定电场的功率损耗与电容器的漏电导,2.电容器的漏电导,第4章 恒定电场与恒定磁场,漏电流电容器中填充的介质材料具有一定的损耗时在导体之间存在的电流。电容器的损耗可以用电流通过电阻或电导时所产生的热损耗来等效。,电磁场与传输理论A,4.2 恒定电场的电位与静电比拟法,4.2.3 恒定电场的静电比拟法,第4章 恒定电场与恒定磁场,导体内（源区除外）恒定电场基本方程以及边界条件与理想介质内（源区除外）静电场的基本方程和边界条件。,电磁场与传输理论A,4.2 恒定电场的电位与静电比拟法,4.2.3 恒定电场的静电比拟法,第4章 恒定电场与恒定磁场,静电比拟法借助静电场的计算方法或者计算结果来得到导体内恒定电场问题的解答。或者借助已有的导体内恒定电场的计算或实验结果得到静电问题的解答。,只有无源区的静电场才能与恒定电场相比拟，并且还要有类似的边界条件。电容器的漏电导与电容也有类似的对应关系。,电磁场与传输理论A,4.2 恒定电场的电位与静电比拟法,4.2.3 恒定电场的静电比拟法,第4章 恒定电场与恒定磁场,常见简单电容器的电容和电导,同轴电容器的电容和电导是指单位长度的电容和电导。,电磁场与传输理论A,4.2 恒定电场的电位与静电比拟法,4.2.3 恒定电场的静电比拟法,第4章 恒定电场与恒定磁场,如果将习题3.11（a）中的两种的理想介质换成两种导电媒质，试求电容器中电流分布以及电容器的漏电导。,解：根据直接积分法已经求得平板电容器中的电场分布和电容为,根据静电比拟法可知该电容器中电流分布以及电容器的漏电导,电磁场与传输理论A,4.2 恒定电场的电位与静电比拟法,4.2.3 恒定电场的静电比拟法,第4章 恒定电场与恒定磁场,例4.1.1 设在电导率为 的无限大均匀导电媒质中存在着均匀恒定电流，其体电流密度为。若在此媒质中放入一个半径为，电导率为 的无限长直的导体柱，柱体的轴线与 的方向垂直。试求该导体柱内的电流密度。,解：采用静电比拟法来求解这一恒定电场问题。,相对应的静电场问题在介电常数为 的无限大的理想介质中放入一个半径为、介电常数为 的无限长直的介质柱。当外加的均匀静电场 的方向与圆柱体的轴线垂直时，试求介质柱内电场强度。（与例题3.6.3类似）,电磁场与传输理论A,4.2 恒定电场的电位与静电比拟法,4.2.3 恒定电场的静电比拟法,第4章 恒定电场与恒定磁场,解：对比例题可得介质柱内电场强度和电位移为,例4.1.1 设在电导率为 的无限大均匀导电媒质中存在着均匀恒定电流，其体电流密度为。若在此媒质中放入一个半径为，电导率为 的无限长直的导体柱，柱体的轴线与 的方向垂直。试求该导体柱内的电流密度。,电磁场与传输理论A,4.2 恒定电场的电位与静电比拟法,4.2.3 恒定电场的静电比拟法,第4章 恒定电场与恒定磁场,解：根据静电比拟关系可得导体柱内电场强度和电流密度,例4.1.1 设在电导率为 的无限大均匀导电媒质中存在着均匀恒定电流，其体电流密度为。若在此媒质中放入一个半径为，电导率为 的无限长直的导体柱，柱体的轴线与 的方向垂直。试求该导体柱内的电流密度。,电磁场与传输理论A,4.2 恒定电场的电位与静电比拟法,4.2.3 恒定电场的静电比拟法,第4章 恒定电场与恒定磁场,解：根据静电比拟关系可得导体柱内电场强度和电流密度,例4.1.1 设在电导率为 的无限大均匀导电媒质中存在着均匀恒定电流，其体电流密度为。若在此媒质中放入一个半径为，电导率为 的无限长直的导体柱，柱体的轴线与 的方向垂直。试求该导体柱内的电流密度。,电磁场与传输理论A,4.3 恒定磁场基本方程与边界条件,第4章 恒定电场与恒定磁场,对载有恒定电流的导体而言，它不但在导体的内部和外部产生恒定电场，它还在导体的内部和外部产生恒定磁场。恒定磁场与恒定电场之间是相互独立的。恒定磁场也是时变电磁场的特殊情形。恒定磁场基本方程和边界条件也是麦克斯韦方程组和时变电磁场的边界条件在各类场量均不随时间而变化时的特殊情形。,恒定磁场的基本概念,电磁场与传输理论A,4.3 恒定磁场基本方程与边界条件,4.3.1 恒定磁场的基本方程,第4章 恒定电场与恒定磁场,恒定磁场的积分方程,电磁场与传输理论A,4.3 恒定磁场基本方程与边界条件,4.3.1 恒定磁场的基本方程,第4章 恒定电场与恒定磁场,恒定磁场的微分方程,电磁场与传输理论A,4.3 恒定磁场基本方程与边界条件,4.3.1 恒定磁场的基本方程,第4章 恒定电场与恒定磁场,恒定磁场的微分方程,电磁场与传输理论A,4.3 恒定磁场基本方程与边界条件,4.3.1 恒定磁场的基本方程,第4章 恒定电场与恒定磁场,恒定磁场与静电场的比较,静电场是一个无旋场，电场强度的旋度处处为零；恒定磁场是一个有旋场，在空间的任一点上，磁场强度的旋度等于该点的恒定电流密度恒定磁场是一个无源场，磁感应强度的散度都等于零；静电场是一个有源场，在空间的任一点上，电位移的散度等于该点的体电荷密度。在静电场中，电力线起于正电荷止于负电荷，是一些有头有尾的曲线。在恒定磁场中，不存在作为“源”的磁荷，磁力线是一些无头无尾的闭合曲线。思考：时变电磁场中的电力线和磁力线？,电磁场与传输理论A,4.3 恒定磁场基本方程与边界条件,4.3.2 恒定磁场的边界条件,第4章 恒定电场与恒定磁场,恒定磁场的边界条件的基本概念,研究恒定磁场所涉及到的媒质主要有磁介质（以磁化现象为主的物质）和理想导磁体（不存在磁场的媒质）。恒定磁场的边界条件分为不同磁介质的分界面的边界条件以及理想导磁体表面的边界条件。恒定磁场的边界条件可以由时变电磁场的边界条件直接得到，也可以由恒定磁场的积分方程推导得到。,电磁场与传输理论A,4.3 恒定磁场基本方程与边界条件,4.3.2 恒定磁场的边界条件,第4章 恒定电场与恒定磁场,恒定磁场中的理想导磁体,在现实世界中，理想导磁体是不存在的。但是可以将磁导率非常大的铁磁物质近似视为理想导磁体，就像将导电率很大的金属材料近似视为理想导电体一样。在理想导磁体中不可能存在磁场，就像在导电体中不可能存在静电场一样。但是，导体中可以有恒定电场和恒定磁场。理想导磁面：处处与磁力线垂直的曲面（包括理想导磁体的表面）。,电磁场与传输理论A,4.3 恒定磁场基本方程与边界条件,4.3.2 恒定磁场的边界条件,第4章 恒定电场与恒定磁场,不同磁介质分界面上恒定磁场的边界条件的一般形式,（）,（）,磁感应强度的法向分量永远是连续的，磁场强度的切向分量仅仅当界面上不存在面传导电流密度时才是连续的。,电磁场与传输理论A,4.3 恒定磁场基本方程与边界条件,4.3.2 恒定磁场的边界条件,第4章 恒定电场与恒定磁场,不存在恒定的面传导电流密度时的边界条件,即使不存在面传导电流，磁场强度的法向分量和磁感应强度的切向分量也是不连续的。,（）,（）,电磁场与传输理论A,4.3 恒定磁场基本方程与边界条件,4.3.2 恒定磁场的边界条件,第4章 恒定电场与恒定磁场,恒定磁场的折射定律,（4.3.10）,在界面上磁场强度的方向将会发生突变。,电磁场与传输理论A,4.3 恒定磁场基本方程与边界条件,4.3.2 恒定磁场的边界条件,第4章 恒定电场与恒定磁场,理想导磁体的边界条件,导体表面静电场满足的边界条件,磁场强度永远垂直于理想导磁体的表面。,电磁场与传输理论A,4.3 恒定磁场基本方程与边界条件,第4章 恒定电场与恒定磁场,恒定磁场边值问题的求解,恒定磁场的求解与静电场一样，也可以分为分布型问题和边值型问题。对于简单的分布型问题，只要直接利用比奥-沙伐尔定律就可以求出无限大空间内各种电流分布所产生的恒定磁场。对于恒定磁场的边值问题，就可以采用在求解静电场边值问题所采用的各种分析方法来求解。例如，直接积分法、分离变量法、镜像法以及数值计算等等。在分析恒定磁场时，也可以像静电场一样，通过引入位函数（下一节介绍）使得求解过程变得更简单。,电磁场与传输理论A,4.3 恒定磁场基本方程与边界条件,第4章 恒定电场与恒定磁场,例4.3.1 如在理想导磁体平面上方放置一根与之平行的无限长直导线，该导线与导磁平面的距离为。设导线上流有恒定电流，试求导磁平面上方的磁场强度。,解：类似静电场的镜像法，在导磁平面下方的镜像位置上放置一根与原线电流相平行的恒定电流，用来取代导磁平面，等效地计算导磁平面上方的磁场。,电磁场与传输理论A,4.3 恒定磁场基本方程与边界条件,第4章 恒定电场与恒定磁场,例4.3.1 如在理想导磁体平面上方放置一根与之平行的无限长直导线，该导线与导磁平面的距离为。设导线上流有恒定电流，试求导磁平面上方的磁场强度。,解：可以证明，为确保恒定磁场边界条件得到满足，即在导磁平面上总磁场的切向分量为零，镜像电流与原电流大小相等、方向相同，即,电磁场与传输理论A,4.3 恒定磁场基本方程与边界条件,第4章 恒定电场与恒定磁场,例4.3.1 如在理想导磁体平面上方放置一根与之平行的无限长直导线，该导线与导磁平面的距离为。设导线上流有恒定电流，试求导磁平面上方的磁场强度。,解：导磁平面上方任意点的磁场强度为,可以验证在导磁平面上磁场的切向分量为零，即 时,电磁场与传输理论A,4.4 矢量磁位和标量磁位,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.4.1 恒定磁场的矢量磁位,1.矢量磁位的定义,要在空间唯一地确定一个矢量场，必须同时知道这个矢量场的旋度和散度。,矢量磁位的散度可以任意给定。要唯一地确定矢量磁位，还必须选定零位参考点。矢量磁位没有物理意义，仅仅是一个计算的辅助量。,电磁场与传输理论A,4.4 矢量磁位和标量磁位,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.4.1 恒定磁场的矢量磁位,2.矢量磁位的积分表示式,由比奥-沙伐尔定律可得利用矢量恒等式,与基本方程 比较，可得矢量磁位的积分表示式。,电磁场与传输理论A,4.4 矢量磁位和标量磁位,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.4.1 恒定磁场的矢量磁位,2.矢量磁位的积分表示式,待定常矢量。,当产生磁场的源分布在有限的区域内时，可以取无穷远处为零位参考点。这样一来，就有。不同的零位参考点，矢量磁位不同，但是磁场是唯一的。,电磁场与传输理论A,4.4 矢量磁位和标量磁位,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.4.1 恒定磁场的矢量磁位,2.矢量磁位的积分表示式,有限的区域内不同电流分布的矢量磁位,矢量磁位和电流是同方向的。,电磁场与传输理论A,4.4 矢量磁位和标量磁位,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.4.1 恒定磁场的矢量磁位,2.矢量磁位的积分表示式,的验证利用矢量恒等式+高斯定理,设想将体积无限扩大，则在它的界面上的电流密度将必然等于零，从而上式中的闭合曲面积分等于零。,电磁场与传输理论A,4.4 矢量磁位和标量磁位,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.4.1 恒定磁场的矢量磁位,两个例子：,（1）磁偶极子（小电流环）的磁场,磁偶极距矢量,距离的近似计算（参见5.4节）,电磁场与传输理论A,4.4 矢量磁位和标量磁位,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.4.1 恒定磁场的矢量磁位,两个例子：,（1）磁偶极子（小电流环）的磁场,磁偶极距矢量,磁偶极子的矢量磁位（参见5.4节）,电磁场与传输理论A,4.4 矢量磁位和标量磁位,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.4.1 恒定磁场的矢量磁位,两个例子：,（1）磁偶极子（小电流环）的磁场,磁偶极距矢量,磁偶极子的磁场,电磁场与传输理论A,4.4 矢量磁位和标量磁位,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.4.1 恒定磁场的矢量磁位,两个例子：,（2）无限长直线电流的磁场,电磁场与传输理论A,4.4 矢量磁位和标量磁位,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.4.1 恒定磁场的矢量磁位,两个例子：,（2）无限长直线电流的磁场,矢量磁位,平面上的场点,需要的话，可以选择一个非无限远的点为零位参考点。,电磁场与传输理论A,4.4 矢量磁位和标量磁位,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.4.1 恒定磁场的矢量磁位,两个例子：,（2）无限长直线电流的磁场,磁感应强度和磁场强度,与利用安培环路定理计算得到的结果是一样的；磁场强度和磁感应强度的大小与参考点的位置无关的。,平面上的场点,电磁场与传输理论A,4.4 矢量磁位和标量磁位,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.4.1 恒定磁场的矢量磁位,3.矢量磁位的泊松方程和拉普拉斯方程,由两个微分形式基本方程和矢量恒等式可以得到,由线性各向同性的媒质结构方程可以得到,电磁场与传输理论A,4.4 矢量磁位和标量磁位,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.4.1 恒定磁场的矢量磁位,3.矢量磁位的泊松方程和拉普拉斯方程,非均匀、线性和各向同性磁介质中矢量磁位的微分方程,电磁场与传输理论A,4.4 矢量磁位和标量磁位,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.4.1 恒定磁场的矢量磁位,3.矢量磁位的泊松方程和拉普拉斯方程,在直角坐标系中的泊松方程和拉普拉斯方程,电磁场与传输理论A,4.4 矢量磁位和标量磁位,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.4.1 恒定磁场的矢量磁位,3.矢量磁位的泊松方程和拉普拉斯方程,矢量磁位微分方程的求解,矢量磁位的求解也可以分为分布型问题和边值型问题。分布型问题可以直接利用矢量磁位的积分表示式求出。对于边值问题的微分方程，可以采用直接积分法、分离变量法以及数值方法求解。矢量磁位的待定常数的确定同样也需要用到边界条件。不过，一般情况下，并不是直接利用矢量磁位的边界条件，而是根据磁场强度和磁感应强度的边界条件来确定有用的待定常数。,电磁场与传输理论A,4.4 矢量磁位和标量磁位,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.4.1 恒定磁场的矢量磁位,例4.4.1 已知一空间电流分布，其体电流密度用圆柱坐标给出为。试通过矢量磁位求算磁感应强度。,解：由对称性可知，矢量磁位仅存在 分量且亦仅与 坐标有关，可以采用直接积分法，矢量磁位满足的微分方程,电磁场与传输理论A,4.4 矢量磁位和标量磁位,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.4.1 恒定磁场的矢量磁位,例4.4.1 已知一空间电流分布，其体电流密度用圆柱坐标给出为。试通过矢量磁位求算磁感应强度。,解：直接积分微分方程得到,电磁场与传输理论A,4.4 矢量磁位和标量磁位,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.4.1 恒定磁场的矢量磁位,例4.4.1 已知一空间电流分布，其体电流密度用圆柱坐标给出为。试通过矢量磁位求算磁感应强度。,解：磁感应强度,在 的地方，不可能成为无限大，则必有，即,电磁场与传输理论A,4.4 矢量磁位和标量磁位,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.4.1 恒定磁场的矢量磁位,例4.4.1 已知一空间电流分布，其体电流密度用圆柱坐标给出为。试通过矢量磁位求算磁感应强度。,解：由磁场强度的切向分量连续的边界条件得到,磁感应强度的法向分量为零，连续的边界条件自动满足。没有用到矢量磁位的边界条件。,电磁场与传输理论A,4.4 矢量磁位和标量磁位,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.4.2 恒定磁场的标量磁位,1.标量磁位的定义和标量磁位差,标量磁位的定义,静电场的电位,只有在不存在传导电流的无源区域内，恒定磁场的旋度等于零，才可以定义标量磁位。,电磁场与传输理论A,4.4 矢量磁位和标量磁位,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.4.2 恒定磁场的标量磁位,1.标量磁位的定义和标量磁位差,标量磁位的定义,不存在传导电流的无源区域内,（）,标量磁位 只是一个计算的辅助量，单位是安培。对应的是等磁位面。磁场的方向垂直于等磁位面，指向标量磁位减小的方向。,电磁场与传输理论A,4.4 矢量磁位和标量磁位,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.4.2 恒定磁场的标量磁位,1.标量磁位的定义和标量磁位差,标量磁位差磁场强度在两点之间的线积分,与静电场的电位差不同，标量磁位差是一个多值函数。磁位差不仅与两点的位置有关，还与积分路径有关。,电磁场与传输理论A,4.4 矢量磁位和标量磁位,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.4.2 恒定磁场的标量磁位,1.标量磁位的定义和标量磁位差,标量磁位与零标量磁位参考点之间的磁位差,标量磁位亦为多值函数。标量磁位对应的恒定磁场总是一样的。标量磁位没有积分表示式。不能直接用电流分布来表示。标量磁位只有拉普拉斯方程。,（）,电磁场与传输理论A,4.4 矢量磁位和标量磁位,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.4.2 恒定磁场的标量磁位,2.标量磁位的拉普拉斯方程和边界条件,标量磁位的拉普拉斯方程没有泊松方程,线性各向同性的均匀媒质的无源区,电磁场与传输理论A,4.4 矢量磁位和标量磁位,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.4.2 恒定磁场的标量磁位,2.标量磁位的拉普拉斯方程和边界条件,标量磁位的边界条件,若在两种不同磁介质的分界面上不存在传导电流，则标量磁位的边界条件和静电场中的电位边界条件类似,式中，为标量磁位沿正法线方向的方向导数。界面的正法线方向规定为由第2介质指向第1介质。,电磁场与传输理论A,4.4 矢量磁位和标量磁位,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.4.2 恒定磁场的标量磁位,例4.4.2 设有一根横截面呈圆环形状长直的均匀金属管，其内外半径分别为 和，导体中流有轴向的恒定电流。当选定 处为零标量磁位的参考点时，试求空间的标量磁位。,解：因为电流为 方向，所以磁力线必为一系列环绕 轴的同心圆，而等标量磁位面为一系列以 为边界的半无限大平面，即,电磁场与传输理论A,4.4 矢量磁位和标量磁位,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.4.2 恒定磁场的标量磁位,例4.4.2 设有一根横截面呈圆环形状长直的均匀金属管，其内外半径分别为 和，导体中流有轴向的恒定电流。当选定 处为零标量磁位的参考点时，试求空间的标量磁位。,解：标量磁位拉普拉斯方程可简化成为,导体管内外的标量磁位的通解为,电磁场与传输理论A,4.4 矢量磁位和标量磁位,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.4.2 恒定磁场的标量磁位,例4.4.2 设有一根横截面呈圆环形状长直的均匀金属管，其内外半径分别为 和，导体中流有轴向的恒定电流。当选定 处为零标量磁位的参考点时，试求空间的标量磁位。,解：因为设定 处为零标量磁位参考点，可以得出,电磁场与传输理论A,4.4 矢量磁位和标量磁位,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.4.2 恒定磁场的标量磁位,例4.4.2 设有一根横截面呈圆环形状长直的均匀金属管，其内外半径分别为 和，导体中流有轴向的恒定电流。当选定 处为零标量磁位的参考点时，试求空间的标量磁位。,解：根据标量磁位可计算得出无源空间区域内的磁场强度为,（）,可以证明，与利用安培环路定律计算得出的结果是一致的。在导体区域内，由于存在着传导电流，不能计算标量磁位。,电磁场与传输理论A,4.5 恒定磁场的能量和载流回路的电感,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.5.1 恒定磁场的能量和能量密度,恒定磁场的能量的基本概念,磁场和电场一样具有能量，因为磁场能够推动运动电荷或载流导体做功。磁场的能量是在建立磁场时，由外力或外加的电源做功转变而来的。可以类比于静电场，直接得到恒定磁场的能量和能量密度。磁场储能和能量密度的单位分别与电场储能和电场能量密度的单位一样，为焦耳和焦耳每立方米。磁场存在于导体回路的外部，也存在于导体回路的内部。所以，磁场能量也将分布在载流回路的内部和外部。,电磁场与传输理论A,4.5 恒定磁场的能量和载流回路的电感,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.5.1 恒定磁场的能量和能量密度,恒定磁场的储能和能量密度,静电场的储能和能量密度,电磁场与传输理论A,4.5 恒定磁场的能量和载流回路的电感,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.5.2 载流回路的电感,载流回路的电感的基本概念,电容导体系统储存电场能量的能力,电感导体载流回路储存磁场的能力,根据静电场的高斯定律，闭合曲面的电通量就等于所包围的电量。,电磁场与传输理论A,4.5 恒定磁场的能量和载流回路的电感,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.5.2 载流回路的电感,单一载流回路的自感该磁场的磁力线穿过回路所包围的面积所交链的磁通产生该磁场的电流的比值,（4.5.4）,电磁场与传输理论A,4.5 恒定磁场的能量和载流回路的电感,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.5.2 载流回路的电感,两个相邻的载流回路互感,互感 回路 中的电流 产生的磁场穿过回路 所围的面积 所交链的磁通 与电流 的比值,（4.5.6）,电磁场与传输理论A,4.5 恒定磁场的能量和载流回路的电感,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.5.2 载流回路的电感,两个相邻的载流回路互感,互感 回路 中的电流 产生的磁场穿过回路 所围的面积 所交链的磁通 与电流 的比值,（4.5.7）,电磁场与传输理论A,4.5 恒定磁场的能量和载流回路的电感,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.5.2 载流回路的电感,计算互感的诺伊曼公式,利用矢量磁位计算回路所交链的磁通,电磁场与传输理论A,4.5 恒定磁场的能量和载流回路的电感,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.5.2 载流回路的电感,计算互感的诺伊曼公式,诺伊曼公式,符合实验结果互感只与两个回路的形状、相对位置以及周围的磁介质有关，而与两个回路中的电流无关。,电磁场与传输理论A,4.5 恒定磁场的能量和载流回路的电感,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.5.2 载流回路的电感,自感的计算,以上自感只是考虑了导线外部磁链，故又称为外自感。当导线具有一定截面时，导线内部同样存在磁链，而由这部分磁链与电流之间的比值定义的自感就称为内自感。两者之和即为总自感，即,利用诺伊曼公式计算自感,电磁场与传输理论A,4.5 恒定磁场的能量和载流回路的电感,第4章 恒定电场与恒定磁场,4.5.2 载流回路的电感,自感的计算,利用磁场储能计算电感,磁场储能与电感的关系式,只要求出了磁场的储能，就可以计算出载流回路的电感。,电磁场与传输理论A,4.5 恒定磁场的能量和载流回路的电感,第4章 恒定电场与恒定磁场,例题4.5.1 试求无限长同轴线的单位长度电感。已知同轴线的内导体的半径为，外导体的半径为，外导体的厚度忽略不计。,解：设同轴线通过的电流为。应用安培环路定律，求得同轴线中的磁感应强度为,同轴线单位长度内导体中所储存的磁场能量为,电磁场与传输理论A,4.5 恒定磁场的能量和载流回路的电感,第4章 恒定电场与恒定磁场,例题4.5.1 试求无限长同轴线的单位长度电感。已知同轴线的内导体的半径为，外导体的半径为，外导体的厚度忽略不计。,解：设同轴线通过的电流为。应用安培环路定律，求得同轴线中的磁感应强度为,内外导体之间同轴线每单位长度所储存的磁场能量为,电磁场与传输理论A,4.5 恒定磁场的能量和载流回路的电感,第4章 恒定电场与恒定磁场,解：同轴线单位长度的总电感,和 分别是同轴线的内电感和外电感。如果外导体的厚度不能忽略，那么还必须考虑外导体中的储能及其对应的电感。,例题4.5.1 试求无限长同轴线的单位长度电感。已知同轴线的内导体的半径为，外导体的半径为，外导体的厚度忽略不计。,电磁场与传输理论A,静电场、恒定电场和恒定磁场的比较,第4章 恒定电场与恒定磁场,基本方程和边界条件位函数定义和积分表示式位函数的微分方程和边界条件能量和损耗电容、电导和电感边值问题的常见类型求解方法,电磁场与传输理论A,第4章 恒定电场与恒定磁场,