流体力学膨胀波和激波.ppt
第九章 膨胀波和激波,工程流体力学,第一节 膨胀波,当超声速流流过凸曲面或凸折面时，通道面积加大，气流发生膨胀，而在膨胀伊始因受扰动而产生马赫波。这种气流受扰后压强将下降，速度将增大情况下的马赫波称为膨胀波。（图9-1、9-2),膨胀波产生的特点：,1.超声速来流为定常二维流动,在壁面折转处必定产生一扇型膨胀波组，此扇型膨胀波是有无限多的马赫波所组成 2.经过膨胀波组时，气流参数是连续变化的，其速度增大，压强、密度和温度相应减小,流动过程为绝热等熵的膨胀过程.3.气流通过膨胀波组后，将平行于壁面OB流动.4.沿膨胀波束的任一条马赫线，气流参数不变，固每条马赫线也是等压线。而且马赫线是一条直线.5.膨胀波束中的任一点的速度大小仅与 该点的气流方向有关.,第二节 激 波,气流通过凹面时从B开始通道面逐渐减小，在超声速流情况下,速度就会逐渐减小，压强就会逐渐增大。与此同时,气流的方向也逐渐转向，产生一系列的微弱扰动，从而产生一系列的马赫波,这种马赫波称为压缩波。气流沿整个凹曲面的流动，实际上是由这一系列的马赫波汇成一个突跃面(图94)。气流经过这个突跃面后，流动参数要发生突跃变化：速度会突跃减小；而压强和密度会突跃增大。这个突跃面是个强间断面，即是激波面。,一、激波的分类,1.斜激波（超声速气流 经过激波流动方向变化）2.正激波（超声速气流经过激波流动方向不变化）,一、激波的分类,3.脱体激波（超声速气流流过钝头物体产生的激波）激波实例：美军超音速飞机 激波的流动不能作为等熵流动处理。但是，气流经过激波可以看作是绝热过程。,二、正激波,正激波的形成过程：见图97直圆管在活塞右侧是无限延伸的，开始时管道中充满静止气体 如(a)所示，活塞向右突然作加速运动，在一段时间内速度逐步加大到v，然后以等速v运动.活塞表面靠近的气体依次引起微弱的扰动，这些扰动波一个个向右传播。如(b)所示，当活塞不断向右加速时，一道接一道的扰动波向右传播，而且后续波的波速总是大于现行波的波速，所以后面的波一定能追上前面的波。如(c)所示，无数个小扰动弱波叠加在一起形成一个垂直面的压缩波，这就是正激波。,（1）激波向右的传播速度，激波后气体的运动速度则为活塞向右移动的速度,见图98(a)（2）当把坐标系建立在激波面上时，激波前的气体以速度 向左流向激波，经过激波后气体速度为,见图98(b).,激波的传播速度：,二、正激波,应用动量方程:为圆管横截面的面积 应用连续性方程：联立 和 得正激波的传播速度：,二、正激波,由式（91）可见，随着激波强度的增大（，增大），激波 的传播速度也增大。若激波强度很弱，即，。此时激波已成为微弱压缩波，则式（91）可写成：上式表示微弱压缩波是以声速传播的.将式（91）代入式（b）得波面后得气流速度（92）由此式可见，激波的强度越弱，气体的流速越低。如果是微弱的扰动波，波面后的气体是没有运动的，即，。,二、正激波,第三节 正激波前后的参数关系,气体在绝热的管内流动产生正激波。激波上游（波后）和下游（波前）的参数分别以下脚标“1”、“2”表示。设激波等速移动，并将坐标系固连在激波 上，这样无论激波运动与否，均可将激波视为静止 的。通常把这种激波叫做定常运动的正激波或驻址 正激波。若激波面的面积为A（垂直于纸面），并设 正激波前后的气流参数分别为，和，则可以根据以下四个方程连续性方程、动量方 程、能量方程和状态方程来建立正激波前后各参数 之间的关系式。,一、激波的基本控制方程,连续性方程：动量方程：能量方程：或 状态方程：,二、普朗特关系式,由能量方程和动量方程可得：而 由上面三式可得 普朗特（Prandtl）关系式：,三、正激波前、后参数的关系式,1.速度比 2.压强比 3.密度比 4.温度比 5.声速比 6.马赫数比,第四节 斜激波,当超音速气流流过图 中所示的凹壁面时将产生斜激波,气流的速度由超音速变为亚音速，而且流动的方向也将发生变化。壁面的转折角为，用角标1和2分别表示波前和波后，n和t分别表示速度与激波面垂直和平行的分量，激波与波前壁面的交角称激波角，如图中。,气流通过激波时的基本方程,连续方程：法线方向动量方程：切线方向动量方程：能量方程：由得由上面的分析我们可以知道，气流通过斜激波时，只有法向速度分量减小，而切向速度不变。同时气流通过斜激波时，法向总焓的值没有变化。因此，可以将斜激波视为以法向分速度为波前速度的正激波。,正激波和斜激波基本方程的对照表,，,，,斜激波前后的气流参数比,密度比：压强比：温度比：其中以法向速度表示的马赫数为：,音速比：斜激波后的马赫数：波前后马赫数的关系：斜激波前气流的法向分速度是超音速，斜激波后的法向分速度是亚音速。斜激波后的气流的速度，则根据切向气流的分速度大小的不同，可能大于音速也可能小于音速。,斜激波前后的气流参数比,第五节 激波的反射与相交,自由界面上的反射在自由界面上的反射 在固体避面上的反射 型激波系 从等压自由界面发生出来的应是膨胀波。在固体壁面上反射时反射斜激波的激波角会大于入射斜激波的激波角。若转折角大于该来流马赫数下的最大转折角，此时入射激波与反射激波就会如图所示的那样，形成型的激波系,激波的相交,同侧激波的相交,异向转折两斜激波的相交,在壁面的同一侧先后有两次转折，产生两条斜激波AC和BC，这两条斜激波相交于C后合成一条较强的斜激波CD。斜激波AC和BC在处A、B分别转折了 和 角。,超声速气流通过的管道两对壁上都有转折处，上、下壁分别在A1、A2处转折了 角。A1处发出的斜激波和A2发出的斜激波相交于B处,第六节 拉瓦尔喷管内的正激波,当 时，管内无流动。当 时，管内发生流动。随 的减小，速度逐渐增加，当降低 至一定的值，喉道处将达到声速。在收缩段，气体是等熵的亚声速流动状态，根据可压缩流动的性质，即使 再下降，这里仍将保持压声速流动，不会产生超声速流。,喷管前部进口处是滞止压强，出口以后环境压强通常称为背压，记以。喉部的流动参量计以下标“cr”。,拉阀尔喷管,（1）在喷管上下游压强差的作用下，气体流过喷管。在收缩段内是亚声速流，流动速度越来越快，压强不断下降。在喉部，马赫数最大，但小于1，压强最低。在扩张段内也是亚声速流，速度逐渐减慢，压强逐步上升，在出口处，出口压。（2）此时喉部达声速，在收缩段和扩张段均为亚声速流。（3）,在扩张段中将产生激波现象。喉部处的声速流进入扩张段后成为超声速流，而在某处截面产生正激波，超声速流通过正激波后成为亚声速流，压强升高，直到出口处达到了背压。激波的位置是和压强比有关的，随着背压的降低，激波逐渐从喉道移向出口处。当小于一定值后，激波移出管道成为斜激波，整个扩张段为超声速流，并且不再随背压的变化而变。,拉伐尔喷管内的流动,第六节 拉瓦尔喷管内的正激波,
