传热学3-非稳态导热.ppt

第三章非稳态导热,、重点内容：非稳态导热的基本概念及特点；集总参数法的基本原理及应用；一维非稳态导热问题。2、掌握内容：确定瞬时温度场的方法；确定在一时间间隔内物体传导热量计算方法。,3.1 非稳态导热的基本概念,物体的温度随时间而变化的导热过程为非稳态导热。自然界和工程上许多导热过程为非稳态，t=f()冶金、热处理与热加工中工件被加热或冷却；锅炉、内燃机等装置起动、停机、变工况；自然环境温度；供暖或停暖过程中墙内与室内空气温度。,1定义,2 非稳态导热的分类,周期性非稳态导热：物体的温度随时间而作周期性的变化,非周期性非稳态导热（瞬态导热）：物体的温度随时间不断地升高（加热过程）或降低（冷却过程），在经历相当长时间后，物体温度逐渐趋近于周围介质温度，最终达到热平衡。物体的温度随时间的推移逐渐趋近于恒定的值,着重讨论瞬态非稳态导热。,非稳态导热过程中在热量传递方向上不同位置处的导热量是不同的；不同位置间导热量的差别用于（或来自）该两个位置间内能随时间的变化，这是区别与稳态导热的一个特点。对非稳态导热一般不能用热阻的方法来作问题的定量分析。,3 温度分布,4 几个同的阶段,依据温度变化的特点，可将加热或冷却过程分为三个阶段。,不规则情况阶段(右侧面不参与换热)：温度分布显现出部分为非稳态导热规律控制区和部分为初始温度区的混合分布，即：在此阶段物体温度分布受初始温度分布的影响较大。必须用无穷级数描述。,第一阶段,正常情况阶段(右侧参与换热)当右侧面参与换热以后，物体中温度分布不受初始温度的影响，主要取决于边界条件及物性，此时非稳态导热过程进入到正规状况阶段。环境的热影响已经扩展到整个物体内部，即物体（或系统）不再受到初始温度分布影响的阶段。可以用初等函数描述,第二阶段,建立新的稳态阶段，理论上需要无限长时间物体各处的温度达到新的稳态,第三阶段,两类非稳态导热的区别：瞬态导热存在着有区别的三个不同阶段，而周期性导热不存在。,5 热量变化,1板左侧导入的热流量2板右侧导出的热流量,各阶段热流量的特征：不规则情况阶段段：1急剧减小，2保持不变；正常情况阶段：1逐渐减小，2逐渐增大。,在规定的初始条件及边界条件下求解导热微分方程式，是本章主要任务。,非稳态导热问题的求解实质,三个不同坐标系下导热微分方程式，用矢量形式统一表示为：,温度的拉普拉斯算子,初始条件的一般形式,简单特例 f(x,y,z)=t0,边界条件：着重讨论第三类边界条件,学习非稳态导热的目的：(1)温度分布和热流量分布随时间和空间的变化规律,(2)非稳态导热的导热微分方程式：,(3)求解方法：,分析解法、近似分析法、数值解法,分析解法：分离变量法、积分变换、拉 普拉斯变换近似分析法：集总参数法、积分法数值解法：有限差分法、蒙特卡洛法、有限元法、分子动力学模拟,1）定义：,2）Bi 物理意义：物体内部单位导热面积上的导热热阻与单位表面积上的对流换热热阻之比。Bi的大小反映了物体在非稳态条件下内部温度场的分布规律。,3）特征数（准则数）：表征某一物理现象或过程特征的无量纲数。,4）特征长度：是指特征数定义式中的几何尺度。,无量纲特征数（准则数）-毕渥数,第三类边界条件下Bi数对平板中温度分布的影响,在第三类边界条件下，确定非稳态导热物体中的温度变化特征与边界条件参数的关系。,已知：平板厚2、初温t0、表面传热系数h、平板导热系数，将其突然置于温度为t的流体中冷却。,平板中温度场的变化会出现以下三种情形：,（1）,表面对流换热热阻几乎可以忽略，因而过程一开始平板的表面温度就被冷却到t 随着时间的推移，整体地下降，逐渐趋近于一致,（2）,平板内部导热热阻 几乎可以忽略，因而任一时刻平板中各点的温度接近均匀，随着时间的推移，整体地下降，逐渐趋近于t,平板中不同时刻的温度分布介于上述两种极端情况之间。,（3）与 的数值比较接近,两个热阻的相对大小对于物体中非稳态导热的温度场的变化具有重要影响。引入表征这两个热阻比值的无量纲数毕渥数。,3.2 零维问题的分析法集总参数法,定义：忽略物体内部导热热阻、认为物体温度均匀一致的分析方法。此时，温度分布只与时间有关，即，与空间位置无关。因此，也称为零维问题。,工程上把Bi0.1作为该情况的判据,近似分析法,集总参数法的简化分析,如果物体的导热系数很大，或几何尺寸很小，或表面换热系数极低，其导热问题都可能属于这一类型的非稳态导热问题。,3.2.1 集总参数法温度场的分析解,一个集总参数系统，其体积为V、表面积为A、密度为、比热为c，初始温度为t0，突然放入温度为t、换热系数为h的环境中冷却。求物体温度随时间变化的依变关系,数学模型建立,利用两种方法根据导热微分方程的一般形式进行简化；利用能量守恒热平衡关系：内热能随时间的变化率通过表面与外界交换的热流量。,方法一,导热微分方程：,物体内部导热热阻很小，忽略不计。物体温度在同一瞬间各点温度基本相等，即t仅是的一元函数，与坐标x、y、z无关，即:,qv可视为广义热源，而且热交换的边界不是计算边界（零维无任何边界）,界面上交换的热量应折算成整个物体的体积热源，即：,物体被冷却，应为负值,适用于本问题的导热微分方程式,当物体被冷却时（t t）,由能量守恒可知,方法二,适用于本问题的导热微分方程式,物体与环境的对流散热量=物体内能的减少量,方程式改写为：,导热微分方程:,积分,过余温度比,其中的指数：,温度呈指数分布,傅立叶数,应用集总参数法时，物体过余温度随时间的变化关系是一条负自然指数曲线，或者无因次温度的对数与时间的关系是一条负斜率直线,导热体在时间 0 内传给流体的总热量：,当物体被加热时(tt)，计算式相同。,3.2.2 导热量计算式、时间常数与傅立叶数,1、导热量计算,瞬时热流量,方程中指数的量纲：,2、时间常数,即与 的量纲相同,上式表明：当传热时间等于 时，物体的过余温度已经达到了初始过余温度的36.8。称 为时间常数，也称弛豫时间，用 表示。,如果导热体的热容量（cV）小、换热条件好（hA大），那么单位时间所传递的热量大、导热体的温度变化快，时间常数(Vc/hA)小,时间常数反映了系统处于一定的环境中所表现出来的传热动态特征，与其几何形状、密度及比热有关，还与环境的换热情况相关。同一物质不同的形状其时间常数不同，同一物体在不同的环境下时间常数也是不相同。,当物体冷却或加热过程所经历的时间等于其时间常数时，即=c，则,=4c，时,工程上认为=4c时导热体已达到热平衡状态,3 物理意义,无量纲热阻,无量纲时间,Fo越大，热扰动就能越深入地传播到物体内部物体，各点的温度就越接近周围介质的温度。,Fo物理意义：表征非稳态过程进行深度的无量纲时间。,3.2.3 集总参数系统的适用范围,如何去判定一个任意的系统是集总参数系统？,特征长度的取值,特征长度,工程计算中，物体中各点过余温度的差别小于5%,对厚为2的无限大平板对半径为R的无限长圆柱对半径为R的 球,是与物体几何形状有关的无量纲常数,没有考虑两端,对于一个复杂形体的形状修正系数时，可以将修正系数M取为1/3，即,例题 一直径为5cm的钢球，初始温度为450，忽然被置于温度为30的空气中。设钢球表面与周围环境间的传热系数为24W/(m2.K)，试计算钢球冷却到300所需的时间。已知钢球的 c=0.48kJ/(kg.K),h=7753kg/m3,=33W/(m.K)。,解：首先检验是否可用集总参数法。为此计算Bi数：,可以采用集总参数法。,据式,由此解得：,例题：一温度计的水银泡呈圆柱状,长20mm,内径为4mm,初始温度为t0,今将其插入到温度较高的储气罐中测量气体温度.设水银泡同气体间的对流换热表面传热系数h=11.63W/(m2.K),水银泡一层薄玻璃的作用可忽略不计,试计算此条件下温度计的时间常数,并确定插入5min后温度计读数的过余温度为初始温度的百分之几?水银的物性参数如下:,解:首先检验是否可用集总参数法。考虑到水银泡柱体的上端面不直接受热,故,可以用集总参数法,即经5min后温度计读数的过余温度为初始过余温度的13.3%。也就是说，在这段时间内温度计的读数上升了这次测量中温度跃升的86.7%,如何减少温度计响应时间？,例：一直径为5cm,长为30cm的钢圆柱体,初始温度为30,将其放入炉温为1200 的加热炉中加热,升温到800 方可取出。设钢圆柱体与烟气间的复合换热表面传热系数为140W/(m2.K),钢的物性参数取 c=0.48kJ/(kg.K),=33W/(m.K)。问需多少时间才能达到要求。,解:首先检验是否可用集总参数法.为此计算Biv,可以采用集总参数法，又,由此解得：,3.3典型一维物体非稳态导热的分析解,工程上经常遇到内部热阻不能忽略的、第三类边界条件下的非稳态导热。数学分析法求解困难，一般用数值计算和比拟法求解几何形状和边界条件简单的可解微分方程，本节主要介绍诺模图（略去数学分析过程）,厚度 2 的无限大平壁，、a为已知常数；=0时温度为 t0;突然把平板放到温度为 t的介质中；壁表面与介质之间的表面传热系数为h。两侧冷却情况相同、温度分布对称。取中心为原点。,1、平板,加热/冷却,导热微分方程：,初始条件：,第三类边界条件：,(对称性),采用分离变量法求解：,与Fo数、Bi数及有关,具体过程参见教材P5760,可查表求部分Bi数下的n值 P59,n为超越方程的根：,2、圆柱,半径为R的一实心圆柱，、a为已知常数；初始温度为 t0;初始瞬间把两侧介质温度降低为 t并保持不变；圆柱表面与流体之间的表面传热系数h为常数。,与Fo数、Bi数及有关,第一类贝塞尔函数查表P572附录14,3、球,半径为R的一实心球，、a为已知常数；初始温度为 t0;初始瞬间把两侧介质温度降低为 t并保持不变；圆柱表面与流体之间的表面传热系数h为常数。,与Fo数、Bi数及有关,平板、圆柱与球中的无量纲过余温度与Fo数、Bi数及无量纲距离有关。,x/l,0,3.3.2 非稳态导热正常情况阶段分析解的简化,1、非稳态导热正常情况的物理概念和数学含义,物理概念：非周期性的非稳态导热过程在进行到一定深度后，初始条件对物体中无量纲温度分布的影响基本消失，温度分布主要取决与边界条件的影响，非稳态导热的这一阶段称为正常情况阶段。,数学含义：取无穷级数第一项。,以平板为例进行说明,特征值n是Bi数的函数。在一定的Bi下，特征值n随n的增加而迅速增长。当Bi1时，n的前4个值：,无穷级数第一项后各项随Fo数增大而迅速减小。数值计算表明，Fo0.2后，略去无穷级数中的第二项及以后各项所得的计算结果与按完整级数计算结果的偏差小于1%。,与时间无关，只取决于边界条件,以平板为例进行分析,平板中心处过余温度,中心面x=0,=f(Bi,x/l),当Fo0.2时，可采用上述计算公式求得非稳态导热物体的温度场及交换的热量，也可采用简化的拟合公式和诺模图求得。,3.3.3 正规热状况的实用计算方法,=f(Bi,x/l),诺模图,工程技术中，为便于计算，采用按分析解的级数第一项绘制的一些图线，叫诺模图。海斯勒图：诺模图中用以确定温度分布的图线，称海斯勒图。,诺谟图,三个变量，因此，需要分开来画,以无限大平板为例，F00.2 时，取其级数首项即可,=f(Bi,x/l),P62图3-6,P61图3-5,定义无量纲的热量,其中Q为0时间内传导的热量（内热能的改变量）,P62图3-7,如何利用线算图,a）由时间求温度的步骤为：计算Bi数、Fo数和x/，从图3-5中查找m/0 和从图3-6中查找/m，计算出，最后求出温度t b)由温度求时间步骤为：计算Bi数、x/和/0,从图3-6中查找/m,计算m/0然后从图3-5中查找Fo,再求出时间。c）平板吸收（或放出）的热量，可在计算Q0、Bi数、Fo数后，从图3-7中Q/Q0查找，再计算出,目前，随着计算技术的发展，直接应用分析解及简化拟合公式计算的方法受到重视。,线算图法评述,优点：简洁方便。缺点：准确度有限，误差较大。,解的应用范围,教材中的诺谟图及拟合函数仅适用恒温介质的第三类边界条件或第一类边界条件的加热及冷却过程，并且F00.2,例题3-1 P63,例题3-2 P64,无限长圆柱体和球体加热（冷却）过程分析,1.无限长圆柱,式中r0 为无限长圆柱体的半径,类似有：和,P71 图13、图14、图15,2.球体,球体处理方法与无限长圆柱体完全相同，相应的线算图查相关参考书与手册。注意点：特征尺寸R为球体的半径，r为球体的径向方向。,Fo0.2时，进入正常情况阶段，平壁内所有各点过余温度的对数都随时间按线性规律变化，变化曲线的斜率都相等。,m/0随Fo增大而减小。,Fo0.2时是瞬态温度变化的初始阶段，各点温度变化速率不同,2.Bi准则对温度分布的影响,Bi（Bi=h/）表征了给定导热系统内的导热热阻与其和环境之间的换热热阻的对比关系。,当 Bi 时，意味着表面传热系数 h，对流换热热阻趋于0。平壁的表面温度几乎从冷却过程一开始，就立刻降到流体温度 t。,当Bi0时，意味着物体的热导率很大、导热热阻 0（Bi=h/）。物体内的温度分布趋于均匀一致。可用集总参数法求解.,求解非稳态导热问题的一般步骤：1、先校核Bi是否满足集总参数法条件，若满足，则优先考虑集总参数法；若性质属于h或未知，可先假设，然后校核；2、如不能用集总参数法，则尝试用诺谟图或近似公式；3、若上述方法都不行则采用数值解。4、确定温度分布、加热或冷却时间、热量。,非稳态导热求解方法,答：红砖的导热系数小，以致Bi(Bi=h/)较大，即在非稳态导热现象中，内部热阻较大，当一块被烧至高温的红砖被迅速投入一桶冷水中后，其内部温差较大，从而产生较大的热应力，则红砖会自行破裂。,例：一块被烧至高温(超过400)的红砖，迅速投入一桶冷水中，红砖自行破裂，而铁块则不会出现此现象。试解释其原因。,例：一块厚200mm的大钢板，钢材的密度为=7790kg/m3，比热容cp=170J/(kgK)，导热系数为43.2W/(mK)，钢板的初始温度为20，放入1000的加热炉中加热，表面传热系数为 h=300W/(m2K)。试求加热40分钟时钢板的中心温度。,解：根据题意，=200/2=100mm=0.1m,毕渥数为：,傅里叶数为,查图3-5可得,钢材的热扩散率为,3-4 二维及三维问题的求解,对于二维及三维典型几何形状物体的非稳态导热问题的分析解，可以利用一维非稳态导热问题的分析解的组合求得。例如：长方柱体、短园柱体及短方柱体。1、无限长方柱体的非稳态导热问题已知：初始温度t0，过程开始时被置于t、h的流体中。求温度场。,P72,无限长方柱体,可以看成是厚度为2x和厚度为2y两块无限大平壁垂直相交形成的，其温度场为两块无限大平壁温度场的乘积：,短圆柱体,长为2l、半径为r的短圆柱体可以看成厚度为2l的无限大平壁与半径为r无限长圆柱体垂直相交得到，其温度表达式：,短方柱体,短方柱体（212223）的解是三个厚度分别为212223的大平板解的乘积。,例题3-5 P73,3-5 半无限大的物体,1.半无限大物体的概念半无限大物体是非稳态导热研究中的一个特有的概念。其特点是从x=0的界面开始可以向正的x方向及其他两个坐标（y,z）方向无限延伸。,现实中不存在这样的半无限大物体，但是在研究物体中非稳态导热的初始阶段，则有可能把实际物体当作半无限大物体来处理。例如：初始温度均匀的有限厚度的平板，其一侧表面突然所到热扰动、或者壁温突然升高到一定值并保持不变，或者突然受到恒定的热流密度加热，当扰动的影响还局限在表面附近而尚未深入到平板内部中去时，就可有条件地把该平板视为一“半无限大物体”。,高斯误差函数,2 第一类边界条件下半无限大物体的理论求解,（1）温度场的求解:一个半无限大物体初始温度均匀（t0），在=0 时刻，x=0的一侧表面温度突然升高到tw并保持不变，求物体内部的温随时间的变化。,高斯误差补函数 无量纲变量,P67,误差函数：,令,说明：(1)无量纲温度仅与无量纲坐标有关(2)一旦物体表面发生了一个热扰动，无论经历多么短的 时间，无论x有多么大，该处总能感受到温度的化。(3)但解释时，仍说热量是以一定速度传播的，这是因 为，当温度变化很小时，我们就认为没有变化。,无量纲坐标,令 若 即,可认为该处温度没有变化,两个重要参数:,从几何位置上说，如果，则时刻时x处的温度可以认为尚未发生变化。因而对于其半厚度的平板，则在时刻之前该平板中瞬时温度场的计算均可采用半无限大物体的模型。从时间上看，如果x2/16a,则此时x处的温度可认为完全不变，因而可以把x2/16a视为惰性时间，即当x2/16a时x处的温度可认为仍等于t0。,例题3-3 P67,3.6 周期性变化边界条件下非稳态导热问题的初步分析,工程中存在着一类温度呈现周期性变化的介质对壁面的加热或冷却过程。这类周期性的温度波动常可用简谐波来描述，即,现在考虑一个均质的半无限大物体(），若表面温度呈现周期性变化，即,借助于傅里叶定律可求出相应热流密度的变化，这q的表达式为,半无限大物体的表面热流密度将随时间而变化，即,由上面两式我们可以看出：物体表面以及物体内部任何位置处的热流密度都按照简谐规律变化，并且它们的周期与温度波相同。,思考题,1、集中参数法的优势和适用条件？如何选择特征尺寸2、物体加热或冷却过程根据温度变化分为几个阶段？各有哪些特点？3、在用热电偶测定气流的非稳态温度场时,怎么才能改善热电偶的温度响应特性?4、试说明Bi数和Fo数表达式与物理意义。,作业 P82,5814,