地球物理勘探(王永刚)11第六节多次覆盖技术.ppt

地球物理系 王永刚,地震资料采集方法与技术,地球物理勘探,课 程 内 容,第1章 绪论 第2章 地震波运动学理论 第3章 地震资料采集方法与技术 第4章 地震波速度 第5章 地震资料解释的理论基础 第6章 地震资料构造解释,第一节 野外工作概述 第二节 野外观测系统 第三节 地震波的激发和接收 第四节 低(降)速带测定和静校正 第五节 地震组合法 第六节 共反射点叠加法,第3章 地震资料采集方法与技术,第六节 共反射点叠加法,一、共反射点时距曲线方程二、多次反射波的特点三、多次叠加特性分析四、影响叠加效果的因素分析,第六节 共反射点叠加法,多次覆盖(multiple coverage)技术最早是由梅恩（Mayne，1962）提出的，其基本思想是按照一定的观测系统对地下某点的地质信息进行多次观测，保障原始记录质量。在野外采用多次覆盖的观测方法，在室内将野外观测的多次覆盖原始记录，经过抽取共中心点（CMP）或共深度点（CDP）或共反射点（CRP）道集记录、速度分析、动静校正、水平叠加等一系列处理的工作过程，最终得到能基本反映地下地质形态的水平叠加剖面或相应的数据体，这一整套工作称为共反射点叠加法，或简称为水平叠加(horizontal stacking)技术。,第六节 共反射点叠加法,一次覆盖与多次覆盖叠加剖面的处理效果比较,从概念上讲,多次覆盖技术与水平叠加技术有所差异,多次覆盖技术主要侧重于野外资料采集的观测方法,得到的是后续资料处理和反演的基础资料,即按一定观测系统激发并接收记录下来的原始共炮点(CSP)记录;而水平叠加技术则涉及到室内资料处理的一系列工作过程。一、共反射点时距曲线方程1、多次覆盖 多次覆盖的做法:要了解界面上R点的情况,分别在O1点激发、D1点接收,O2激发、D2接收等等,并须满足炮点到M点和M点到接收点的距离相等。如果界面水平,则R点在地面的投影M点(共中心点)正好位于炮检中点。这就保证了每次观测到的反射波都是来自R点反射,即共反射点,而来自R点的各道就组成了一个共反射点道集。,第六节 共反射点叠加法,水平界面的共反射点道集和时距曲线,第六节 共反射点叠加法,第六节 共反射点叠加法,六次覆盖的观测系统图,多次覆盖：同一反射点重复观测次数；基本假设条件：地下界面为水平,介质均匀;基本思路：按照一定的观测系统对地下某点的地质信息进行多次观测；具体做法：分别在炮点O1,O2,O3等激发，在D1,D2,D3等接收,保证炮检距相对于中心点M是对称的；主要目的：提高观测资料的信噪比。,2、水平界面的CRP反射波时距曲线方程采用多次覆盖方法时，在 等激发，在 等接收，虽然它们接收到的都是来自界面R点的反射，但是各点接收到反射波的传播路程长度不同，因此传播时间 是不一样的。如果以各接收点与对应的激发点的距离（称为炮检距）x为横坐标；以波到达各共反射点（CRP）道的传播时间t为纵坐标，就可以利用 和 作出来自反射点R的时距曲线。显然水平界面的共反射点时距曲线方程是：,第六节 共反射点叠加法,式中x为各道的炮检距；h0为共中心点M处界面的法线深度；v是界面上部均匀介质的波速。3、倾斜界面的CMP反射波时距曲线方程 当界面倾斜时，对称于M点激发和接收所对应的反射点不再是同一个点，也不再是共反射点道。但野外工作和室内处理都仍按水平界面的情况进行。这样做实际上并不是真正的共反射点叠加，而是共中心点（CMP）叠加（指的是 的中心点M），称之为共反射段叠加，（指的是 段），引入了共中心点的概念可以同时适合于水平界面和倾斜界面的情况。,第六节 共反射点叠加法,第六节 共反射点叠加法,倾斜界面的共中心点道集,推导倾斜界面的共中心点反射波时距曲线方程示意图,D”,下面推导倾斜界面下共中心点反射波时距曲线方程。如下图，是OD相对于 的镜象，分别是O，M，D三处的界面法线深度。在O点激发时，D点接收到的反射波传播时间满足用O点处的界面法线深度h1表示的反射波时距曲线方程：或找出h1与h0的关系：,得：,第六节 共反射点叠加法,D”,上面方程中已不包含各个激发点的界面法线深度，它适合于所有的共中心点道，此即为倾斜界面共中心点反射波时距曲线方程。时距曲线方程中的 记作，且，表示共中心点M处的自激自收时间。,第六节 共反射点叠加法,4、CSP与CMP反射波时距曲线特点,（1）反射波时距曲线都是一条双曲线；（2）极小点位置不同；共炮点：共中心点：（3）物理意义上的差别：共中心点反射波时距曲线只反映界面上一个点R（界面水平时）或R点附近的一个小区间（界面倾斜时）的情况，而共炮点反射波时距曲线反映的是一段反射界面的情况。在共炮点反射波时距曲线上这个t0反映激发点处反射波的垂直反射时间，在共反射点时距曲线上，这个t0时间代表共中心点M处的垂直反射时间。,第六节 共反射点叠加法,二、多次反射波的特点1、多次波的产生及类型产生多次波要有良好的反射界面，即反射界面的反射系数较大，这类界面有基岩面、不整合面、火成岩、地面、海水面、海底面和其他强反射界面。2、多次反射波的类型（1）全程多次反射波在某一深层界面发生反射的波在地面又发生反射，向下在同一界面发生反射，来回多次，又称简单多次波。（2）短程多次反射波地震波从某一深部界面反射回来后，再在地面向下反射，然后又在某一个较浅的界面发生反射，又称局部多次波。,第六节 共反射点叠加法,第六节 共反射点叠加法,(a)全程多次反射波；(b)短程多次反射波；(c)微屈多次反射波；(d)虚反射,（3）微屈多次反射波在几个界面上发生多次反射,多次反射的路径是不对称的,或在一个薄层内受到多次反射,它与短程多次波并没有严格的差别。（4）虚反射进行井中激发时，地震波能量一部分向上传播，遇到地面再向下反射，这个波称为虚反射,它与直接由激发点向下传播的地震波相差一个时间延迟，等于波从井底到地面的双程旅行时。,希腊Patras海湾典型的多次波剖面。图中SB是海底反射，SBM1和SBM2是海底的二次、三次反射，RH是不规则侵蚀面的反射，RHM1是RH的二次反射。在SB与RH之间可以看到典型的三角洲沉积现象。,(a)包含多次波的原始道集记录；(b)去除多次波后反拉冬变换的记录；(c)多次波记录；(d)原始记录减去多次波记录的结果。,第六节 共反射点叠加法,2、全程多次波的时距曲线方程及其特点下面来推导全程多次波的时距曲线方程，推导思路为：做出一个等效界面，使这个等效界面的一次反射波相当于原来界面的全程多次反射波；用等效界面的法线深度h、倾角写出它的一次反射波的时距曲线方程；求出等效界面的参数h、与原来的界面参数h、的关系，再代回到等效界面一次反射波时距曲线方程，就可得到原界面的全程多次反射波的时距曲线方程。,第六节 共反射点叠加法,推导全程多次反射波时距关系示意图,第六节 共反射点叠加法,由图可知：O点相对界面R的虚震源为O*，在B点发生反射，虚震源O*相对于地面的镜像点为O1*，然后传播至C点，在C点又发生反射，O1*相对于反射界面R的镜像点O2*，最后在S点接收。由此可得：全程二次反射波的传播路径OABCS与OABCS完全相等。因此，在界面R上发生的全程二次反射波的传播时间与在等效界面R上所产生的一次反射波旅行时是一样的。由于B与B相对于反射界面R是对称的，所以等效界面R与地面相对于反射界面R也是对称的。,第六节 共反射点叠加法,把R界面的全程二次波看成是等效界面R的一次反射波，由此可得其时距曲线方程为：将式 代入上式，得到：,式中t是全程二次反射波的传播时间，x是观测点与激发点的距离。上式就是全程二次反射波时距曲线方程，它也是一条双曲线。,第六节 共反射点叠加法,分析上式可得全程二次反射波与一次反射波之间的两个重要关系：（1）在激发点O处（x0）观测到的全程二次反射波的t0时间是：,当界面倾角较小时，此时近似有，这是一个常用的识别近于水平界面的多次波的重要标志t0标志。（2）等效界面的倾角表明全程二次反射波的等效界面的倾角等于一次反射界面倾角的二倍，这称为全程多次波的倾角标志。,第六节 共反射点叠加法,由上讨论可得到全程m次反射波的时距曲线方程是：需要指出的是：由几何学可知，界面倾斜时多次波的次数m不可能很多，因为等效界面的倾角m不能大于90。从动力学来看，由于多次波反射过程中能量逐渐减弱，多次反射的次数也不可能很多。,第六节 共反射点叠加法,3、多次波的剩余时差 把某个波按水平界面一次反射波作动校正后的反射时间与共中心点处的t0m之差称为剩余时差。下面讨论多次波剩余时差与有关参数的关系。,包含多次波的CMP道集记录动校正前后对比,第六节 共反射点叠加法,水平界面一次波的旅行时为：为了使多次波剩余时差公式简明扼要，对上式进行二项式展开，并略去高次项，得：同理，多次波旅行时为：,如果，则由 可得：,第六节 共反射点叠加法,式中 分别为多次波和一次波的正常时差，分别为多次波和一次波的速度。在速度随深度增加的情况下，所以大多为正，动校正后表现为校正不足，影响了叠加效果。通常一次剖面上剩余时差随x的加大而增大。把 表达式中与炮检距x无关的项用q代替，即令：,q称为多次波剩余时差系数，于是 表达式变为：,第六节 共反射点叠加法,上式告知：多次波的剩余时差是按抛物线规律变化的，并与下列两个参数有关：一是与炮检距x的平方成正比；二是与界面的埋藏深度或t0时间有关，因为q随t0而变，而V、Vd在一定的地区也随t0而变，q总的来说是t0的函数。可见，各种波的剩余时差曲线都各具特点和规律，研究各种波的剩余时差曲线的特点既有利于了解突出一次反射波、压制多次干扰波的基本原理，也有助于鉴别波的类型。,三、多次叠加特性分析 讨论共反射点多次叠加特性的思路：把多次叠加视为一个线性时不变系统，从分析信号在叠加前后频谱的变化入手，进而导出有关的公式。1、基本公式 设一个共中心点道集共n道，各道的炮检距分别为：，并设在各道接收到的一次波和多次波只是存在到达时间的差异，经动校正后的波形和能量都相同。如果地下某一共反射点到达地面共中心点M处的正常一次反射波为f(t0)，其频谱为，该共中心点道集内各道反射波为 是炮检距（应该是共中心点M到各道的水平距离）为 道的正常时差，按照 的规律对道集内各道的反射波进行动校正并叠加。对于正常的一次反射波来说，经过动校正后 刚好被消除，叠加后输出结果为：,第六节 共反射点叠加法,其频谱为：然而，对于多次反射波之类的干扰波按 规律作动校正后仍有剩余时差，由于多次波速度低于同t0时刻的一次反射波的速度，所以 一般为正值，叠加后输出结果为：,其频谱为：,第六节 共反射点叠加法,上式中 表征了多次叠加特性。我们定义它为多次叠加特性函数，即叠加后的输出信号可以表示为：上式是标准的频率域线性时不变滤波方程，从这个意义讲，可以认为多次叠加是线性滤波系统，它具有振幅特性和相位特性。K(j)的模就是多次叠加的系统特性，即：,第六节 共反射点叠加法,从上式明显可见，对于一次反射波来讲，=0，|K(j)|=n，叠加后输出信号振幅增强了n倍。对于多次波之类的干扰波，0，|K(j)|n，叠加后相对削弱。为了表示多次叠加后多次波相对于正常一次反射波的压制程度，我们用叠加后多次波的振幅与叠加后一次波的振幅之比来表征叠加效果，则有：,第六节 共反射点叠加法,在此需要明确以下两点：以上讨论的叠加特性公式,虽然从脉冲波f(t)出发,但经过傅立叶变换后，其结论只适用于不同频率的简谐波,因为只有固定某一频率,才能得出叠加特性P()同观测系统、波的剩余时差之间的明确关系。为了既考虑到简谐波的频率特性,又要把叠加特性公式作适当简化，以便于叠加特性的讨论和分析，通常把P()视为参数n和变量 的函数比较合适。为此，对下式作一些简化和变换。,第六节 共反射点叠加法,定义 为叠加参量，k是道集内各叠加道的顺序，表示各叠加道剩余时差所占谐波周期的比数，于是叠加振幅特性公式可写为：,由于,上式适用于各种波，但由于各种波的剩余时差 的变化规律不同，因而叠加参量 的变化规律也不同。为了使多次叠加的振幅特性与观测系统的有关参数相联系，由式 和式，可将k表示为：,第六节 共反射点叠加法,式中：xk是各叠加道的炮检距，x是排列中的道间距，称为单位叠加参量，也就是炮检距为一个道间距时的叠加参量；定义 于是P()表达式可写为：,利用此式可以计算多次叠加振幅特性曲线，并对此进行理论分析。2、多次波的叠加特性 通常，叠加特性曲线的计算分为以下3个步骤：,第六节 共反射点叠加法,确定叠加参量与观测系统中具体参数的关系在野外实行多次覆盖观测时，具体的多次覆盖参数有：偏移距x1、覆盖次数n、道间距x、炮点移动距离d等。对于某个CMP道集内任一道k（k为道集中按炮检距由小到大排列后的道顺序号）的炮检距xk可表示为：,式中：为偏移距x1所相当的道间距数目，简称偏移距道数；为炮点或炮点线移动距离d所相当的道间距数目，简称炮点距道数，它与叠加道数n及仪器记录道数N有关。所以，需确定的参数为叠加次数n、偏移距道数、炮点距道数。,第六节 共反射点叠加法,确定横坐标（单位叠加参量）值值可根据波的主频范围、道间距的最大可能范围以及剩余时差系数q等的具体情况来给定。以n、为参数，为变量，绘制多次叠加振幅特性曲线。下图是n=4，=12，=3的叠加振幅特性曲线。我们以该图为例分析叠加振幅特性曲线的特点。,第六节 共反射点叠加法,n=4，=12，=3的叠加振幅特性曲线,从下图可见,当=0时,P()=1,即剩余时差为零的一次波有最大的叠加幅值。当逐渐增大时,P()值很快减小,当=1时,P()=0.707，通常认为P()0.707表明叠加后波的振幅得到加强。把01的范围称为通放带，1作为通放带边界。随进一步增大，特性曲线上P()为低值区，在cc范围内，P()的平均值,落在此范围内的多次波受到最大的压制，即叠加后被削弱，称此低值区为压制带，c和c称为压制带边界，应该尽量设法使多次反射波落入此范围内。,第六节 共反射点叠加法,叠加特性曲线上出现二次极大值P（2）,为了防止多次波进入此范围,因此不宜采用过大的道间距。通过叠加振幅特性曲线分析可见，叠加参数不同，特性曲线会有变化。如果以道间距为参量制作不同道间距的叠加特性曲线，如下图所示，则可以看到，随着道间距的增大，通放带变窄，这样有利于压制与一次波速度相近的多次波等干扰波。但道间距也不宜过大，如果x过大，则不仅影响波的同相轴对比，而且也会使一次波产生剩余时差而受到压制。同时，道间距亦不能太小，太小的道间距不能压制多次波。,第六节 共反射点叠加法,不同道间距的叠加特性曲线,第六节 共反射点叠加法,偏移距的改变对叠加振幅特性曲线也有很大影响，如下图所示,偏移距越大,通放带变窄,有利于压制与有效波速度相近的规则干扰波。但偏移距也不宜太大,如果太大则会使某些规则干扰波进入二次极值区,影响压制干扰波的效果,同时也会损失浅层有效波。,偏移距改变时的叠加特性曲线,第六节 共反射点叠加法,叠加振幅特性曲线中压制带平均值的大小与叠加次数n有关，叠加次数n越大，压制带平均值越小，压制效果越好。所以增大叠加次数n对于提高信噪比是有利的。但n也不能过大，因为叠加次数越高，生产效率越低，耗资越大。,第六节 共反射点叠加法,3、脉冲波的多次叠加特性 上面讨论的公式只适用于简谐波，实际的地震波是脉冲波，讨论脉冲波多次叠加特性的基本思路是：利用波的合成与分解原理，把组成脉冲波的若干个简谐分量的叠加特性曲线再进行叠加即可得到脉冲波的多次叠加特性曲线。理论讨论和实际试算结果表明：脉冲波的多次叠加特性曲线不存在二次通放带，在过渡带之后就是压制带，而且压制带与过渡带的叠加特性幅值较简谐波的小。,n=3，=12，=4时简谐波与脉冲波的叠加特性曲线比较,上图是n=3，=12，=4的简谐波与脉冲波的叠加特性曲线比较，图中曲线是周期T30ms的简谐波的叠加特性曲线，曲线是主周期T30ms的里克子波（脉冲波）的叠加特性曲线。,第六节 共反射点叠加法,4、多次叠加的相位特性 一个系统的相位特性是指某一频率为、相位为 的简谐信号通过系统后，其相位所发生的变化。地震勘探中所涉及的各种系统，通常有以下要求：对有效波要求振幅特性的数值尽量大，相位特性最好为零或某个确定值，因为从资料解释的角度来说，已知有效波的相位变化后，就可以做适当的相位校正。对干扰波要求振幅特性的数值尽量小，最好等于零，而对相位特性一般无特殊要求，但最好是无规律，使干扰波不以同相轴形式出现。下面补充说明组合的相位特性，旨在帮助读者理解相位特性与组合后记录面貌之间的关系，也说明一个系统的振幅特性和相位特性的不同意义。,设有效波的视速度，干扰波的视速度。没有组合时，有效波和干扰波的记录面貌如左下图所示。如果使用3个检波器进行线性组合，每组内的检波器以每道的位置为中心对称排列，此时有效波的振幅增大三倍，干扰波振幅相对减小，但同相轴斜率不变，因为组合后的相位相当于组内中心点的相位，见右下图。,第六节 共反射点叠加法,如果组内距相同，每组仍以记录道的位置为中心对称排列，但组合个数n不同，此时各道记录到的有效波和干扰波的振幅会不同，其相位特性见左下图。如果各道的检波器组合个数相同，但各组的中心点与道的位置不一致。此时有效波因 而不受影响，同相轴仍为对齐的直线；而对干扰波来说，各道波形与组合前的倾斜直线相比较，则同相轴发生了扭曲，第1道超前，第2道不变，第3、4道落后了，见右下图。这些认识对下面讨论的多次叠加的相位特性是有帮助的。,由式 和式 得：,第六节 共反射点叠加法,根据相位谱的定义，由式 可以得到多次叠加的相位特性公式为：,由上式可见，对于一次反射波，叠加后的信号相位移为零，即叠加后信号的相位与共中心点M处信号的相位一致，与观测系统无关。因此对水平层而言，在叠加剖面上同一t0的一次反射波在各个叠加点上的相位都是相同的，同相叠加使一次反射波得到加强。,第六节 共反射点叠加法,对于多次反射波来说，情况就比较复杂，为了详细分析相位特性 与n、和的关系，可以选用不同的参数，利用 的表达式计算出叠加的相位特性曲线，这是定量的讨论方式，下面以定性讨论的方式给出多次叠加的相位特性的相关认识。多次波经过叠加后能量会被削弱，但或多或少的存在残余能量，残余能量的同相轴根据叠加相位特性呈现特殊规律，即相位随偏移距分段变化而同相轴分段错开，各段之间错开的相位差随叠加次数增加而减小。叠加次数越高，就越增强多次波同相轴的连续性。因此，高叠加次数时，应注意多次波剩余能量同相轴的副作用。,一般各小段之间的相位差随观测系统及波的特点而变,叠加次数n越少,相位差越大；叠加次数n越多,相位差越小。当覆盖次数n增多时,多次波振幅虽然大大减小了,但同相性似乎也增强了。,24道接收时多次叠加的相位特性示意图,第六节 共反射点叠加法,第一种与第四种道集的叠加特性曲线比较,第六节 共反射点叠加法,5、多次叠加的频率特性 正如讨论组合的频率特性一样，进行多次叠加的目的也并不是要进行频率选择，但它确实存在频率滤波作用。我们分析多次叠加的频率特性的意图，也是要了解其规律，以免这种副作用造成的不良后果。由下式可知，当一次波动校正正确时，剩余时差tk0，多次叠加对一次波是没有频率滤波作用的，此时 是一个与频率无关的常数。,第六节 共反射点叠加法,把多次叠加特性曲线图的横坐标变换为频率参量，当然作这种变换时还要假定一些参数的具体数值。已知单位叠加参量，可以导出单位叠加参量与频率的换算关系为：,如果假定x40米，则有 秒，代入上式得到频率的换算关系为：赫兹。,第六节 共反射点叠加法,6、多次叠加的统计效应一般结论是，经过多次叠加以后，有效波相对于随机干扰的信噪比要提高 倍。多次叠加的统计效应要优于组合的统计效应。组合是同一次激发，由n个检波器接收到的信号的叠加，检波器接收到的随机干扰是由同一震源在同一时间产生的。而多次叠加中一个共反射点道集的各道是在各次激发时分别接收到的，因而记录下的随机干扰是由震源在不同时间、不同地点激发，并在不同时间、不同地点接收的，CMP道集中各道之间的距离也比组合的组内距大，故多次叠加中各道的随机干扰更符合“互不相关”的条件。,第六节 共反射点叠加法,组合与多次叠加的主要差别：时差规律不同组合把地震波看成是按平面波传播的，组合的时差规律是线性关系，而多次叠加则要求对CMP道集内的各道进行动校正，动校正后的时差规律一般不是线性的，如多次波的剩余时差为一抛物线，即剩余时差与炮检距的平方成正比。反映的反射点不同组合属于共炮点叠加，多次叠加是共反射点或共中心点叠加。地下界面水平时，组合检波是实现组内不同反射点上的反射波叠加，而多次叠加是实现不同炮、不同道，但属于同一反射点上的反射波叠加。,第六节 共反射点叠加法,第六节 共反射点叠加法,压制干扰波的效果不同组合压制干扰波主要是根据反射波和干扰波的视速度不同，它能压制视速度较低的面波干扰等，但不能压制与反射波视速度相近的多次波；多次叠加压制干扰波，靠动校正后剩余时差不同，对多次波有很好的压制作用。对随机干扰，多次叠加比组合的压制效果要好。,四、影响叠加效果的因素分析影响多次叠加效果的因素除了是否合理选取多次覆盖参数如道间距、偏移距和覆盖次数外，主要的影响因素是速度和地层倾斜，具体作如下讨论。1、速度的影响因素叠加效果好坏，关键是动校正量是否准确。如果有效反射波的动校正量正确，那么动校正后实现同相叠加，突出了有效波能量。而动校正量正确与否取决于叠加速度，叠加速度取大，则动较正不足；叠加速度取小，则动校正过头。两种情况都不能实现同相叠加，影响了叠加效果。,第六节 共反射点叠加法,第六节 共反射点叠加法,用不同速度进行动校正时，对一次波和多次波的影响效果示意图,2、地层倾斜的影响因素非共反射点叠加当地下反射界面倾斜时，出现非共反射点叠加问题，如下图所示。各反射点之间的分散距离r与界面倾角大小有关。下面来找出r与界面倾角之间的关系。,第六节 共反射点叠加法,倾斜界面共反射点的分散,D”,倾斜界面共中心点与反射点的几何关系,利用右图的关系找出分散距离r与界面倾角之间的关系。利用相似三角形 的几何关系，则有如下关系，进行等量代换，得到：,上式表明：分散距离r除了与炮检距、共中心点处界面的法线深度有关外，还与界面的倾角密切相关，而且倾角越大，共反射点的分散距离r越大，对共反射点叠加的影响就越大。,剩余时差的存在影响叠加效果在倾斜界面情况下，按水平界面情况抽取共反射点道集虽然是非共反射点的，但却是共中心点道集，共中心点时距曲线方程为：,第六节 共反射点叠加法,式中 称为等效速度，是共中心点M处的自激自收时间。,倾斜界面情况下的精确动校正量应为：,对上式右端的第一项用二项式展开，得近似关系：,第六节 共反射点叠加法,水平界面情况下的动校正量t与倾斜界面时的动校正量 之间存在差异，即：,当 时，则有：,第六节 共反射点叠加法,式中：；h为炮点处界面的法线深度。,由上式可见，倾斜地层的剩余时差总是负的，也就是说在同一个t0时间，倾斜层的动校正量总是比水平层的要小，对倾斜层的一次波来说总是校正过量。利用动校正量的近似计算公式，即，上式表示的剩余时距曲线方程为：,倾斜层反射波的叠加效果，定性地说，如果剩余时差大于反射波的1/2周期，则叠加效果就会差些，一般在倾角不大的情况下 很小，对叠加效果影响不大。对于倾角较大的层状介质或复杂构造地层，其真正实现共反射点叠加需用偏移叠加方法。,式中 称之为倾斜层剩余时差系数。式 是一条抛物线，其弯曲方向总是与时间轴的方向相反。而一般情况下，多次波总是校正不足，正好与倾斜层的反射相反，这就为鉴别多次波和倾斜层反射提供了一个重要标准。,第六节 共反射点叠加法,第3章内容结束,