光学基础知识及常见的光学现象解释.docx

光学:物理学的一个部门。光学的任务是研究光的本性，光的辐射、传播和接收的 规律；光和其他物质的相互作用（如物质对光的吸收、散射、光的机械作用和光的热、电、 化学、生理效应等）以及光学在科学技术等方面的应用。17世纪末，牛顿倡立“光的微粒说”。 当时，他用微粒说解释观察到的许多光学现象，如光的直线性传播，反射与折射等，后经证 明微粒说并不正确。1678年惠更斯创建了“光的波动说”。波动说历时一世纪以上，都不被 人们所重视，完全是人们受了牛顿在学术上威望的影响所致。当时的波动说，只知道光线会 在遇到棱角之处发生弯曲，衍射作用的发现尚在其后。1801年杨格就光的另一现象（干涉） 作实验（详见词条：杨氏干涉实验）。他让光源S的光照亮一个狭长的缝隙S这个狭缝 就可以看成是一条细长的光源，从这个光源射出的光线再通过一双狭缝以后，就在双缝后面 的屏幕上形成一连串明暗交替的光带，他解释说光线通过双缝以后，在每个缝上形成一新的 光源。由这两个新光源发出的光波在抵达屏幕时，若二光波波动的位相相同时，则互相叠加 而出现增强的明线光带，若位相相反，则相互抵消表现为暗带。杨格的实验说明了惠更斯的 波动说，也确定了惠更斯的波动说。同样地，19世纪有关光线绕射现象之发现，又支持了 波动说的真实性。绕射现象只能借波动说来作满意的说明，而不可能用微粒说解释。20世 纪初，又发现光线在投到某些金属表面时，会使金属表面释放电子，这种现象称为“光电效 应”。并发现光电子的发射率，与照射到金属表面的光线强度成正比。但是如果用不同波长 的光照射金属表面时，照射光的波长增加到一定限度时，既使照射光的强度再强也无法从金 属表面释放出电子。这是无法用波动说解释的，因为根据波动说，在光波的照射下，金属中 的电子随着光波而振荡，电子振荡的振幅也随着光波振幅的增强而加大，或者说振荡电子的 能量与光波的振幅成正比。光越强振幅也越大，只要有足够强的光，就可以使电子的振幅加 大到足以摆脱金属原子的束缚而释放出来，因此光电子的释放不应与光的波长有关。但实验 结果却违反这种波动说的解释。爱因斯坦通过光电效应建立了他的光子学说，他认为光波的 能量应该是“量子化”的。辐射能量是由许许多多分立能量元组成，这种能量元称之为“光子”。 光子的能量决定于方程E=hv式中E=光子的能量，单位焦耳h=普朗光常数，等于6.624x10-34焦耳.秒v=频率。即每秒振动数。v=c /X，c为光线的速度，入为光的波长。现代的观念，则认 为光具有微粒与波动的双重性格，这就是“量子力学”的基础。在研究和应用光的知识时，常 把它分为“几何光学”和“物理光学”两部分。适应不同的研究对象和实际需要，还建立了不同 的分支。如光谱学，发光学、光度学，分子光学、晶体光学，大气光学、生理光学和主要研 究光学仪器设计和光学技术的应用光学等等。光：严格地说，光是人类眼睛所能观察到的一种辐射。由实验证明光就是电磁辐射， 这部分电磁波的波长范围约在红光的0.77微米到紫光的0.39微米之间。波长在0.77微米以 上到1000微米左右的电磁波称为“红外线”。在0.39微米以下到0.04微米左右的称“紫外线”。 红外线和紫外线不能引起视觉，但可以用光学仪器或摄影方法去量度和探测这种发光物体的 存在。所以在光学中光的概念也可以延伸到红外线和紫外线领域，甚至X射线均被认为是 光，而可见光的光谱只是电磁光谱中的一部分。光源:物理学上指能发出一定波长范围的电磁波（包括可见光与紫外线、红外线和X 光线等不可见光）的物体。通常指能发出可见光的发光体。凡物体自身能发光者，称做光源， 又称发光体，如太阳、恒星、灯以及燃烧着的物质等都是。但像月亮表面、桌面等依靠它们 反射外来光才能使人们看到它们，这样的反射物体不能称为光源。在我们的日常生活中离不 开可见光的光源，可见光以及不可见光的光源还被广泛地应用到工农业，医学和国防现代化 等方面。光源主要可分为：热辐射光源，例如太阳、白炽灯、炭精灯等；气体放电光源，例 如，水银灯、荧光灯等。激光器是一种新型光源，具有发射方向集中、亮度高，相干性优越 和单色性好的特点。几何光学:光学中以光的直线传播性质及光的反射和折射规律为基础的学科。它研 究一般光学仪器（如透镜、棱镜，显微镜、望远镜、照相机）的成像与消除像差的问题，以 及专用光学仪器（如摄谱仪、测距仪等）的设计原理。严格说来，光的传播是一种波动现象， 因而只有在仪器的尺度远大于所用的光的波长时，光的直线传播的概念才足够精确。由于几 何光学在处理成像问题上比较简单而在大多数情况下足够精确，所以它是设计光学仪器的基 础。物理光学:光学中研究光的本性以及光在媒质中传播时各种性质的学科。物理光学 过去也称“波动光学”，从光是一种波动出发，能说明光的干涉、衍射和偏振等现象。而在赫 兹用实验证实了麦克斯韦关于光是电磁波的假说以后，物理光学也能在这个基础上解释光在 传播过程中与物质发生相互作用时的部分现象，如吸收，散射和色散等，而且获得一定成功。 但光的电磁理论不能解释光和物质相互作用的另一些现象，如光电效应、康普顿效应及各种 原子和分子发射的特征光谱的规律等；在这些现象中，光表现出它的粒子性。本世纪以来， 这方面的研究形成了物理光学的另一部门“量子光学”。光线：光源发出之光，通过均匀的介质时，恒依直线进行，叫做光的直进。此依直 线前进之光，代表其前进方向的直线，称之为“光线”。光线在几何光学作图中起着重要作用。 在光的直线传播，反射与折射以及研究透镜成像中，都是必不可少且要反复用到的基本手段。 应注意的是，光线不是实际存在的实物，而是在研究光的行进过程中细窄光束的抽象。正像 我们在研究物体运动时，用质点作为物体的抽像类似。日蚀:指地球进入月球的本影中，太阳被遮蔽的情形。当太阳、月球和地球在同一条 直线上时便会发生。月球每月都会处于太阳与地球之间，不过日食并不能每月看到，这是因 为白道（月球的轨道）平面对地球轨道有5°的倾角。月球可能时而在黄道之上或时而在黄 道之下，故其阴影不能落在地球上。只有当太阳、月球和地球在一直线内，才能产生日蚀。 如果地球的某一部分在月影之内，即发生日蚀；日蚀有全蚀、偏蚀、环蚀三种。地球上的某 些地方正位于月球的影锥之内（即在基本影之内）这些地方就能观看到日全蚀。锥外虚影所 射到的地方（即半影内的地方）则看到偏蚀。月球离地球较远的时候，影锥尖端达不到地面， 这时从圆锥的延长线中央部分看太阳的边缘，还有狭窄的光环，这就是发生的环蚀现象。环 蚀在亚洲，一百年中只能遇见十几次，在一个小地区欲见环蚀者，数百年也难得有一次机会。 月影投到地面上，急速向西走，所以某一地点能够看见的全蚀时间非常的短，最长不过七分 半钟，平均约3分。日全蚀带的宽度，平均约160公里。在某一地点能够看见日全蚀的机会， 非常的少；平均360年只有一次。日全蚀的机会虽少，而需要观测和研究的问题甚多。例如 日月相切时刻的测定。爱因斯坦引力说的证明等等。木星:在我国古代称之为岁星，是九大行星中最大也最重的行星，它的直径比地球的 直径大11倍，它的质量也比地球重317倍。它的自转周期为9.842小时，是所有行星中最 快的一个。木星上的大气分布很广阔，其组成含氢（H2）氮（N2）、沼气（甲烷CH4）及 氨气（NH3），因此，其表面完全为昏暗所笼罩着。木星离地球的距离为628 220 000公里， 它的赤道直径为142 804公里，比地球要大11倍。虽然它是太阳系最大的一颗行星，但它 却有最短的自转周期，比起地球的一天短了 14小时6分钟；故知它是以极其惊人的速度不 停地自转着，就是在其赤道上的某一质点最少也以时速45 000公里的速度卷旋前进着。离 心力在赤道地带也大得惊人，结果便造成赤道的凸出，使此行星变成如一个压扁的橙子一样。 木星有四颗大卫星，被命名为木卫一、木卫二，都能用小望远镜看到，甚至有人能用肉眼 观察到。显然它们的体积必定相当可观，它们的直径木卫一约是3719公里，木卫二约是3139 公里，木卫三约是5007公里，木卫四约是5184公里。在这四颗卫星中，最靠近木星表面的 一颗就是木卫一。由于巨大的卫星引力。木卫一只能以42小时半的时间环绕木星一周。在 这些木卫环绕木星的过程中，它们有时在木星之后所谓被掩，有时在木星的阴暗面，称为蚀， 有时在木星前叫作凌犯。月蚀：当地球位于太阳和月球之间而且是满月时，进入地影的月球，就会发生月蚀。 月球全部走到地影中的时候，叫做全蚀；只有一部分进入本影的时候，叫做偏蚀。月全蚀的 时候可分做五象，当月球和本影第一次外切的时候，叫做初亏；第一次内切的时候叫做蚀既； 月心和本影中心距离最近的时候，叫做蚀甚；当月球和本影第二次内切的时候，叫做生光； 第二次外切的时候叫做复圆。偏蚀时，只有初亏、蚀甚、复圆三种现象。月蚀现象一定发生 于望（阴历十五）的时候；但是望的时候，未必发生月蚀。这是因为白道（月球运行轨道） 和黄道（地球运行的轨道）不相一致的缘故。但望时的月球如果距离交点太远，将不能发生 月蚀；必须在某一定距离之内，才可以发生月食，这一定的界限，叫做月蚀限；这限界是随 日、月、地球的距离和白道交角的变化而略有变动，最大值为12.2°，最小值为9.5°。月蚀 最长时共维持3小时40分，其中1时40分为全蚀，其余两小时为偏蚀。月蚀如在地平以上 发生，则因地球自转，故可见地区超过半个地球。月全蚀时因地球大气反射红光进入地影， 故可见古铜色微光之月面。月蚀次数虽较少，但见蚀带极广，而日蚀带狭窄，故同一地区之 居民，看见月蚀之次数较日蚀多。【光速】一般指光在真空中的传播速度。真空中的光速是物理学的常数之一，它的特 征是：（1）一切电磁辐射在真空中传播的速率相同，且与辐射的频率无关；（2）无论在真 空中还是在其他物质媒质中，无论用什么方法也不能使一个信号以大于光速c的速率传播； （3）真空中光速与用以进行观测的参照系无关。如果在一伽利略参照系中观察到某一光信 号的速率为c=2.99793x10i0厘米/秒，那么，在相对此参照系以速度v平行于光信号运动的 另一个伽利略参照系中，所观测到的光信号一定也是c，而不是c+v （或c-v），这就是相 对论的基础；（4 ）电磁学理论中的麦克斯韦方程和罗伦兹方程中都含有光速。当用高斯单 位来写出这两个方程时，这一点特别明显。光在真空中的速度为c，在其他媒质中，光的速 度均小于c，且随媒质的性质和光波的波长而不同。【光速之测定】伽利略曾经建议，使光行一段7.5千米的路程以测定其速度，但因所 用的设备不完善而未成功。此后，直到1675年，丹麦学者罗默在巴黎求得光速之可用数值。 罗默把他的观察扩展到宇宙之间，而其所用的研究对象则为木星卫星的成蚀。这些卫星之中 最内层的一个卫星觇口图4 -1所示.其绕转一周所需之时间约为置?小时.因此，每经过此一周期之间隔，M便再次进入木星J之阴影中，而使地球上的观察者 暂时无法看到它。罗默发现，当地球E环绕太阳S作公转并远离木星而去时，其由E抵达乌所需的时间约为置!小时，此际木星卫星的成蚀要迟14秒钟会才发生；又当地球在同一时间（即4结小时）内由Es迎向木星抵达E7时，成蚀却可提早14秒钟发生.至于木星卫星的实际绕转周期，则可根据地球公转到耳或E8时所作之观测求得。罗默 认为此一现象，确实是由于地球从E1运行到W2之时，光之进行必须跟在地球后面追赶上去，而当地球由E6运行到鸟时，则光之进行可对着地球迎着赶上所致。由此可知，E1与 E2或E6与E7之间的距离，与地球在木星的卫星绕木星一周所需要的时间内运行的路程相符 合。因为地球公转速度为30千米/秒，所以此二距离都是等于42.5x60x60x30 （千米）， 约为，4 600 000千米。这说明光需要多走14秒钟始能赶上地球由E1至E2的这一段距离； 另一方面它在地球由E6至E7向光迎头赶上的这段距离中，光之行进却能省下14秒钟。由 此得到光速约稍大于300 000千米/秒（4 600 000 / 14-328 000千米/秒）。当地球由E2 远离木星而继续运转至e3、e4.等处时，那么当靠近E5时，则每次成蚀延迟之时间相继地 累积起来，直到地球渐近于E5时成蚀延迟时间逐渐减少为零了（此乃由于木星与地球间的 距离之增加，由于接近E5而渐渐减少，终于抵达E5而趋于零所致）。故成蚀延迟之时间， 当地球在半年之中由E8运转至E5时，每次成蚀延迟时间相加起约等于1000秒。这也就是 光从木星到达E5和光从木星到达E8这两段行程所需的时间差（亦即光行经地球公转轨道直 径E5E8所需之时间）。由天文学上可知地球公转的轨道这直径为d=300 000 000千米；利用 此数值计算出的光速为300000000W00=300000千米/秒这一数值要比根据每连续两次木星卫星成蚀之时差所求得的光速更可靠一些。罗默测 出的光速c=315 000千米/秒，和现在科学家采用更较精细的量度方法在真空中求得之光速 的数值c=299 696±4千米/秒，实极接近。c=299 796这个数值是美国物理学家迈克耳孙测 出的。在激光得以广泛应用以后，开始利用激光测量光速。其方法是测出激光的频率和波长， 应用e=Xv计算出光速c，目前这种方法测出的光速是最精确的。根据1975年第15届国际计量大 会决议，把真空中光速值定为c = 299 792 458 米 / 秒。在通常应用多取c=3x108米/秒。【迈克耳孙】Michelson （18521931年）美国物理学家。他创造的迈克耳孙干涉仪 对光学和近代物理学是一巨大的贡献。它不但可用来测定微小长度、折射率和光波波长等， 也是现代光学仪器如付立叶光谱仪等仪器的重要组成部分。他与美国化学家莫雷（1838 1923年）在1887年利用这种干涉仪，作了著名的“迈克耳孙一莫雷实验，这一实验结果否 定了以太的存在，从而奠定了相对论的实验基础。1926年用多面旋镜法比较精密地测定了 光的速度。【光的直线传播定律】光在均匀媒质中是沿着直线传播的。因此，在点光源（即其线 度和它到物体的距离相比很小的光源）的照明下，物体的轮廓和它的影子之间的关系，相当 于用直线所做的几何投影。光的直线传播定律是人们从实践中总结出来的。而直线这一概念 本身，显然也是由光学的观察而产生的。作为两点间的最短距离是直线这一几何概念，也就 是光在均匀媒质中沿着它传播的那条线的概念。所以自古以来，在实验上检查产品的平直程 度，均以视线为准。但是，光的直线传播定律并不是在任何情况下都是适用的。如果我们使 光通过很小的小孔，则光的传播将不再道守直线传播的定律.如果孔的直径在 佥 毫米左右,我们只能得到一个轮廓有些模糊的小孔的像。孔越小，像越模糊。当孔的限度小到约为土毫米时，人们就看不出小孔的像了。这是光的波动而引起的。【光的反射】光遇到物体或遇到不同介质的交界面（如从空气射入水面）时，光的一 部分或全部被表面反射回去，这种现象叫做光的反射，由于反射面的平坦程度，有单向反射 及漫反射之分。人能够看到物体正是由于物体能把光“反射”到人的眼睛里，没有光照明物体， 人也就无法看到它。【光的反射定律】在光的反射过程中所遵守的规律：（1）入射光线、反射光线与法 线（即通过入射点且垂直于入射面的线）同在一平面内，且入射光线和反射光线在法线的两 侧；（2）反射角等于入射角（其中反射角是法线与反射线的夹角。入射角是入射线与法线 的夹角）。在同一条件下，如果光沿原来的反射线的逆方向射到界面上，这时的反射线一定 沿原来的入射线的反方向射出。这一点谓之为“光的可逆性”。【漫反射】当一束平行的入射光线射到粗糙的表面时，因面上凹凸不平，所以入射线 虽然互相平行，由于各点的法线方向不一致，造成反射光线向不同的方向无规则地反射，这 种反射称之为“漫反射”或“漫射”。这种反射的光称为漫射光。很多物体，如植物、墙壁、衣 服等，其表面粗看起来似乎是平滑，但用放大镜仔细观察，就会看到其表面是凹凸不平的， 所以本来是平行的太阳光被这些表面反射后，弥漫地射向不同方向。【平面镜】镜的反射面是光滑平坦的面，叫做平面镜。普通使用的镜是在磨平后的玻 璃背面涂有银，或涂锡和水银的合金。物体放在镜前时，物体即映于镜中而可以看见。这是 由于物体反射出的光，于镜面反射后进入眼睛所致。平面镜成像，并非光线实际的集合点， 所以叫做虚像。平面镜所成之像的大小和原物体相同，其位置和原物体成对称，因为像和镜 面的距离，恒与物体和镜面的距离相等。实物在两平面镜间可引起多次反射而形成复像，其 在每镜中除由原物各成一像小，余皆互以他镜之像为物而形成。【潜望镜】从海面下伸出海面或从低洼坑道伸出地面，用以窥探海面或地面上活动的 装置，其构造与普通的望远镜相同，唯另加两个反射镜使物光经两次反射而折向眼中。潜望 镜常用于潜水艇，坑道和坦克内用以观察敌情。【球面镜】 反射面为球面的镜，可用以成像。球面镜有凹、凸两种，反射面为凹面的 称“凹面镜”，反射面为凸面的称“凸面镜”。连接镜面顶点与其球心的直线称为“主轴”。与主 轴相近而与它平行的一束光线，被镜面反射后，反射光线（或其延长线）与主轴相交，其交 点称为“焦点”。镜面顶点和焦点之间的距离称为“焦距”，等于球半径的一半。凹镜的球心和 焦点(实焦点)都在镜前，凸镜的球心和焦点(虚焦点)都在镜后。凹镜有使入射光线会聚 的作用，所以也称'会聚镜”，凸镜有使入射光线发散的作用，所以也称“发散镜”。在反射望 远镜中用到凹镜；在汽车前面供驾驶员看后面车辆情况的镜子，则是凸镜。【反射率】 又称“反射本领”。是反射光强度与入射光强度的比值。不同材料的表面具 有不同的反射率，其数值多以百分数表示。同一材料对不同波长的光可有不同的反射率，这 个现象称为“选择反射”。所以，凡列举一材料的反射率均应注明其波长。例如玻璃对可见光 的反射率约为4%，错对波长为4微米红外光的反射率为36%，铝从紫外光到红外光的反射 率均可达90%左右，金的选择性很强，在绿光附近的反射率为50%，而在红外光的反射率 可达96%以上。此外，反射率还与反射材料周围的介质及光的入射角有关。上面谈及的均 是指光在各材料与空气分界面上的反射率，并限于正入射的情况。【球面镜成像】 对于凸面镜只能使特成正立、缩小的虚像。如图4-2 (a)所示。由 物A点出发的平行于光轴的光线，达到镜面后将反射，其反射光的延长线必交球面镜的焦 点F上。而从A射向F的光线被球面反射后将平行于光轴。这两条反射线，没有实交点， 只有虚交点A'，也就是说视觉认为这两条光线是从A，发出的。物体上的B点发出的沿光轴 的光线，即平行于光轴，又过焦点，故B为B点的像。在物体AB上的各点，接照前述办 法作图，其各点的像点都在AB上，故AB即为AB的像。无论物AB在何处，它所发出的 光射到球面镜后而反射的光，没有实交点，因此所成之像必为虚像。由图中可以看出，物体 在轴的上方，所成的虚像也在轴的上方，故所成之像为正立。无论AB在什么位置，从A 点出发的平行于轴的光线一定在AF方向的光线的上方。此两线的交点A必比A点更靠近 轴，所以像是缩小的。根据上述方法作图可知凹透镜成像可有三种情况：(1)物在凹镜前 二倍焦距以外时，是倒立缩小的实像，见图4-2 (b)0(2)物在两倍焦距以内，焦点以 外时，则成倒立放大的实像，见图4-2 (c)。(3)当物位于焦点以内时，则成正立的放 大的虚像，见图4-2 (c)。【光的折射】凡光线在通过疏密不同介质交界面时改变方向的现象，称为光之折射。 如图4-3所示，光线AB由空气内斜向射至水面，自入射点B起，就向这点的法线EE偏 折而取BM的方向。若在水底置一平面镜M，使反射线MC再由水中透入空气，则自入射 点C起，离开法线FF偏折，而取CD的方向。偏折后的光线BM和CD，称为折射线，折 射线和法线所成的角，如/E'BM和ZFCD，称为折射角。由此可知光线由稀的介质入射到 密的介质时，折射线常向法线偏向，故折射角常比入射角小；若由密的介质透入稀的介质时， 折射线常离法线而偏向，折射角常比入射角大。当光线通过介质的密度在不断变化时，光线 前进的方向也随之而改变，因此我们隔着火盆上的热空气看对面的东西时，会觉得那东西不 停地在闪动着。这是由于火盆上面的空气因受热很快地上升，这部分空气的密度便和周围空 气的密度不同，而且热度还不断在变化，当由物体射来的光线通过这样的空气，其折射光线 的路径不断发生变化，就会使物体变成了闪动的形状。在炎夏中午时分，假使躺在地上来看 树木、房屋和人物，它们的轮廓好像是透过一层流动的水一样，而且动摇不定。这是因为那 时十分炎热，地面的辐射热很多，温度高，接近地面的空气受热，密度变小，因而上升，成 为向上流动的气流，由物体射来的光线通过这种变动着的气流折射光线的路径就不断改变， 因此所看到的物便都动摇不定。我们在夜里看到天空中恒星的闪动，也是这个道理。大气里 经常存在着密度不同的气流和旋涡，当恒星的光线通过这种气流时，就会使它原来折射的路 径发生变化，一会儿到左，一会儿到右，恒星是不会闪动的，都是这折射光造成的。又如太 阳位于地平线附近时，光之折射作用尤大。在地平线下的太阳，阳光从太空（真空）平射至 逐渐变化的光密媒质空气中而发生的折射，光线传到地面是一曲线，因为光之折射的关系， 太阳看上去就如同刚刚接触到地平线的下缘一样，其实它业已落至地平线以下了。同理，当 太阳刚刚还在地平线下的时候，看上去它已升起来了。所以我们可以说：太阳实际上比我们 肉眼所见的要落得早些而起的迟些；这等于说，光之折射将我们的白天稍稍加长了一点。图4-3【折射定律】在光的折射现象中，确定折射光线方向的定律。当光由第一媒质（折射 率当）射入第二媒质（折射率n2）时，在平滑界面上，部分光由第一媒质进入第二媒质后 即发生折射。实验指出：（1）折射光线位于入射光线和界面法线所决定的平面内；（2）折 射线和入射线分别在法线的两侧；（3）入射角i的正弦和折射角i的勺正弦的比值，对折射率 一定的两种媒质来说是一个常数，即sinin2吁1sim1IIv2此定律是几何光学的基本实验定律。它适用于均匀的各向同性的媒质。用来控制光路 和用来成象的各种光学仪器，其光路结构原理主要是根据光的折射和反射定律。此定律也可 根据光的波动概念导出，所以它也可应用于无线电波和声波等的折射现象。【折射率】表示在两种（各向同性）媒质中光速比值的物理量。光从第一媒质进入第 二媒质时（除垂直入射外），任一入射角的正弦和折射角的正弦之比对于折射率一定的两种 媒质是一个常数。这常数称为“第二媒质对第一媒质的相对折射率”。312），并等于第一 媒质中的12光速寥寸第二媒质中的光速町之比值：=岫 任一媒质对真空（作为第一媒质）的折射率称为这媒质的“绝对折射率”，简称“折射率”。由于光在真空中传 播的速度最大，故其他媒质的折射率都大于1。同一媒质对不同波长的光，具有不同的折射 率；在对可见光为透明的媒质内，折射率常随波长的减小而增大，即红光的折射率最小，紫 光的折射率最大。通常所说某物体的折射率数值多少（例如水为1.33,玻璃按成分不同而为 1.51.9），是指对钠黄光（波长5893X10-1。米）而言的。【光密与光疏媒质】折射率较大的媒质（光在其中速度较小）与折射率较小的媒质（光 在其中速度较大）相比较，前者称“光密媒质”，后者称“光疏媒质”。如水对空气为光密，空 气对水为光疏。光从光疏媒质进入光密媒质时，要向接近法线方向折射，即折射角小于入射 角；光从光密媒质进入光疏媒质时，要离开法线折射，即折射角大于入射角。【折射定律的解释】折射定律的解释，是利用原始形态的惠更斯原理。这种形式的惠 更斯原理，实质上是几何光学的原理，并且严格地说，只有在几何光学适用的条件下，也即 在光波的波长和波阵面的线度相比为无穷小时，才能够加以应用。在这些条件下，它使我们 能够导出几何光学的折射定律。假设以v1表示第一种媒质中的光波速度，以v2表示第二种 媒质中的波速。设i是波阵面的法线OC与折射媒质表面的法线OD之间的夹角，见图44。 设在时刻t=0，波阵面的C点到达媒质表面时，和点O重合，则在波阵面从A'点到达第二 种媒质（点B）所需的时间为t，次波便从作为中心的点O出发，传播到某一个距离Of。 以点o1，O2等为中心的各个次波，到指定时刻都传播到相应的距离，在第二种媒质中给出 许多元球面波匕、f2.。按照惠更斯原理，诸元波的包络面，即平面Bf2f1f，指出波阵面 的实在位置。显然0B =Of _sm rABsini将数值A,B=v1 t和Of=v2T代入式中，得到:VTSinr=v 2TSini或sini U-=n sin r v2由此看到，惠更斯的理论解释了折射定律，并且很容易使折射率的数值和傅科在150 多年以后所做的实验结果相符。应当注意，在折射现象中，光经过两种媒质，所以折射率与两种媒质有关，当光由媒质1射入媒质II,这个折射率是指媒质II对媒质I的相对折射率， 通常记作n21）财号光从真空射入某神媒质的折射率，叫做该神媒质的绝对折射率，通常用n来表示，显然【全反射】光由光密（即光在其中传播速度较小的）媒质射到光疏（即光在其中传播 速度较大的）媒质的界面时，全部被反射回原媒质内的现象。光由光密媒质进入光疏媒质时， 要离开法线折射，如图4 5所示。当入射角0增加到某种情形（图中的e射线）时，折射 线延表面进行，即折射角为90°，该入射角0c称为临界角。若入射角大于临界角，则无折射， 全部光线均反回光密媒质（如图f、g射线），此现象称为全反射。当光线由光疏媒质射到 光密媒质时，因为光线靠近法线而折射，故这时不会发生全反射。【临界角】光从光密媒质射到光疏媒质的界面时，折射角大于入射角。当折射角为 90°时，折射光线沿媒质界面进行，这时的入射角称为“临界角”。当入射角大于临界角时， 折射定律就无法适用了，而只会发生全反射现象。光由水进入空气的临界角约为48.5°，从 玻璃进入空气的临界角，随玻璃的成分不同而异，约在30°42°之间。利用光的折射定律可 以求出其临界角。应注意，这时光是由光密媒质射向光疏sin 1sin 90° =7如果光是由某种媒质射向空气界面，则n是该媒质对空气的折射率，而!则是空气对该媒质的折射率，所以9 c = arc sin 【光导纤维】光导纤维是利用全反射规律而使光沿着弯曲途径传播的光学元件。它是 由非常细的玻璃纤维组成束，每束约有几万根，其中每根通常都是一种带套层的圆柱形透明 细丝，直径约为510微米，可用玻璃、石英、塑料等材料在高温下控制而成。它已被广泛 地应用于光学窥视（传光、传像）和光通讯。光导纤维的结构如图4-6所示，内层材料选 取的折射率大，外层材料的折射率低，就是要在内外层之间的界面上产生全反射，以保证光 的传输效率。如图4-7所示，单箭头线表示临界光线，它在内外层分界面上的入射角等于 或小于临界角A。若在折射率为n0的媒质中入射角大于i0的那些光线（以双箭头表示）， 在q、n2分界面上的入射角就小于A，这些光线无法通过纤维而在其中传播。只有在媒质 n0中其顶角为2i0的锥体内的全部光线才能在光学纤维中传播，根据临界角的定义。和折射定律n sini =n sini可得n0 sini0 = n1 sin所以对于一定的ni和n2，i0的值是固定的，纤维所容许传播的光线所占的范围是一定 的。要使更大范围内的光束能在光学纤维中传播，应该选择ni和n2的差值较大的材料。通 常把n0sini0的值叫做光导纤维的数值孔径。光导纤维可用于潜望镜和内窥视系统，它可以窥 视人眼所观察不到的或有损于人体健康的地方。国防上可以制成各种坦克、飞机或舰艇上的 潜望镜。医学上可以用来制作胃、食道、膀胱等内腔部位进行检查和依断的各种医用窥镜。 如果配有大功率激光传输的光学纤维，还可进行内腔激光治疗。由于光纤通讯与电通讯相比 具有许多优点，诸如抗电磁干扰性强、频带宽和保密性好、通讯容量大，设备轻巧，制取纤 维的二氧化硅的资源又十分丰富。近年来已有数百条光纤通讯线路在世界各地进行试验或正 式运动。光导纤维的问世，为光能的应用开辟了更广阔的天地。【棱镜】透明材料（如玻璃、水晶等）做成的多面体。在光学仪器中应用很广。棱镜 按其性质和用途可分为若干种。例如，在光谱仪器中把复合光分解为光谱的“色散棱镜”，较 常用的是等边三棱镜；在潜望镜、双目望远镜等仪器中改变光的进行方向，从而调整其成像 位置的称“全反射棱镜”，一般都采用直角棱镜。【棱镜的偏向角】光通过一三棱镜的偏向角等于入射角与出射角之和减去棱镜的折射 棱角。如图4-8所示。a为棱镜的折射棱角，当光束SB入射到棱镜时，经连续发生两次折 射，出射光线（。，和入射光线SB之间的夹角，叫做偏向角”。由图不难看出：8= (i -i ) + (i -i' ) = (i +i' ) - (i +i' ) =i +i' -a1 212112211如果保持入射线的方向不变，而将棱镜绕垂直于图面的轴线旋转，则偏向角必然随之 而改变。可以证明，如果入射角等于出射角时，即在i1=匕时，则偏向角最小，称为最小偏 向角。用8min表示。8min=2i-a由此可得段 +din又当i1=i'2时，折射角利用这两个特殊的入射角和折射角，可以计算棱镜材料的折射率利用最小偏向角测折射率，非常方便也很精确。折射棱角a很小的棱镜，光线通过它 时产生的偏向角可按下列方法推出。即由折射定律可知sini =nsini， sinii' =nsini'。1212在折射棱角a很小和近轴光线的条件下，ABEC的底角i2,匕很小，所以i ni ,i' nif12' 12则有8=ni +ni，-a=n（i +i' ）-a=（n-1）a22、22/ v 7运用这个近似关系，可以推导出薄透镜的物像关系式。【色散】复色光被分解为单色光，而形成光谱的现象，称之为“色散”。色散可通过棱 镜或光栅等作为“色散系统”的仪器来实现。例如，白色光线射于三棱镜，则通过棱镜之后， 光线被分散为由不同颜色光组成的色彩光谱。如一细束阳光可被棱镜分为红、橙、黄、绿、 蓝、靛、紫七色光。这是由于复色光中的各种色光的折射率不相同。当它们通过棱镜时，传 播方向有不同程度的偏折，因而在离开棱镜则便各自分散。折射率较大的紫色光偏向大，而 折射率较小的红光则偏向小。由于各色光的折射率有大小之分（这是由于各色光的频率不同 造成的，频率高的折射率大），所以非单色光才会发生色散。当一白光由空气射入水或玻璃 时，折射后分成各色的光，若玻璃为两面平行的平板，则光从玻璃射出的线平行，不同色光 再行重叠，并未发现色散现象。若光通过棱镜，不同色光之出射线不平行，色散现象较易观 察。【光谱】复色光经过色散系统（如棱镜、光栅）分光后，被色散开的单色光按波长（或 频率）大小而依次排列的图案。例如，太阳光经过三棱镜后形成按红、橙、黄、绿、青、蓝、 紫次序连续分布的彩色光谱。红色到紫色，相应于波长由7, 7003800x1010米的区域，是 为人眼能感觉的可见部分。红端之外为波长更长的红外光，紫端之外则为波长更短的紫外光， 都不能为肉眼所觉察，但能用仪器记录。因此，按波长区域不同，光谱可分为红外光谱，可 见光谱和紫外光谱；按产生的本质不同，可分为原子光谱、分子光谱；按产生的方式不同， 可分为发射光谱、吸收光谱和散射光谱；按光谱表观形态不同，可分为线光谱、带光谱和连 续光谱。光谱的研究已成为一门专门的学科，即光谱学。光谱学是研究原子和分子结构的重 要学科。【透镜】 光学仪器的一种重要元件，由透明物质（如玻璃、水晶等）制成。光线通过 透镜折射后可以成像。按照其形状或成像要求的不同，透镜可分为许多种类，如两面都磨成 球面，或一面是球面另一面是平面的称“球面透镜”；两面都磨成圆柱面，或一面是圆柱面一 面是平面的称“柱面透镜”。透镜一般可分为凸透镜和凹透镜两大类。【凸透镜】凸透镜是中央部分较厚的透镜。凸透镜分为双凸、平凸和凹凸（或正弯月 形）等形式，如图49所示。薄凸透镜有会聚作用故又称聚光透镜，较厚的凸透镜则有望 远、发散或会聚等作用，这与透镜的厚度有关。将平行光线（如阳光）平行于轴（凸透镜两 个球面的球心的连线称为此透镜的主光轴）射入凸透镜，光在透镜的两面经过两次折射后， 集中在轴上的一点，此点叫做凸透镜的焦点（记号为F），凸透镜在镜的两侧各有一焦点， 如为薄透镜时，此两焦点至透镜中心的距离大致相等。凸透镜之焦距如图4 10所示，是指 焦点到透镜中心的距离，通常以f表示。凸透镜球面半径越小，焦距越短，凸透镜可用于放 大镜、老花眼及远视的人戴的眼镜、显微镜、望远镜的透镜等。【凹透镜】两侧面均为球面或一侧是球面另一侧是平面的透明体，中间部分较薄，称 为四透镜。分为双凹、平凹及凸凹透镜三种，如图4 11a所示之A、B、C。其两面曲率中 心之连线图411b所示之GH,称为主轴，其中央之点O称为光心。通过光心的光线，无 论来自何方均不折射。图411c表示，平行主轴之光束，照于凹透镜上折射后向四方发散， 逆其发散方向的延长线，则均会于与光源同侧之一点F，其折射光线恰如从F点发出，此点 称为虚焦点。在透镜两侧各有一个。凹透镜又称为发散透镜。四透镜的焦距，如图4-12所 示。是指由焦点到透镜中心的距离。透镜的球面曲率半径越大其焦距越长，如为薄透镜，则 其两侧之焦距相等。图 4-12【物和像】人们能感觉到物，是由于物体各点所反射的光，经过人眼这个光学系统（相 当一个焦距可调的凸透镜）成像于视网膜上，再由视神经传到大脑而造成视觉，从光学的角 度讲，物点是发散光束的顶点，所以物就是由这些发散光束顶点的组合而成。如果光束经不 同媒质的界面反射或折射以后，光线的方向虽然改变了，但反射光线或折射光线所构成的光 束仍然有一个顶点“P”'，这个顶点P'就叫做像点，在这种情况下，每个像点和物点间建立了 一一对应的关系。这些像点的组合就是像。如果光束中各光线确实在某点会聚，那么该会聚 光束的顶点叫做实像；如果光束经界面反射或折射后是发散的，但这些光线反向延长后，能 够找到光束的顶点，则该发散发束的顶点叫做虚像。物和像则是这些光束顶点的集合。在空 间中的物，它向所有方向反光，眼睛无论在何处，只要找对方向都可以看到物。像则不然， 因为平面镜或透镜的反射或折射的光束不是向所有方向，光束总是局限在一定的范围内。如 果人眼恰处于光束所在的范围内，便可看到像，但是当眼睛位于反射或折射光束的范围之外 时，眼睛是看不到像的。因为这些光束不能进入人的眼睛。【实像和虚像】物体发出的光线经过光具组（如反射镜、透镜组等）反射或折射后， 重新会聚而造成的与原物相似的图景，实像可以显映在屏幕上，能使照像底片感光。摄影或 放映电影都必须利用实像。若物体发出的光线经光具组反射或折射后，如为发散光线，则它 们反向的延长线（虚光线）相交时所形成的像称为“虚像”。虚像不能显映在屏幕上，也不能 使照像底片感光，只能用人眼观察到。在放大镜、显微镜、望远镜等光学仪器中观察到的像 都是虚像。【虚物】在光具组中，常按不同的要求使几个透镜来达到成像的目的，以两个透镜为 例，如果第一个透镜所形成的实像位于第二个透镜的后面，则对第二个透镜来说，这像就称 为“虚物”。【光学的特定名称】 在研究透镜成象光学中有几个重要的特定名称。它们是：（1） 主光轴它是连接透镜两球面曲率