激光通信的基本原理和国内外发展状况.doc

摘 要本文概述了激光通信的基本原理和国内外发展状况，介绍了其特点和用途。通过对大气信道通信特点的分析，激光波长选择分析，编码方式分析，结合实际设计出一个基于无线激光通信的语音传输装置。大气信道分析主要围绕大气信道的衰减、散射、湍流影响展开；波长分析则与目前较为成熟的红外光通信相比较 ，展示出红色激光用于通信的可行性和优越性；编码方式分析则比较了几种常用的激光通信编码，本文选择了较简单且高效的PPM调制来实现通信编码。另外，对PPM编码的实现方法讨论则有较新颖的地方。关键词：激光通信 大气信道 PPM ABSTRACTThis article outlines the basic principles of laser communication and its development,describes its characteristics and uses. Through the atmosphere channel on the characteristics of communication analysis, the laser wavelength selection analysis, coding analysis, combined with the actual design of a laser based wireless communications equipment for voice transmission. The analysis of atmosphere channel mainly describes the decay, scattering, turbulence influence of, Wavelength analysis is to show the superiority and feasibility of red laser compared with the mature IR communication, coding analysis makes a comparison of several commonly used laser communication code and choose PPM modulation to achieve the communication code for its simplicity and efficiency.In addition,the discussion of the implementation of PPM encoding has new areas.Key words： laser communications atmospheric channel PPM目 录摘 要1ABSTRACT1第一章 绪论11.1 激光通信的概述11.2 激光通信技术的发展11.3 激光通信的国内外发展现状21.3.1 国外发展现状21.3.2 国内发展现状21.4 激光通信技术用于语音传输的目的和意义3第二章 大气信道分析33.1 大气吸收33.2 大气散射43.3 大气衰减43.4 背景光53.5 大气湍流效应5第四章 波长选取分析74.1 红光与红外74.2 红光实验9第五章 硬件系统设计125.1 系统总体框图125.2 发射端设计125.2.1 激光器的选择125.2.2 半导体激光器调制方式和发射天线选择145.3 调制方式155.3.1 调制方式介绍155.3.2 PPM165.3.3 我的DPPM实现方法175.4 接受端设计185.4.1 光接受端185.4.2 接收端的噪声分析185.4.3 光探测器的选择20第六章 软件设计226.1 ATMEGA16应用到的主要特性236.2 ADC转换246.3 连续转换的实现25参 考 文 献28致 谢29第一章 绪论1.1 激光通信的概述1960年激光的出现极大地促进了许多学科的发展，其中也包括通信领域。激光以其良好的方向性、相干性及高亮度性等特点成为光通信的理想光源。将激光应用于通信，掀开了现代光通信史上崭新的一页，成为当今信息传递的主力军。激光通信是以激光光束作为信息载体的一种通信方式，和传统的电通信一样，它可分为有线激光通信和无线激光通信两种形式。其中，有线激光通信就是近年来发展迅猛的光纤通信。无线激光通信也可称为自由空间激光通信，它直接利用激光在大气或太空中进行信号传递，可进行语音、数据、电视、多媒体图像等信号的高速双向传递。根据使用情况，无线激光通信可分为:点对点、点对多点、环形或网络状通信。在本文中，我们主要研究的是点对点的通信。大气激光通信是自由空间激光通信的一个分支，它以近地面大气作为传输媒介，是激光出现后最先研制的一种通信方式。大气激光通信系统主要由光源、调制器、光发射机、光接收机及附加的电信发送和接收设备等组成。根据所用光源的不同，大气激光通信系统大致可分为半导体激光通信系统、气体激光通信系统和固体激光通信系统。半导体激光器体积小，重量轻，灵活方便，但光束发散角稍大，适合于近地面的短距离通信。气体激光通信系统的体积和重量都较大，但其通信容量也大，光束发散角较小，适合于卫星间通信和定点之间的大容量通信。1.2 激光通信技术的发展人们不断寻找更高频率的信息传载体，以实现更大容量地传输信息的目的。1960年第一台激光器的问世，由于激光所具备的良好的光束特性(单色性好、方向性强、功率密度大等)，引发了人们探索以激光光波为载体的通信，即激光通信。激光通信包括激光大气通信(激光无线通信)和光纤通信(激光有线通信)两种形式。激光大气通信，是激光在大气空间传输的一种通信方式。激光大气通信的发送设备主要由激光器、光调制器、光学发射天线(透镜)等组成；接收设备主要由光学接收天线、光检测器等组成信息发送时，先转换成电信号，再由光调制器将其调制在激光器产生的激光束上，经光学天线发射出去。信息接收时，光学接收天线将接收到的光信号聚焦后，送至光检测器恢复成电信号，在还原为信息。大气激光通信的容量大，保密性好，不受电磁干扰。但激光在大气中传输时受雨、雾、雪、霜等天气影响，衰耗要增大，故一般用于边防、海岛、跨越江河等近距离通信，以及大气层外的卫星间通信和深空通信。早期的激光大气通信所用光源多数为二氧化碳激光器、氦氖激光器等。二氧化碳激光器输出激光波长为10.6微米，此波长正好处在大气信道传输的低损耗窗口，是较为理想的通信光源。从70年代末到80年代中期，由于在技术实现上难以解决好全天候、高机动性、高灵活性、稳定性等问题，激光大气通信的研究陷入低潮。90年代初，俄罗斯研制成功了大功率半导体激光器，并开始了激光大气通信系统技术的实用化研究。不久便推出了10千米以内的半导体激光大气通信系统，并在莫斯科、瓦洛涅什、图拉等城市应用。在瓦涅什河两岸相距4千米的两个电站之间，架设起了半导体激光大气通信系统，该系统可同时传输8路数字电话。在距离瓦洛涅什城200千米以及在距莫斯科不远的地方，也开通了半导体激光大气通信系统线路。随着半导体激光器的不断成熟、光学天线制作技术的不断完善、信号压缩编码等技术的合理使用，激光大气通信正重新焕发出生机。1.3 激光通信的国内外发展现状1.3.1 国外发展现状随着骨干网的基本建成和最后一公里问题的出现，以及近年来大功率半导体激光器技术、自适应变焦技术、光学天线的设计制作及安装校准技术的发展和成熟，自由空间光通信的研究重新得到重视。在国外，FSO(Free-Space Optical Columniation )系统主要在美英等经济和技术发达的国家生产和使用。到目前为止，FSO己被多家电信运营商应用于商业服务网络，比较典型的有Terabeam和Airfiber公司。在悉尼奥运会上,Terabeam公司成功地使用FSO设备进行图像传送，并在西雅图的四季饭店成功地实现了利用FSO设备向客户提供10OMb/s的数据连接。该公司还计划4年内在全美建设100个FSO城市网络。而Airfiber公司则在美国波士顿地区将FSO通信网与光纤网(SONET)通过光节点连接在一起，完成了该地区整个光网络的建设。1.3.2 国内发展现状2002年哈尔滨工业大学成功地研制了国内首套综合功能完善的激光星间链路模拟实验系统，该系统可模拟卫星间激光链路瞄准、捕获、跟踪、通信及其性能指标的测试。所研制的激光星间链路模拟实验系统的综合功能、卫星平台振动对光通信系统性能的影响及对光通信关键单元技术的攻关研究有创新性，其技术水平为国内领先，达到国际先进水平，目前该项研究已进入工程化研究阶段。上海光机所研制出了点对点155M大气激光通信机样机，该所承担的“无线激光通信系统”项目也在2003年1月份通过了验收，该系统具有双向高速传输和自动跟踪功能，其传输速率可达622Mb/s，通信距离可以达到2km，自动跟踪系统的跟踪精度为0.1mrad，响应时间为0.2s。中科院成都光电所于2004年在国内率先推出了10M码率、通信距离300m的点对点国产激光无线通信机商品。桂林激光通信研究所也在2003年正式推出FSO商品，最远通信距离可达8km，速率为10155M。武汉大学于2006年在国内首先完成42M多业务大气激光通信试验，2007年3月又在国内率先完成全空域FSO自动跟踪伺服系统试验,这为开发机载、星载激光通信系统和地面带自动目标捕获功能的FSO系统创造了条件。另外在光无线通信系统设计、以太网光无线通信、USB接口光无线通信、大气激光传输、大气光通信收发模块和信号复接/分接技术等方面都取得了多项成果。1.4 激光通信技术用于语音传输的目的和意义 信息传输是当今信息社会的一大特征，例如：打电话、发短信、上网等都是信息交流的方式，它们都离不开信息的传输，而作为信息传输的媒介，例如：报纸、书籍、电话、网络等都是以信息交流为目的，作为信息传输的媒介而存在的。从当初的烽火传信到现代的激光通信，通信技术在不断发展。人与人异地交流的方式也在不断发展，我们需要更快速、更准确、更大量的交流方式，据估计，纽约时报一周的内容比18世纪的人一生所接受到的资讯量还多。激光通信技术因其速度快、容量大、更节能环保等优点而应用到语音传输，日本NTT公司已成功测试了一种光纤，每条每秒可传输14兆位，即每秒传输2660张CD或者2亿1千万部电话，激光通信在解决“最后一公里问题”上有巨大优势，在未来必将发挥更巨大的作用。第二章 大气信道分析3.1 大气吸收光通过大气时,大气分子在光波电场作用下产生极化,并以入射光的频率作受迫振动。光波为了克服大气分子内部阻尼力要消耗能量,这个能量的一部分转化为其他形式的能量(如热能),表现为大气分子的吸收。当入射光的频率等于大气分子的固有频率时,发生共振吸收,吸收出现极大值。因此分子的吸收特性强烈地依赖于光波的频率。对可见光和红外光来说,分子的散射作用很小,但是分子的吸收效应对任意光波段都是不可忽略的。3.2 大气散射 大气微粒的直径很宽,从10-4微米至数十微米。对于直径从0.110um的粒子。可采用单粒子散射理论,即瑞利(Rayleigh)散射和米耶(Mie)散射来近似分析大气的散射。大气中除了大气分子外,还有大量直径在0.032000um之间的固态和液态微粒,它们是尘埃、烟粒、微水滴、盐粒以及有机微生物等。其中大多数固态微粒不但直接使大气浑浊(称为霾),而且也是水蒸气的凝结中心。由于这些微粒在大气中的悬浮呈胶溶状态,所以通常称为大气气溶胶。经过测试表明,气溶胶微粒对激光的瑞利散射作用可以不考虑,而主要考虑米耶散射作用。米耶散射使用于如小雨、雾滴、霾等球形粒子。米耶散射系数由下式确定： (1)式中,N(r)为单位体积中的粒子数(1/)；r为粒子半径(cm)；Qs为散射效率,即为粒子散射的能量与入射到粒子几何截面上的能量之比,是粒子的相对尺度Xr=2r/和复数折射率m=n-ik的函数。n和k分别为复数折射率的实部和虚部。当粒子在半径r1和r2之间存在连续分布时,米耶散射系数由下式求得： (2)式中,n(r)为单位体积中半径分布在r，r+dr的粒子数。工程上计算大气散射系数的常用公式为： (3)式中,为大气散射系数；V为能见度(km)；q为与能见度密切相关的常数,具体取值为：q=1.6(V>50km)；q=1.3(6km<V<50km)；q=0.585V1/3(V<6km)。式(3)显示出米耶散射系数随波长的增加而减小。当光的波长远大于散射粒子尺寸时,就产生瑞利散射。其散射系数为：其中, N为单位体积内粒子数;为波长； n为媒质的折射率。3.3 大气衰减大气的吸收和散射的共同影响表现为大气衰减,用大气透射率来度量,单色波的大气透射率可表示为：水平均匀传输时： 斜程传输时： 其中,()为波长时的大气透射率； z为传输距离；为总的衰减系数,它是波长和海拔高度的函数；,这里为散射系数, 为吸收系数；为天顶角； H为垂直高度。若初始光通量为,传输距离z后的光通量I(z)为: (4)在空-地激光传输中,大气衰减效应与大气粒子密度密切相关,当海拔高度逐渐升高时,高空处的大气衰减效应远远小于地面附近的衰减。如前所述,当海拔高度超过20 km时,大气的粒子浓度已经很低,对激光的衰减效应非常微弱,可以忽略不计。不同海拔高度处的大气衰减系数不同。3.4 背景光与光纤通信不同，背景光噪声是影响无线激光通信系统性能的重要因素。尤其在强背景光影响下，背景光电流引起的散弹噪声使接收机灵敏度降低，并引起探测器的饱和。在无线光通信系统中，太阳是主要的背景光干扰源，因此在系统实际应用中应考虑太阳光辐射的影响。太阳光在大气层外的辐照度为1340W /m2，由于部分波长的光衰减，到达地面处时其值在晴朗天气下变成1000W /m2。超过90%的光是直射到地面的，这时背景光功率非常高，而在非直射情况下，其强度将大大降低。太阳辐照度光谱主要集中在400750 nm可见光范围内，峰值在500 nm左右。对于目前常用的激光器波段，太阳光在800 nm处的辐射强度约为峰值的在1550 nm处的辐射强度约为峰值的1/10，而在处于620750 nm的红光波段太阳辐射强度约为峰值的3/5。3.5 大气湍流效应所谓激光的大气湍流效应，实际上是指激光信号在折射率起伏场中传输时的效应。大气的折射率随空间和时间作无规则的变化，将使激光信号在传播过程中随机地改变其光波参量，使光束质量受到严重影响，出现所谓光束截面内的强度起伏闪烁、光束的弯曲和漂移(亦称方向抖动)、相位起伏、光束弥散畸变以及空间相干性退化等现象，统称为大气湍流效应。它会使激光信号受到随机的寄生调制而呈现出额外的大气湍流噪声，使接收信噪比减小，使激光雷达的探测率降低、漏检率增加；使模拟调制的大气激光通信噪声增大；使数字激光通信的误码率增加。光束方向抖动则将使激光偏离接收孔径，降低信号强度；而光束空间相干性退化则将使激光外差探测的效率降低等。大气湍流折射率谱模型。由于光波在空间传播过程中的闪烁主要依赖于空间折射率谱。实际的大气湍流谱的形式很复杂，经多次对湍流谱进行修正得到了Rytov方法中用到的湍流谱，在Rytov近似下，把包含湍流内外尺度的影响的湍流谱形式上记为：式中k =，为湍流的内尺度。但在惯性子区间内，当波数k大于某临界波数时，其均匀湍流谱表示为：而当仅考虑内尺度影响时用Tatarskii湍流谱给出：在仅考虑外尺度影响时选用常用的Vonkarman湍流谱修正式：第四章 波长选取分析4.1 红光与红外在此处我选取三种不同波段的光做比较：红光波段635nm、近红外波段780nm和中红外波段1550nm。背景光。由上一章中背景光的分析可知，对于近红外的红光和短波红外来说，背景光对它们的影响差别并不明显。另外太阳光对无线激光通信系统的影响取决于接收机的峰值响应波长和太阳光在接收机处的入射角.调整和优化链路设计很容易减小背景光对通信链路的影响。大气吸收。大气吸收使激光的功率衰减，吸收特征依赖于光波频率，但光束质量不发生改变。研究表明水分子对1300-1400 nm波段的光表现出强吸收，另外其它大气分子对不同波长光束的吸收也具有一定的选择性：对于有些波长的光波表现出强烈的吸收，光波几乎无法通过；而对于某些区段(称为“大气窗口”)则呈现弱吸收。吸收在大气衰减中处于次要位置，在进行设计时只要选择避开位于大气强吸收处的工作波长就可以忽略激光束传输过程中由于大气吸收导致的功率损耗。红光和红外波段的激光波长均不在大气强吸收范围内。大气散射。由分子引起的散射用Rayleigh模型描述，其影响只对波长小于400nm的光才显著。这里主要考虑大雾或阴霾天气中大气中的气体悬浮物(气溶胶)引起的光散射，可以用Mie散射模型描述。吸收和散射均可引起传输光辐射强度衰减。波长为、光子强度为的光在大气中传输距离R后光子强度减弱为I，则大气的透过率可定义为：为波长为的光在大气信道中总的衰减系数， 。其中absorb为大气吸收系数，为气溶胶散射系数，为大气分子散射系数。忽略吸收损耗和Rayleigh散射的情况下，激光在大气信道中衰减系数可由下式计算：其中V为大气的能见度(km)，q为与能见度相关的常数。图（1）给出了分别处于红光波段、近红外波段和中红外波段的635、780和1550 nm 3种波长的光在不同能见度情况下传输时的衰减情况。可见,各种能见度下3种波长的光的衰减差别并不显著。图（1）大气湍流。大气信道折射率受地面和空气热效应影响随空间和时间做无规则变化，这种湍流状态将使激光信号在传播过程中随机地改变其光波参量，使光束质量受到严重影响，出现光束截面内的强度闪烁、光束的弯曲和飘移等现象，即所谓的大气湍流效应，其强度大小通常用湍流指数表示：其中I为激光光子强度，符号<>表示取其均值。根据弱湍流理论，湍流指数正比于Rytov变量： 为激光波长，L为链路距离，是通常用来表示湍流强度的参数。对于近地面短距离水平通信链路， 可以视为与高度无关的折射率结构常量。由上式可知湍流指数正比于折射率结构常数，近似与激光波长成反比、和链路距离的平方成正比。图（2）分析了3种波长的激光在不同湍流强度的情况下湍流对数幅度方差的比较。其中中强湍流时取,弱湍流时取。从图中可以看出，由于短距离无线激光通信系统一般工作在地面上距离相对较近的两个工作终端之间，湍流效应随激光波长变化并不显著。图（2）3种处于不同波段的激光束在短距离无线大气信道中传输特性的理论分析和计算可以看出,红色波段和红外波段激光在大气中短距离传输时受大气信道的影响差别不大,红色波段的激光具有用于无线激光通信的可行性。4.2 红光实验 为了验证红色激光用于通信的可行性及其通信的性能，特做如下实验来验证。电路图如下，图（3）是发射端电路，图（4）是接受端电路。图（3）发射端图（4）接受端发射端采用简单的模拟调制和负反馈，因为激光头自带聚光镜片就没有再做发射天线，接收端采用光敏二极管阵列，和二级放大。因为音频传输必须考虑到频率变化，通常，音频的范围是20到20000Hz，为达到测试频率变化性能，我将发射端与接受端做波形比较，同时使频率在音频范围内变化。结果如下图：图（5）较低频率，图（6）较高频率。图（5）图（6）图（6）是频率在大约50KHz时的波形比较，可以很明显得看出延迟，这个延迟是系统的反应时间，在较高频率时就无法忽略了。整个系统的噪声控制在一定范围内，主要是电子器件干扰噪声，效果仿佛普通的收音机。另外采用光敏阵列总有间隙，当发生光斑漂移时就会出现较明显的幅度变化，整个系统的通信距离超过5米，但不足20米，较远距离散射和噪声太严重。第五章 硬件系统设计5.1 系统总体框图大气信道接受天线发射天线放大、解调CPU、PPM调制DAC，模拟输出采样，ADC5.2 发射端设计5.2.1 激光器的选择1、激光器介绍激光器用于产生激光信号，并形成光束射向空间，激光器的好坏直接影响通信质量及通信距离，对系统整体性能的影响很大，因而它的选择是非常重要的。半导体激光器的种类有很多，结构性能各不相同，分类方式各异。按泵浦方式分类，可分为电子束泵浦的半导体激光器、P-N结注入的激光二极管、光泵浦的半导体激光器和雪崩泵浦的半导体激光器，其中最成熟和常用的是P-N结注入式的激光器。按异质结构的发展分类，可分为同质结、单异质结、双异质结、四异质结、大光腔、分离限制(SCH)等结构。同质结具有输出功率小，闭值电流大的缺点；单异质结的闭值电流虽比同质结的明显减小，但仍较高；双异质结的闭值电流小但输出功率也小；大光腔兼有闲值电流低和输出功率大的优点。按谐振腔分类，可分为法布里一泊罗(F-P)型LD分布反馈(DFB)和分布布拉格反射器(DBR)、量子阱(QW)LD和垂直腔面发射激光器(VCSEL)等。其中，DFB-LD、DB-RLD、VCSEL这三种激光器具有动态单模的输出特性，是光通信应用中不可缺少的光源。它们的优点是：能有效选择激射波长、稳定地以单纵模方式工作、具有高的主边模抑制比和良好的温度特性以及较高的输出效率。2、激光器的性能在选择半导体激光器时，除了要考虑到它的腔面结构外还要考虑其特性，标志半导体激光器质量水平的一个重要特征是转换效率，转换效率通常用“量子效率”和“功率效率”来度量。功率效率。式中，为发射的激光功率，I是工作电流，V为器件正向压降，R为串联电阻。实际测量P-I时，常利用工作电流大于闽值电流几之后的功率同电流的线性关系描述，引进外微分量子效率的概念：式中为P-I曲线以上线性部分的斜率。V-I特性和P-I特性。V-特性为外加工作电压同驱动电流的关系，PI特性为激光输出功率同驱动电流的关系。在到达阐值电流之前，流经二极管的电流同电压呈指数关系：式中为饱和电流，为二极管参数。当电流达到阑值之后，二极管电流与电压呈线性关系：式中为禁带宽度，斜率为串阻R。光在大气中传播，会有包括空气吸收、散射、折射等引起的损耗，还会遇到大气闪烁使光线发生折射，接收信号发生起伏。选择激光器的主要因素是中心波长、输出功率、准直性能、谱线宽度和温度稳定性等。其中波长的选择主要考虑：光波在大气中的透过率、器件的现实性(包括器件性能价格比的预计)以及保密性等。由于大气激光通信是以大气作为信号传输媒介，因此大气信道的不稳定是光无线通信面临的一个严重问题。不同的天气情况对光通信的衰减有很大差别，如发射光功率保持在一个恒定功率，当天气变化引起光衰减增大时，接收系统接收到的光信号太微弱，信噪比太小，则接收系统不能有效地识别信号，误码率上升；如接收到的光信号太强，则会使接收探测器饱和、消光比下降，同样会引起误码率上升。所以激光发射功率应该根据天气情况进行实时调整，以提高通信可靠度。因此正确选择激光器的发光功率是很重要的。5.2.2 半导体激光器调制方式和发射天线选择1、调制特性调制器的作用是把模拟或数字信息叠加在光源上。调制器有两种基本类型，即内部调制器和外部调制器。内部调制是信号对光源本身直接调制，产生调制的光场输出，通过偏置电流的变化对光源进行幅度或强度调制。改变激光管的腔长可以实现频率和相位调制。脉冲调制比较简单，可以利用电脉冲控制产生脉冲激光输出。外部调制中光源输出首先聚焦，然后通过一个外部器件，调制信号主要使光波的传输特性发生变化。这种调制方式的优点是可以利用全部的光源功率输出，通过调制器物质的电光或声光效应来实现对传输光波的调制。比如外部电流可以改变入射光的传输特性。折射率变化、极化方向的变化、传输方向的变化等效应如果导致时延变化，则为相位调制；导致极化变化则为强度调制。2、驱动电路 由于我要使用PPM调制（后面将提到），这是一种数字调制技术，用电信号控制激光二极管开关，所以需要用到内调制，而其电路也很简单。用CPU的输出电压直接控制三激光开关电路即可。3、准直系统它由一个准直镜叠加一个伽氏望远镜组成。准直镜是个实焦系统，而伽氏望远镜为无焦系统。全系统的实际焦距为前者的焦距与后者的放大率之乘积，是一个等效焦距。该系统的准直实际上是一个准直再准直的过程，也可以说是二次准直，它首先由准直镜进行初始准直，然后再经伽氏望远镜进行精确准直，最终获得最佳的准直效果。现在的激光器都集成有此系统，不在此做进一步介绍。4、发射天线光学天线实际上是一个光学望远镜由目镜和物镜组成，物镜一般有透射式、反射式、折反射组合式三种。在大气通信中，很少用透射式天线，因为这种光学天线光能损失较大且装配调整比较困难。反射式光学天线的优点在于对材料要求不太高、重量轻、成本低、光能损失小、不存在色差等，因而空间激光通信系统中大都采用反射式光学天线。按反射镜面的个数，可以分成单反射面天线和双反射面天线。其中最常用的是双反射面天线，如卡塞格伦天线就是其中的一种。发射端光学天线如下图。5.3 调制方式5.3.1 调制方式介绍当前大气激光通信普遍采用强度调制/直接检测(Intensity Modulation,IM/Direct Detection,DD)系统,调制方式有：开关键控(On-Off Keying,OOK),脉冲位置调制(PPM)，差分脉冲位置调制(DifferentialPulse Position Modulation,DPPM)，数字脉冲间隔调制(Digital Pulse Interval Modulation,DPIM)以及双头脉冲间隔调制( Double Heads-Pulse IntervalModulation,DH-PIM)等。1、OOK-NRZ调制大气激光通信系统中的OOK调制方式中,每个信息位时间Tb(单位s)内光脉冲处于开状态，“1”表示有光脉冲，“0”则表示无光脉冲。2、PPM调制在PPM调制方式中,信息是由光脉冲所在的位置表示的。用M位二进制表示一帧某特定位置的光脉冲，M为正整数。每个PPM帧包含2M个时隙，光脉冲位于2M个时隙位置之一。3、DPPM调制DPPM调制是一种改进的PPM调制方式。只要把PPM调制方式信号中“1”时隙后面的“0”时隙去掉就可以得到相应得DPPM调制信号,它由一串低电平和一位高电平构成。4、DPIM调制DPIM调制方式是一种脉冲间隔调制，用两个连续的光脉冲间的相对距离(时隙数)传递信息。它的帧长度不固定，每帧都是以“1”开始,后面跟上相应个数的“0”。5.3.2 PPM其实，在实际中最常用的是PPM和DPPM调制，因为其相比于OOK调制有很多优点，同时又易于实现，所以我的系统中采用DPPM调制，下面我对PPM调制做详细介绍。目前广泛采用的IM/DD方式是脉冲位置调制，用调制信号改变电脉冲序列中每一个脉冲产生的时间，则每个脉冲的位置与未调制时的位置有一个与调制信号成比例的位移，这种调制称为脉冲位置调制，进而再对光载波进行调制，便可以得到相应的光脉位调制波。单脉冲脉冲位置调制(L-PPM)可以实现用L位的PPM调制信号传送比特的信息，其实现原理如下：将n位二进制数据组映射到2n个时隙长的时间段内的某一个时隙上的单脉冲信号。如果将n位二进制数据写成如下形式：其中 (1in)表示第i位上的数字；脉冲的时隙位置记为k，则单脉冲脉冲位置调制的映射编码关系可以写成如下的函数表达式：PPM调制方式采用周期性的光脉冲作为载波，载波在调制信号的控制下，通过脉冲时间位置的变化而传递信息。相比于OOK调制方式，它的能量传输率高，抗干扰能力强，实验证明PPM比OOK可提高接收灵敏度12dB大大降低了对发射端激光平均功率的要求，可取得较好的平均功率利用率，且编码电路简单，容易实现。在无线激光通信中，采用这种调制方式，可以在给定的激光脉冲重复频率下，用很小的光平均功率达到很高的数据传输率。研究还发现，PPM调制在提高激光器的功率效率的同时，其抗信道误码能力也显著增强，使得PPM调制广泛应用于信道噪声复杂且功率受限的无线激光通信系统中。IEEE802.11委员会于1995年11月正式推荐PPM调制方式用于速率0-10MHz的红外无线激光通信系统。美国NASA也将PPM调制方式应用于不同的大气激光通信系统中，近年来我国也广泛开展了这方面的研究，目前在8公里以内的大气激光通信系统中广泛应用。PPM调制对平均功率要求的降低是以对带宽需求的增加为代价的，随着无线激光通信系统中数据率的提高，不同的系统采用的编码方式也会不同，新的编码方式、探测方式也在不断的出现，如数字脉冲间隔调制(DPIM)、组合脉冲位置调制（CPPM）、自差式探测、相干探测等；利用不同偏振(极化)方向的偏振光实现多通道传输，如美国NASA的喷气推进实验室(JPL)研制的空间光通信模拟系统采用不同极化的两路通道传输，每路通道传输数据率为600Mbps，从而使整个系统的数据率达到1.2Gbps。5.3.3 我的DPPM实现方法目前，PPM调制技术已经成熟，也已经产生了专用的PPM调制芯片，但是PPM调制实际上并不复杂，结合我所学知识，我对实现PPM或者DPPM有三种方法。（PPM同DPPM相差不多，实现方法也相似）。方法一。PPM的实质就是在两个“1”中间插入“0”时隙，时隙的长度作为与调制信号（数字）值成比例的时间。这个时隙可以有很多种，可以是调制信号值以时钟振荡周期为单位的延时，也可以是其数值取补再做延时的值。因此实现方法是多样的，我的实现方法是将每个采样到的信号值放入CPU的寄存器中，使其做自减“1”运算，当寄存器为零时，输出一个高电平。 所以，两个高电平之间的时间就是信号的值这种方法实现的是DPPM调制。但是，这种方法涉及到一个问题，那就是转换时间可能过长，若采用10位的ADC，那么调制时间就会很长，这就会造成信号传输的不连续。同样，也有解决办法，我可以每次不是自减1而是自减2或者3，这样可以解决调制时间问题，但是它以损失量化精度为代价的，这同使用8位ADC有相似的效果。还有一种解决办法是用数字电路搭接PPM转换器。方法二。用门电路实现PPM调制。如下图。图中所示是4-PPM。设计方案如下：先对二进制数字序列进行串/并转换,具体地说,是对二进制序列进行奇数、偶数位的提取。目的是为了得到log2L=2(L=4)的信源比特流，然后使奇数、偶数位序列分别输入到一个数据选择器的两输入端，这样便可以实现对脉冲序列的选择输出。方法三。大家都知道，ADC有三种实现方法：逐次逼近、双积分和法。这三种方法都需要转换时间，其中双积分方法的转换时间同信号电压有基本线性的关系。所谓双积分法，就是用两个电压对同一个电容或者两个相同的电容充电，一个是标准电压，一个则是信号采样得到的电压，通过比较两次充电所用的时间来是得到信号电压与标准电压的比例，就得到采样的电压值，数字值就轻松得到。我所讲的第三种方法是，在双积分每次转换完成后便输出一个高电平，利用这个充电时间做时隙，这种方法同时实现了采样量化和DPPM调制。因为信号的电压可以放大缩小，那么这个充电时间就可以控制，也就是说这个方法可以控制转化时间，ADC时间和PPM时间都可以控制，就能实现信号的连续采样和连续传输。5.4 接受端设计5.4.1 光接受端光接收端机的作用是将接收天线接收到的微弱光信号转换成电信号，并进行放大输出。它主要由光电探测器、前置放大电路、主放大电路、自动增益控制电路、均衡电路、码型变换、输出接口电路等部分构成。设计时，元器件的选择和单元电路的设计同光发射机一样，尽量采用成熟的单元电路功能模块；此外，设计时除了认真研究分析电子线路中的量子噪声、热噪声、散弹噪声外，还要考虑恶劣气候(雨、雾、雪、湍流等)出现的附加噪声；为保证系统具有强的抗干扰能力和抵御大气衰减的能力，设计光发射功率要足够大，这就要求光接收机具有很宽的光动态范围：最后，如何减少背景光的干扰也是光接收端机设计时需要考虑的一个问题。光接受端的基本结构如下图。解调、DAC光学滤波遮光处理接受天线放大输出前置放大光电探 测5.4.2 接收端的噪声分析在信号的传输过程中对信号影响的因素都可以归结为噪声，噪声主要来自三个方面：发射机方面、大气方面、接收部分方面。发射面的噪声主要是激光器自身的原因和各种匹配等因素造成的，大气的影响主要是由大气中的粒子对红外光的吸收和散射造成的。这两点在前面文章中已有叙述，这里就不再介绍。接收部分的主要噪声源有:暗电流噪声、散粒噪声、热噪声、放大器噪声和背景噪声，这里将作详细分析。1、探测器噪声分析。 探测器噪声主要有暗电流噪声、散粒噪声、热噪声三种，下面对这三种噪声进行理论分析。暗电流噪声。当光电二极管在没有光照的环境中，处于偏压条件下时，电路会产生暗电流，从而产生暗电流噪声。它等于本体暗电流与表面漏电流之和。该电流的大小与工作温度、偏压和探测器的表面、类型紧密相关。对一个光接收机而言，暗电流规定了其可探测信号功率水平的噪声基底。故对探测器要进行仔细设计加工，尽可能减小暗电流。一般通讯机中用的Si-PIN光电二极管中的暗电流通常为100pA，而Si-APD中的暗电流通常为10pA。散粒噪声。当光信号进入光电二极管时，光子产生和结合的统计特性就会引起此类噪声。其统计特性符合泊松过程。光电效应使得光载波的数量起伏变化，由于它是光电探测过程的一个基本特性，所以总是存在的。当所有其他条件都适合时，接收机的灵敏度被限制的比较低。散粒噪声的电流均方值为：其中I是随机产生的电子流造成的电流，等于平均暗电流和平均光电流之和。B是单侧接收机带宽，如果暗噪声电流相对平均光电流而言较大，平均光电流就有可能被噪声掩埋，从而无法使用；如果暗电流相对较小，其效应就可以忽略，减少该噪声的办法就是设置合适的放大器的带宽，这样可以大大减小这个噪声的影响。热噪声。它起源于光电二极管负载电阻，任何电阻内的电子都永远不会静止不动，即使没有外加电压，它们也会因为自身的热能而不停地运动。电子运动是随机的，所以任何时刻的净电荷流都可能向着某个电极，也可能指向其它位置，所以电阻中存在着随机变化的电流，其均方值为：其中是波耳兹曼常数，是绝对温度，是负载阻抗。2、放大器的噪声分析在光接收机中，由于有负载电阻的存在，因此除探测器外，其它元件也会产生热噪声，其中以前置放大器的影响最为突出，引入前置放大器的噪声系数凡，它代表热噪声被前置放大器放大的倍数。由此可将上式改写为：改善前置放大器的内部设计，可减少这部分的噪声。3、背景辐射和背景噪声分析对于采用近红外波段为光源的大气激光通信系统，其主要的背景辐射来自直接