现代设计方法43 三角形三节点平面单元ppt课件.ppt

4.3 平面问题的有限单元法,三角形三节点平面单元,结构离散化,单元分析,整体分析,有限元分析的基本步骤：,1 结构离散化,例：图示一悬臂梁，梁的厚度为t，设泊松比m=1/3，弹性模量为E，试用三节点三角形单元进行离散。,2 单元分析,单元分析的主要内容：由节点位移求内部任一点的位移，由节点位移求单元应变、应力和节点力。单元分析的步骤：,节点位移,单元内部各点位移,单元应变,单元应力,节点力,(1),(2),(3),(4),单元分析,三角形三节点单元,2.1 由节点位移求单元内部任一点位移,(1)单元位移模式 有限元法中，通常采用位移法进行计算，即取节点的位移分量为基本未知量，单元中的位移、应变、应力等物理量，都和基本未知量相关联。,节点i的位移分量可写成,单元节点位移向量d e可写成,六个位移分量需六个待定参数,设单元位移分量是坐标x，y的线性函数，即：,写成矩阵的形式为：,(1),(2)由单元节点位移d e求位移参数a,设节点i,j,m坐标分别是xi,yi;xj,yj;xm,ym。把三个节点的坐标及其水平位移代入式（1）中得：,解得：,对v同理可列出a4、a5、a6的方程。,解出a1 a6结果：,式中,为三角形单元面积。,将a写成矩阵形式，有a=Ad e,由单元节点位移d e求单元内部任一点位移f(x,y),形函数物理意义：Ni(x,y)，节点i单位位移，其它节点位移分量为0，单元内部产生位移分布形状,Ni,Nj,Nm是坐标的连续函数，反映单元内位移的分布状态，称为位移的形状函数，简称形函数(shape function)。矩阵N称为形函数矩阵(shape function matrix)。,形函数的性质：1，在单元任一点上，三个形函数之和等于1.2，形函数Ni在i点的函数值为1，在j点及m点的函数值为零。3，三角形单元i,j,m在ij边上的形函数与第三个顶点的坐标无关。,例：求图示单元和单元的形函数矩阵,（a）,分别如上图所示：,(b),单元如图所示。设a=1m,b=2m.,(或直接由图形可知其面积),求系数ai,aj,am,bi,bj,bm,ci,cj,cm,求形函数矩阵 代入相关常数：,将a=1,b=2代入得：,求常数,单元如图所示=ab/2。,求形函数矩阵,将a=1,b=2m代入上式得：,作业：,已知三角形三节点单元坐标如图示，设单元中一点A的坐标(0.5,0.2)，已知三角形三节点单元i节点位移(2.0,1.0)，j节点位移(2.1,1.1)，m节点位移(2.15,1.05)，1)写出单元的位移函数；2)求A点的位移分量。,2.2 由节点位移求单元的应变,几何方程,简记为e=Bde,B可写成分块的形式：B=Bi Bj Bm,B称为应变矩阵，它的元素都只与单元的几何性质有关的常量。这种单元称为平面问题的常应变三角形单元。,单元应变与单元节点位移关系,(i,j,m),2.3 由单元节点位移求单元的应力,(求应力的表达式),S应力矩阵:S=Si Sj Sm,物理方程 s=De而 e=Bde,s=DBd e,记 S=DB,平面应力问题：代入D及B 得:S=Si Sj Sm.对于平面应力：,(i,j,m),(i,j,m),2)对于平面应变问题：,2.4 由节点位移求单元节点力(求单元刚度矩阵),节点力列阵及单元内应力列阵：,单元节点力是指单元和节点相连接的内力；考虑节点平衡，节点力为外力，与节点外载荷平衡；考虑单元平衡，节点力是作用在单元上的外力，与单元应力平衡。有限元法中以虚功方程代替平衡方程。,节点虚位移列阵及虚应变：,由 e=Bd e 知 e*=Bd*e,由于d*e中的元素为常量，提至前积分号前，故：,(对于三角形三节点单元，B和s 为常量，单元厚度t也是常量；,为三角形单元面积，用表示）,令实际受力状态在虚位移状态上做虚功，虚功方程：,则 e*T=(d*e)TBT,单元刚度矩阵,物理方程几何方程,简记为,或,对于平面应力问题：,(r=i,j,m;s=i,j,m).,对于平面应变问题：,求例4.2（p84）单元的单元刚度矩阵解：（1）求矩阵B,(i,j,m),（2）求矩阵S,（3）求矩阵ke ke=BTDBt=BTSt,代入a=1,b=2m 得：,可算出，当a=b时单元刚度矩阵与尺寸a,b无关,在单元节点力列阵Fe、单元应力列阵s e、单元应变列阵e e和单元节点位移列阵d e的四个列阵之间，存在五个转换关系，可得五个转换矩阵。,单元刚体矩阵的特性：,(1)单元刚度矩阵的物理意义：单元刚度矩阵ke表示了单元抵抗变形的能力，即表示了节点位移d e与节点力Fe之间的关系。kij表示节点j发生单位位移时，其它节点位移分量均为零时，在节点i上产生的节点力。,（2）分块性质:单元刚度矩阵可以分块运算。,(4.51),按节点进行分块，则单元刚度矩阵的分块形式可写为：,(4.52),（3）对称性 单元刚度矩阵是一个对称矩阵 式(4.51)中：knl=kln(n=16;l=16)分块形式中：krs=ksrT(r=i,j,m;s=i,j,m)（4）奇异性 单元刚度矩阵是一个奇异矩阵|ke|=0，表明其逆矩阵不存在。即，如果给定了单元节点位移可以得出唯一的节点力:Fe=ked e。反之，如果给出节点力却无法求出确定的节点位移。因为这时的单元未考虑所受约束时，可能存在不引起单元应力和节点力的刚性位移，这部分刚体位移由节点力是无法唯一确定的。三节点三角形单元每行元素之和为零,例：证明图示单元刚度矩阵:kI=kIII,证明：由于单元刚度矩阵 ke=BTDBt可知：当两个三角形单元几何尺寸相同时，t值和单元面积值均相同；当两个单元的材料性质相同时，弹性矩阵D也时相同的。故ke是否相同，取决于矩阵B是否相同。,不难验证,I、III单元的上述br,cr(i,j,m)值均相等。,结论：两个单元刚度矩阵ke相等的条件为：只要两单元的形状、大小，方向和单元弹性常数均相同，并且编号的方式也相同(如按逆时针方向编号为 i,j,m，直角顶点编号为m)，则两个单元的刚度矩阵时相等的。,2.5 单元载荷的移置.（离散时每个单元受载作用于节点上）,(a)原则：将单元载荷向节点处移置，按照虚功等效的原则进行。对于变形体(包括弹性体)，虚功等效是指原载荷与节点载荷载在任何虚位移上做的虚功相等。当位移模式确定后，载荷移置（或分解）其结果是唯一的。虚功等效包含了刚体体系的静力等效，当虚位移为刚体位移时，虚功等效即为静力等效，静力等效是虚功等效的特例。,离散,(b)载荷移置公式,（1）集中力 设单元i,j,m中任一点M(x,y)处受有集中力P=Px PyT，移置到该单元各节点处载荷列阵为 Re=Xi Yi Xj Yj Xm YmT 假设该单元发生一微小虚位移，M点相应的虚位移为 f*，该单元各节点处相应虚位移为d*，由静力等效原理，载荷与节点等效载荷载虚位移上所作虚功相等：(d*e)TRe=f*TP,将 f*=N d*e 代入上式：有(d*e)TRe=f*TP=(d*e)TNTP 则 Re=NTP Re=Xi Yi Xj Yj Xm YmT=NiPx NiPy NjPx NjPy NmPx NmPyT,（2）面力 设单元i,j,m的一边受有分布的面力,将微元面积tds上的面力合力,可得面力的移置公式:,（3）体力 设单元i,j,m受有分布体力G=Px PyT将微分体积tdxdy上的体力合力Gtdxdy当作集中载荷dG同理可得：,当作集中载荷，,(4)三节点三角形单元上同时有体力、面力和集中力等,(a)集中力P=Px PyT,(b)分布体力G=X Y T,(c)面力,(d)单元虚位移,d*=u*i v*i u*j v*j u*m v*mT,应用虚功等效原则：,将 f*=Nd*e 代入上式：,虚位移是任意的，从而矩阵d*eT 也是任意的，故：,单元各节点处载荷列阵为 Re=Xi Yi Xj Yj Xm YmT,例：设三角形单元i,j,m的ij边作用有线形分布的法向载荷，i和j两点的压力集度分别为qi和qj，试用公式,求其等效节点载荷。单元厚度为t，节点坐标如图示。,解：计算常数ai=xjym-xmyj=0；bi=yj-ym=-ym；ci=xm-xj=xmaj=xmyi-xiym=xmyj；bj=ym-yi=ym-yi；cj=xi-xm=-xmam=xiyj-xjyi=0；bm=yi-yj=yi；cm=xj-xi=0,计算形函数,计算等效节点载荷,在边界jm和mi上的面力为零，故上式积分中后两项为0,在ij边上的面力分量可表示为：,代入上式中得：,积分沿逆时针方向，有ds=-dy 所以,=0,在ij边上 x=0，代入 Ni Nj Nm中：,引入支承条件,解方程求位移,任务：建立整个结构的总刚度方程；引入边界条件解方程。,求单元应力,3 整体分析,建立整体刚度矩阵,3.1 建 立 整 体 刚 度 矩 阵,3,P/2,P/2,4,1,2,y,i,i,j,j,m,m,I,II,x,单元节点受力分析,作用于节点的集中力,单元作用在节点上的力,作用在节点上等效载荷,由节点的平衡条件，有平衡方程：,环绕节点2的所有单元求和故：,F2=U2e V2eT单元e作用在2节点上的节点力,R2=X2 Y2T绕节点2的各单元作用在2节点上的等效节点载荷之和及直接作用于2的集中力。,每一个单元可用节点位移表示节点力，采用分块P89 4.46,考虑节点2，对应I单元的局部编号为i即I单元i节点，故I单元i节点上的节点力：,每个节点均可得到类似的方程，每个节点可写出两个平衡方程，按节点的序号排列，用矩阵表示：,结构的整体刚度矩阵,结构的节点位移列阵,结构的节点载荷列阵,故,l,k=14,l=14,其中,结构的节点载荷列阵,整体刚度矩阵的集成规则：,（1）先求出每个单元的刚度矩阵ke；（2）将ke的每个方块kije进行换号，换成对应的整体编号;（3）将换号后的子块填入整体刚度矩阵上对应的位置。（4）若在同一位置上有几个单元的相应子块填入同一位置，则进行叠加。,图4.24 刚度矩阵,i j m2 4 1,i j m4 2 3,i 2j 4m 1,i 4j 2m 3,例：4.2。解：（1）求各单元刚度矩阵（P90已求）P90 4-50求得单元的刚度矩阵为：,kI=kII（单元刚度矩阵相等）,(2)整体刚度矩阵k换号的单元刚度矩阵：,(3)将、的单元刚度矩阵填入（P101 式4.62）,如果都有就相加便于计算机运算,总体刚度矩阵的特性：,(1)对称性,总体刚度矩阵是一个对称矩阵。因单元刚度矩阵升防后对称性不变，由之合成的总体刚度矩阵自然是对称矩阵。,(2)奇异性,总体刚度矩阵行列式的值,(3)稀疏性,总体刚度矩阵是一个稀疏矩阵；即矩阵中的绝大多数元素为0，非0元素只占元素总数的很小的一部分。因为只有当节点ln相关时Kln才不是0。与一个节点相关的节点数很少，故其非零元素少，绝大部分是0。,(4)带状分布规律,分布在以主对角线为中心的带状区域内。,3.2 节点载荷列阵,集成法求整体结构的节点载荷列阵步骤：(1)求出每个单元的等效节点载荷；(2)单元等效节点子向量(k=i,j,m)换号，换成对应整体编号；(3)换号后等效节点载荷子向量送到整体节点载荷列阵对应位置；(4)同一位置上若有多个单元的等效节点载荷子向量，叠加；(5)节点上有直接作用的节点载荷，按整体节点号进行叠加；(6)若节点k具有水平和垂直方向的支承，支承反力为未知量，可暂设为Rke=Qxk QykT。图4.24中：R=Qx1 Qy1 X2 Y2 X3 Y3 Qx4 Qy4 T=Qx1 Qy1 0-P/2 0-P/2 Qx4 Qy4 T,3.3 引入支承条件,(4.66),例：,基本未知量为节点2的位移，只需在方程中抽出第三、四行即可：,矩阵形式,(4.67),等效：u1=v1=u3=v3=0 与支承条件及前述矩阵一致,为了便于编程，修改后的矩阵仍保持原矩阵K的阶数、排列次序及矩阵对称性。式(4.67)扩大成：,多个单元：节点n的水平位移un=0 则Kd=R改为：K中的2n-1行与列中主对角元素为1，其他为0 载荷向量R中2n-1元素置0 若vn=0 则对应K中2n行和列作上述修改。,仍课本P98 图4.24u1=v1=u4=v4=0,3.4 解方程 求节点位移 Kd=R,将整体刚度矩阵K代入支承条件,图4.24,设m=1/3得：,得：,于是节点的位移向量为d=u1 v1 u2 v2 u3 v3 u4 v4T=P/Et0 0-1.50-8.42 1.88-8.99 0 0T,单元1：当a=1,b=2,m=1/3时，由例4.3,3.5 求单元应力s e=Sed e,同理可求单元,3.6求节点力及支承反力 Fe=ked e,单元的节点力 a=1,b=2,m=1/3,单元的节点力,同理可得FII 也进行验算;由受力图可得,验算,总结：有限元求解弹性力学平面问题步骤如下：整理原始数据，结构离散化，对单元和节点编号。求单元刚刚度矩阵ke用刚度集成法，形成结构整体刚度矩阵K求节点等效载荷，写出载荷列阵 R引入支承条件解Kd=R 求出节点位移d 求单元应力se=Sed e求单元节点力 Fe=Ked e整理结果，作节点位移图及应力图。,作业 P151 4.4 P152 4.10,一、matlab 基础,在 matlab 的提示符 符“”下输入命令.3*4+5 ans=17 cos(30*pi/180)ans=0.8660 x=4 x=4 2/sqrt(3+x)ans=0.7559,4 线性三角形弹性力学平面问题的matlab程序：,(德)卡坦-韩来彬清华大学出版社,若不让 matlab 输出运算数据，在命令行的结尾输入分号：,y=32;z=5;x=2*y-z;w=3*y+4*z w=116,matlab区分大小写,x=1 x=1X=2 X=2x x=1,使用help命令可以获得所有matlab命令的详细用法 help inv,下面的例子显示如何输入矩阵并实现简单的矩阵运算。x=1 2 3;4 5 6;7 8,1 2 34 5 67 8 9,x=,y=2;0;-3,y=2 0-3,w=x*y w=-7-10-13,求解下面的联立方程组采用高斯消去法解方程组:A=2-1 3 0;1 5-2 4;2 0 3-2;1 2 3 4,b=3;1;-2;2 b=3 1-2 2,x=Ab.x=1.9259-1.8148-0.8889 1.5926,A=2-1 3 0 1 5-2 4 2 0 3-2 1 2 3 4,采用如下方法也可求 x=inv(A)*b x=1.9259-1.8148-8.8889 1.5926时间长，矩阵大尤其长,D=1 2 3 4 5;2 4 6 8 9;2 4 6 2 4;1 7 2 3-2;9 0 2 3 1,D=1 2 3 4 5 2 4 6 8 9 2 4 6 2 4 1 7 2 3-2 9 0 2 3 1,可以以矩阵中提取 24 行，35列作子矩时：,E=D(2:4,3:5)E=6 8 9 6 2 4 2 3-2,提取D的第3列：F=D(1:5,3),F=3 6 6 2 2,提取D的第2行作为子矩阵 G=D(2,1:5)G=2 4 6 8 9,提取D中的4行 3列 H=D(4,3)H=2 绘制y=f(x)定义 x.y.再用plot(x,y)绘图。x=1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 y=x.2 plot(x,y),二、线性三角元1.基本方程.Linear triangular element 线性形函数.,系数：弹性模量E 泊松比m 厚度t,单元刚度阵：,k=BTDBt,2=xi(yj-ym)+xj(ym-yi)+xm(yi-yj),ai bi ci(P79 4.26).,平面应力,平面应变,显然线性三角形元有6个自由度,每个节点2个自由度。,对一个有n个节点的结构，整体K为2n*2n Kd=F 边界条件手动赋值 采用高斯消去求解 s=Sd 求得单元应力矩,2，用到的Matlab函数线性三角形元用到的5个matlab函数分别为：(1)LinearTriangleElementArear(xi，yi，xj，yj，xm,ym)该函数根据给出的i,j,m的节点坐标返回单元的面积。,http:/,(2)LinearTriangleElementStiffness(E,NU,t,xi,yi,xj,yj,xm,ym,p)该函数用于计算弹性模量为E，泊松比为m，厚度为t，以及i,j,m节点坐标已知的线性三角形单元的刚度矩阵。p=1表明函数用于平面应力情况。P=2表明用于平面应变情况。返回6*6的单元刚度矩阵k。,(3)LinearTriangleElementAssemble(K,k,i,j,m)将连接i,j,m线性三角形元的单元刚度矩阵k集成到整体刚度矩阵K。返回2n*2n的整体刚度矩阵 K。,(4)LinearTriangleElementStresses(E,NU,t,xi,yi,xj,yjxm,ym,p,u)u为单位位移矢量,返回单元应力,(5)LinearTriangleElementPStresses(sigma)计算单元主应力，返回3*1.sigma1,sigma2,thetaT,例：求解如图所示的受均布载荷作用的薄平板结构，将平板离散比化为两个线性三角形元，如右图示:,E=210MPa m=0.3 t=0.025 w=3000 KN/m2根据有限元求解步骤，采用线性三角形单元法求解：,（1）离散比单元 节点i 节点j 节点m 1 3 4 1 2 3,(2)写出单元刚度矩调用LinearTriangleElementStiffness(E,NU,t,0,0,0.5,0.25,0,0.25,1)求出k1 k2,E=210e6 NU=0.3 t=0.025 k1=LinearTriangleElementStiffness(E,NU,t,0,0,0.5,0.25,0,0.25,1)k2=LinearTriangleElementStiffness(E,NU,t,0,0,0.5,0,0.5,0.25,1),（3）集成整体刚度矩阵 K=zeros(8,8)K=LinearTriangleAssemble(K,k1,1,3,4)K=LinearTriangleAssemble(K,k2,1,2,3),（4）引入边界条件,边界条件如下：u1x=v1y=u4x=v4y=0 F2x=9.375,F2y=0,F3x=9.375,F3y=0代入上式，并采用消去。（5）k=K(3:6,3:6)f=9.375;0;9.375;0 u=kf,（6）后处理：U=0;0;u;0;0 F=K*U u1=U(1);U(2);U(5);U(6);U(7);U(8)u2=U(1);U(2);U(3);U(4);U(5);U(6),单元应力 sigmal1=LinearTriangleElementStresses(E,NU,t,0,0,0.5,0.25,0,0.25,1,u1)sigmal2=LinearTriangleElementStresses(E,NU,t,0,0,0.5,0,0.5,0.25,1,u2)S1=LinearTriangleElementPStresses(sigmal1)S2=LinearTriangleElementPStresses(sigmal2)附：matlab源代码,