弹性力学徐芝纶版第二章ppt课件.ppt

第一节 平面应力问题和平面应变问题,第二节 平衡微分方程,第三节 几何方程 刚体位移,第四节 物理方程,第六节 边界条件,第二章 平面问题的基本理论,第五节 平面问题中一点的应力状态,第七节 圣维南原理及其应用,第八节 按位移求解平面问题,第九节 按应力求解平面问题 相容方程,第十节 常应力情况下的简化 应力函数,第二章 平面问题的基本理论,弹性力学平面问题共有应力、应变和位移8个未知函数，且均为 。,2-1平面应力问题和平面应变问题,平面应力,任何弹性体都是三维物体，所以任何一个弹性力学问题都是空间问题。弹性力学空间问题，物体所占区域中每一点处可以定义3个位移分量、6个应变分量、6 个应力分量,共15个未知量，都是 的函数。,（4）约束作用于板边，平行于板的中面，沿板厚不变。,（3）面力作用于板边，平行于板的中面，沿板厚不变；,（2）体力作用于体内，平行于板的中面，沿板厚不变；,条件是：,第一种：平面应力问题(Plane stress problem),平面应力,（1）等厚度的薄板；,坐标系,简化为平面应力问题：,故只有平面应力 存在。,由于薄板很薄，应力是连续变化的，又无z向外力，可认为：,平面应力,（1）两板面上无面力和约束作用，故,所以归纳为平面应力问题：a.应力中只有平面应力 存在；b.且仅为 。,平面应力,（2）由于板为等厚度，外力、约束沿z向不变，故应力 仅为 。,如：弧形闸门闸墩,计算简图：,平面应力,深梁,计算简图：,F,因表面无任何面力，,平面应力,A,B,例题1：试分析AB薄层中的应力状态。,故接近平面应力问题。,故表面上，有：,在近表面很薄一层内：,（2）体力作用于体内，平行于横截面，沿柱体长度方向不变；,平面应变,第二种：平面应变问题 (Plane strain problem),条件是：,（1）很长的常截面柱体；,（3）面力作用于柱面，平行于横截面，沿柱体长度方向不变；,（4）约束作用于柱面，平行于横截面，沿柱体长度方向不变。,坐标系,故任何z 面（截面）均为对称面。,平面应变,（1）截面、外力、约束沿z 向不变，外力、约束 平行xy面，柱体非常长；,简化为平面应变问题：,（2）由于截面形状、体力、面力及约束沿 向均不变，故应力、应变和位移均为 。,平面应变,所以归纳为平面应变问题： a.应变中只有平面应变分量 存在； b.且仅为 。,平面应变,例如：,平面应变,隧道,挡土墙,o,y,x,y,o,x,且仅为 。,故只有 ，,本题中：,平面应变,ox,y,z,例题2：试分析薄板中的应变状态。,故为平面应变问题。,22平衡微分方程,定义,平衡微分方程(Differential equations of equilibrium)-表示物体内任一点的微分体的平衡条件。,在任一点（x，y）取出一微小的平行六面体 ,作用于微分体上的力：,体力： 。,定义,应力：作用于各边上， 并表示出正面上 由坐标增量引起 的应力增量。,应用的基本假定：,连续性假定应力用连续函数来表示。,小变形假定用变形前的尺寸代替变 形后的尺寸。,列出平衡条件：,合力 = 应力面积，体力体积； 以正向物理量来表示。平面问题中可列出3个平衡条件。,平衡条件,其中一阶微量抵消，并除以 得：,，同理可得：,平衡条件,当 时，得切应力互等定理,得,平衡条件, 适用的条件-连续性，小变形；,说明,对平衡微分方程的说明：, 代表A中所有点的平衡条件， 因位（x, y）A；, 应力不能直接求出；, 对两类平面问题的方程相同。,理论力学考虑整体 的平衡（只决定整体的运动状态）。,说明,比较:,材料力学考虑有限体 的平衡（近似）。,弹性力学考虑微分体 的平衡（精确）。,当 均平衡时，保证 ， 平衡；反之则不然。,说明,所以弹力的平衡条件是严格的，并且是精确的。,理力（ V ）,材力（ ）,弹力（ ）,h,V,dx,dy,dx,思考题,1.试检查，同一方程中的各项，其量纲 必然相同（可用来检验方程的正确性）。2.将条件 ,改为对某一角点的 ，将得出什么结果？3.微分体边上的应力若考虑为不均匀分布， 将得出什么结果？,几何方程(Geometrical equations)表示任一点的微分线段上形变与位移之间的关系。,23几何方程刚体位移,定义,变形前位置： 变形后位置： 各点的位置如图。,通过点P(x,y)作两正坐标向的微分线段,定义,应用基本假定：连续性；小变形。,当很小时，,假定,假定,由位移求形变：,PA 线应变,PA 转角,PB 线应变,PB 转角,同理，, 适用于区域内任何点，因为（x,y） A；,对几何方程的说明：,所以平面问题的几何方程为：,说明, 适用条件：a.连续性；b.小变形。, 应用小变形假定，略去了高阶小量 线性的几何方程；, 几何方程是变形后物体连续性条件 的反映和必然结果。, 形变和位移之间的关系： 位移确定 形变完全确定：,从物理概念看，各点的位置确定，则微分线段上的形变确定 。,说明,从数学推导看，位移函数确定，则其导数（形变）确定 。,从物理概念看， ， 确定，物体还可作刚体位移。,从数学推导看， ， 确定，求位移是积分运算，出现待定函数。,形变确定，位移不完全确定：,形变与位移的关系,由 ,两边对y积分，,由 ,两边对x积分，,例：若 ,求位移：,形变与位移的关系,代入第三式,分开变量，,因为几何方程第三式对任意的（x，y）均应满足。当x（y）变化时，式(b)的左，右均应=常数 ，由此解出 。可得,形变与位移的关系,物理意义：,形变与位移的关系,表示物体绕原点的刚体转动。,表示x，y向的刚体平移，,结论,形变确定，则与形变有关的位移可以确定，而与形变无关的刚体位移(Rigid-body displacements)则未定。 须通过边界上的约束条件来确定 。,思考题,1.试证明微分体绕z轴的平均转动分量是,2.当应变为常量时， 试求出对应的位移分量。,物理方程(Physical equations)表示（微分体上）应力和形变之间的物理关系。,定义,即为广义胡克定律 (Generalized Hookes law)：,24物理方程,胡克 (16351703) 英国物理学家。 胡克在1653年进入牛津大学，1665年成为格雷沙姆学院教授。 胡克建立了弹性体变形与力成正比的定律。 胡克对万有引力定律的发现起了重要作用。1679年他写信给牛顿，信中认为天体的运动是由于有中心引力拉住的结果，而且认为引力与距离平方应成反比。牛顿对此没有复信，但接受了胡克的观点。1686年牛顿将载有万有引力定律的自然哲学的数学原理卷一的稿件送给英国皇家学会时，胡克希望牛顿在序言中能对他的劳动成果“提一下”，但遭到牛顿的断然拒绝。这是后来胡克控告牛顿剽窃他的成果的来由。 胡克其他科学贡献很多。他用显微镜观察软木结构中的“微孔”或“细胞(cell)”（1665年发表），这是生物学中“细胞”一词的起源。他在1672年发现光的衍射现象，并采用光波理论解释这种现象。1666年伦敦大火以后，他在重建城市中设计了一些重要建筑物。,泊松 （Poisson, Simeon-Denis）（1781-1840），法国数学家、物理学家和力学家。,泊松一生从事数学研究和教学，他的主要工作是将数学应用 于力学和物理学中。 在固体力学中，泊松以材料的横向变形系数，即泊松比而知 名。 泊松在数学方面贡献很多。最突出的是泊松分布。他还研究过定积分、傅里叶级数、数学物理方程等。除泊松分布外，还有许多数学名词是以他名字命名的，如泊松积分、泊松求和公式、泊松方程、泊松定理等。在数学物理方面：泊松解决了许多热传导方面的问题。他解决了许多静电学和静磁学的问题；奠定了偏向理论的基础；研究了膛外弹道学和水力学的问题；提出了弹性理论方程的一般积分法.他还用变分法解决过弹性理论的问题. 在引力学中，他发表了关于球体引力和关于引力理论方程的论文.,物理方程的说明：,说明, 正应力只与线应变有关；切应力只与切 应变有关。, 是线性的代数方程；, 是总结实验规律得出的；, 适用条件理想弹性体；,物理方程的两种形式： 应变用应力表示，用于 按应力求解； 应力用应变（再用位移表示） 表示，用于按位移求解。,说明,平面应力问题的物理方程：,代入 ，得：,在z方向,平面应力,代入 得,平面应变问题的物理方程,平面应变,在z方向，,平面应力物理方程平面应变物理方程：,变换关系：,平面应变物理方程平面应力物理方程：,平面应力问题,平面问题的基本方程、物理关系及基本假定,两类平面问题的基本特征,思考题,1.试证：由主应力可以求出主应变，且两者方向一致。 2.试证：3个主应力均为压应力，有时可以产生拉裂现象。 3.试证：在自重作用下，圆环（平面应力问题）比圆筒（平面应变问题）的变形大。,已知坐标面上应力 ， 求斜面上的应力。,问题的提出：,25平面问题中一点的应力状态,问题,求解：取出一个三角形微分体（包含 面， 面， 面）， 边长,问题,斜面应力表示：,l=cos(n,x) m=cos(n,y),由平衡条件，并略去高阶分量体力项，得,(1)求（ , ）,(a),斜面应力,(2)求（ ）,将 向法向，切向投影，得,设某一斜面为主面，则只有,(3)求主应力(Principal stresses),斜面应力, 表示主应力,主平面：切应力等于零的截面称为主平面 主应力：主平面上的正应力称为该点的主应力 主方向：主平面的法线方向即为主方向,该面全应力在坐标轴上的投影,(c),将x，y放在 方向，列出任一斜面上应力公式，可以得出（设 ）,(4)求最大，最小应力,最大，最小应力,说明：以上均应用弹力符号规定导出。,位移边界条件(Displacement boundary conditions) 设在 部分边界上给定位移分量 和 ,则有,（在 上)。（a）,定义,边界条件(Boundary conditions) 表示在边界上位移与约束，或应力与面力之间的关系。,位移边界条件,26边界条件, 若为简单的固定边， 则有,位移边界条件的说明：,（在 上）。（b）, 它是在边界上物体保持连续性的条 件，或位移保持连续性的条件。, 它是函数方程，要求在 上每一点 ， 位移与对应的约束位移相等。,在23 中，通过三角形微分体的平衡条件，导出坐标面应力与斜面应力的关系式，,应力边界条件(Stress boundary conditions)设在 上给定了面力分量,（在A中）。（c）,应力边界条件,将此三角形移到边界上，并使斜面与边界面重合，则得应力边界条件:, 它是边界上微分体的静力平衡条件；,说明,应力边界条件的说明：, 在A中每一点均成立., 它是函数方程，要求在边界上每一点s 上均满足，这是精确的条件；,只能在边界 s上成立.,(5) 所有边界均应满足，无面力的边界 （自由边） 也必须满足。,(4)位移,应力边界条件均为每个边界两 个，分别表示 ， 向的条件；,说明,若x=a为正x 面，l = 1, m = 0, 则式(d)成为,当边界面为坐标面时，,坐标面,若x=-b为负x 面，l = -1, m = 0 , 则式(d)成为,应力边界条件的两种表达式：,两种表达式, 在同一边界面上，应力分量应等于对 应的面力分量（数值相等，方向一 致）。即在同一边界面上,应力数值应 等于面力数值(给定),应力方向应同面 力方向(给定)。, 在边界点取出微分体，考虑其平衡条 件，得式（d）或（e），（f ）；,例1列出边界条件：,例2列出边界条件：,显然，边界条件要求在 上， 也成抛物线分布。, 部分边界上为位移边界条件，另一部分边界上为应力边界条件；,混合边界条件,混合边界条件(Mixed boundary conditions)：, 同一边界上，一个为位移边界条件，另一个为应力边界条件。,例3列出 的边界条件：,平面问题的边界条件,1.若在斜边界面上，受有常量的法向分布 压力 作用，试列出应力边界条件， (图（a）)。2.证明在无面力作用的0A边上， 不等 于零（图(b)）。,M,思考题,3.证明在凸角A点附近，当无面力作用 时，其应力为零（图 (c)）。,4.试导出在无面力作用时，AB边界上的 之间的关系。（图（d）。,n,5.试比较平面应力问题和平面应变问题的 基本方程和边界条件的异同，并进一步 说明它们的解答的异同。,弹性力学问题是微分方程的边值问题。应力，形变，位移等未知函数必须满足A内的方程和S上的边界条件。主要的困难在于难以满足边界条件。,27圣维南原理及其应用,圣维南原理(Saint-venants principle)可用于简化小边界上的应力边界条件。,圣维南 (17971886)法国力学家。 1813年进巴黎综合工科学校求学，1814年因政治原因被除名。 1823年法政府批准他免试进桥梁公路学校学习，1825年毕业。后从事工程设计工作，业余研究力学理论。1837年起在桥梁公路学校任教。1868年被选为法国科学院院士。圣维南主要研究弹性力学。1855和1856年求解柱体扭转和弯曲问题，求解运用了这样的思想:如果柱体端部两种外加载荷在静力学上是等效的,则端部以外区域内两种情况中应力场的差别甚微。J.V.布森涅斯克于1885年把这个思想加以推广，并称之为圣维南原理。 在流体力学方面，圣维南在1843年发表的流体动力学研究中列出粘性不可压缩流体运动基本方程，而G.G.斯托克斯的同一结果则是1845年发表的。,如果把物体的一小部分边界上的面力，变换为分布不同但静力等效的面力（主矢量相同，对同一点的主矩也相同），那么，近处的应力分量将有显著的改变，但 远处所受的影响可以不计。,圣维南原理,圣维南原理：,圣维南原理,1.圣维南原理只能应用于一小部分边界 （小边界，次要边界或局部边界）；,圣维南原理的说明：,4.远处 指“近处”之外。,3.近处 指面力变换范围的一，二倍 的局部区域；,2.静力等效 指两者主矢量相同，对 同一点主矩也相同；,圣维南原理,圣维南原理表明，在小边界上进行面力的静力等效变换后，只影响近处（局部区域）的应力，对绝大部分弹性体区域的应力没有明显影响。,圣维南原理推广：如果物体一小部分边界上的面力是一个平衡力系(Balanced system)（主矢量及主矩都等于零），那么，这个面力就只会使近处产生显著的应力，而远处的应力可以不计。,例1比较下列问题的应力解答：,b,例2比较下列问题的应力解答：,推广,圣维南原理的应用：1.推广解答的应用；2.简化小边界上的边界条件。,应用,圣维南原理在小边界上的应用：, 精确的应力边界条件,如图，考虑 小边界，,上式是函数方程，要求在边界上任一点，应力与面力数值相等，方向一致，往往难以满足。,(a),在边界 上，,在小边界x=l上，用下列条件代替式(a)的条件： 在同一边界 x=l 上， 应力的主矢量 = 面力的主矢量（给定); 应力的主矩(M) = 面力的主矩（给定）.,数值相等,方向一致.,(b),圣维南原理的应用积分的应力边界条件,右端面力的主矢量，主矩的数值及方向，均已给定；,左端应力的主矢量，主矩的数值及方向，应与面力相同，并按应力的方向规定确定正负号。,具体列出3个积分的条件：,即： 应力的主矢量，主矩的数值=面力的主矢量，主矩的数值； 应力的主矢量，主矩的方向=面力的主矢量，主矩的方向。,式中应力主矢量，主矩的正方向,正负号的确定： 应力的主矢量的正方向，即应力的正方向， 应力的主矩的正方向，即（正应力） （正的矩臂）的方向。,讨论：,1.如果只给出面力的主矢量，主矩如图，则式(c)右边直接代入面力的主矢量，主矩； 2.积分的应力边界条件(b)或(c)虽是近似的，但只用于小边界，不影响整体解答的精度。,例3 试列出图中的边界条件。,M,F,y,x,l,h/2,h/2,q,(a),解: (a)在主要边界 应精确满足下列边界条件：,M,F,y,x,l,h/2,h/2,q,在小边界x = 0应用圣维南原理，列出三个积分的近似边界条件，当板厚 时，,小边界x =l是位移边界.,(b) 在主要边界x= 0, b，应精确满足下列边界条件：,F,O,x,y,q,h,(b),b/2,b/2,在小边界y = 0，列出3个积分的边界条件，当板厚 时，,小边界y =h是位移边界.,注意在列力矩的条件时两边均是对原点o的力矩来计算的。,精确的应力边界条件 积分的应力边界条件方程个数 2 3方程性质 函数方程（难满足） 代数方程（易满足）精确性 精确 近似适用边界 大，小边界 小边界,比较：,思考题,1、为什么在大边界（主要边界）上，不能 应用圣维南原理？2、试列出负 面上积分的应力边界条件， 设有各种面力作用，或面力的主矢量和主矩作用。,Saint-Venant（1855）在求解柱体扭转和弯曲问题时注意到这样的事实： 如果柱体端部的两种外载是静力等效的，则端部以外区域的应力场差别很小。 这一事实使得他按特殊边界条件所得到的解具有了普遍意义 Boussinesque（1855，布希内斯克 ）将这一思想加以归纳，并冠以 Saint-Venant 原理,资 料,Boussinesq 的叙述： 加在弹性体上的任意平衡力系，如果其作用点限于某个给定的球内，那么该平衡力系在任意一个与荷载的距离远大于球半径的点上所产生的位移和应力，是可以忽略的。,Love (1905)将该原理叙述为 根据这个原理，由施于弹体表面某一小部份的平衡力系在距离远大于该部份的尺度的地方产生的应变是可以忽略的。,Saint-Venant 原理在实践中，为工程力学界所广泛采用，原理的数学证明却长期未得到彻底解决。,Von Mises (1945) 认为 Boussinesq 和 Love 的陈述都不够严格，反例：1) 弹性半空间体上给定一个垂直边界的集中力，虽然该力不是平衡系，但在远离荷载的地方，位移和应力是可以忽略的。2）在无体力的弹性体上加一个平衡力系，由于问题的齐次性，平衡力系可任意倍，在任意给定点上可得到任意大小的应力和位移。,Von Mises 根据他的理解，对 Saint Venant 原理作了他的修改后的陈述。Sternberg (1954) 在 Mises 陈述的基础上做了数学证明，得到了von Mises-Sternberg 定理Boleg(1958) 定理推广到一般椭圆型方程中Von Mises-Sternberg version of Saint Venants principleToupin（1965）& e (1974) 在柱体中和一般情况下得到了应变能对距离按指数衰减, 平面应力问题与平面应变问题，除物理方程的弹性系数须变换外，其余完全相同。因此，两者的解答相似,只须将 进行变换。以下讨论平面应力问题。,1.平面问题的基本方程及边界条件,平面问题,28按位移求解平面问题, 平面应力问题,平面域A内的基本方程:平衡微分方程,（在A内）,几何方程,物理方程,（在A内）,（在A内）,应力边界条件 位移边界条件,（在 上）,（在 上）,S上边界条件:,8个未知函数 必须满足上述方程和边界条件。,按位移求解（位移法）取 ， 为基本未知函数，从方程和边界条件中消去形变和应力，导出只含 ， 的方程和边界条件，从而求出 ， ；再求形变和应力。,2.解法消元法,解法,按应力求解（应力法）取 为基本未知函数，从方程和边界条件中消去位移和形变，导出只含应力的方程和边界条件，从而求出应力；再求形变和位移。,这是弹力问题的两种基本解法。,3. 按位移求解, 将其他未知函数用 ，表示： 形变用 ，表示几何方程; 应力先用形变来表示（物理方程）， 再代入几何方程，用 ，表示:, 取 ， 为基本未知函数；,按位移求解, 在A中导出求 ，的基本方程将式(2-17) 代入平衡微分方程，,上式是用 ，表示的平衡微分方程。,位移边界条件,（在 上）(2-19),（在 上）(2-14),应力边界条件将式(2-17)代入应力边界条件，, 在S上的边界条件,按位移求解时， ， 必须满足A内的方程(2-18)和边界条件(2-14)，(2-19)。,归纳：,式(2-18)，(2-14)，(2-19)是求解 ， 的条件;也是校核 ， 是否正确的全部条件。,按位移求解（位移法）的优缺点：,求函数式解答困难，但在近似解法（变分法，差分法，有限单元法）中有着广泛的应用。,适用性广可适用于任何边界条件。,例1 考虑两端固定的一维杆件。只受重力作用， 。试用位移法求解。,解：为了简化，设位移 按位移求解，位移应满足式(2-18),(2-14),(2-19)。 代入式(2-18),第一式自然满足，第二式成为,均属于位移边界条件，代入 ，,得,得,解出,在 处，,代入 ，并求出形变和应力，,例2 厚度 悬臂梁，受一端的集中力F的作用。已求得其位移的解答是 试检查此组位移是否是图示问题的解答。,（2）应力边界条件（书中式219），在 所有受面力的边界 上。其中在小边 界上可以应用圣维南原理，用3个积 分的边界条件来代替。（3）位移边界条件（书中式214）。本 题在x = l的小边界上，已考虑利用圣 维南原理，使3个积分的应力边界条 件已经满足。,(1) 区域内用位移表示的平衡微分方程 (书中式218）;,解：此组位移解答若为图示问题的解答，则应满足下列条件:,因此，只需校核下列三个刚体的约束条件：A点（ x = l及y = 0），,读者可校核这组位移是否满足上述条件，如满足，则是该问题之解。,思考题1、试用位移法求解下图的位移和应力。,2、在一刚性盒体B内有一弹性体，受到作用于刚性板A上的力的作用，设A均匀的下移距离为c，求弹性体内的应力分布（不计体力和弹性体与盒壁的摩擦力）。,（1）取 为基本未知函数；,基本方程,29 按应力求解平面问题相容方程,1.按应力求解平面应力问题,（2）其他未知函数用应力来表示:,位移用形变应力表示，须通过积分，不仅表达式较复杂，而且包含积分带来的未知项，因此位移边界条件用应力分量来表示时既复杂又难以求解。故在按应力求解时，只考虑全部为应力边界条件的问题,即 。,形变用应力表示（物理方程）。,按应力求解, 在A内求解应力的方程,补充方程从几何方程，物理方程中消去位移和形变得出 。,平衡微分方程 （2个）。,假定位移不仅连续，而且三阶连续可导,三个几何方程，消去两个位移变量，剩下一个独立的方程,(2-20),从几何方程中消去位移 ， ，得相容方程（Compatibility equation）（形变协调条件）：,利用物理方程方程将应变分量消去，相容方程将只包含应力分量,对平面应力问题,利用平衡方程，可得,代入上式,对平面应变问题,- 拉普拉斯算子,(4) 应力边界条件假定全部边界上均为应力边界条件 。,位移边界条件一般无法用应力分量表达出来，按应力求解的方法，一般适用于求解只有应力边界的问题,（1）A内的平衡微分方程；（2）A内的相容方程；（3）边界 上的应力边界条件；（4）对于多连体(Multiply connected body)，还须满足位移的单值条件（见第四章）。,归纳：,（1）-（4）也是校核应力分量是否正确的全部条件。,按应力求解平面应力问题 ，应力 必须满足下列条件：,单连体（Simply connected body）-在物体内所作的任何一根闭合曲线，都可以使它在物体内不断收缩而趋于一点。多连体(Multiply connected body)-不具备上述几何性质的物体。,单连体,多连体,单连体,2.形变协调条件（相容方程）的物理意义,形变协调对应的位移存在位移必然连续；形变不协调对应的位移不存在不是物体实际存在的形变微分体变形后不保持连续。, 形变协调条件是与形变对应的位移存在且连续的必要条件。, 形变协调条件是位移连续性的必然结果。连续体位移连续几何方程形变协调条件。,点共点（连续），变形后三连杆在 点共点，则三连杆的应变必须满足一定的协调条件。,例1三连杆系统，由于物体是连续的，变形前三连杆在 D,例2 试考虑下列平面问题的应变分量是否可能存在,解：应变分量存在的必要条件是满足形变 相容条件，即 （a）相容； （b）须满足B = 0, 2A=C ； （c）不相容。只有C = 0，则,例3 在无体力情况下，试考虑下列应力分量是否可能在弹性体中存在：,解：弹性体中的应力，在单连体中必须 满足： （1）平衡微分方程； （2）相容方程； （3）应力边界条件（当 ）。,（a）此组应力满足相容方程。为了满足平 衡微分方程，必须A=-F, D=-E.此外，还应满足应力边界条件。（b）为了满足相容方程，其系数必须满足 A + B = 0。 为了满足平衡微分方程，其系数必须 满足 A = B =-C/2。 上两式是矛盾的，因此此组应力分量 不可能存在。,1.试比较按位移求解的方法和按应力求解的 方法，并与结构力学中的位移法和力法作 比较。2.若 是否可能 成为弹性体中的形变？3.若 是否 可能为弹性体中的应力？,思考题, 相容方程 (A) (a),1.常体力情况下按应力求解的条件,(A) (b), 平衡微分方程,按应力函数求解,210常体力情况下的简化 应力函数, 应力边界条件,(S) (c), 多连体中的位移单值条件。 (d),在 - 条件下求解 的全部条件(a)，(b)，(c)中均不包含弹性常数，故 与弹性常数无关。,2.在常体力,单连体,全部为应力边界条件（ ）下的应力 特征：,结论：,不同材料的应力( )的理论解相 同，用试验方法求应力时，也可以用不 同的材料来代替。,两类平面问题的应力解 相同，试 验时可用平面应力的模型代替平面应变的 模型。,3.在常体力,单连体,全部为应力边 界条件下,体力的作用可以用面力代替,令,便于解答问题和实验测量,4.常体力下按应力求解的简化,对应的齐次微分方程的通解，艾里已求出为,非齐次微分方程(b)的任一特解，如取,（1）常体力下平衡微分方程的通解是： 非齐次特解+齐次通解。,所以满足平衡微分方程的通解为:,(g),为艾里应力函数（Airys stress function）。,（2）应力应满足相容方程（a），将式 （g）代入（a），得,（3）若全部为应力边界条件（ ）， 则应力边界条件也可用 表示。,归纳：,（1）A内相容方程（h）；（2） 上的应力边界条件；（3）多连体中的位移单值条件连体。,求出 后，可由式（g）求得应力。,在常体力下求解平面问题 ，可转变为按应力函数 求解， 应满足:,c. 由 再去求应力（式（g）,必然满足平衡微分方程，故不必再进行校核。,b. 仍然是未知的。但已将按应力 求解转变为按应力函数 求解，从3个未知函数减少至1个未知函数 。,a.导出应力函数 的过程，也就证明了 的存在性，故可以用各种方法去求解 。,说明：,相容方程的表示形式,1，在常体力，单连体和全部为应力边界条件条件下，对于不同材料和两类平面问题的， 和均相同。试问其余的应力分量，应变和位移是否相同？,思考题,2，对于按位移(u, v)求解，按应力（ ， ， ）求解和按应力函数 求解的方法，试比较其未知函数，应满足的方程和条件，求解的难易程度及局限性。,第二章例题,例题3,例题1,例题2,例1 若 是平面调和函数，即满足拉普拉斯方程 试证明函数 都满足重调和方程，因而都可以作为应力函数使用。,解： 上述函数作为应力函数，均能满足相 容方程（重调和方程），,(a),例2 图中的梁，受到如图所示的荷载的作用，试用下列应力表达式求解其应力，,x,y,l,o,q,ql,h/2,h/2,解：本题是按应力求解的，在应力法中，应力分量在单连体中必须满足（1）平衡微分方程；（2）相容方程 ;（3）应力边界条件（在 上）。 将应力分量（a）代入平衡微分方程和相容方程，两者都能满足。,再校核边界条件，在主要边界上，,再将式（b）表达式代入次要边界条件，,其主矢量为,而主矩为,满足,其主矢量为,其主矢量为0，,而主矩为,由此可见，在次要边界上的积分边界条件均能满足。因此，式（b）是图示问题之解。,q(x),x,y,l,o,h/2,h/2,例3 在材料力学中，当矩形截面梁（度 ）,受任意的横向荷载q(x)作用而弯曲时，弯曲应力公式为,（a）试由平衡微分方程（不计体力）导出切应力 和挤压应力 的公式。,（提示：注意关系式积分后得出的任意函数，可由梁的上下边界条件来确定。）,（b）当q为常数时，试检验应力分量是否 满足相容方程，试在 中加上一项对平衡没有影响的函数f (y)，再由相容方程确定f (y),并校核梁的左右边界条件。,解：本题引用材料力学的弯应力 的解，作为初步的应力的假设，再按应力法求解。应力分量必须满足 （1）平衡微分方程； （2）相容方程； （3）应力边界条件（在 上）。,（a）不计体力，将 代入平衡微 分方程第一式， 得:,两边对y积分，得,再由上下的边界条件,将 代入平衡微分方程的第二式,对y积分，得,得,由上下的边界条件，,上述解答 及式(c),(d)已经满足平衡微分方程及 的边界条件；但一般不满足相容方程，且尚未校核左右端的小边界条件。,由此得,（b）若q为常数，则 ，得 代入相容方程，为了满足相容方程，,此式 和式（c），（d）的一组应力分量仍然满足平衡微分方程；再代入相容方程，得积分得,由次要边界条件,由此得,读者可检测，式（c），（d），（e）的一组应力已满足无体力，且q为常数情况下的平衡微分方程，相容方程，和应力边界条件（在x =0, l小边界上的剪力即为 的主矢量），因而是该问题之解。,