化工传递 6传热概论与能量方程ppt课件.ppt
Ch6：传热概论与能量方程,本章讨论热量传递的方式，各种传热过程的机理以及能量方程的推导。,课后学习与作业：,第六章的概念和例题；第六章作业：6-2，6-4，6-5,1 热量传递的基本方式 P122,辐射传热,热传导、,对流传热、,一、热传导,借助于物体分子、原子、离子、自由电子等微观粒子的热运动产生的热量传递，简称导热； 导热在气体、液体和固体中均能发生； 导热的推动力：温度差。,热量依靠物体内部粒子的微观运动而不依靠宏观混合运动从物体中的高温区向低温区移动的过程称为热传导，简称导热。,气体导热：气体分子作不规则热运动 时相互碰撞的结果；,液体导热：导热机理与气体类似；,固体导热：自由电子的迁移和晶格振动.,描述导热现象的物理定律为傅立叶定律（Fourier Law），其数学表达式为,导热通量,热通量与温度梯度方反,热导率或导热系数,温度梯度,W/m2,W/( m . oC）,热导率,单位温度梯度下的热通量。 表征物质热传导能力的大小，是物质的基本物理性质之一，其值与物质的形态、组成、密度、温度及压力有关。 来源：手册，附录。,介 质 热导率，W/(m.oC) 气 体 0.0060.06 液 体 0.10.7非导电固体 0.23.0 金 属 15420 绝热材料 0.0030.06,（1）气体的热导率,气体,无关（极高、极低压力除外）,常压气体混合物,组分i的摩尔分数,组分i的摩尔质量,（2）液体的热导率,金属液体的热导率比一般的液体要高。 纯液体的热导率比其溶液的要大。,液体,无关,除水和甘油外,3.固体的热导率,纯金属的导热系数与电导率的关系可用魏德曼（Wiedeman）- 弗兰兹（Franz）方程描述,良好的电导体必然是良好的导热体，反之亦然。,热导率,电导率,洛伦兹(Lorvenz)数,(6-12),大多数均质固体，热导率与温度近似呈线性：,大多数金属材料， 0,0 oC 时的导热系数,温度系数,注意:,k 一般为平均导热系数。,若沿各方向的导热系数相等 多维导热同性。,对流传热是由流体内部各部分质点发生宏观运动和混合而引起的热量传递过程，因而对流传热只能发生在流体内部。,对流传热,强制对流传热,自然对流传热, 外力作用引起；, 流体的密度差引起。,二、对流传热,本课程研究的对流传递包括：运动流体与固体壁面之间的热量传递；两个不互溶流体在界面的热量传递。,tf,ts,tstf,流向,对流传热速率可由牛顿冷却定律描述，即：,对流传热通量,对流传热系数或膜系数,流体与壁面间温度差,W/m2,(6-13),因热的原因而产生的电磁波在空间的传递称为热辐射。热辐射与热传导和对流传热的最大区别就在于它可以在完全真空的地方传递而无需任何介质。,描述热辐射的基本定律是斯蒂芬(Stefan)-玻尔兹曼 ( Boltzmann ) 定律：,三、辐射传热,(6-14),地板采暖示意图,BBQ以什么方式进行热传递？,2 能量方程 P127,能量方程的推导,能量方程的特定形式,柱坐标系与球坐标系的能量方程,一、能量方程的推导,封闭系统的热力学第一定律 ,拉格朗日观点,在流场中选一微元系统：质量 一定，体积和形状变化,J/kg,热力学第一定律：系统总能量的变化等于系统所吸收的热与环境所作的功之差。,热力学第一定律在流体微元上的表达式 (P128!),J/s,设某一时刻 ，微元系统的体积为 dV=dxdydz,Lagrange观点,微元系统dV,M=dV,单位时间,变化速率,J/(kg.s),(6-19),流体微元内能增长速率,加入流体微元的热速率,环境对流体微元所作的功率,(6-19) :,（1）对流体微元加入的热速率,加入的热速率,环境流体导入流体微元的热速率； 流体微元发热速率；辐射传热速率。,采用拉格朗日方法 无对流传热；辐射传热可忽略。,x 方向：,导入的热速率,导出的热速率,（导入导出)x,同理，y ，z 方向：,总的导热速率差,（导入导出)y,（导入导出)z,（导入导出),代入得：,设导热三维同性，kx = ky= kz= k，由傅立叶定律,（导入导出),！环境！微元！,则,单位体积流体生成的热速率,设,J /( m3 . s）,故,对于一般情况，假定微元系统内部存在内热源。,（6-20）,（2）表面应力对流体微元所作的功率,表面应力,压力引起,使流体微元发生体积形变,黏滞力引起,膨胀功,由于黏性产生摩擦,摩擦热,xz,J /( m3 . s）,流体微元体积形变速率为,流体微元所作的膨胀功率为,或,负号表示压力方向与法线方向相反,J / s,单位体积流体产生的摩擦热,则,设,J /( m3 . s）,故,散逸热速率,J /s,(6-21),能量方程：,由,能 量 方 程,将（1）及（2）代入上式，得,J/(m3.s）,（6-22a）,二、能量方程的特定形式,（1）不可压缩流体的对流传热,当流速不是特别高、黏度较低时,不可压缩流体,化简得,定压比热容,由,不可压缩流体,因此得,定容比热容,或,令,则,导温系数(热量扩散系数),展开得,对流传热微分方程,（6-26a）,（2）固体中的热传导,固体内部：,化简得,导热微分方程,ux，uy，uz = 0,可写成,有内热源固体中的导热,（6-27）,若无内热源,泊松(Poisson)方程,若稳态导热,傅立叶第二定律,若无内热源稳态导热,拉普拉斯(Laplace)方程,（6-29）,（6-30）,1. 柱坐标,柱坐标温度场,能量方程,三、柱坐标系与球坐标系的能量方程,（6-31）,2. 球坐标,球坐标温度场,能量方程,（6-32）,
