流体力学第二版蔡增基课件.ppt

流体力学第二版蔡增基,第二章流体静力学,第二章流体静力学2-1流体静压强及其特征2-2流体静压强的分布规律2-3压强的度量2-4流体静力学基本方程式的应用2-5流体的平衡微分方程2-6作用于平面的液体压力2-7作用于曲面的液体压力528液体的相对平衡,流体静力学着重研究流体在外力作用下处于静止状态的规律及其在工程实际中的应用。这里所指的静止包括绝对静止和相对静止两种。以地球作汋惯性参考坐标系,当流体相对于惯性坐标系静止时,称流体处于绝对静止状态;当流体相对于非惯性参考坐标系静止时,称流体处于相对静止状态。流体处于绝对静止或相对静止状态,两者都表现不岀黏性作用,即切向应力都等于零。所以,流体静力学中所得的结论,无论对实际流体还是理想流体都是适用的。,假设在静止流体中,流体静压强方向不与作用面相垂,而与作用面的切线方向成a角,如图2-1所示。静压强法向压强pt切向压强图2-1么静压强可以分解成两个分力即切向压强p和法向压强由第一章可知,流体具有流动性,受任何微小切力作用都将连续变形,也就是说流体要流动。,这与我们假设是静止流体相矛盾。流体要保持静止状态,不能有剪切力存在,而流体也不能承受拉力,唯一的作用力便是沿作用面内法线方向的压力。,(2)静止流体中任意一点流体压强的大小与作用面的方无关,即任一点上各方向的流体静压强都相同。在静止流体中围绕任意一点A取一微元四面体的流体微团ABCD,设直角坐标原点与A重合。微元四面体正交的三个边长分别为d,d和d,如图所示。因为微元四面体处于静止状态,所以作用在其上的力平衡。d,作用在ABC面上的流体静压强作用在ACD面上作用在BCD面的流体静压强d上的静压强B dy作用在ABD和上的静压强图2-2微元四面体受力分析,假定作用在流体上的单位质量力为F,它在各坐标轴上的分量分别为fx,f,f,则作用在微元四面体上的总质量力在三个坐标轴上的分量为Wx=pdxdydyf;Wy=pdxdydyfy W2=- pdxdydafz,56、书不仅是生活，而且是现在、过去和未来文化生活的源泉。库法耶夫57、生命不可能有两次，但许多人连一次也不善于度过。吕凯特58、问渠哪得清如许，为有源头活水来。朱熹59、我的努力求学没有得到别的好处，只不过是愈来愈发觉自己的无知。笛卡儿60、生活的道路一旦选定，就要勇敢地走到底，决不回头。左拉,