稳恒电流的磁场(上)ppt课件.ppt
2022/11/13,1,静电荷,运动电荷,稳恒电流,2022/11/13,2,稳恒磁场,磁场：是物质的一种形式,稳恒磁场：又称为静磁场，指磁感应强度不随时间变化的磁场，但在空间不同位置可以有不同的值。,稳恒磁场是由恒定电流（或者说恒定运动的电荷）产生的磁场；变速运动的电荷要产生变化的电磁场。,2022/11/13,3,2022/11/13,4,一、基本磁现象,1、中国在磁学方面的贡献：,最早发现磁现象：磁石吸引铁屑,春秋战国吕氏春秋记载：磁石召铁,东汉王充论衡描述：司南勺最早的指南器具,十一世纪沈括发明指南针，发现地磁偏角，比欧洲的哥伦布早四百年,十二世纪已有关于指南针用于航海的记载,2022/11/13,5,2、早期的磁现象包括:,(1)天然磁铁吸引铁、钴、镍等物质。,(2)条形磁铁两端磁性最强，称为磁极。一只能够在水平面内自由转动的条形磁铁，平衡时总是顺着南北指向。指北的一端称为北极或N极，指南的一端称为南极或S极。同性磁极相互排斥，异性磁极相互吸引。,条形磁铁,2022/11/13,6,(3)把磁铁作任意分割，每一小块都有南北两极，任一磁铁总是两极同时存在。,(4)某些本来不显磁性的物质，在接近或接触磁铁后就有了磁性，这种现象称为磁化。,基本磁现象,2022/11/13,7,自然界的各种基本力可以互相转化。究竟电是否以隐蔽的方式对磁体有作用？,17世纪，吉尔伯特、库仑曾认为：电与磁无关！,1731年 英国商人,雷电后，刀叉带磁性！,1751年富兰克林,莱顿瓶放电后，缝衣针磁化了！,1812年 奥斯特,2022/11/13,8,1820年4月哥本哈根大学,接通电源时，放在边上的磁针轻轻抖动了一下，电流反向时磁针的偏转也反向电流的磁效应,I,丹麦物理学家 奥斯特,电流的磁效应,2022/11/13,9,磁现象：1、天然磁体周围有磁场；2、通电导线周围有磁场；3、电子束周围有磁场。,表现为：使小磁针偏转,表现为：相互吸引排斥偏转等,4、通电线能使小磁针偏转；5、磁体的磁场能给通电线以力的作用；6、通电导线之间有力的作用；7、磁体的磁场能给通电线圈以力矩作用；8、通电线圈之间有力的作用；9、天然磁体能使电子束偏转。,2022/11/13,10,二、磁场,1、磁铁和电流是否在本质上是一致的？,安培分子电流假说：组成磁铁的最小单元就是环形电流。若这样一些分子环流定向地排列起来，在宏观上就会显示出N、S极,2022/11/13,11,原子是带正电的原子核和绕核旋转的负电子组成。电子不仅绕核旋转，还有自旋。原子、分子等微观粒子内电子的这些运动形成了“分子环流”这便是物质磁性的基本来源。,电荷的运动是一切磁现象的根源。,运动电荷,运动电荷,电流,磁场,电流,2022/11/13,12,2、磁场的性质：,（1）磁场对进入场中的运动电荷或载流导体有磁力作用,（2）载流导体在磁场中移动时，磁力将对载流导体作功，表明磁场具有能量。,设计实验确定空间一点的磁感应强度,2022/11/13,13,静电场中用试验点电荷在电场中的受力研究电场；,稳恒磁场中用运动试探电荷在磁场中的受力研究磁场。,3、磁场的描述,思路：用类比的方法,要求此运动电荷产生的磁场应该充分小，小到它不能影响我们所研究的原来的磁场。,2022/11/13,14,此电荷的线度应该充分小，小到某一时刻所处的位置就是一个几何点，故应该要求它还是一个点电荷。,（1）对运动试验电荷的要求：,2022/11/13,15,（2）实验结果：,运动电荷在磁场中受到力的作用，受力大小与下列因素有关：,运动速度的大小,磁场, 和 的取向有关,2022/11/13,16,实验发现带电粒子在磁场中沿某一特定直线方向运动时不受力，此直线方向与电荷无关。,q不受力时的运动方向(或反方向)，即为该点B的方向，其具体指向可由q在其它方向运动时的 和Fm的方向根据洛仑兹力式来确定。,2022/11/13,17,大小与 无关,单位: T(特斯拉),(高斯),2022/11/13,18,2022/11/13,19,毕奥萨伐尔定律,研究思路：,静电场：,点电荷模型,任一个带电体,(电流元在空间产生的磁场),任意载流回路可设想为是由无限多个首尾相接的电流元构成，,研究思路：,2022/11/13,20,1.电流元,在一根载流直线上任意取一线元，叫做电流元；,大小：该线元的长度乘以I,方向：该点直线上电流的方向,矢量,电流元与点电荷的区别,（1）点电荷可以独立存在,（2）电流元不能单独存在,稳恒电流只存在于闭合回路中,2022/11/13,21,真空磁导率,2、毕奥萨伐尔定律,（1）电流元的磁感应强度：,大小：,方向：右手螺旋法则,2022/11/13,22,例 判断下列各点磁感强度的方向和大小.,1、5点 ：,3、7点 ：,2、4、6、8 点 ：,毕奥萨伐尔定律,2022/11/13,23,（2）一段电流源的磁感应强度,(3)库仑定律与毕奥萨伐尔定律的异同,两个定律在各自的领域地位相当，在形式上都是平方反比律；,库仑定律可以直接由试验验证，而B-S law 只能间接验证。,适用对象不同，一个是电性质，一个是磁性质。,2022/11/13,24,（4）毕奥萨伐尔定律的物理意义,表明一切磁现象的根源是电流（运动电荷）产生的磁场。反映了载流导线上任一电流元在空间任一点处产生磁感应强度在大小和方向上的关系。由此定律原则上可以解决任何载流导体在起周围空间产生的磁场分布。,2022/11/13,25,按经典电子理论，导体中电流是大量带电粒子的定向运动，电流激发磁场，实质是运动电荷在其周围空间激发磁场。,A、由毕奥萨伐尔定律推出运动电荷的磁场表达式,电流元,(5)毕奥萨伐尔定律的应用：,2022/11/13,26,载流子总数,其中,运动电荷产生的磁场,的方向垂直于 组成的平面。,2022/11/13,27,2022/11/13,28,例题：利用电荷运动产生磁场的观点求,1、氢原子中电子绕核作圆周运动,求: 轨道中心处,解:,又,方向：,2022/11/13,29,1. 载流直导线的磁场,已知：真空中I、1、 2、a,任取电流元,大小,方向,B、由毕奥萨伐尔定律求磁感应强度,建立坐标系OXY,2022/11/13,30,统一积分变量,2022/11/13,31,2022/11/13,32,无限长载流直导线,电流与磁感强度成右螺旋关系,2022/11/13,33,直导线延长线上,半无限长载流直导线,2022/11/13,34,2.圆型电流轴线上的磁场,已知: R、I，求轴线上P点的磁感应强度。,建立坐标系OXY,任取电流元,大小,方向,2022/11/13,35,分析对称性、写出分量式,统一积分变量,2022/11/13,36,结论:,2022/11/13,37,磁偶极矩,设一平面圆电流，其面积为S，电流为I, en为圆电流的单位正法线矢量，,说明：只有当圆形电流的面积S很小，或场点距圆电流很远时，才能把圆电流叫做磁偶极子。,2022/11/13,38,载流圆弧,圆心角,圆心角,载流圆环,2022/11/13,39,3、载流直螺线管轴线上的磁场,螺线管：绕在圆柱面上的螺线形线圈称为螺线管。,设螺线管密绕，半径为R，单位长度上的匝数为n，通电电流为I。,2022/11/13,40,2022/11/13,41,讨论：,2022/11/13,42,总结：,由毕奥萨伐尔定律算磁感应强度，思路如下：,2022/11/13,43,公式为矢量积分，故积分要用矢量的直角坐标分量式，将矢量积分化为标量积分，分别求出后再矢量合成。,注意事项：,公式中,2022/11/13,44,若载流体具有某种对称性，P点的合场强在某个方向上的投影可能为0，所以有时可以直接判断上式三个积分中有一个或者多个积分为0。,2022/11/13,45,练习：,2022/11/13,46,例1、无限长载流直导线弯成如图形状,求： P、R、S、T四点的,解： P点,方向：,2022/11/13,47,R点,S点,方向,方向,2022/11/13,48,方向,方向,T点,2022/11/13,49,练习,求角平分线上的,已知：I、c,解：,方向,2022/11/13,50,所以,方向,同理,2022/11/13,51,例2、均匀带电圆环,求圆心处的,解：,带电体转动，形成运流电流,2022/11/13,52,例3、均匀带电圆盘,解：,如图取半径为r,宽为dr的环带。,元电流,其中,2022/11/13,53,线圈磁矩,如图取微元,方向：,2022/11/13,54,例4、宽度为 a 的无限长金属平板，均匀通电流I，求：图中P点的磁感应强度。,解：建立坐标系,所有dB 的方向都一样： ,将板细分为许多无限长直导线，每根导线宽度为 d x，通电电流。,2022/11/13,55,2、可有,计算磁场的方法,1、电流 元的磁感应强度及叠加原理,小 结,计算场强的方法,1、点电荷场的场强及叠加原理,（分立）,（连续）,2022/11/13,56,典型磁场的磁感应强度,典型电场的场强,均匀带电无限长直线,载流长直导线,无限长载流长直导线,方向垂直于直线,电流元,点电荷,均匀带电直线,方向与电流方向成右手螺旋,2022/11/13,57,典型磁场的磁感应强度,典型电场的场强,圆线圈轴线上任一点,方向与电流方向成右手螺旋,均匀带电圆环轴线上任一点,磁矩,电偶极矩,2022/11/13,58,磁场的高斯定理,一 、磁感线,1、画法,(2)通过垂直于 的单位面积的磁感线的条数等于该点 的大小，磁场强处磁感线密。,2022/11/13,59,2、性质：,（1）每一条磁力线都是环绕电流的闭合曲线，都与闭合电路互相套合，因此磁场是涡旋场。,（2）任意两条磁力线在空间不相交。,（3）磁力线的环绕方向与电流方向之间可以分别用右手定则表示。,2022/11/13,60,3、典型的磁感应线,右手：拇指 I方向；,四指：磁感线方向,（1）载流长直导线,2022/11/13,61,I,（2）载流圆线圈,右手：四指 I方向,大拇指：磁感线方向,（3）载流直螺旋线圈,四指：I方向,右手握住螺旋线圈,拇指-线圈内部的磁感线方向,2022/11/13,62,(4)载流螺绕环,右手握住螺绕环：,四指 I方向,拇指-环内的磁感线方向,2022/11/13,63,二 磁通量 磁场的高斯定理,1、磁通量：通过某曲面的磁感线数,A、 场是均匀场时,2022/11/13,64,B、场是非均匀场,2022/11/13,65,例 如图载流长直导线的电流为 , 试求通过矩形面积的磁通量.,解,2022/11/13,66,2、磁场中的高斯定理,2022/11/13,67,磁场的高斯定理(磁通连续原理)：在任何磁场中，通过任意封闭曲面的磁通量恒为零。,物理意义：,(2)B线闭合，无头无尾，这说明不存在单独磁荷(磁单极子)。,(1)通过任意闭合曲面的磁通量必等于零（故磁场是无源的）.,2022/11/13,68,磁单极子的强度：,质量：,由于m大，因此现有的加速器能量产生 不了磁单极子对；人们希望从宇宙射线中发现。目前尚未在实验中确认磁单极子存在。,1931年狄拉克(Dirac)理论上预言了磁单极子的存在。,2022/11/13,69,课堂练习,2022/11/13,70,静电场,磁 场,安培环路定理,2022/11/13,71,I,（1）圆形积分回路,以载流长直导线为例：,1. 闭合积分回路L环绕载流长直导线（类似于高斯面中包围点电荷）,2022/11/13,72,L回绕方向不同（或者改变电流流向，积分值仅差一个负号。为统一起见，特别规定：,若电流流动方向与闭合积分回路L的回绕方向符合右手法则，电流取正值，反之电流取负值。,2022/11/13,73,（2）任意积分回路,2022/11/13,74,2、回路不环绕电流,2022/11/13,75,一、安培环路定理,在真空中的稳恒电流磁场中，磁感应强度 沿任意闭合曲线的线积分（也称 的环流），等于穿过该闭合曲线的所有电流强度（即穿过以闭合曲线为边界的任意曲面的电流强度）的代数和的 倍。即：,2022/11/13,76,说明：,(1) 电流I内的正负：L(四指方向)和I内(拇指方向)成右手关系时， I内为正。,如图,2022/11/13,77,（2）对公式的理解,(3)环路定理只适用于恒定电流(闭合或延伸到无穷远)。若通过以L为边界所张的任何曲面(如S1、S2、)的电流I相等，则此电流为恒定电流。,2022/11/13,78,磁场没有保守性，它是非保守场，或无势场,电场有保守性，它是保守场，或有势场,电力线起于正电荷、止于负电荷。静电场是有源场,磁力线闭合、无自由磁荷磁场是无源场,2022/11/13,79,二、安培环路定理的应用,当场源分布具有高度对称性时，利用安培环路定理计算磁感应强度。,1、右边是一个代数式，计算方便。,2、若左边能演变成 ，则B可以很方便的求出。,2022/11/13,80,难点：积分路径要选取合适,积分路径的选取原则：,1、闭合路径必须通过所求场点；,2、积分路径L上的 或处处大小相等，方向平行于线元 ，或部分的 的方向垂直于线元，或部分路径上的 0,3、环路形状尽可能简单。,2022/11/13,81,用高斯定理求场强分布的步骤：,用安培环路定理求磁感应强度的步骤：,2022/11/13,82,第一类应用：用来求解具有轴对称分布的磁场,1、求：无限长载流直导线产生的磁场,解：对称性分析磁感应线是 躺在垂直平面上的同心圆，选过场点的磁力线为积分环路。,故：环路上任一点的磁感应强度的大小相等，方向环路的切向，即 的方向和 的方向相同。,2022/11/13,83,2、无限长载流圆柱导体的磁场分布,分析对称性,电流分布轴对称,磁场分布轴对称,已知：I、R电流沿轴向，在截面上均匀分布,2022/11/13,84,的方向判断如下：,2022/11/13,85,作积分环路并计算环流,如图,利用安培环路定理求,2022/11/13,86,作如图的积分环路并计算环流,利用安培环路定理求,当,2022/11/13,87,结论：无限长载流圆柱导体。已知：I、R,2022/11/13,88,讨论：长直载流圆柱面。已知：I、R,2022/11/13,89,练习：同轴的两筒状导线通有等值反向的电流I, 求 的分布。,2022/11/13,90,电场、磁场中典型结论的比较,2022/11/13,91,第二类应用：平面对称,例题：无限大载流平面，单位长度上电流为j,求空间磁场分布。,分析对称性,磁力线如图,作积分回路如图, ab、cd与导体板等距,2022/11/13,92,计算环流,板上下两侧为均匀磁场,利用安培环路定理求,2022/11/13,93,讨论：如图，两块无限大载流导体薄板平行放置。 通有相反方向的电流。单位长度上电流为j求磁场分布。,2022/11/13,94,1、已知：长直载流螺线管，I、n (单位长度导线匝数),分析对称性,管内磁力线平行于管轴,管外靠近管壁处磁场为零,第三类应用： 无限长载流螺线管的磁场分布,2022/11/13,95,选择如图所示的积分回路，为矩形,利用安培环路定理求,2022/11/13,96,已知：I 、N、R1、R2 N导线总匝数,分析对称性,磁力线分布如图,作积分回路如图,方向,2、环形载流螺线管的磁场分布,计算环流,利用安培环路定理求,2022/11/13,98,如图，螺绕环截面为矩形,外半径与内半径之比,高,导线总匝数,求：,1. 磁感应强度的分布,2. 通过截面的磁通量,2022/11/13,99,解：,1.,
