模态分析经典课件.ppt

第四章 模态分析,第四章 模态分析,第四章 模态分析,4.1 引言4.2 实模态分析4.3 复模态分析4.4 试验模态分析,第四章 模态分析4.1 引言,绪论,机械振动的研究对象、意义数学准备和运动学,绪论机械振动的研究对象、意义,绪论,机械振动的研究对象、意义,振动，是指物理量在它的平均值附近不断地经过极大值和极小值而往复变化的过程。机械振动指机械或结构在它的静平衡位置附近的往复弹性运动。机械振动研究的对象是机械或结构，即具备质量和弹性的物体。在理论分析时，需要把机械或结构按照力学原理，通过数学建模，抽象为力学系统（又称为数学模型）。可以产生机械振动的力学系统称为振动系统。,绪论机械振动的研究对象、意义振动，是指物理量在它的平均值附近,振动系统三要素及其关系,振动系统的三要素：激励、系统和响应外界对振动系统的激励或作用，称为振动系统的激励或输入。系统对外界影响的反映，称为振动系统的响应或输出。二者由系统的振动特性相联系。,振动系统三要素及其关系振动系统的三要素：激励、系统和响应,三种基本振动问题,响应分析：在扰动条件和系统特性已知的情形下，求系统的响应,系统识别：分析已知的激励与响应，确定振动系统的性质,环境预测：已知振动系统和在未知激励下的响应，研究该未知激励的性质,三种基本振动问题响应分析：在扰动条件和系统特性已知的情形下，,响应分析,车辆在给定的路面上行走，求车身的加速度响应,响应分析车辆在给定的路面上行走，求车身的加速度响应,工程提法：系统设计,在一定的激励条件下，如何来设计系统的特性，使得系统的响应满足指定的条件。,工程提法：系统设计在一定的激励条件下，如何来设计系统的特性，,系统识别,方法：以某种已知的激振力作用在被测振动系统上，使其产生响应，根据已知的激励和测量得到的响应量值，进而根据一定的分析方法（模态分析），确定系统的振动参数，如：质量矩阵，刚度和阻尼矩阵以及系统的振型和固有频率向量。模态试验,系统识别方法：以某种已知的激振力作用在被测振动系统上，使其产,环境预测,例：振源判断、载荷识别、基于振动信号的工况监视与故障诊断。例：用五轮仪来测量路面的不平度 对于五轮仪，其系统特性已知，通过测量五轮仪的输出，可以反推出路面的不平度特性。,环境预测例：振源判断、载荷识别、基于振动信号的工况监视与故障,机械振动的作用,消极方面：影响仪器设备功能，降低机械设备的工作精度，加剧构件磨损，甚至引起结构疲劳破坏。积极方面：利用振动性能的设备,机械振动的作用 消极方面：影响仪器设备功能，降低机械设备的工,机械振动的破坏作用,颤振：大气紊流和其他振源都会使飞机等飞行器产生振动（舒适性，机载仪表）自激振动：输电线的舞动1940年美国塔可马(Tacoma Narrows)吊桥在中速风载作用下，因桥身发生扭转振动和上下振动造成坍塌事故1972年日本海南的一台66104kW汽轮发电机组，在试车过程中发生异常振动而全机毁坏；步兵在操练时，不能正步通过桥梁，以防发生共振现象造成桥梁坍塌,机械振动的破坏作用 颤振：大气紊流和其他振源都会使飞机等飞行,机械振动的积极作用,共振放大利用颗粒的振动进行清洗，抛光，零件去毛刺；利用振动减小零部件之间的摩擦阻力和间隙,机械振动的积极作用 共振放大,学习机械振动的意义,进行结构动强度设计的需要 消除有害的振动 利用振动有利的一面 是学好相关知识的基础,学习机械振动的意义进行结构动强度设计的需要,离散系统的基本元件,机械振动系统： 惯性元件，弹性元件，阻尼元件，外界激励。通常用物理量： 质量M，刚度K，阻尼C，和外界激励F表示。,离散系统的基本元件机械振动系统：,振动分类,按系统分：线性系统和非线性系统 离散系统和连续系统 确定性系统和随机系统,按激励分：自由振动 受迫振动自激振动 参数共振,振动分类按系统分：按激励分：,振动分类,按响应分：简谐振动 周期振动 非周期振动随机振动,按自由度分：单自由度振动多自由度振动连续体振动,振动分类按响应分：按自由度分：,运动学,一、简谐运动,按时间的正弦函数(或余弦函数)所作的振动,振幅,相位,初相位,圆频率,运动学一、简谐运动按时间的正弦函数(或余弦函数)所作的振动振,运动学,简谐振动的速度和加速度,位移,速度,加速度,大小和位移成正比,方向和位移相反，始终指向平衡位置,运动学简谐振动的速度和加速度位移速度加速度大小和位移成正比方,运动学,拍,不同频率振动的叠加,频率接近于相等时,拍的频率：每秒中振幅从最小值经过最大值到最小值的次数拍的圆频率：w1-w2,运动学拍不同频率振动的叠加频率接近于相等时拍的频率：每秒中振,运动学,简谐振动的复数表示,复平面上的一点z代表一个矢量使该矢量以等角速度w在复平面内旋转（复数旋转矢量）,运动学简谐振动的复数表示复平面上的一点z代表一个矢量w tP,运动学,速度、加速度的复数表示,位移,速度,加速度,对复数Aeiwt每求导一次，相当于在它的前面乘上一个iw，而每乘上一个i，相当于把这个复数旋转矢量逆时针旋转p/2,运动学速度、加速度的复数表示位移速度加速度对复数Aeiwt每,运动学,谐波分析,把一个周期函数展开成傅立叶级数，亦即展开成一系列简谐函数之和,一般的周期振动可以通过谐波分析分解成简谐振动,运动学谐波分析把一个周期函数展开成傅立叶级数，亦即展开成一系,运动学,谐波分析,傅立叶级数,w1:基频,运动学谐波分析傅立叶级数w1:基频,谐波分析,两个频率相同的简谐振动可以合成一个简谐振动,把谐波分析 的结果形象化：An，jn和w之间的 关系用图形来表示，称为频谱,谐波分析两个频率相同的简谐振动可以合成一个简谐振动把谐波分析,单自由度系统,自由振动 简谐振动非周期强迫振动,单自由度系统自由振动,自由振动,振动系统在初始激励下或外加激励消失后的运动状态。自由振动时系统不受外界激励的影响，其运动时的能量来自于初始时刻弹性元件和惯性元件中存储的能量。振动规律完全取决于初始时刻存储的能量和系统本身的性质。,自由振动振动系统在初始激励下或外加激励消失后的运动状态。,运动微分方程,振动系统在初始激励下或外加激励消失后的运动状态。自由振动时系统不受外界激励的影响，其运动时的能量来自于初始时刻弹性元件和惯性元件中存储的能量。振动规律完全取决于初始时刻存储的能量和系统本身的性质。,运动微分方程 振动系统在初始激励下或外加激励消失后的运动状态,运动微分方程,运动微分方程,运动微分方程 运动微分方程,运动微分方程,解,运动微分方程 解,运动微分方程,单自由度系统无阻尼自由振动是简谐振动,运动微分方程 单自由度系统无阻尼自由振动是简谐振动,能量关系,意义：惯性力的功率Fm与弹性力的功率Fs之和为零,能量关系 意义：惯性力的功率Fm与弹性力的功率Fs之和为零,能量关系,能量关系,能量关系,Rayleigh商,动能系数,能量关系 Rayleigh商,阻尼自由振动,方程,阻尼自由振动 方程,阻尼自由振动,解,特征方程,临界阻尼,阻尼自由振动 解 特征方程临界,阻尼自由振动,特征方程解,阻尼自由振动 特征方程解,阻尼自由振动,方程的通解,三种情况,1，相异实根。阻尼大于临界阻尼。强阻尼,=1，重根。阻尼等于临界阻尼,1，共轭复根。阻尼小于临界阻尼，弱阻尼，,阻尼自由振动 方程的通解 三,阻尼自由振动,1,=1,阻尼自由振动 1=1,阻尼自由振动,1,阻尼固有频率,阻尼自由振动 1阻尼固有,阻尼自由振动,对数衰减率,阻尼自由振动 对数衰减率,简谐强迫振动,方程,解,简谐强迫振动 方程解,简谐强迫振动,系数,简谐强迫振动 系数,简谐强迫振动,放大系数,0,1,2,3,4,X/A,0.5,1,/ n,1,0.7,0.4,0.3,0.2,简谐强迫振动 放大系数012,0,1,2,3,1,0.7,0.5,0.2,0.1,简谐强迫振动,相频特性,012310.70.50.20.1简谐强迫振动,简谐强迫振动,全解,简谐强迫振动 全解,简谐强迫振动,全解,振动计,0,1,2,3,4,6,7,5,0,1,2,A,B,C,y0/a0,w/wn,位移测量计,扰动频率大于仪器的固有频率（B点），记录的振幅逐渐接近于扰动频率的振幅仪器的固有频率应该比要记录测量的频率低2倍当振动包含高阶频率时，不影响位移振动计的测量,简谐强迫振动 全解振动计01,简谐强迫振动,振动加速度计,0,1,2,3,4,6,7,5,0,1,2,A,B,C,y0/a0,w/wn,振动加速度计的固有频率应该是所记录测量的最高频率的2倍以上,简谐强迫振动 振动加速度计0,简谐强迫振动,振动加速度计振幅,r0/a,w/wn,0,0.25,0.50,0.75,1.00,1.25,1.50,1.75,2.00,0,0.5,1.0,1.5,2.0,c/cc=0,抛物线,c/cc=0.5,c/cc=0.7,为了避免高阶谐振共振影响振动加速度计工作，必须在振动加速度计中加入阻尼,0.5和0.7临界阻尼比无阻尼曲线更接近理想加速度计曲线,简谐强迫振动 振动加速度计,简谐强迫振动,振动加速度计-相位,当阻尼在0.5-0.7临界阻尼之间时，相位差特性曲线很接近低于共振区域的对角线：相位差近似正比于频率，记录的波的合成与实际波相同。,简谐强迫振动 振动加速度计-,简谐强迫振动,振动的隔离原理,k,通过弹簧传给下层结构的力？,可传性,简谐强迫振动 振动的隔离原理,简谐强迫振动,振动的隔离原理: 阻尼,w/wn,隔振系数,1,0,2,0,1,2,3,0.25,0.5,0.5,c/cc=0,w/wn1.41区域中，阻尼使隔振系数减小(但仍然比1大),阻尼的存在使隔振系数更坏？,阻尼的存在可以有效防止共振阻尼的不利效应可以很容易通过使弹簧变得更软来弥补,简谐强迫振动 振动的隔离原理,非周期强迫振动,脉冲力,t = 时的单位脉冲力,重要性质：F(t)在t = 连续，则有,非周期强迫振动 脉冲力t =,非周期强迫振动,系统的单位脉冲响应,条件：t=0以前系统静止，t=0时刻受到一个单位脉冲力作用,解为单位脉冲响应,h(t) = 0 t0,非周期强迫振动 系统的单位脉,非周期强迫振动,卷积极分,把任意激励F(t)看成一系列脉冲函数的叠加,定解问题,解,非周期强迫振动 卷积极分把任,多自由度系统,多自由度系统振动方程 固有振动动力响应分析,多自由度系统多自由度系统振动方程,多自由度系统振动方程,例,多自由度系统振动方程 例,多自由度系统振动方程,x =x1，x2T,f(t) =f1(t)，f2(t)T,多自由度系统振动方程 x =,多自由度系统振动方程,质量矩阵，阻尼矩阵，刚度矩阵的性质,对称性,正定性,耦合,惯性耦合,阻尼耦合,弹性耦合,耦合的消除,多自由度系统振动方程 质量矩阵,固有振动,2 反向运动,例：对称系统， 特殊初始条件下的振动,1 同向运动,x1(0)= x2(0)= x0， ,x1(0)= x2(0)= x0,固有振动 2 反向运动例：对称,固有振动,固有振动,固有振动,3 任意初始条件,分解为两个初始条件,固有振动 3 任意初始条件,固有振动,数学提法,方程,特征值问题,频率方程,K = 2Mu,|kij2mij|=0,解为,固有频率 12，n,振型 1 ， 2 ， ， n,固有频率矩阵 =diag(1，2，n),振型矩阵 =1， 2， n,K = ,K1 ，K2 ，Kn= 12 1 ，222 ，n2n,固有振动 数学提法,固有振动,振型的正交性,当 r s时，如果rs，则有,可证：振型之间线性无关,可定义以刚度矩阵和质量矩阵为权的内积,即：振型之间彼此以刚度矩阵和质量矩阵为权正交,K=xTKy, M=xTMy,当y=x时,K=xTKx, M=xTMx,固有振动 振型的正交性,固有振动,振型正交性的物理意义,如果 x= arr + ass 则,xTKx= ar2rTKr + as2sTKs,固有振动 振型正交性的物理意义,固有振动,振型归一化,1 令,2 令 r的某一分量为 1。比如取 r 的分量中绝对值最大的分量为 1，,固有振动 振型归一化,固有振动,振型坐标的解耦性,阻尼矩阵的处理,Rayleigh阻尼,C = M +K,Fawzy证明C可对角化应满足下述条件之一,固有振动 振型坐标的解耦性,固有振动,方程,特征方程,令 q= et,n对共轭复根,固有振动 方程特征方程令,动力响应分析,物理坐标下的方程,x=y，且两边左乘T ，得到振型坐标下的方程,写出分量形式,动力响应分析 物理坐标下的方,动力响应分析,初始条件的处理,两边左乘TM,同样,动力响应分析 初始条件的处理,动力响应分析,展开定理,弹性力,位移,动力响应分析 展开定理,复模态分析,方程,引入辅助方程,令,状态空间方程,复模态分析 方程,复模态分析,令 q= et,特征方程,n对共轭复根,复模态分析 令,复模态分析,由,得到n对2n维共轭向量(特征向量),并有,称r为第r阶模态向量,复模态分析 由得到n对2n维共,复模态分析,令,则,这里,称：为复模态矩阵,为特征向量矩阵,为频率矩阵,复模态分析 令则,复模态分析,复特征向量的正交性,r，s=1，2，,n,复模态分析 复特征向量的正交性,复模态分析,上面公式展开得,r，s=1，2，,n,复模态分析 上面公式展开得r，,复模态分析,分块有,复模态分析 分块有,复模态分析,分块有,复模态分析 分块有,复模态分析,复模态质量,复模态参数,复模态刚度,r=1，2，,n,复模态阻尼,并有,r=1，2，,n,复模态分析 复模态质量复模态参,复模态分析,复模态阻尼衰减系数,复模态固有频率,r=1，2，,n,复模态阻尼比,并有,复模态阻尼固有频率,复模态分析 复模态阻尼衰减系数,复模态分析,物理坐标下的方程,q=y，且两边左乘T ，得到复特征向量坐标下的方程,初始条件,复模态分析 物理坐标下的方程,复模态分析,物理坐标下的自由振动解,特征向量坐标下的解为,由q=y中取出前n项，得,复模态分析 物理坐标下的自由振,复模态分析,如果系统以某阶阻尼固有频率振动时 ，有,其中第s个坐标的运动为,设,则,复模态分析 如果系统以某阶阻尼,复模态分析,一般粘性阻尼系统以r阶主振动做自由振动时，每个物理坐标的初相位(srr)不仅与该阶主振动有关，还与物理坐标s 有关，即各物理坐标初相位不同。因而，每个物理坐标振动时并不同时达到平衡位置和最大位置，即主振型节点（线）是变化的，即不具备模态保持性，主振型不再是驻波形式，而是行波形式。这是复模态系统的特点,复模态分析 一,复模态分析,简支梁二阶振型半个周期内的变化（a）实模态系统；（b）复模态系统,复模态分析 简支梁二阶振型半个,连续体振动,杆的纵向振动轴的扭转振动梁的弯曲振动,连续体振动杆的纵向振动,杆的纵向振动,假定：细长等截面杆, 振动时横截面仍保持为平面，横截面上的质点只作沿杆件纵向的振动，横向变形忽略不计。则同一横截面上各点在x方向作相等的位移。参数：杆长l，截面积S，材料密度，弹性模量E,杆的纵向振动 假定：细长等截面,杆的纵向振动,杆的纵向振动,杆的纵向振动,微元分析：,杆的纵向振动 微元分析：,杆的纵向振动,杆的纵向振动,杆的纵向振动,杆的纵向振动,杆的纵向振动,解：设,u(x,t)=X(x)T(x),即,杆的纵向振动 解：设 u(x,杆的纵向振动,解为,时间域，初值问题,空间域，边值问题,固支边条件,x=0时，u(0,t)=X(0)T(x)=0，即X(0)=0,x=l时，u(l,t)=X(0)T(l)=0，即X(l)=0,自由边条件,x=0时, ，即,x=l时, ，即,杆的纵向振动 解为时间域，初值,杆的纵向振动,例：如果两端固支，有,两端固支杆纵向振动特征方程（频率方程）,这就是两端固支杆纵向振动的各阶频率，相应的各阶固有振型是：,（n=1,2,）,（n=1,2,）,C2=0,显然，C10，故有：,杆的纵向振动 例：如果两端固支,轴的扭转振动,方程,弹性轴轴向坐标x，扭转变形(x,t)，单位长度对x轴的转动惯量I(x)，截面抗扭刚度为GJ(x)。,当转动惯量I(x)，截面抗扭刚度GJ(x)与x无关时,轴的扭转振动 方程 弹性,梁的弯曲振动,方程,用分离变量法求解，令,令 ，则上式为：,梁的弯曲振动 方程用分离变量法,梁的弯曲振动,方程,边界条件,简支,梁的弯曲振动 方程边界条件简支,梁的弯曲振动,固支,自由,梁的弯曲振动 固支自由,梁的弯曲振动,固支,自由,梁的弯曲振动 固支自由,随机振动,随机过程 相关函数功率谱函数激励响应关系,随机振动随机过程,随机过程,样本函数,xr(t) t(， ),随机函数,状态,数字特征,均值 x=EX(t),均方值 x=EX2(t),方差 E(X (t) x )2,随机过程 样本函数,相关函数,相关函数,自相关函数,平稳随机过程,统计性质、趋势与时间无关,互相关函数,均值、均方值和方差为常数,相关函数是时差的函数,各态遍历过程,相关函数 相关函数 自,相关函数,自相关函数性质,1 偶函数,2 周期随机过程的自相关函数仍是周期函数,3,4,5 如果不是周期随机过程,相关函数 自相关函数性质,相关函数,互相关函数性质,1,2,3,4 X(t)、 Y(t)相互独立,相关函数 互相关函数性质,功率谱函数,自谱,性质,1 自谱是非负偶函数,2,3 导数过程的自谱,单位：（物理单位）2/（频率单位）。,功率谱函数 自谱 性质,功率谱函数,互谱,性质,1 互谱一般是复函数,2,3 |Sxy()|2 Sx() Sy(),4 如果X(t)和Y(t) 是相互独立且均值为零的随机过程，则必有 Sxy() = 0,单位： (X(t)的单位)(Y(t)的单位)/(频率单位),功率谱函数 互谱 性质,激励响应关系,线性振动系统在单一随机激励下的响应,1 响应的均值 x=H(0) f,2 响应的自谱和均方值 Sx() =|H()|2,3 激励与响应的互谱 Sfx() = H() Sf(),激励f(t)， 响应 x(t)，系统频响函数H(),激励响应关系 线性振动系统在单,激励响应关系,例：单自由度系统在白噪声激励下响应的自谱均方值,解：白噪声激励的自谱 Sf() =0,激励响应关系 例：单自由度系统,激励响应关系,例：单自由度系统基础以白噪声运动时响应的自谱和均方值,解：白噪声激励的自谱 Sy() =0,激励响应关系 例：单自由度系统,